Испаре же частиц теория

Второй этап взаимодействия быстрой частицы со сложным ядром сводится к тому, что оставшееся возбужденное ядро испаряет частицы в соответствии с термодинамической теорией испарения ядра. [c.639]

Иначе говоря, в случае малых давлений пара скорость испарения практически не зависит от наличия или отсутствия обратного потока частиц, т. е. не зависит от присутствия пара над конденсированной фазой, и испарившиеся молекулы весьма редко будут возвращаться обратно к поверхности испарения. Тогда, используя законы кинетической теории газов, можно, как мы это сделали для конденсации паров воды ниже тройной точки, получить формулу для определения скорости испарения льда с открытой поверхности в вакуум. [c.181]

Хорошо известно, что сферическая изолированная неподвижная частица чистого вещества испаряется в спокойном воздухе, концентрация пара в котором равна нулю, таким образом, что скорость уменьшения поверхности постоянна во времени и не зависит от размера частицы. Максвелл и Ленгмюр показали, что этот результат непосредственно следует из теории диффузии Стефана, и уравнение [c.99]

Перейдем к рассмотрению движения, приводящего к диффузии мелких частиц, исходя из общей теории случайных процессов [2—4]. Сделанные выводы будут иметь, однако, более общее значение и могут применяться к другим случайным процессам Поэтому далее рассмотрим систему, состояние которой описывается переменными 3 1, которые могут меняться случайным образом. В частном случае под системой можно подразумевать броуновскую частицу или молекулу, а под ж — ее координату или скорость. Когда нам потребуется состояние системы характеризовать ее и координатой и скоростью, будем под XI понимать координату, под Хд — скорость. Переменная X может иметь, однако, и другие значения, например, обозначать случайный заряд частицы или размер маленькой капли, способной случайным образом расти или испаряться в атмосфере своего пара. [c.11]

Процессы адсорбции и десорбции газовых частиц (молекул, атомов, радикалов) описываются теорией Ленгмюра [2]. Согласно этой теории газовые частицы адсорбируются или конденсируются на поверхности, если попадают на свободный центр адсорбции, но десорбируются или испаряются, если попадают на занятый центр адсорб- [c.86]

Если бы над поверхностью вещества поддерживался абсолютный вакуум, то скорость испарения определялась бы только той скоростью, с которой молекулы удаляются от поверхности испарения, т. е. скоростью их теплового движения. Иначе говоря, в случае малых давлений пара скорость испарения практически не зависит от наличия или отсутствия обратного потока частиц, т. е. не зависит от присутствия пара над конденсированной фазой. Испарившиеся молекулы почти не возвращаются обратно к поверхности испарения. Тогда, используя законы кинетической теории газов, можно получить формулу для определения скорости испарения льда с открытой поверхности в вакуум (аналогично конденсации паров воды ниже тройной точки). [c.94]

В термоионном источнике вещество испаряется с поверхности, а так как скорость испарения является функцией массы частиц, то происходит фракционирование. Этот эффект заметно проявляется при анализе лития, где относительная разница в массах двух изотопов с массами 6 и 7 велика и составляет около 8%. Интенсивный ионный ток, соответствующий ионам Li, получается при нагревании солей лития на вольфрамовой или танталовой нити. Так как более легкий изотоп испаряется быстрее, чем тяжелый, то измеренное вначале отношение Li/ Li равно примерно 11,4, а затем оно возрастает по мере того, как остаток образца обедняется более легким изотопом. Простая теория испарения указывает, что начальная величина 11,4 к концу исиарения возрастет на 8%. Это находится, в общем, в соответствии с наблюдаемыми результатами. Имеется, однако, расхождение между величиной 8% и результатами Шютце [5], который указывает величину 9%. Эффект фракционирования является, несомненно, источником ошибок. Метод, использованный нами для анализа лития в трехнитиом источнике, позволяет устранить этот недостаток. Если нитрат лития испаряется при низкой температуре и попадает иа очень горячую вольфрамовую поверхность, то появляются ионы Li. Отношение токов ионов с массами 7 и 6 остается при этом постоянным в течение всего времени жизни образца [6]. [c.100]

Прибегая к а-налогии с жидкой каллей, на которуто указывалось 53, можно вту же теорию интерпретировать следующим образом. Захватываемая частица аналогична молекуле, коиденсируемой из пара на капле. Теплота конденсации нагревает каплю, которая благодаря эт>лу испаряет через короткое время с поверхности эту же или другую молекулу. [c.79]

Для ядерных превращений можно установить далеко идущую формаль ную аналогию с явлениями происходящими в капле жидкости при захвате ею молекул. На, этой аналогии, оказавшейся очень плодотворной для предсказания ядерных процессов, основана предложенная Я. И. Френкелем и затем развитая Бором капельная модель ядра. Образованию составного возбужденного ядра при захвате частицы отвечает разогревание капли при прилипании к ней молекулы. Затем нагретая капля испаряет одну из молекул и возвращается в нормальное состояние. При достаточно сильном разогревании капля может испарить две и более молекулы или излучить избыточную энергию в виде светового кванта. Если захваченная молекула принесла слишком SfHoro энергии, то капля может раздробиться на мелкие капельки. Наконец, если капля уже была неустойчивой (например, слишком большой), то достаточно простого прилипания молекулы для того, чтобы она разделилась на две части. Легко видеть, что все эти процессы имеют соответствующие аналоги в упомянутых выше ядерных превращениях. Опираясь на капельную модель, Я. И. Френкель и, более детально, Бор и Уилер разработали в 1939 г. теорию деления ядер [80, 81]. [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология