Моды продольные

Для контроля аустенитных сварных соединений с большим затуханием и рефракцией поперечных волн применяют продольные волны, распространяющиеся под углом к поверхности. Для их возбуждения угол призмы делают меньше первого критического. Поперечные волны, возникающие одновременно с продольными, создают при этом помехи. Выбирая соответствующие углы наклона, возбуждают поверхностные, головные волны и различные моды волн в пластинах и стержнях. [c.102]

С и — скорости распространения соответственно продольных, поперечных и поверхностных волн во, а, а—антисимметричные моды 5о. [c.28]

Число степеней свободы цепочки, состоящей из N атомов, равно N. Следовательно, число независимых мод продольных колебаний также должно быть равно N. Если каждое значение q описывает отдельную нормальную моду колебаний цепочки, то полное число различных значений q должно быть равно N, т. е. в соответствии с (115) как раз равно полному числу разрешенных значений в интервале (111). [c.104]

Таким образом, Я->оо, когда кх->оо, а также когда кх- О. Это происходит потому, что искажение и состоит из двух компонент, именно продольного изгиба и кручения при кх- оо возбуждается мода продольного изгиба, а при кх->0 возбуждается мода кручения, амплитуда которой в этом пределе бесконечно возрастает. Оптимальный волновой вектор соответствует смеси обеих мод и определяется соотношением [c.276]

При этих условиях примерный вид эпюр переменного давления для трех первых мод продольных акустических колебаний газового вихря [c.270]

Комбинированную модель можно представить как каскад последовательно соединенных диффузионных ячеек с рециркуляционными потоками между ними (рис. П-Б). Перемешивание внутри диффузионных ячеек характеризуется коэффициентом продольного перемешивания Ей- Параметрами рассматриваемой модели являются число Пекле Ре = и1/Е (как у диффузионной модели), коэффициент рециркуляции (как у рециркуляционной моде- [c.28]

Построим математическую моде.яь фильтрационного течения в канале с продольным зернистым участком (см. рис. 2). Примем толщину зернистого слоя бесконечной. [c.101]

В рассмотренных модах нормальных волн колебания частиц среды совершаются в плоскости распространения волны. Они являются результатом интерференции продольной и поперечной вертикально поляризованных волн. В пластине возможно также образование воли в результате интерференции поперечных горизонтально поляризованных волн. При отражении от границ пластины волны с горизонтальной поляризацией не испытывают трансформации и система дисперсионных кривых аналогична показанной на рис. 1.6. [c.28]

I — продольный шаг труб между последовательными рядами труб, м длина безопорного пролета, м номер моды, безразмерный множитель [c.328]

Эти выводы были сделаны в результате исследования строения н-алканов в жидком и твердом состоянии методами ИК- и КР-спектроско-пии, рентгенографии и электронографии /97, 102, 120/. Например, в области низких частот для каждого из н-парафинов обнаруживается линия комбинационного рассеяния, частота которой обратно пропорциональна числу атомов углерода ( продольная акустическая мода"). Это единственная линия, наблюдаемая в твердом состоянии ниже 500 см 1. В жидком же состоянии все эти вещества дают много других линий комбинационного рассеяния в низкочастотной области. Это означает, что молекулы алканов в жидком состоянии существуют в виде нескольких поворотных изомеров /97, 104, 121/. [c.154]

Необходимо пояснить смысл величин /о и Оо, входящих в выражение (8.21). Для to часто получали значения Ю — 10 с они приписывались продольным модам колебаний основной цепи. Для ПВХ и ПЭ получены чрезвычайно низкие значения to, которые, конечно, нельзя объяснить подобным же [c.287]

Различные моды нормальных волн в стержне возбуждают путем наклонного падения продольной волны из внешней среды или электромагнитно-акустическим (ЭМА) способом (см. 1.5). Крутильную волну возбуждают только ЭМА-способом. [c.30]

Члены m — к = 0 пФ0) соответствуют продольным модам, члены с т = п = О (к Ф 0) соответствуют радиальным модам и члены ск = п = 0(т= -0) соответствуют тангенциальным модам. Из формулы (40) видно, что самая низкая неравная нулю частота соответствует основной продольной моде колебаний (/г = 1, к = т = 0. mE = 0, со = ап/1), когда отношение 1/R достаточно велико, и соответствует тангенциальной моде колебаний (А = ге = О, (U = aa JR), когда отношение IjR достаточно мало. Колебания с частотами, соответствующими тангенциальным модам с m = 1, 2, 5, наблюдались в работе [ ] и были получены доказательства, свидетельствующие о наличии бегущих тангенциальных л од сшп = 0)П [c.294]

Предположение о двумерном возмущении, форма которого задается уравнениями (11.2.26) и (11.2.27), накладывает жесткое ограничение на допустимые механизмы неустойчивости. В рассматриваемых течениях, очевидно, возможна в какой-то степени тепловая неустойчивость вследствие неблагоприятной стратификации жидкости. Из-за отсутствия какой-либо зависимости формы возмущения от поперечной координаты 2 исключаются некоторые моды неустойчивости, возникающие в результате этой неблагоприятной стратификации жидкости. Таким образом, нельзя считать абсолютно надежным метод, в котором допускаются только возмущения, зависящие от х, у, т. Действительно, некоторые экспериментальные данные показывают, что на ранних стадиях процесса неустойчивости естественной конвекции около наклонной поверхности важную роль играют поперечные эффекты и продольные вихри. [c.123]

Дифференциальное уравнение для исследования продольных колебаний моде- [c.7]

В дополнение к пространственным модам лазерное излучение обладает продольными, или частотными, модами, которые возникают из требования целого числа п полуволн в стоячей волне ре- [c.259]

Подавление продольных мод колебаний полем течения в сопле намного эффективнее, чем поперечных. [c.127]

Колебания газа ориентированы главным образом параллельно поверхности горения и участвуют в сложном взаимодействии с зоной горения, расположенной вблизи стенок внутрикамерной полости. По-видимому, этот эффект более важен для продольных мод колебаний, чем для поперечных. [c.127]

Т. е. двухквантовая когерентность временно преобразуется в (/i-моду-лированную) продольную поляризацию. В соответствии с выражением (5.3.4) сразу после подготовительного сандвича длительностью тр получаем (пренебрегая остаточной продольной поляризацией) [c.539]

Вывод об относительно преобладающей доле молекул с одним гош. поворотом согласуется с результатами спектроскопических исследс-за-ний, выполненных Р.Г.Шнайдером и его сотрудниками. В работах /104, 121/ ими исследована низкочастотная полоса поглощения - продольная акустическая мода, соответствующая колебаниям полностью вытянутой цепи н-алканов в жидком и твердом состояниях. Оказалось, что в жидком состоянии интенсивность этой полосы уменьшается по сравнению с ее интенсивностью в твердом состоянии, что соответствует, по мнению авторов, укорачиванию цепи на один атом. Авторы работ /104, 121/ объяснили это явление тем, что в жидком состоянии предпоследняя С-С-связь приобретает гош-конфигурацию. [c.157]

Скорость распространения высокочастотных колебаний в стержне с=с1ст, а низкочастотных, соответствующих симметричной нулевой моде, с=0,86с1ст. Отсюда (скорость продольных волн Сгст=5,91 мм/мкс) [c.184]

Изотропная среда характеризуется двумя упругими постоянными, например упругими постоянными Ламэ, модулями нормальной упругости и сдвига (см. 1.2). Вместо них может быть взята любая другая пара независимых упругих констант, например модуль нормальной упругости и коэффициент Пуассона, модули всестороннего сжатия и сдвига. Формулы (1.16), (1.17) дают связь двух упругих констант со скоростями продольных и поперечных волн в безграничной среде. Для ограниченных сред (пластин, стержней) вместо скорости продольных волн используют скорость симметричной нулевой моды соответствующих волн. Пример расчета упругих параметров по скорости распространения волн приведен в задаче 1.2.1. [c.248]

Маклаклан считает, что координирование роста шести лучей можно объяснить существованием термических и акустических стоячих волн в кристалле. По мере того как снежинка растет путем наслаивания молекул воды на первоначальный зародыш кристаллизации, она совершает тепловые колебания в температурном интервале 250-273 К. Движущиеся молекулы воды ударяют по зародышу, и некоторые отскакивают от него, а те, которые остаются, способствуют его росту. Разветвление происходит в местах с высокой концентрацией молекул воды. Если изначальный зародыш льда имеет гексагональную форму, показанную на рис, 2-38, <з, и условия благоприятствуют росту дендри-тов, го шесть угловых позиций будут получать больше молекул воды и будут выделять больше скрытой теплоты кристаллизации, чем остальные участки. Развитие дендрита, вытекающее из подобных условий, показано на рис. 2-38,6. Следующая стадия развития снежинки-это образование нового набора дендритных ветвей (или лучей), которые определяются характером колебаний вдоль иглообразных лучей снежинки. Считается, что длинные иглы, показанные на рис. 2-38, й, состоят из совокупности молекул, которые соответствуют структуре льда. Молекулы совершают колебания, и распределение энергии между колебательными модами находится под влиянием граничных условий. Когда одна из игл становится сильно перегруженной в некотором месте, в ней индуцируются продольные колебания, В узловых точках таких колебаний будут выбрасываться дендритные ветви, которые оказываются равноудаленными, как показано на рис. 2-38,г е. Как же стоячие волны в одной из ветвей взаимодействуют с себе подобными в других Такое взаимодействие осуществляется через центральную часть снежинки, в которой сходятся все лучи и через которую проходит ось симметрии. Это место сочленения ретранслирует все частоты колебаний, индуцируя те же самые узлы во всех лучах. Таким образом, Маклаклан утверждает, что дендритное развитие идет идентично во всех ветвях и оно не зависит от какой-либо выбранной ветви, для которой произошло изменение условии. [c.45]

Анализ фотофамм показьшает, что продольные и поперечньЕе волны распространяются по стержню из сетчатьк полиизоциануратов с постоянной сю-росгью. Значения скорости распространения продольной волны Ср и динамического модуля упругости Ец, рассчитанного по уравнению д = рС , где р - плотность материала, представлены в табл.33. Как видно, для данных материалов наблюдается широкий диапазон значений скорости продольной волны Ср, (500. .. 2000 м/с) и динамического мод> ля упругости д (300. .. 5000 МПа). [c.254]

Неравновесные кинетич. режимы Р. в р. возникают, когда сильно различаются характеристич. времена, связанные с движениями в хим. подсистеме (т,) и в среде (г,). Из сказанного выше очевидно, что т, следует относить именно к коллективным модам среды, а не к движениям отдельных молекул. Напр., для р-ции нуклеоф. замещения в качестве д можно выбрать аетисимметричное колебание в ПС, а в качестве коллективную моду, зависящую от инерционной поляризации. В случае р-ций с переносом заряда подходящей оценкой для является время продольной релаксации для типичных р-рителей при комнатной т-ре оно равно [c.210]

Вибрационное горение в РДТТ принято классифицировать по трем модам колебаний в камере сгорания объемной (низкочастотной), поперечной и продольной (или осевой), каждая из [c.124]

Хотя магнитное поле может быть приложено к источнику первичного излучения (прямой эффект Зеемана), в большинстве промышленно выпускаемых приборов ААС магнитное поле приложено к атомизатору (обратный эффект Зеемана), который обычно представляет собой графитовую печь. Магнитное поле характеризуется его модой, поперечной или продольной, частотой (до 120Гц). Существует тенденция использовать переменное магнитное поле [c.53]

Для промежуточных составов (рис. 13, в) равновероятны обе модели (I и II). Заполнение пустот может происходить как за счет продольного смещения длинных молекул относительно коротких, так и за счет образования концевых дефектов по типу end-gau he (загиб концов молекул). Вероятно, в твердых растворах парафинов в действительности существует комбинация из двух типов упаковок цепочечных молекул [300]. Обращаем внимание, что в случае моде- [c.57]

Демпфирующее действие сопла играет важную роль при подавлении продольных мод колебаний и зависит от конструктивных особенностей сопла. Особенно проявляется в РДТТ с утопленным соплом. [c.123]

Несмотря на то что к настоящему времени накоплен большой практический опыт по влиянию геометрических факторов на устойчивость рабочего процесса РДТТ, он еще не систематизирован в достаточной степени и не сведен к каким-либо расчетным методикам. Например, обнаружено, что поперечные моды колебаний с большей вероятностью возникают в зарядах с цилиндрически симметричными каналами, чем в зарядах с каналами более сложной симметрии (рис. 67). Заряды с внутренним каналом в форме пяти- или семиконечной звезды более благоприятны в отношении устойчивости, чем заряды с каналами в форме звезды с четырьмя или шестью лучами. Для подавления поперечных мод весьма эффективным средством является размещение вдоль оси канала механических элементов (демпфирующих стержней). Подавление продольных мод колебаний может быть достигнуто размещением в камере перегородок с отражающими поверхностями. [c.124]

Часто возникают самопроизвольные колебания продольных тУ10д (рис. 62). Частоты таких колебаний ниже, чем для поперечных мод, так как длина полости камеры сгорания, как правило, в 5—25 раз больше ее ширины. Топлива, проявляющие неустойчивость по отношению к поперечным модам колебаний, могут быть склонны и к продольной неустойчивости горения. Когда в камере возникают продольные колебания, средняя скорость горения ТРТ может увеличиваться в качественном соответствии с механизмом развития неустойчивости поперечных мод. Однако условия устойчивости для двух рассматриваемых мод колебаний совершенно различны. Отчасти это связано с более низкими частотами продольных колебаний, а отчасти с тем, что направление колебаний газа при неустойчивости продольной моды параллельно поверхности горения и направлению [c.126]

Типичные значения частот продольных мод колебаний находятся в диапазоне 100- -2000 Гц, что соответствует длине двигателя от 5 до 0,3 м, хотя наблюдались также продольные колебания низкой частоты порядка 15 Гц и высокой — порядка 15 000 Гц. При стендовых огневых испытаниях РДТТ продольные колебания, как правило, всегда регистрируются, поскольку их частота находится в пределах разрешения используемых на практике датчиков давления и регистрирующей аппаратуры. Колебания давления с амплитудой, составляющей 10% номинального давления, могут вызывать колебания тяги РДТТ в 20- 100% по отношению к номиналу. Это связано с тем, что волна давления действует на всю площадь заднего днища камеры сгорания, тогда как номинальная тяга определяется номинальным рабочим давлением и площадью критического сечения сопла (а также коэффициентом тяги, равным 1,1—1,5). Такие колебания могут приводить к вибрациям конструкции ракеты и поставить под угрозу функционирование большинства бортовых систем. Основные различия между продольными и поперечными колебаниями состоят в следующем. [c.127]

Эффективность демпфирования колебаний конденсированными продуктами сгорания, такими, как А12О3, намного ниже для низкочастотных продольных мод. [c.127]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология