Поглощения сигнал мода

Из рис. 6.5.9 видно, что 2М-спектр в моде абсолютного значения имеет гораздо худшее разрешение, чем в моде чистого поглощения. Сигнал в моде абсолютного значения вдоль гребней уменьшается до половины высоты при = 3X 5 или = /ЗХЙ Если [c.391]

РИС. 9.7. Сигнал поглощения (к-мода, или поглощательная мода). [c.142]

М-спектр полностью симметричен относительно Ш1 = О, так что далее мы ограничимся только положительными значениями шь Вещественная часть сигнала дает 2М-пик чистого поглощения. Уничтожение дисперсионной компоненты пика в смешанной моде можно понять, если рассмотреть суперпозицию двух сигналов, как это объяснено на рис. 6.5.6. [c.382]

Аналогичным образом любому произведению операторов, содержащемуся в операторе плотности h = 0), можно поставить в соответствие двумерный сигнал определенной структуры. Для сигналов, соответствующих некоторым произведениям и которые могут появиться в слабо связанных двухспиновых системах, в дальнейшем мы будем использовать схематические обозначения, показанные на рис. 6.7.1. В процессе получения этих структур была выбрана такая фазовая коррекция, чтобы после одномерного фурье-преобразования член hy давал одномерную лоренцеву форму линии чистого поглощения. Для обозначения моды, в которой представлены 2М-сигналы, применяются векторные диаграммы, которые поясняются на рис. 6.7.1. [c.416]

Наиболее сильное поглощение излучения в ИК диапазоне наблюдается в полосе 16 мкм (мода //3). На рис. 8.5.1 представлен спектр поглощения слабого сигнала молекулами UF и UFe при комнатной температуре [2. Аналогичные измерения проводились и при других температурах [2-9]. При не очень низких температурах (без газодинамического охлаждения) характер спектра сохраняется, хотя и имеются отличия в величине коэффициента поглощения и в некоторых деталях спектра. При комнатной температуре низко лежащие колебательно-вращательные уровни заселены и сильно перекрыты из-за небольшой энергии первого возбуждённого колебательного уровня и высокой спектральной плотности уровней. Центральный пик спектра соответствует Q-ветви колебательно-вращательных переходов (AJ = 0), левое крыло ( красное ) — Р-ветви (AJ = — 1), правое ( синее ) — Д-ветви (AJ = +1). [c.476]

В отличие от случая а в случае б (рис. 8.6) наблюдается едва ощути.мая конкуренция между модами, что затрудняет строгое теоретическое описание. Прн этом легко достигаются значительно большие коэффициенты усиления сигнала, чем в случае увеличения длины оптического пути. Наглядное представление модовой структуры лазера на красителях, работающего в непрерывном режиме, дано на рис. 8.7. Межмодовое расстояние, свойственное лазеру длиной Ь, гораздо больше расстояния, которое соответствовало бы продольным модам ( /2Ll), и определяется конкуренцией за коэффициент усиления молекул между модами лазера (иространственное выжигание дырки ) [34, 35]. Влияние этой конкуренции равноценно помещению интерферометра Фабри — Перо с промежутком, равным удвоенному расстоянию между задним зеркалом лазера и ячейкой с красителем ( г). Моды, изображенные на рис. 8.7, представляют собой только один из нескольких наборов. Смещение всех мод по частоте n /2Ll дает эквивалентный набор мод, где п—1, 2,. .., 1/21-2. В присутствии оптического поглощения, которое перекрывает одну или несколько генерирующих мод, модовая структура лазера сдвигается, чтобы лучше соответствовать поглощению. До сих пор еще не известны ни теоретические, ни экспериментальные детали этого сложного процесса. [c.554]

Рис. 6.5.14. Формы пнков в моде абсолютного значения, вычисленные в соответствии с выражением (6.5.35) а — огибающая сигнала с экспоненциальным затуханием по обоим измерениям [выражение (6.5.36)] 6— огибающая сигнала с гауссовым спадом по обоим измерениям (заметим, что в этом случае отсутствует цилиндрическая симметрия в противоположность представлению соответствующего фазочувствительного пика чистого поглощения, показанного на рис. 6.5.13, б) в — огибающая сигнала, полученная методом гауссова псевдоэха, описанным в разд. 6.5.6.3. (Из работы [6.39].)

Рис. 8.2.3. Экспериментальный корреляционный 2М-спектр системы протонов АВ в 2,3-дибромтиофене прн частоте РЧ-сигнала 60 МГц, полученный с помощью косинусного фурье-преобразования относительно Ь прн /3 = г/2. Кросс-пнки появляются главным образом в моде чистого 2М-поглощення, в то время как диагональные пики имеют форму почти чистой 2М-дисперсии (малые отклонения обусловлены влиянием сильной связи, как обсуждалось в разд. 8.2.4.). (Из работы [8.123].)

Из уравнения (1.45) видно, что при Y l l 2 1, т. е. когда поле Я1 составляет несколько миллигаусс, а 7 и Тг не превышают нескольких секунд, сигнал поглощения, или у-мода , должен быть пропорционален величине [c.32]

Чувствительность спектрофона можно значительно увеличить, если лазерный пучок модулировать частотой, соответствующей собственному резонансу ячейки с образцом. Такнм способом Дьюи и др. [31] повысили коэффициент акустического усиления более чем в сто раз. Кроме того, этот метод устраняет трудности, возникающие в нерезонансном методе вследствие поглощения лазерного излучения стенками ячейки. Поскольку схему измерений сигнала можно точно настроить на резонансную частоту желаемой акустической моды (например, с узлами на стенках ячейки), поглощение стенками и окнами ячейки, которое в основном дает вклады в акустические волны с различными фазами и пространственными характеристиками, не вносит существенного вклада в измеряемый сигнал. Другой способ увеличения чувствительности — использование внутрирезонаторного поглощения. Когда камера с образцом размещена внутри резонатора лазера, акустический сигнал усиливается вследствие повышения интенсивности излучения внутри резонатора коэффициент увеличения чувствительности может достигать 100 (см. разд. 2.1.1). [c.254]

В отличие от импульсных систем лазеры на красителях, работающие в непрерывном режиме, не обладают описанными выше характеристиками. На рис. 8.22 представлена серия кривых зависимости интенсивности флуоресценции от длины волны лазера при различных концентрациях бария. Излучение лазера в этом случае состояло из двух или трех мод с общей шириной 0,003 нм, т. е. попадало в пределы доплеровской и ударно ущиренной лпнпй поглощения (рис. 8.23). Уровень рассеянного света можно измерить при длинах волн, не совпадающих с резонансной, и затем сде.ггять соответствующие коррекции. График зависимости интенсивностп флуоресценции от концентрации бария показан на рис. 8.24. Предел обнаружения, определенный из этих данных (2 нг/мл), хорошо согласуется с полученным в пламенном атомно-эмиссионном анализе. В пламени Нг — Ог — Аг сигнал флуоресценции, индуцированный лазером мощностью 100 мВт с диаметром пучка 2 мм, в 3000 раз больше, чем сигнал пламенной эмиссии от активной зоны. Сравнение сигнала флуоресценции с сигналом рассеяния излучения лазера от холостой пробы и шумом эмиссии пламени для пламен с низким уровнем фона показано на рис. 8.25. Основной вклад в уровень шума дают флуктуации в рассеянии света лазера от пламени и распыляемого растворителя. [c.574]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология