Ядра, деление теория

Влияние движения ядер на процесс замедления состоит в том, что уменьшается средняя логарифмическая потеря энергии по мере того, как кинетическая энергия нейтрона уменьшается до кТ. Нейтрон в действительности чаще сталкивается с ядрами в любом энергетическом интервале выше энергии Е = кТ, чем это следует из теории, которая предполагает, что не зависит от энергии. Использование в расчетах постоянного занижает число поглощений в области низких энергий, в которой сечение поглощения особенно велико, хотя эта погрешность может быть частично скомпенсирована тем, что число делений в той же самой области энергий также уменьшается. [c.88]

Предложенная Бором модель атома водорода изображена на рис. 8-11 электрон массой движется по круговой орбите на расстоянии г от ядра. Если линейная скорость движения электрона равна и, то он обладает угловым моментом ln vr. (Чтобы уяснить себе, что представляет угловой момент, вообразите фигуриста, волчком вертящегося на льду. Вначале он вращается, широко расставив руки. Но потом, прижимая руки к бокам, фигурист начинает вращаться все быстрее и быстрее. Это происходит потому, что в отсутствие внешних сил угловой момент движения остается неизменным. Когда масса рук фигуриста приближается к оси его вращения, т. е. когда г уменьшается, скорость вращения должна повышаться, чтобы произведение тиг сохраняло постоянную величину.) В качестве первого основного предположения своей теории Бор постулировал, что для электрона в атоме водорода допустимы только такие орбиты, на которых угловой момент электрона представляет собой целочисленное кратное постоянной Планка, деленной на 2к [c.345]

Процессу деления урана посвящено большое число работ, однако до сих пор не имеется вполне удовлетворительной теории этого процесса. Предложенные теории, построенные на основе капельной модели ядра, в которой делящиеся ядра [c.548]

Можно ожидать, что с увеличением значения Z устойчивость ядер в отношении радиоактивного распада или спонтанного деления будет резко снижаться. Бор и Уилер [В31] при помощи теории ядерных сил вычислили, что предельное значение Z должно удовлетворять соотношению Z /Л < 47,8 ядра с Z, близким к этому предельному значению, должны подвергаться быстрому спонтанному делению. Однако для величина Z /Л равна всего лишь 36, и все же этот изотоп урана в заметной степени подвергается спонтанному делению. Это свидетельствует о, том, что вышеуказанное соотношение дает, вероятно, слишком высокое предельное значение Z. [c.197]

Выяснение соотношения необходимости и случайности позволяет раскрыть внутреннюю логику развития химической науки. Известно, например, что обнаружение ряда элементов и их свойств до открытия периодического закона представляло собой случайное явление. Ярким примером ЭТОГО может служить открытие фосфора в моче алхимиком Брандтом, искавшим философский камень и исходившим при этом из мистической идеи о пребывании его в продуктах жизнедеятельности. В определенной мере случайно было обнаружено А. Беккерелем явление радиоактивности солей урана, когда он искал подтверждения выдвинутой им неверной идеи о связи явления флуоресценции стекла с невидимыми лучами, испускаемыми катодной трубкой. Вероятно, также случайно (по времени и характеру открытия, поскольку сам поиск в известной степени велся целеустремленно) обнаружили в древнем Китае состав и свойства пороха и т. д. Однако изучая, группируя и систематизируя в том числе и случайно открытые элементы Д. И. Менделеев установил периодический закон. Свойства элементов (например, окислителей, восстановителей) выступили уже не случайными, а необходимыми. Случайное открытие А. Беккереля привело к установлению сложной структуры атома, созданию теории атомного ядра, открытию цепной реакции ядерного деления урана в соответствии с теорией цепных процессов Н. Н. Семенова и С. Хиншелвуда и в конце концов целеустремленно, с необходимостью — к атомному реактору. Таким образом, как бы случайное первое открытие в процессе развития науки в условиях определенных практических и теоретических предпосылок и потребностей влечет за собой с необходимостью целый ряд событий. Это еше раз подтверждает неразрывность необходимости и случайности, диалектическую связь между ними. [c.264]

В теории атомных ядер часто пользуются моделью, уподобляющей ядро заряженной капле жидкости. Расчет такой системы показывает, что при достаточном возрастании заряда капли вероятным становится ее деление на две более или менее близкие по размерам части (рис. 232). [c.455]

Таким образом, представление о механизме образования золота из ртути, предложенное Содди, было сильно поколеблено. Попытки других толкований с точки зрения ядерной физики также наткнулись на непреодолимое препятствие. В ртутной лампе, кроме золота, находили также и серебро, часто в больших количествах. С позиций теории строения атома образование серебра (заряд ядра 47) из ртути (заряд ядра 82) нельзя объяснить. До сих пор были известны лишь радиоактивные превращения одного элемента в другой, непосредственно соседствующий в периодической системе. В своем заключительном слове, обращенном к Мите, Габер говорил Возникновение серебра из ртути означало бы новый тип превращения элементов — распад ядра на две половины . О таком делении ядра еще не мечтали даже теоретики атома. [c.106]

Когда одного квантового числа достаточно для определения энергетических состояний системы с двумя или более степенями свободы, то такую систему называют вырожденной. Для того чтобы объяснить тонкую структуру спектра водородоподобного атома, было необходимо снять вырождение. Это означает, что, по крайней мере, два квантовых числа должны вносить вклад в энергию системы. Зоммерфельд нашел, что вырождение в его модели атома может быть снято посредством рассмотрения релятивистского изменения массы электрона при движении его вокруг ядра. Когда электрон вращается по эллипсу вокруг ядра, его скорость непрерывно изменяется в зависимости от его расстояния от ядра. Из специальной теории относительности известно, что масса частицы увеличивается с возрастанием скорости. Действительно, можно обнаружить небольшое различие между энергиями круговой и эллиптической орбит, которое является функцией побочного квантового числа Пф-, это может объяснить физический смысл деления каждого главного уровня энергии энергетических уровней атома [c.36]

Первое искусственное осуществление ядерной реакции (Резерфорд, 1919) положило начало новому методу изучения атомного ядра. Открытие нейтронов (Чэдвик, 1932) привело к возникновению протонно-нейтронной теории атомных ядер, предложенной сначала Д. Д. Иваненко и Е, Н. Гапоном (1932) н в том же году Гейзенбергом. Вскоре Фредерик и Ирен Жолио-Кюри (1934) открыли явление искусственной радиоактивности В 1938 г. Хан и Штрассман осуществили деление атомного ядра урана, а в 1940 г. К. Д. Петржак и Г. Н. Флеров открыли явление самопроизвольного деления атомных ядер. В 40-х годах была осуществлена цепная ядерная реакция (Ферми) и вскоре был открыт новый вид ядерных превращений — термоядерные реакции. Дальнейшее развитие ядерной физики сделало возможным использование ядерной энергии. Позднее эти явления стали использовать при химических и биологических исследованиях. В настоящее время разрабатывается проблема осуществления управляемых термоядерных реакций. [c.19]

Загадку разрешила Лиза Мейтнер, предположившая, что здесь имеет место новый неизвестный дотоле вид радиоактивных превращений — деление сложного ядра (урана) на два более легких осколка, один из которых и является лантаном (или барием). Такое деление нельзя было считать совсем неожиданным. По теории Френкеля (СССР) и Бора, с утяжелением ядра силы притяжения между протонами и нейтронами и силы отталкивания между протонами становятся почти равными, и достаточно небольшого толчка , чтобы дать перевес последним. При таком толчке ядро может распасться на ядра более легкие (более устойчивые) выделив избыток энергии. [c.198]

В начале того же 1939 г. советский физик Я. И. Френкель дал первую теорию деления атомных ядер, основанную на разработанных им представлениях о сходстве свойств ядра со свойствами жидкой капли. [c.75]

В качестве примера рассмотрим схематичную картину поведения ж п-трона, родившегося в результате деления в однозонном реакторе (без отражателя). Нейтроны при делении испускаются с отрюсительно высокой С]юд-ней энергией ( 2 Мэе) и в произвольном направлении. Нейтрон перемещается от точки, где произошло деление, по прямой линии, пока не встретит ядро или не выйдет за пределы системы. В теории реакторов принято, что область впе границ интересующей нас системы не содержит никаких материалов, так что обратного рассеяния нейтронов в систему не происходит и нейтрон, вышедший за пределы реактора, фактически теряется. С другой стороны, если нейтрон встречает ядро (под этим мы подразумеваем, что нейтрон проходит так б. тизко от ядра, что начинают действовать ядерные силы ), то произойдет столкновение, в результате которого не11трон поглотится пли изменится его энергия н направление движения. [c.24]

Представляет некоторый интерес рассмотреть, почему на рис. 40 периоды полураспада поставлены в зависимость от параметра Z A, где Z — атомный номер, А — массовое число или атомный вес. В одной из теорий деления ядро рассматривается как жидкая кайля, которая может испытывать различные колебания, одни из которых приводят к вытягиванию ее и разделению на две капли . Легкость вытягивания становится, таким образом, критерием для скорости, при которой капля будет подвергаться самопроизвольному делению. Поскольку рассматриваемый процесс связан с преодолением потенциального барьера, подобно тому как это наблюдается при а-распаде, то легкость вытягивания будет определять логарифм периода полураспада. [c.152]

По теории Н. Бора (1939), ядро можно сравнить с каплей жидкости. Когда ядро увеличивается при поглощении какой-нибудь частицы, оно становится менее устойчивым. На этом основании для различных ядер стал возможен расчет энергий возбуждения, необходимых для деформации ядра, достаточной, чтобы разорвать его. Из расчетов следует, а это позже подтвердил и опыт, что энергия возбуждения при поглощении медленного нейтрона достаточна, чтобы привести к делению ядра но не ядра [c.788]

Из соотношений (1.13) и (1.11) легко видеть, что составное ядро с четным числом протонов и нейтронов обладает наибольшей энергией возбуждения, так как член б отрицателен для этих ядер. Несколько меньшая по величине энергия возбуждения получается в составном ядре с нечетным числом нуклонов и наименьшая — в случае нечетно-нечетных ядер. Поэтому ядра изотопов и могут делиться нейтронами любых энергий, тогда как и делятся только быстрыми нейтронами. В случае первых трех ядер захват нейтрона приводит к четно-четной составной структуре и энергия возбуждения, обусловленная только энергией связи нейтрона ( 6,8 Мэе), равна порогу деления. Таким образом, эти ядра могут делиться как тепловыми (очень медленными), так и быстрыми нейтронами. Именно эги свойства дают возможность нспользовать такие ядра в качестве ядер-пого горючего. Ниже будет показано, что эти ядра настолько легко делятся нейтронами тепловой энергии, что целесообразнее замедлять нейтроны до тенлОБЫх энергий. Вооб1це вопрос о замедлении нейтронов является одним из основных вопросов теории реакторов. [c.11]

Прежде чем перейти к общей теории реактора, рассмотрим различные физические явления, которые происходят в размножающих системах. В реальном реакторе источником нейтронов служит реакция деления ядер горючего. Нейтроны, образующиеся при делении, распределяются в широком интервале эиерги й(см. рис. 4.24) и имеют среднюю энергию порядка 2 Мэв. Затем эти быстрые нейтроиы деления замедляются при рассеянии на ядрах среды. Испытывая ряд соударений и постепенно теряя энергию, нейтроны перемещаются в пространстве от одного центра рассеяния к другому. Таким образом, процесс перемещения в пространстве, или диффузия , тесно связан с процессом замедления. [c.186]

Основным признаком эукариотической клетки является наличие ядра, содержащего преобладающую часть клеточной ДНК. Эта ДНК существует в виде многокомпонентного комплекса с большим набором белков, называемого храма-тином. Обычно ядро содержит несколько огромных двуспиральных молекул ДНК, каждая из которых состоит из десятков или даже нескольких сотен миллионов нуклеотидов. На определенных стадиях, предшествующих клеточному делению, хроматин конденсируется и в световой микроскоп можно наблюдать характерные структуры. Эти структуры называют хромосомами-, они были обнаружены задолго до того, как ученые узнали, что ДНК является важнейшим переносчиком наследственной информации. В конце XIX в. было открыто, что число хромосом удваивается с образованием пар идентичных хромосом непосредственно перед делением клетки. Таким образом, Томас Морган постулировал, что хромосомы являются основными структурами, отвечающими за наследственность. Хромосомная теория наследственности яъляеггся одной из основных теорий генетики — биологической дисциплины, изучающей наследственность живых организмов. Общепризнано, что хромосомы не образуются de novo при конденсации хроматина, а существуют в виде определенных органелл во все время жизни клетки, правда в довольно диффузной форме. [c.24]

Такое представление о структуре турбулентного потока и было поло-/коно в основу теории турбулентного движения Нрандтлем и Карманом [305]. Согласно современным исследованиям турбулентности, деление турбулентного потока на две рез1 о различные зоны — пограничный слой п турбулентное ядро — является только первоначальной схемой. В действительности вязкостью нельзя пренебречь за пределами прилегающей к стенке ламинарной пленки во всем пограничном слое граница зон не является резкой, и в ламинарный слой проникают турбулентные возмущения, вызывающие в нем пульсации скорости [81, 351]. [c.279]

Основные научные исследования относятся к учению о радиоактивности. Открыла (1917) совместно с Ганом и одновременно с Ф. Содди и его сотрудником Д. Крэнсто-ном радиоактивный элемент протактиний. Развила (1921) теорию строения ядер, согласно которой в их состав входят а-частицы, протоны и электроны. Доказала (1925), что испускание -излуче-ния ядром возможно лишь после вылета а- или Р-частицы. Совместно с Ганом установила (1935) механизм последовательных 3-распадов, приводящих к образованию элементов с 2 < 97. Совместно с датским физиком О. Фришем объяснила (1939), что элемент, обнаруженный Ганом в продуктах ядерных реакций, возникающих в уране под действием медленных нейтронов, является продуктом деления ядер урана (явление, лежащее в основе ядерной энергетики). [c.331]

Как же объяснить все эти проявления четно-нечетного эффекта Окончательного ответа пока нет. Несомненно, в распространенности тех или иных изотопов в природе ка-ким-то образом проявляется структура и состав атомных ядер, что отражается на устойчивости ядер. Физики-теорети-ки уже давно предпринимали попытки создать модель ядра, которая смогла бы объяснить наблюдаемые закономерности. Еще в 1939 г. Н. Бор и Дж. Уиллер предложили капельную модель атомного ядра. В том же году со сходной электрокапельной теорией ядра выступил советский физик-теоретик Я. И. Френкель. Эта модель, сравнившая ядро с жидкой каплей, хорошо предсказывала механизм деления ядер, а также объясняла предел их устойчивости к делению. В то же время многие экспериментальные данные не удава- [c.97]

Отношение Гп/Гю1 может быть рассчитано в рамках статистической теории при определённых предположениях о термодинамических свойствах нагретого ядра. Величина сгхп( х), характеризующая вероятность выживания продуктов испарения, резко уменьшается с ростом Ех (это равносильно увеличению числа каскадов испарения нейтронов). Ситуация усугубляется тем, что амплитуда оболочечной поправки, препятствующая делению ядра в основном состоянии, быстро уменьшается с увеличением энергии возбуждения ядра. Оба эти фактора ведут к экстремально малой вероятности выживания тяжёлых компаунд-ядер. По отношению к реакциям нейтронного захвата, ведущим к образованию актиноидов с сечением в десятки и сотни барн, сечение образования трансактиноидов в реакциях с тяжёлыми ионами составляет всего 10 -Ю барн и экспоненциально убывает при продвижении в область СТЭ. Однако, несмотря на столь низкие сечения, реакции с тяжёлыми ионами являются, по существу, единственным способом синтеза элементов с Z > 100. [c.47]

В разд. 5.2 было показано, что объем ядра пропорционален массовому числу А, т. е. общему числу нуклонов. В результате плотности всех ядер примерно одинаковы ( 10 г/слгЗ),Вэтом отношении, так же как при вращении, рассмотренном в предыдущем абзаце, ядра проявляют формальную аналогию с жидкими каплями. Эту аналогию можно продолжить дальше, создав третью модель ядра. Она, однако, намного менее применима для объяснения свойств ядра, чем оболочечная или обобщенная модели. Тем не менее такая модель имеет преимущества при рассмотрении ядерных реакций. В соответствии с этой моделью вхождение в ядро нуклона, отдающего ядру свою энергию, сравнивают с нагреванием капли, а последующее излучение а-, р- или у-частиц сравнивают с процессом испарения. Капельная модель особенно удобна для объяснения процесса деления, который происходит, иапример, в результате бомбардировки нейтронами. Вхождение в ядро нейтрона деформирует первоначально сферическое ядро из-за увеличивающихся колебаний. Положительно заряженные протоны стремятся сконцентрироваться на поверхностях, имеющих наибольшую кривизну (элементарная теория электростатики). Это приводит к тому, что заряд концентрируется на противоположных концах деформированного ядра, повышая неустойчивость и приводя в конечном счете к разрыву ядра пополам. Нейтроны остаются на перемычке, соединяющей две половинки ядра и отделяются от яд- [c.144]

До настоящего времени асимметричный характер деления рассматривается с точки зрения либо капельной [248], либо обо-лочечной теории [249]. Хилл [249] считал, что оболочечиое строение ядра сохраняется и в деформированном состоянии. При делении внешние оболочки разделяются с сохранением сердцевины из внутренних оболочек. С увеличонием энергии возбуждения ядра деформация будет захватывать все более глубокие оболочки и деление будет становиться все более симметричным. [c.142]

Проблема начала и конца периодической системы уже рассматривалась нами с точки зрения теории строения материи. Сама же периодическая система еще не была рассмотрена с этих позиций, и нам необходимо обратиться к вопросу о возможности объяснения существования установленного сначала полуэмпирически деления на группы и периоды. Положение элемента в системе определяется зарядом ядра. Но заряд ядра от водорода до урана меняется монотонно, им невозможно объяснить интересующую нас периодичность. [c.69]

В соответствии с теорией, развитой еще в конце 30-х годов Н. Бором и Дж. Уилером, величина является непрерывно убывающей функцией Z /A (параметра делимости). При определенном значении этого параметра барьер деления исчезает и период спонтанного деления становится настолько коротким, что ядро распадается, едва образовавшись, за время порядка 10 сек. Такое гипотетическое критическое ядро было предложено назвать космием следовательно, оно и могло рассматриваться в качестве верхней границы, всецело, однако, определяемой закономерностями ядерной нестабильности. Численную оценку этой границы в конце 50-х годов пытался провести Дж. Уилер па основе капельной модели. Для двух предельных случаев он получил критические значения равные 86 и 44,8. Они отвечали значениям Z<[173 и Z< 162 при А = 600, причем у соответствующих ядер Гсп > >10 сек. Однако расчеты Уилера оказались лишь предварительными. [c.13]

В 1925 г. разработал теорию, объясняющую свойства электронов в металлах. Имя Ферми связано с его работами в ядерной физике. В 1934 г. он опубликовал свою Теорию р-распада , которая положила начало исследованиям взаимодействия элементарных частиц. После открытия искусственной радиоактивности Ирэн и Фредериком Жолио-Кюри Ферми применил нейтроны для бомбардировки ядра. Этим способом он получил более 60 искусственных радиоактивных элементов. Ферми первый в мире осуществил разделение ядра урана. Однако в полном объеме исследования деления урана были выполнены Ганом и Штрасманом и истолкованы Фришем и Лизой Мейтнер. [c.168]

Капельная модель ядра была предложена советским ученым Я. В. Френкелем. Им же была разработана и количественная теория деления, основанная на этой модели (Френкель Я., ЖЭТФ, [c.152]

Для ядерных превращений можно установить далеко идущую формаль ную аналогию с явлениями происходящими в капле жидкости при захвате ею молекул. На, этой аналогии, оказавшейся очень плодотворной для предсказания ядерных процессов, основана предложенная Я. И. Френкелем и затем развитая Бором капельная модель ядра. Образованию составного возбужденного ядра при захвате частицы отвечает разогревание капли при прилипании к ней молекулы. Затем нагретая капля испаряет одну из молекул и возвращается в нормальное состояние. При достаточно сильном разогревании капля может испарить две и более молекулы или излучить избыточную энергию в виде светового кванта. Если захваченная молекула принесла слишком SfHoro энергии, то капля может раздробиться на мелкие капельки. Наконец, если капля уже была неустойчивой (например, слишком большой), то достаточно простого прилипания молекулы для того, чтобы она разделилась на две части. Легко видеть, что все эти процессы имеют соответствующие аналоги в упомянутых выше ядерных превращениях. Опираясь на капельную модель, Я. И. Френкель и, более детально, Бор и Уилер разработали в 1939 г. теорию деления ядер [80, 81]. [c.118]

Первое искусственное осуществление ядерной реакции (Резерфорд, 1919) положило начало новому методу изучения атомного ядра. Открытие нейтронов (Чэдвик, 1932) привело к возникновению протонно-нейтронной теории атомных ядер, предложенной сначала Д. Д. Иваненко и Е. Н. Гапоном (1932) и в том же году Гейзенбергом. Вскоре Фредерик и Ирен Жолио-Кюри (1934) открыли явление искусственной радиоактивности. В 1938 г. Ган и Штрассман осуществили деление атомного ядра урана, а в 1940 г. К. Л. Петржак и Г. Н. Флеров открыли явление самопроизвольного деления атомных ядер. В 40-х годах была осуществлена цепная ядерная реакция (Ферми). [c.23]

В теории атомны.х ядер часто пользуются моделью, уподобляющей ядро заряженной капле жидкости. Расчет такой системы показывает, что при достаточном возрастании заряда капли вероятным становится ее деление на две более или менее близкие по размерам части (рис. ХУ1-43). 2 Подобное деление атомных ядер было экспериментально установлено при изучении процесса взаимодействия урана с нейтронами (Ган и Штрассман, 1939 г.). Почти одновременно выяснилось, что ядра урана могут делиться и самопроизвольно (Г. И. Флеров и К. А. Петржак, 1940 г.), но такое самопроизвольное (спонтанное) деление осуществляется крайне редко. На в конденсационной камере фотография двух противоположно направленных следов, выходящих из коллодионной пленки, покрытой слоем иОз- Следы эти принадлежат осколочным ядрам, возникшим в результате деления ядра урана." [c.362]

Аналогия между ядром и жидкой каплей, использованная Бором при формулировке идеи составного ядра, может быть использована и для объяснения процесса деления, по крайней мере его качественных особенностей. В разделе Б гл. VIII говорилось, что для ядер существует некоторый критический размер, зависящий от величины Z IA, выше которого силы электростатического отталкивания будут преобладать над связывающими ядро поверхностными силами. Е1ыло показано, что критический размер соответствует величине Z, равной примерно 110—120 поэтому вполне правдоподобно, что для ядра, имеющего Z несколько меньше критического, небольшого возбуждения будет уже достаточно, чтобы вызвать его развал на два осколка. На основе этой модели Бор и Уилер [8] рассчитали энергетические условия деления различных ядер развитая ими теория удовлетворительно согласуется с фактами. Они предсказали деление Ра и оценили его пороговую энергию до того, как этот процесс был обнаружен. [c.312]

Впервые клеточная теория была сформулирована Шлейденом в 1838 г. и Шванном в 1839 г. Рудольф Вирхов расширил ее, провозгласив в 1855 г., что новые клетки образуются только из предсуществующих клеток в результате клеточного деления. Признание непрерывности жизни побудило других ученых второй половины XIX в. заняться исследованием строения клетки и механизмами клеточного деления. Совершенствование гистологических методов и создание микроскопов с более высокой разрешающей способностью позволило выявить важную роль ядра и в особенности заключенных в нем хромосом как структур, обеспечивающих преемственность между последовательными поколениями клеток. В 1879 г. Бовери и Флемминг описали происходящие в ядре события, в результате которых образуются две идентичные клетки, а в 1887 г. Вейсман высказал мысль о том, что гаметы образуются в результате деления какого-то особого типа. Эти два типа деления соответственно носят названия митоза и мейоза. Прежде чем заняться их изучением, полезно познакомиться поближе с хромосомами. [c.142]

Широко распространенная капельная модель ядра оказалась весьма эффективной не только для развития теории деления ядра под действием нейтронов, но и была развита далее и использована для предсказания стабильности тяжелых ядер по отношению к спонтанному делению и другим видам радиоактивного распада. Согласно этой модели, усовершенствованной В. Майерсом и В. Святецким, потенциальная энергия ядер является функцией числа нейтронов, порядкового номера и формы ядра если форма близка к сферической, применяется коррекция оболочки. Для расчета основных состояний масс- и равновесных деформаций гипотетических ядер в зависимости от и 2, а также энергий активации или периодов полураспада спонтанного деления могут быть использованы полуэм-пирические математические формулы, описывающие эту модель или выведенные с ее помощью. Большинство изотопов, в том числе изотопы лантанидов и актинидов, имеет более или менее деформированную (эллипсоидальную) форму, однако те из них, ядерные оболочки которых близки к завершению, имеют сферическую форму. Все сверхтяжелые элементы, не имеющие завершенных оболочек, должны самопроизвольно делиться с очень малым периодом полураспада, и это препятствует их получению и исследованию. [c.31]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология