Частицы захвата

Однако в ряде случаев бомбардировка атомов, сопровождаемая захватом ими бомбардирующей частицы, приводит к образованию ядер, которые по отношению в них числа протонов и нейтронов являются Неустойчивыми. Полученные неустойчивые ядра самопроизвольно переходят в устойчивые за счет перехода протона р в нейтрон п или нейтрона в протон по схемам [c.67]

То, что частицы, размеры которых больше размеров пор, задерживаются мембраной, вполне понятно, однако мембраной извлекаются также многие из частиц с размерами, меньшими, чем размеры пор. Как же это происходит Если частица немного меньше поры и проходит неподалеку от нее, то существует определенная вероятность того, что она коснется матрицы мембраны своим краем. Если сила сцепления достаточно велика (см. ниже), то частица захватится матрицей. Извлечение частиц, размеры которых значительно меньше размеров пор, возможно лишь в том случае, если на них действует некоторая сила притяжения со стороны поверхности мембраны. [c.33]

Сравнительно малая распространенность легких элементов, таких, как и, Ве, В, объясняется их склонностью к реакциям захвата протонов, нейтронов и других элементарных частиц. Малая распрост- [c.226]

Изотопы, расположенные на рис. 23-4 справа и ниже области наибольшей устойчивости, могут достичь этой области, теряя электроны. Распад таких ядер происходит, как правило, с испусканием р -излучения. Изотопы, расположенные слева и выше области устойчивости, могут распадаться с образованием устойчивых изотопов в результате электронного захвата или испускания позитронов. В области выше 2 = 80 преобладает испускание а-частиц. При р -испускании изотоп смещается на диаграмме по диагонали вверх и налево на один квадратик электронный захват либо испускание позитрона смещают изотоп в противоположном направлении, вниз и направо на один квадратик. При испускании а-частицы изотоп переходит вниз и налево на два квадратика, приблизительно вдоль линии наибольшей устойчивости. Такой тип распада характерен для атомов, находящихся за пределами области устойчивости на рис. 23-4. [c.417]

Бимолекулярные реакции являются примером процесса, требующего встречи двух частиц. К этой же категории процессов относятся упругие соударения частиц, неупругие соударения, сопровождающиеся обменом энергией между частицами, захват элементарных частиц атомными ядрами. Для количественного описания всех таких процессов принято пользоваться понятием сечения процесса. [c.103]

Если скорость движения частицы с зарядом 2 в среде больше, чем где Уо — скорость электрона на первой орбите атома водорода, равная 2,19 10 см/с, то частица движется в веществе, не захватывая электронов. Ее кинетическая энергия расходуется в основном на ионизацию и возбуждение вещества. При скорости частицы меньше частица захватывает электроны среды. Заряд движущейся частицы, захватившей электроны, носит название равновесного заряда. Равновесный заряд частицы уменьшается по мере уменьшения ее скорости. При одной и той же скорости равновесный заряд тем меньше, чем больше I вещества. Это приводит к тому, что потери энергии на единице длины в веществе с большим 2 оказываются меньше, чем в веществе с малым 2. Поэтому пробег иона определенной энергии в веществе с большим 7 оказывается больше. Например, пробег иона Ва с энергией 58 МэВ в мишени из тантала равен (5,7 0,5) мг/см , а в мишени из ниобия равен (3,9 0,3) мг/см . [c.65]

Действительно, анализируя обе точки зрения, трудно представить, что при соударении молекулы соединялись сразу в порядке, соответствующем их кристаллической решетке. Более вероятно, что в пересыщенном растворе каждое соударение приводит к слипанию молекул. Поскольку соударения между молекулами равновероятны во всех направлениях, то первично образующаяся твердая фаза имеет обычно шарообразную форму и аморфную структуру. Рыхлость упаковки таких аморфных частиц, захват молекул дисперсионной среды при их образовании создают условия, при которых молекулы сохраняют достаточную подвижность в частицах. Это способствует в дальнейшем процессу кристаллизации. [c.63]

Применение. Бериллий ввиду его легкости, твердости и коррозионной стойкости широко используют в космической технике. В атомной промышленности бериллий применяют в отражателях и замедлителях нейтронов. Этому благоприятствуют малые масса атомов и сечение захвата нейтронов. Кроме того, при бомбардировке Ве а-частицами происходит ядерная реакция [c.322]

Установление стационарной концентрации радикалов при облучении твердых веществ обусловлено гибелью радикалов, происходящей параллельно с процессом их образования. Стационарная концентрация устанавливается при равенстве скоростей этих процессов. Процессы, приводящие к уничтожению свободных радикалов, могут состоять в их диссоциации под действием излучений и образовании непарамагнитных частиц, захвате электронов с образованием отрицательных непарамагнитных ионов, реакций с молекулами и рекомбинации радикалов друг с другом. [c.316]

Ядерный распад. Устойчивые и радиоактивные изотопы. Испускание а-частиц, Р-частиц и позитронов. Захват орбитального электрона. Период полураспада. [c.404]

Большая часть вводимого в цилиндр смазочного масла размазывается поршнем по зеркалу в виде тонкой пленки. Из цилиндра часть масла выводится через сальник штока, а основная масса выносится потоком сжатого воздуха в нагнетательный трубопровод. Здесь под влиянием потока и вибрации масло продолжает свое движение. При этом, чем толще слой масла, чем меньше его вязкость, тем легче потоку разорвать пленку, захватить отдельные частицы ее. Чаще всего это происходит на острых кромках, в местах резких сужений. Наличие коррозии или нагара, впитывающих масло, резко замедляет процесс его перемещения. В течение всего времени нахождения масла на горячих участках идет его испарение, особенно интенсивно в начальный период. [c.6]

Если предположить, что первый этап, так называемая объемная диффузия, не является определяющим, можно сосредоточить внимание на остальных двух этапах. Если на поверхности уже имеется ступень, процесс роста поверхности хорошо описывается методом, предложенным впервые в [51]. Этот метод, однако, не дает достаточно удовлетворительного ответа на вопрос о природе возникновения первичной ступени на поверхности. Эта трудность была преодолена в 1949 г. Франком, который высказал предположение, что источником ступеней при росте плоскостей кристалла являются дислокации. Дислокация представляет собой оц-ределенный тип дефекта в строении кристаллической решетки. В точке дефекта энергетический барьер значительно меньше, поэтому захват частиц и, следовательно, возникновение новой плоскости облегчаются. Дислокация, которая возникает в некоторой [c.266]

Ядра могут самопроизвольно распадаться в результате электронного захвата, испускания электрона или позитрона и испускания а-частицы. [c.435]

Рис. 5.3. Линии тока при обтекании круп ной частицы мелкими и сечение захвата Q

В области быстрого процесса величина = f — g > I (/ — фактор разветвления, g — фактор обрыва), т. е. процесс разветвления 3 преобладает над процессами обрыва. С точки зрения обрыва цепей на стенке имеют место два предельных случая 1) вероятность захвата радикала стенкой е очень мала 2) вероятность захвата е велика. Малые е (е < 10- ) физически означают, что скорость адсорбции и соответственно гибели активных центров Н определяется не транспортными свойствами, т. е. не скоростью диффузии к стенке, а частотой соударений со стенкой и эффективностью стенки, т.е. кинетикой процесса на стенке. В этих случаях говорят, что процесс протекает в кинетической области, и Тд ф пренебрежимо мало. Здесь решающую роль играют вид (материал) и состояние стенки, причем характерно, что в этих случаях концентрация активных частиц по объему однородна и нет градиентов концентрации Н [106]. Если скорость обрыва на стенке W t = aai(H) и asi = то, поскольку ф = 2 а — а ), [c.298]

В работе [107] определялось сечение захвата для случая, когда меньшая из частиц радиусом Я 2 несет свободный заряд Q . Обе частицы проводящие. При расчетах не учитывалось молекулярное взаимодействие частиц и силы их гидродинамического взаимодействия. Сумма этих сил ранее определялась формулой (5.18). Электрические силы взаимодействия считались кулоновскими и определялись взаимодействием заряда Са с индуцированным зарядом на частице Я . Для сечения захвата было получено выражение [c.87]

Окклюзия. При окклюзии загрязняющие вещества находятся внутри частиц осадка. Окклюдированные вещества не участвуют в построении кристаллической решетки осадка, хотя в некоторых учебниках образование смешанных кристаллов изоморфизм) рас-смагривается как частный случай окклюзии. Таким образом, окклюзия отличается от адсорбции тем, что соосажденные примеси находятся не на поверхности, а внутри частиц осадка. Окклюзия может быть вызвана различными причинами, а именно захватом примесей в процессе кристаллизации, адсорбцией в процессе кристаллизации, образованием химических соединений между осадком и соосаждаемой примесью. [c.113]

Рассмотрим кинетику агрегации (коагуляции) крупных частиц с линейными размерами более 5-10 см. Пусть крупная частица объема (г— х) обладает сечением захвата 5о( х, г— х), представляющим площадь, перпендикулярную оси движения большой частицы, характеризующуюся тем, что, если центр частицы размера 1 прошел через эту площадь, то она слипается с большей частицей. Причем сечение захвата не равно площади л(ац+а, так как столкновение в несущей фазе не похоже на чисто геометрическое столкновение биллиардных шаров. Вследствие гидродинамического взаимодействия частиц даже при почти центральном их сближении, когда столкновение казалось бы неизбежным, частицы могут обойти друг друга не коснувшись. [c.95]

Сечение захвата зависит от радиусов сближающихся частиц, их гидродинамического и силового взаимодействия, порождаемого молекулярными и электрическими силами. В работе [104] показано, что если учитывать только гидродинамическое взаимодействие сферических частиц, то сечение захвата будет всегда равно нулю, т. е. силовое взаимодействие частиц является существенным фактором в процессе их коалесценции. [c.85]

Пусть крупная частица объема V обладает сечением захвата Й V, со) и движется со скоростью V относительно меньших частиц объемом со. Если концентрация меньших частиц п (со), то в единицу времени с частицей объема V будет происходить J столкновений [c.85]

Эффективность очистки жидкости в основном определяется скоростью относительного движения частиц и пузырьков, изменяющейся с изменением концентраций фаз. Так, при малых концентрациях частиц скорость пузырьков с увеличением концентрации газа убывает вследствие уменьшения разности плотностей рс—рг и увеличения вязкости газожидкостной смеси. Эффективность же захвата частиц зависит от потока пузырьков через жидкость. Поскольку уменьшение скорости движения пузырьков относительно среды уменьшает эффективность отделения их во флотоотстойнике, то с изменением рода выделяемой примеси и конструктивных особенностей аппарата оптимальное значение концентрации газа также будет меняться. Уменьшение потока газа через слой жидкости при увеличении его расхода приводит к стесненному выделению пузырьков, увеличению объема среды и выхода жидкости с выделяемой примесью. [c.55]

Имеющиеся работы по определению сечения захвата, как правило, выполнены для случая сильно различающихся по размерам частиц, а выражение для функции Й (У, со) не обладают свойством симметрии. Некоторые из этих работ разбираются ниже. [c.86]

Впервые сечение захвата для сильно различающихся по размерам частиц с учетом гидродинамического взаимодействия между ними было определено в работе [106]. Задача решалась в следующей постановке. Пусть и Я 2 — радиусы сближающихся частиц и пусть Относительная скорость движения частиц, пока они находятся на большом расстоянии друг от друга, равна V. При сближении частиц между ними начинают действовать гидродинамические силы, возникающие вследствие выдавливания разделяющей их пленки жидкости, и силы Ван-дер-Ваальса. При сближении капель на расстояние между их поверхностями б сумму этих сил можно записать в виде [c.86]

Пренебрегая инерционностью малой частицы и находя предельную траекторию, по которой она обтекает крупную частицу при условии действия между ними силы (5.18), было получено П06] следующее выражение для сечения захвата [c.86]

Еще одним видом непроизводительных реакций является упругое рассеяние. При упругом рассеянии падающий нейтрон после столкновения с ядром-мишенью имеет иную кинетическую энергию, чем перед столкновением. Однако кинетическая общая энергия частиц перед столкновением и после него одинакова. По феноменологической точке зрения взаимодействие нейтрона с ядром при упругом рассеянии имеет черты как реакции захвата , так и реакции типа отклонения (defle tion). [c.15]

В работе [108] рассмотрено определение сечения захвата для нейтральных проводящих сферических частиц, находящихся во внешнем электрическом поле напряженностью Е. Предполагалось, что большая частица закреплена, а меньшая приближается к ней с потоком жидкости, имеющим скорость v. Задача решалась с учетом только гидродинамического и электростатического взаимодействия частиц. Выражение для силы гидродинамического взаимодействия частиц взято из работ П09—П2], где рассмотрено сближение пары сферических частиц произвольного радиуса. Задача решалась численно, отношение радиусов частиц варьировалось в пределах 100—2. Если плоскость движения частиц совпадает с плоскостью поля, авторы предлагают аппроксимировать сечение захвата следующим выражением [c.88]

Если безразмерный параметр S, характеризующий силы электростатического взаимодействия частиц, порядка единицы и выше, то, как показали авторы, гидродинамическим взаимодействием частиц можно пренебречь. Расчеты сечений захвата, проведенные для трехмерного слу- [c.88]

Рыхлость упаковки полученных аморфных частиц, захват молекул дисперсионной среды при их образовании создают условия, когда молекулы, атомы или ионы, вошедшие в состав аморфной частицы, сохраняют достаточную подвижность внутри этих первичных частиц. Образовавшаяся система неравновесна и будет стремиться к минимуму свободной энергии, вследствие чего протекает процесс кристаллизации. [c.176]

Электрические заряды осадков. Частицы осадков вс х видов несут на себе электрические заряды, которые возчикают в результате нескольких групп процессов электризации, в числе которых соударение поляризованных, частиц, захват частичками осадков воздушных ионов, разбрызгивание капель воды, электризация при изменении агрегатного состояния. [c.1005]

Испускание электронов или позитронов характерно для искусственных радиоактивных эле.ментов вместе с тем они подвержены также распадам и других типов. В некоторых случаях ядро может захватывать электрон с ближайшей к ядру 15-орбитали, которую часто называют К-оболочкой. Это явление называется К-захватом. Добавление одного электрона к ядру уменьшает атомный номер на одну единицу, превращая элемент в его ближайшего левого соседа по периодической таблице Менделеева. Освобождающееся при этом на электронной орбитали место заполняется другими орбитальными электронами, причем в течение всех этих перемещений электронов испускаются рентгеновские лучи. Испускание улучей вслед за испусканием частиц, захватом электрона или некоторыми другими ядерными процессами позволяет ядру освободиться от излишков энергии и обрести стабильность. Испускание а-частиц более характерно для тяжелых элементов, хотя оно имеет место и в случае некоторых редкоземельных элементов, например мСе. [c.462]

Перенос субстаищо осуществляется посредством некоторого носителя. Различают три зфовня масштабов при рассмотрении носителя переноса. Нижний уровень — квантовый, на которюм материальным носителем являются элементарные частицы. Например, перенос лучистой энергии осуществляется квантами света (фотонами). В химической технологии этот уровень переноса играет исключительную роль в таких областях, как фотохимия, радиохимия, а также в металлургии, в нефтепереработке и теплотехнике, где используют прямой огневой нагрев. правило, на квантовом уровне осуществляется перенос энергии. И лишь в ядерных реакциях, при которых захват элементарных частиц осколками деления крупных ядер приюдит к образованию стабильных элементов, можно рассматривать перенос вещества. [c.58]

Теория упругих столкновений ионов с молекулами при малых энергиях была разработана ощо в 1905 г. Ланягевеном. Оказалось, что из-за дально-действующих поляризационных сил между ионом и наведенным диполем молекулы при некотором параметре удара, значительно превосходящим при ма.тых кинетических энергиях газокинетические 1)адиусы соответствующих нейтральных частиц, происходит захват иона на орбиту, приводящую к тесному сближению частиц. Сечение такого поляризационного захвата определяется формулой Ланжевена [c.192]

Существование незамерзающих прослоек воды в контакте со льдом позволяет объяснить еще целый ряд явлений например, движение под действием градиента температуры вмерзших в лед твердых частиц и пузырьков воздуха [324, 325] отталкивание или захват частиц движущимся фронтом кристаллизации [326, 327]. Движение вмороженных частиц будет, естественно, направлено в сторону, обратную термокристаллизационному потоку. При понижении температуры скорость такого термофореза снижается вследствие уменьшения толщины прослоек. Уменьшается скорость термофореза также и при повышении теплопроводности частиц за счет снижения локальных значений градиента температуры. Экспериментальные подтверждения явления термофореза, связаннт1го с течением незамерзающих прослоек воды по поверхности вмороженных в лед стеклянных шариков, получены в работах, [324, 325]. [c.110]

Другая трудность в отборе проб возникает при псевдоожижении мелких частиц, когдг пробоотборная трубка может захватить газ из довольно большого объема в окрестности точки отбора из-за низкой скорости начала псевдоожижения. Даже один этот фактор при работе с мелкими частицами может привести в рассматриваемом случае к выравниванию профилей концентраций. [c.292]

Обобщим этот пример. Пусть за счет внешнего источника энергии (свет, электроразряд, нагревание, а-, р- иЛи -излученне, электронный удар) образуются свободные радикалы или атомы, обладающие ненасыщенными валентностями. Они взаимодействуют с исходными молекулами, причем в каждом звене цепи вновь образуется новая активная частица. Путем попеременного повторения одних и тех же элементарных процессов происходит распространение реакционной цепи. Ее длина может быть очень большой (в рассматриваемом примере па каждый поглощенный квант образуется до 100 ООО молекул НС1). Столкновение двух одинаковых радикалов при условии, что выделяющаяся при этом энергия может быть отдана третьему телу, приводит к обрыву цепи. Причиной обрыва может служить не только рекомбинация свободных радикалов (XII), но и их захват стенкой реакционного сосуда, взаимодействие радикала с примесями (если они не служат источником свободных радикалов), а также образование малоактивного радикала (обрыв в объеме). Вот почему скорость цепной реакции очень чувствительна к наличию посторонних частиц и к форме сосуда. Так, содержание Б хлороводородной смеси долей процента кислорода в сотни раз уменьшает длину цепей, а поэтому и скорость синтеза гтом Н, легко реагируя с О2, образует малоактивный радикал НО2, не способный вступать в реакцию [c.127]

Однако не при любом начальном положении частиц они будут обтекать друг друга. Существует некоторое критическое расстояние между осями движения сближающихся частиц, когда они еще не взаимодействуют, но одна частица уже не обтекает другую, а касается ее и коа-лесцирует, т. е. как бы захватывается ею. Площадь, перпендикулярная оси движения большей частицы, характеризующаяся тем, что если центр меньшей частицы прошел через эту площадь, то она коалесцирует с большей частицей, называется сечением захвата большой частицы (рис. 5.3). Мы будем обозначать его через О. Если сечение захвата является окружностью, то говорят о радиусе сечения захвата. [c.85]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология