Молекулы, вращение сферические

Молекулы со сферической симметрией (типа сферического волчка). Сюда относятся молекулы тетраэдрического и октаэдрического строения. Для них выполняется условие 1х — 1у = 1г, энергия вращения выражается формулой (7.12), а энергетические уровни или термы описывают соотношениями (7.14) и (7 15). У таких [c.173]

Классическое выражение кинетической энергии вращения линейной молекулы или молекулы типа сферического волчка будет [c.112]

Расстояние между точками ветвления составляет 18-27 остатков глюкозы, причём в крахмале, в отличие от гликогена (см. далее), таю х разветвлений относительно немного. Молекулы амилопектина имеют сферическую форму с радиусом вращения 82-255 нм и молекулярной массой от 100 тыс. до нескольких миллионов. Взаимодействие с иодом приводит к образованию красно-фиолетовых растворов, позволяющих отличить фракцию амилопектина от фракции амилозы. При ферментативном гидролизе амилопектина а-амилазами образуется остаточный декстрин, причина образования которого состоит в том, что амилазы являются а-(1,4) глюкозидазами и не расщепляют 1,6-гликозидные связи. Остаточный декстрин представляет собой крупный, сильно разветвлённый остов полисахарида. При его дальнейшем распаде образуется изомальтоза -6-(а 0-глюкопиранозидо)- О-глюкопираноза - п ревращение которой в глюкозу требует применения специфической а-1,6-глюкозидазы. Декстрины могут быть получены также при обработке крахмала 10%-ным водным раствором серной кислоты (так называемая "декстринизация крахмал ). Водные растворы декстринов окрашиваются иодом в красный цвет. [c.100]

Наиболее плотно могут быть упакованы атомы инертных газов, молекулы приблизительно сферической формы и молекулы, приобретающие практически сферическую форму благодаря свободному вращению. Помимо общего интереса, который представляет рассмотрение способов упаковки структурных единиц других форм, способ упаковки в некоторых случаях объясняет наличие кристаллизационного растворителя в кристаллах, что особенно важно для химика. На рис. 35 (а) изображено в плане расположение атомов или молекул в кубической плотной упаковке, как она видна в направлении оси симметрии 4 порядка — не перпендикулярно к плоскости плотной упа- [c.171]

Исследования релаксационных процессов, ширины, тонкой и сверхтонкой структуры линий ЯМР дают большой объем сведений о структуре диэлектрических кристаллов, металлов, полупроводников, полимеров, характере межмолекулярных взаимодействий в твердых соединениях. Изменения в спектрах ЯМР при появлении движения дают возможность исследовать процессы плавления, кристаллизации (полимеризации), структурирования и др. Изучение температурной зависимости ширины линии позволяет найти энергию движения, влияющего на сужение линии. Можно определить вид движения молекулы или иона (одноосное вращение, сферическое вращение, диффузия и др.) и пр. [10-12]. [c.378]

Результаты исследования времени релаксации жидкостей с различной вязкостью показывают, что макроскопическая вязкость существенно не влияет на время релаксации в тех случаях, когда полярные молекулы имеют сферическую форму и, следовательно, могут вращаться, не смещая соседние молекулы. При возрастании молекулярной асимметрии и размеров молекул вращение полярной молекулы вокруг какой-нибудь оси вызывает смещение соседних молекул, и в этом случае время релаксации сильно зависит [c.26]

В случае достаточно сильных взаимодействий с поверхностью возможен другой случай, когда вращения вокруг двух перпендикулярных осей, лежащих в плоскости, параллельной поверхности, могут быть сильно заторможены и будут проявляться только как либрационные колебания. Свободные вращения могут сохраняться лишь вокруг оси, перпендикулярной к поверхности адсорбента. В этом случае контур экспериментальной полосы поглощения сравнивается с рассчитанным для одной степени свободы вращения вокруг фиксированной оси. Наконец, в случае слабо адсорбированных молекул возможно сохранение всех трех степеней свободы вращения молекулы. В этом случае контур полосы поглощения определяется распределением уровней энергии для молекулы типа сферического волчка [1]. [c.62]

Спин электрона, который соответствует классическому представлению о вращении сферического электрона вокруг оси, проходящей через его центр, создает его собственный магнитный момент. Направление этого момента совпадает с направлением вектора га . Таким образом, всякий раз, когда есть два электрона с разными значениями т , их магнитные моменты направлены противоположно и взаимно компенсируют друг друга. Однако всякий электрон, который не может быть сопоставлен с другим электроном, имеющим противоположное значение т , дает вклад в магнитный момент атома или молекулы, в состав которых он входит. [c.33]

Следует учесть, что первые работы, в которых ставился вопрос о термоупругости и природе упругого последействия, были выполнены в то время, когда о строении каучукоподобных тел ничего не было известно. Причину упругого последействия искали в постепенных поворотах молекул справедливо указывая что эти молекулы должны иметь продолговатую форму (вращение сферических молекул не может объяснить последействия). [c.185]

Взятое в отдельности вращение сферически симметричных молекул, которые не имеют постоянного дипольного момента, не может сопровождаться изменением дипольного момента, и поэтому молекулы этого типа пе активны в инфракрасном спектре. С другой стороны, несимметричные молекулы дают чисто вращательные полосы сложного характера. Общие соображения подобны тем, которые приведены в параграфе 35е для колебательновращательных полос. Правила отбора изменяются в зависимости от того, как направлен постоянный дипольный момент молекулы— вдоль оси наибольшего, среднего или наименьшего момента инерции. [c.285]

Молекулы СК симметрии, 43т, где Н — атом или небольшой радикал, имеют форму, близкую к сферической (рис. 67). В соответствии с этим молекулы такого типа обладают склонностью к свободному вращению в кристалле. Можно предполагать возможность различных типов вращения согласованное вращение молекул, вращение вокруг одной оси с сохранением параллельности осей вращения различных молекул , и т. д. Предельным случаем, которого, очевидно, следует [c.143]

Определение константы скорости и средней вероятности многоквантового колебательно-колебательного энергообмена с передачей дефекта энергии во вращательную степень свободы (W-обмен) при столкновении двухатомной анизотропной молекулы, обладающей малым моментом инерции, с гомоядерной или гетероядерной молекулой с близкими по массе атомами НХ(/п)+СЕ)(л) -> НХ(/п-/)+СЕ)(л+г). Определение константы скорости и средней вероятности колебательно-поступательного обмена (VT-обмен) при столкновении указанной анизотропной молекулы со сферически-симметричной бесструктурной частицей М с учетом вращения молекул (VR-механизма) НХ(т)+М НХ(т-/)+М. [c.132]

Все предыдущие поправки относятся к сферическим потенциалам. Для несферических потенциалов существует другая квантовая поправка вследствие квантования вращательной энергии, которая также может быть получена в внде ряда по степеням к [63, 64]. В действительности параметром разложения является К 11, где / — момент инерции, и, таким образом, поправка на вращение важна только для молекул, имеющих -малый момент инерции. Практически это значит, что она существенна только для изотопов водорода и для гидридов. Полное разложение Вигнера—Кирквуда, включая квантовые поправки на поступательное и вращательное движение (обозначаемые соответственно индексами /иг), имеет вид [c.60]

Здесь 0 — величина, которая, подобно коэффициенту диффузии, определяет скорость вращательного движения частицы под влиянием хаотических ударов молекул и представляет собой отношение средней кинетической энергии кТ к коэффициенту трения В при вращении частицы в вязкой среде (0 = кТ В ) — средний квадрат угла поворота вокруг данной оси, а время, за которое осуществляется этот поворот. Перрен проверил и это уравнение, проведя наблюдение за угловыми смещениями некоторого дефекта на поверхности сферической частицы суспензии при ее вращательных движениях. [c.55]

Выберем некоторую точку О в качестве начала и введем декартову (л , у, z) и сферическую (г, д, р) системы координат. Пусть некоторая функция Дг) = f(x, у, г) определяет поле в декартовой системе координат. В качестве Дг) можно взять, например, плотность электронного облака молекулы. Выберем некоторую ось, проходящую через начало координат вдоль единичного вектора п, и рассмотрим поворот (вращение) вокруг этой оси на угол а. Направление поворота, соответствующее положительному значению а, определяют по правилу буравчика (правый винт). Один и тот же поворот можно осуществить двумя способами. [c.33]

Для двумерного вращения (изменяются два угла), которое имеет место, например, для двухатомной молекулы, такое суммирование следует провести по двум углам, используя сферические координаты. [c.225]

Поскольку ядро рассматривается как материальная точка, не имеет смысла говорить о его ориентации в пространстве. Однако уже система из двух ядер, т. е. любая двухатомная частица может рассматриваться как ориентированная вдоль прямой, соединяющей ядра (оси частицы). Это же относится к частицам, состоящим из большего числа атомов, расположенных на одной прямой, таких, как молекулы СОа или ацетилена С На. Ориентация оси может быть задана с,помощью двух угловых переменных, например, с помощью углов 9 и ф в некоторой сферической системе координат. Изменение ориентации происходит в результате вращения частицы. Поэтому координаты, характеризующие ориентацию частицы, называют вращательными степенями свободы. Из сказанного следует, что двухатомная или любая линейная многоатомная частица обладает двумя вращательными степенями свободы. [c.92]

Атомы (нейтральные или ионизованные) в кристалле периодически смещаются от положения равновесия, колеблются. В случае двух-и многоатомных молекул помимо смещения центра инерции молекулы происходят вращение молекулы как целого и внутримолекулярные колебания. Вращение молекул, не обладающих сферической симметрией, является в кристалле заторможенным, так как потенциальная энергия взаимодействия соседних молекул зависит от их относительной ориентации. Если затормаживающий потенциал велик, то вместо вращения наблюдаются вращательные качания молекул около положения равновесия — такой ориентации, которая отвечает минимуму потенциальной энергии. Возможно, что имеется несколько ориентаций, отвечающих минимуму энергии взаимодействия соседей, и тогда более или менее часто, в зависимости от высоты потенциального барьера, молекулы будут менять свою ориентацию, а в промежутках совершать качания около одного из положений равновесия. Вращательные качания молекул называют часто либрационными колебаниями. [c.311]

Быстрое вращение молекул, например в невязкой. жидкости, приведет к тому, что электронное облако станет как бы сферически-симметричным, а анизотропная СТС исчезнет (константа анизотропной СТС станет равной нулю). В этих условиях будет наблюдаться только изотропная СТС, связанная с контактным взаимодействием. [c.36]

Простейшие примеры плотнейших упаковок одинаковых частиц можно найти среди структур металлов, благородных газов и кристаллов, построенных из молекул одного типа. В последнем случае молекулы должны иметь приблизительно сферическую форму или играть роль эффективно сферических за счет вращения или беспорядочной ориентации. Металлы дают много примеров гексагональной или кубической плотнейших упаковок. [c.194]

Вращения линейной молекулы могут быть описаны в удовлетворительном приближении как вращения жесткого ротатора. Движение вращающегося объекта лучше всего описывать в сферических полярных координатах. Такая система для ротатора, состоящего из двух масс, показана на рис. 3.1. Соотношения [c.40]

От классического выражения кинетической энергии вращения молекулы с линейной равновесной конфигурацией ядер или молекулы типа сферического волчка перейти к квантовоме- [c.32]

Молекулы можно классифицировать по их эллипсоидам вращения, построенным следующим образом из центра тяжести молекулы в различных направлениях проводят линии с длиной, пропорциональной моменту инерции молекулы вокруг линии, взятой в качестве оси. Главные оси х, у п г эллипсоида, образованного концами этих линий, используются для расчета главных моментов инерции 1х, 1у и /г. Эти главные моменты инерции применяют для классификации молекул, приведенной в табл. 15.3. Для молекул с одной или более осей симметрии одна главная ось есть ось высшей симметрии. Вторая ось перпендикулярна первой оси и вертикальной плоскости симметрии, если та ковая существует. Третья — перпендикулярна первым двум. Чтобы у молекулы был чисто вращательный спектр, она должна иметь постоянный дипольный момент для молекул типа сферического волчка вращательные спектры не наблюдаются. У некоторых линейных молекул, а также у молекул типа симметричного и асимметричного волчков тоже имеется дипольный момент, равный нулю, и поэтому в этом случае вращательные спектры отсутствуют. [c.471]

Температуры вращательных переходов в пластических кристаллах лучше всего определяются в ходе измерений теплоемкости. Кривые охлаждения не очень подходят для изучения переходов второго и высших порядков. На рис, 5 показаны теплоемкости метана в области перехода [12]. Резкий подъем кривой теплоемкости начинается около 18,5° К и заканчивается при 20,4° К- По возросшей теплоемкости непосредственно выше этой температуры можно судить, что переход еще продолжается. Качественно эту кривую можно объяснить следующим образом. При 18,4° К молекулы в кристалле начинают вращаться (или начинается их либрация). Вращение любой молекулы облегчает вращение соседних, так что поглощаемая на градус дополнительная теплота приводит молекулы в движение, которое быстро нарастает до тех пор, пока при 20,4° К все молекулы не начнут более или менее свободно вращаться. Таким образом, вращательный переход должен рассматриваться как кооперативное явление. Такой тип перехода обычно наблюдается в случае тетраэдрических молекул, приблизительно сферических по форме. На рис. 6 показана зависимость теплоемкости от температуры для тетраметилметан а (или 2,2-диметилпропана, или неопентана) [3. Очевидно, что лямбда-точка находится в этом случае около 140° К- Резкий подъем кривой теплоемкости нельзя при этом спутать с подъёмом перед точкой плавления, который вызван загрязнениями. Существует общее правило, что если молекула имеет форму сплюснутого сфероида или грушевидную форму, то вращательный переход относится к переходам первого порядка. На рис. 7 показана кривая теплоемкости циклопентана [9]. Очевидны два перехода первого порядка при 122 и 138° К- Точка плавления лежит где-то выше 179,7° К- В табл. 6 приведены данные относительно вращательных переходов ряда типичных пластических кристаллов. В колонках 7 и 8 указаны температуры нижнего и верхнего переходов рассматриваемых соединений. Сразу вслед за температурой перехода приводится теплота перехода, а рядом буквами в скобках отмечены переходы (Р — первого порядка и 5 — второго порядка). Только один перфторэтан, молекула которого не обладает сферической формой, имеет переход второго порядка соединения, молекулы которых имеют грушевидную форму или форму сплюснутого сфероида, характеризуются переходами первого порядка. В последней колонке таблицы приведены значения энтропии плавления. Для соединений с переходами второго порядка энтропии плавления лежат между 2 и 4 кал-град -моль . С другой стороны, у большинства соединений с переходами первого порядка энтропии плавления равны примерно одной энтропийной единице. Когда молекула имеет почти сферическую форму, она может вращаться в кристалле без того, чтобы этому способствовало движение ее центра тяжести. Поэтому вращательная составляющая энтропии пластического кристалла такая же или почти такая же, как у жидкости, и энтропия плавления близка к коммунальной энтропии Я. Но для того чтобы могли вращаться молекулы, имеющие форму сплюснутого сфероида или грушевидную форму, необходимо поступательное движение центра тяжести молекул, отвечающее перемещению в ближайшие пустоты. Поэтому требуется более высокая степень кооперации, что приводит к переходу первого порядка. Необходимое для перехода движение центров тяжести молекул вызывает некоторого рода беспорядок, который приводит к увеличению коммунальной энтропии по сравнению с энтропией перехода первого порядка. Коммунальная энтропия частично имеется у пластического кристалла до точки плавления. Поэтому энтропия плавления меньше/ . [c.491]

В разделе V в качестве примера того, как ведут себя тетраэдрические молекулы почти сферической формы, рассмотрен вращательный переход второго порядка в тетраметилметане. На рис. 6 показана зависимость ширины линии (на половине высоты пика) протонного резонанса от температуры [16]. Хотя по данным о теплоемкости при 140° К совершенно очевиден переход второго порядка, на кривой зависимости ширины линии ничего этого не обнаруживается. Объясняется это тем, что линия уже была чрезвычайно сужена в результате переориентации метильных групп. Таким образом, переориентация метильных групп в молекулах во многих случаях препятствует определению вращательных переходов по ширине линии протонного резонанса. Трудно интерпретировать, например, данные по протонному магнитному резонансу в полнкристаллическом метане, так как положение сильно осложняется переориентацией относительно осей третьего порядка. При отсутствии метильных групп метод протонного магнитного резонанса позволяет определять как переориентацию в кристалле, так и заторможенное вращение, а по температурным эффектам во многих случаях и различать их. [c.498]

Условия вращения молекул приблизительно сферической формы можно-исследовать, создавая для них искусственное окружение. Один из способов достижения этого заключается в том, чтобы поместить молекулы в полости, которые существуют в клатратных соединениях. Примером может служить исследование теплоемкости метан-хинолклатрата [25]. В Р-форме метан-хинолклатрата полости имеют диаметр около 8 А. Молекулы метана могут, по-видимому, вращаться в этих полостях сравнительно свободно, так как их диаметр меньше 2,5 А. На рис. 20 показана кривая молярной теплоемкости метана в этом клатрате. Здесь же приведена составляющая теплоемкости, обусловленная колебанием молекул метана в полостях, определенная теоретически и по данным аналогичных исследований аргон- и крип-тон-клатратов [26]. Величины v b показаны крестиками и проведенной через них сплошной прямой. На рисунке приведена также составляющая теплоемкости внутренних колебаний молекулы метана Сщ), найденная нри соответствующем отнесении частот. Эта составляющая представлена сплошной прямой, проведенной через зачерненные кружки. Вычитая сумму этих, двух величин из экспериментального значения, получают вращательную- [c.505]

Для молекул, об адающих тетраэдрической или более высокой симметрией, все три главных момента одинаковы, поэтому для молекул типа сферического волчка / =/ =/2- Для молекул типа асимметричного волчка ф 1 ф II, а для симметричного волчка характерно, например, 1"х = 1 Ф 1° = 0. Направление главных моментов совпадает с направлением оси вращения высшей симметрии молекулы. Если ось высшей симметрии имеет третий или более вы- [c.128]

Из последних работ надо отметить классические расчеты для и Dj в Не методом Монте-Карло, который дает удовлетворительное согласие с экспериментальными данными, если известны потенциальные поверхности [311]. Полуклассическая теория для возбуждения вращений двухатомных молекул нри столкновении с атомами развита в работах [312]. Квантовомеханические расчеты возбулодения молекул Н2 и нри столкновении с атомами Н проведены в [313, 314], а для полярных газов — в [315], однако корректность расчетов не доказана. Для многоатомных молекул типа сферического волчка теоретически получено простое выражение для числа столкновений, необходимых для установления равновесия по вращательным степеням свободы (z p) для одинаковых молекул z p= = 3/8 i-] 2b)lb] , а для столкновения молекул с атомами инертных газов Zep—3/8 [(1+й) /Ь], где b=IIMrl I — момент инерции М — приведенная масса частиц — сумма молекулярных радиусов сталкивающихся частиц. Результат расчета для СН4 по этой формуле удовлетворительно согласуется с экспериментом [1]. [c.79]

Необходимым условием предсказания температуры плавления вещества (а предсказание является проверкой теории) является прежде всего предсказание по некоторым свойствам молекул теплоты плавления вещества, а затем совершенно независимо,—энтропии плавления. Попытки установить зависимость между структурой молекул и молярной теплотой плавления или молярной энтропией плавления не увенчались успехом [3, 10, 11]. Некоторые случаи исключительно низкой энтропии плавления в основном связаны с вращением сферических или нилиндрических молекул в кристаллах но даже если не рассматривать эти случаи, то данные для веществ, в которых такое вращение маловероятно, не дают основания для суждения о точке плавления по химической структуре молекул. Для веществ с линейными молекулами, которые особенно близки к высоконолимерам, показано, что для таких соединений как молярная теплота, так и молярная энтропия плавления возрастают пропорционально длине молекул и могут быть выражены уравнениями АЯ=Я -1-пЯ] и 45где Нд и 5о—константы, Я] и —инкременты для каждого элементарного звена, а п—число элементарных звеньев в цепи. Для больших [c.281]

Системы полимер - растворитель, концентрация полимера в которых такова, что взаимодействием между растворенными макромолекулами можно пренебречь, называются разбавленными растворами. Концентрационной границей является величина [ril i. Макромолекулы в разбавленном растворе представляют собой более или менее анизотропные по форме статистические клубки, способные удерживать в результате сольватации или иммобилизации некоторое количество молекул растворителя. Свободное движение таких молекулярных клубков может быть уподоблено движению сферической частицы, радиус которой соответствует большой полуоси гипотетического эллипсоида вращения, а объем ее равен объему статистического клубка. Вязкость таких растворов описывается уравнением Эйнштейна [см. уравнение (2.43)]. Однако асимметрия молекулярных клубков является причиной проявления аномалии вязкостных свойств даже в разбавленных растворах синтетических и природных полимеров вследствие ориентации таких частиц в потоке при достаточно больших т, а также из-за гидродинамического взаимодействия. При небольших и средних т разбавленные растворы полимеров являются ньтоновскими жидкостями. [c.194]

Быстрое вращение молекул, например, в невязкой жидкости приведет к тому, что электронное облако станет как бы сферически симметричным, а анизотропная СТС исчезнет. В этих условиях будет наблюдаться только изотропная СТС, связанная с наличием контактного взаимодействия. Расчет показывает, что условием исчезновения анизотропной СТС является vdp>v t , где vbp — частота вращения, а v t —расстояние между компонентами СТС, выраженное в единицах частоты. В противоположность константе анизотропной СТС -фактор в условиях быстрого вращения не равняется пулю, а усредняется до величины g= 7з (й"ж+ё г/+ё 2) [c.245]

Здесь II, liH 13 — главные центральные моменты инерции а — число симметрии молекулы, равное числу ее эквивалентных положений при всех вращениях (учитываются эквивалентные положения, которые считались бы различимыми, будь тождественные частицы пронумерованными). Для молекулы Н2О, например, а = 2 для молекулы H3 I а = 3 для молекулы B I3 (плоский равносторонний треугольник с ядром В в центре) а = 6 для молекул СН4 и I4 ст = 12. Результат (IX.159) отвечает квазиклассическому приближению и может быть получен на основе распределения (IV.81). Из формулы (IX.159) вытекают, как частные случаи, выражения для вращательных статистических сумм симметричного и сферического волчков. При 1хФ /2 =/3 (симметричный волчок) [c.240]

Объектом изучения теории жидкостей до настоящего времени являлись в основном жидкости, называемые простыми это системы из сферически симметричных неполярных частиц, взаимодействия между которыми носят дисперсионный характер. К простым жидкостям, строго говоря, относятся только сжиженные благородные газы. С некоторым приближением можно включить в группу простых жидкостей также чистые жидкие металлы, жидкости, состоящие из двухатомных молекул (по-видимому, эти молекулы становятся подобными сферически симметричным благодаря вращению), В последние годы появились работы, в которых строгими методами (в частности, с помощью теории возмущений) изучают жидкости, образованные несферическими частицами, полярными молекулами. Особое положение в теории жидкостей занимает вода — система с межмолекулярными взаимодействиями чрезвычайно сложного характера (водородные связи, сильные ван-дер-ваальсовы взаимодействия). Интерес к изучению воды и водных растворов необычайно возрос в последнее время в связи с тем, что имеется непосредственная связь между проблемой состояния воды в растворах и проблемой биологических структур. Теории жидкой воды и водных растворов основаны почти исключительно на модельных представлениях. Такой подход в большой степени оправдывается явно выраженной квазикристалличностью воды при невысоких температурах, [c.362]

В основе вычислений энергии внутреннего вращения лежит предположение о том, что внутримолекулярные невалентные взаимодействия имеют тот же характер, что и межмолекулярные. В частности, Китайгородский развил для этих целей метод лтом — атом потенциалов, ранее разработанный им же для расчета энергий молекулярных кристаллов. В качестве эмпирических параметров используются равновесные расстояния между валентно несвязанными атомами г . Кроме того, учитывается, что в молекулах потенциалы не имеют сферической симметрии — так, равновесный радиус одновалентного атома зависит от угла, обра- [c.64]

Молекулы можно классифицировать согласно симметрии их вращения (т. е. по относительным значениям главных моментов инерции). Простейшими молекулами, имеющими вращательный спектр, являются двухатомные и линейные многоатомные, у которых два момента инерции одинаковы, а третий равен нулю. Следующим простейшим типом молекул с точки зрения симметрии вращения являются сферические волчки (с тремя равными моментами инерции), например метан. Сферические волчки не имеют вращательных ИК-спектров, поскольку в процессе вращения молекулы дипольный момент не изменяется. Более сложным типом волчков являются симметричные волчки (с двумя равными моментами инерции), к которым относятся молекулы КНз и СбНб. Самый сложный тип волчков - асимметричные волчки (с тремя неравными моментами инерции). Это, например, молекулы Н О, С2Н4 и большинство многоатомных молекул. [c.137]

Несферичность означает анизотропию свойств жидкости или наличие градиента давления в изотропной среде, наличие градиента температуры или состава вдоль поверхности капли. Практически эллиптичность капель или пузырей газа можно создать вращением капли (или жидкости с пузырьком газа) вокруг некоторой оси. Под воздействием центробежной силы возникают разные давления на полюсах и экваторе вращающейся капли, а натяжение не зависит от ориентации поверхности. Можно сферическую каплю вытянуть в эллипсоид действием достаточно сильного электрического поля (или магш1Тного поля, если это капля магнитной жидкости). Поле создает анизотропию внутренней структуры жидкости (ориентацию или поляризацию молекул) тонкая структура поверхности зависит от ориентации молекул относительно поверхности, следовательно, и натяжение зависит от ориентации поверхности относительно осей анизотропии вещества. [c.560]