Параметр удара

Рис. 9.8. Траектории двух сферически-симметричных частиц с одной и той же относительной кинетической энергией и различными значениями параметра удара Ь [8].

Теория упругих столкновений ионов с молекулами при малых энергиях была разработана еще в 1905 г. Ланжевеном [1134]. Оказалось, что из-за дальнодействующих поляризационных сил между ионом и наведенным диполем молекулы при некотором параметре удара, значительно превосходящем при малых кинетических энергиях газокинетические радиусы соответствующих нейтральных частиц, происходит захват иона на орбиту, приводящую к тесному сближению частиц. Сечение такого поляризационного захвата определяется формулой [1134] [c.376]

Рассмотрим лишь случай столкновения а-частицы с тяжелым ядром, которое можно считать неподвижным. При таких условиях а-частица описывает гиперболу MN (рис. 42) с асимптотами МО и 0N и фокусом Е, в котором находится рассеивающее ядро. Асимптоте МО соответствует траектория частицы до столкновения, 0N — после столкновения. Длина перпендикуляра ЕН, опущенного из фокуса Е на асимптоту МО, называется прицельным расстоянием или параметром удара. ЕН — ближайшее расстояние, на которое а-частица могла приблизиться к ядру, если бы она не испытывала отталкивания со стороны ядра. При [c.86]

Рис. 43. К пояснению понятия параметра удара (прицельного расстояния)

Момент количества движения нейтрона относительно ядра равен тий, где с1 — прицельное расстояние (параметр удара, см. 5 гл. V), т. е. расстояние нейтрона до ядра в момент сближения. Согласно квантовой теории, момент количества движения может принимать ряд значений О, Н, 2Н, ЗЙ,. .. и т. д. Нейтроны, момент количества движения которых есть Ш, имеют предельное [c.203]

Порядок выбора средств измерений параметров удара [c.234]

Для получения положительных ионов лазерным ударом о поверхность образца параметры удара подбирают так, чтобы они обеспечивали преимущественное образование положительных одноатомных, однозарядных ионов при незначительном содержании многоатомных ассоциатов и многозарядных ионов. [c.222]

Передача энергии электронного возбуждения при далеких соударениях (г го) исследуется методом параметра удара в [265, 266], а неупругие соударения с переходами менаду компонентами тонкой структуры щелочных металлов — в [267, 268]. [c.77]

Рис. 75. Векторная диаграмма импульсов в реакции ( , р) протон испускается под углом 0, а нейтрон захватывается при параметре удара К.

Пусть реакция происходит только, если относительная кинетическая энергия Е больше некоторого порогового значения пор и параметр удара меньше диаметра соударения й. Тогда [c.72]

Рассмотрим простой газ, состоящий из твердых сферических молекул диаметром а. В 3.1 на основе эвристических соображений было выведено уравнение Больцмана для функции распределения /(г, с, t). Аналогичным образом можно вывести интегро-дифференциальное уравнение для функции распределения по скоростям в случае плотного газа. Ясно, что левая часть уравнения Больцмана — потоковый член — не изменится, столкновительный же член будет иным. В 3.1 мы показали, что в газе при нормальном давлении, когда центр первой молекулы лежит в элементе объема скорости молекул перед соударением находятся в интервале d d q, а геометрические параметры удара заключены в интервалах de, de вблизи 6, е, среднее число соударений в единицу времени в момент t равно [c.352]

Рассмотрим простейшую модификацию теории Томсона (см. 1.3) ионизации атома электронным ударом, в которой учитывается, что импульс атомного электрона не равен нулю и что налетающий электрон ускоряется полем, создаваемым ионом. (Влияние ионного поля на движение атомного электрона в среднем равно нулю. Это объясняется тем, что средний прицельный параметр удара существенно меньше радиуса электронной орбиты, и потому изменением движения электрона, вызванного полем иона, за время ионизующего столкновения,, по крайней мере в среднем, можно пренебречь.) Пусть энергия налетающего электрона велика и его скорость мржно принять равной относительной скорости сталкивающихся частиц. Импульс Ар, переданный атом>но-му электрону, аналогично (1.28) равен [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология