Величины массовых коэффициентов поглощения

Рис. 74. Зависимость величины массового коэффициента поглощения воздуха — от длины волны рентгеновского излучения X.

Область бесконечной толщины , практически более важная, характеризуется на рис. 63 горизонтальной линией. Эта линия является верхним пределом кривой, форма которой определяется массовыми коэффициентами поглощения элемента для падающего и выходящего рентгеновского излучения. Если образец кроме элемента Е содержит еще и другие элементы, то знание величин массовых коэффициентов поглощения этих других элементов помогает определить интенсивность / аналитической линии бесконечно толстого образца. [c.177]

Массовый коэффициент поглощения зависит от длины волны к и атомного номера элемента 2, в первом приближении Лд Если массовый коэффициент ослабления представить как функцию 1/Х = V, то его величина с уменьшением длины волны будет снижаться, что и показывает ход кривой на рис. 5.8. Однако при определенных длинах волн, соответст- [c.202]

Массовый коэффициент поглощения у-лучей твердыми частицами зависит от энергии у-квантов, степени коллимации пучка излучения, геометрической формы реакционного сосуда, а также от состава самих частиц. При достаточно узком пучке моноэнергетических у-квантов величина практически не за- [c.236]

В некоторых случаях можно смешать кривые поглощения в алюминии мягких рентгеновских лучей и -частиц. Из этого затруднения выходят, используя другой поглотитель, поскольку для Х-лучей величина массового коэффициента поглощения сильно зависит от X. [c.119]

Рис. 27. Схематическое изображение сложной структуры края поглощения. (Зависимость величины массового коэффициента

О. Определение спектральных, полосных и интегральных характеристик. Введение спектральных и интегральных характеристик не представляет никаких проблем для непрерывного спектра излучения они подобны обсуждавшимся ранее характеристикам поверхностей. Например, облако частиц различного размера дает непрерывное излучение. Под словом непрерывное понимается тот факт, что величины Кд и а следовательно, и / меняются медленно и непрерывно с изменением длины волны или волнового числа. Например, спектральный массовый коэффициент поглощения сажи можно с достаточной точностью представить в виде [c.487]

Элементарный процесс поглощения зависит от вероятности захвата атомом падающего на него фотона рентгеновского излучения. Эта вероятность определяет величину массового коэффициента поглощения. Достигнет ли фотон, падающий на образец, определенного, находящегося в нем атома, зависит (если не учитывать геометрических соображений) от вероятности поглощения фотона на пути к данному атому. Эта вероятность тем больше, чем больше атомов встречает фотон на своем пути кроме того, она зависит и от сорта атомов на этом пути. Подобные же соображения определяют вероятность того, что испущенный атомом фотон сможет покинуть образец. Перечисленные побочные факторы будут подробно рассмотрены ниже, здесь же нас будет интересовать лишь влияние химических связей на элементарные процессы. [c.51]

Величина коэффициента линейного поглощения зависит от длины волпы рентгеновских лучей, атомного номера поглощающегося элемента и от его физического и химического состояния. Коэффициент линейного поглощения зависит от агрегатного состояния вещества. Значительно удобнее поэтому характеризовать поглощающую способность вещества массовым ( 1 ) и атомным ((х ) коэффициентами поглощения. Первый служит мерой относительного ослабления лучей единицей массы вещества, распределенного на поверхности в 1 см второй характеризует относительное изменение интенсивности рентгеновских лучей, производимое одним атомом. Так как поглощение рентгеновских лучей — аддитивное свойство атомов вещества, то, суммируя поглощение отдельных атомов в 1 см вещества, можно вычислить массовый коэффициент поглощения. Последний не зависит от агрегатного состояния вещества, поглощающего рентгеновские лучи, и в одинаковой мерс характеризует элемент и в свободном состоянии и после его вхождения в состав соединения. [c.102]

Значения массовых коэффициентов поглощения различных длин волн приводятся в работах [226, 710] (для кадмия см. табл. 22). При переходе от I 0,45 к 0,50 A поглощение кадмия резко уменьшается вследствие его A -скачка поглощения . Это свойство используют, в частности, в рентгеноструктурном анализе так, в паре с кадмием серебро пропускает область от 0,46 до 0,486 A (Я,ср около 0,475 A) [723]. Величину A -скачка , выражаемую отношением коэффициентов поглощения по обе стороны от границы пропускания того или иного уровня атомов (К, L,. ..) для кадмия экспериментально не определяли. Интерполяция между измеренными значениями A -скачка поглощения серебра и олова дает для кадмия величину 6,85 [327]. [c.135]

Массовый коэффициент поглощения д,, величина которого практически не зависит от природы поглощающего вещества, также может служить для определения макс, с которой он связан эмпирической зависимостью. [c.89]

На величину фактора поглощения Аг влияют три основные переменные энергия электронов пучка Ео, угол выхода рентгеновского излучения г]) и массовый коэффициент поглощения для интересуемого элемента i в образце ( i/p) o6p. Поскольку Лг определяется как отношение fix)/fix), то, если фактор поглощения Ai—> , обе величины должны быть равны. Когда значение Ai приближается к единице, отношение измеренных интенсивностей лучше аппроксимирует отношение концентраций элемента в образце и эталоне. [c.14]

Различие в эффекте флуоресценции из-за непрерывного рентгеновского излучения между образцом и эталоном существенно зависит от величин относительных массовых коэффициентов поглощения для представляющей интерес линии. [c.27]

Найдем величину у = Ш[Хр, где Цр — массовый коэффициент поглощения полимера [c.96]

Согласно определению величины V, массовый коэффициент поглощения полимера [c.96]

В табл. 3 значения эффективной длины волны Хэфф приведены для того, чтобы показать значительные изменения этой важной величины, происходящие при замене одного газа другим. Эти длины волн соответствуют массовым коэффициентам поглощения, вычисленным по уравнению (34), и получены интерполяцией между табулированными значения.ми коэффициентов поглощения для различных длин волн. [c.98]

Даже если величина с в уравнении (69) весьма велика, содержание элемента не может быть точно определено (или даже этот элемент может быть совсем не обнаружен), если он присутствует в количестве слишком малом по сравнению с количеством наполнителя. Какое содержание является слишком малым , зависит не только от относительной массы (или весовой концентрации) определяемого элемента, но также и от массового коэффициента поглощения наполнителя, как это следует из уравнений (65) и (66). [c.152]

На рис. 3 представлена зависимость т от X (поглотитель — сурьма). Заметно большое сходство этой зависимости с зависимостью, изображенной на рис. 2. При постоянном I с ростом % увеличивается т, причем до тех пор, пока К не превысит длины волны /(-края поглощения сурьмы (0,041 нм). После скачкообразного уменьшения массового коэффициента поглощения его величина снова начинает возрастать с ростом %. После того как % превысит длину волны /-края поглощения сурьмы (0,26 нм), происходит вновь скачкообразное уменьшение т, затем опять его возрастание с ростом % и т. д. [c.14]

Рассмотрим, наконец, некоторые соотношения, характерные для анализа по поглощению рентгеновского излучения с использованием скачка поглощения. Как видно из рис. 3, зависимость массового коэффициента поглощения для какого-либо элемента, в частности для сурьмы, от длины волны X рентгеновского излучения при переходе через К-, 1-, Ьл-, Ьщ-края поглощения сурьмы претерпевает резкий скачок. Наличие скачка поглощения и зависимость его величины от содержания определяемого элемента лежат в основе дифференциальной рентгеновской абсорбциометрии, которая может быть использована как для идентификации элемента по положению его края поглощения, так и для определения его содержания. Практическое значение имеют два края поглощения К и Ьщ, а при анализе на легкие элементы — только /С-скачок поглощения. [c.25]

Согласно определению величины V массовый коэффициент поглощения полимера равен л = и/ш = 0,64/ш + 35,4л /ьу. [c.110]

Степень ослабления у-квантов в том или ином веществе характеризуется параметром, называемым коэффициентом поглогцения ц. В зависимости от единиц измерения ц выражается или в см — линейный коэффициент поглощения, или в см /г — массовый коэффициент поглощения. Коэффициент поглощения можно определить как величину, обратную толщине поглотителя, при прохождении которого интенсивность пучка у-квантов уменьшается в е раз (это следует из экспоненциального закона ослабления параллельного пучка у-квантов). [c.66]

Величина коэффициента поглощения уменьшается с увеличением энергии р-лучей и приблизительно пропорциональна плотности поглощающего вещества. Отношение (массовый коэффи- [c.50]

Величина почти не зависит от природы поглотителя, а лишь немного возрастает пропорционально отношению эффективных значений атомного номера к атомному весу вещества (2,ф.Мз,,,.). Для 3-излучения с максимальной энергией (в Мэе) 0,5< п1ах<б массовый коэффициент поглощения в алюминии можно рассчитать по эмпирической формуле [c.24]

А п 2 — атомный вес и атомный номер элемента I соответственно. Параметр поглощения х=ц/рсозесг1з, где х/р — массовый коэффициент поглощения для чистого элемента 1. Параметр а учитывает зависимость поглощения или потерь энергии от ускоряющего напряжения. Фактор (т уменьшается с увеличением энергии возбуждения Ео [122]1 При более высоких ускоряющих напряжениях электроны проникают глубже в образец и путь, на котором происходит поглощение, удлиняется. Это показано на рис. 7.4, где приведено распределение электронов и рентгеновского излучения в меди в зависимости от энергии первичного пучка Ео. Как было показано в гл. 3, при увеличении Ео рентгеновское излучение генерируется глубже в образце. На рис. 7.5 схематически показана геометрия поглощения рентгеновского излучения и зависимость пути Р, на котором происходит поглощение в образце из А1, от энергии первичного пучка Ео и углов выхода г1). Следует заметить, что длина этого пути быстро возрастает с увеличением ускоряющего напряжения и уменьшением угла выхода. Величина /(х) будет достигать единицы [уравнение (7.12)] по мере увеличения а и уменьшения х- Это имеет [c.11]

Хотя рентгеновский микроанализ может быть определенным и точным, свойства биологических материалов часто приводят к ограничению точности анализа величиной, составляющей +10 отн. % истинного значения. Такая неопределенность обусловлена тем, что биологические материалы являются далеко не идеальными образцами, имеют различную геометрию и шероховатость поверхности, часто для их приготовления используются сомнительные методы, и они могут явиться эффективным источником загрязнений чистой в других отношениях окружающей среды. Другая проблема, специфическая для количествен-lioro анализа биологических систем, заключается в том, что большинство элементов в образце, например углерод, кислород, азот и водород, трудно точно измерять. В отличие от анализа в материаловедении в большинстве случаев использования рентгеновского микроанализа в биологии требуется измерить концентрацию элементов (2>10), содержащихся в малом количестве в плохо известной органической матрице. Следует также напомнить, что рентгеновские спектрометры регистрируют только вышедшее рентгеновское излучение, а оно не всегда полностью соответствует рентгеновскому излучению, генерируемому в образце. Эта проблема усугубляется тем, что в биологических материалах электроны проникают более глубоко, вследствие чего возрастает поглощение генерируемого рентгеновского излучения. Попытки впоследствии скорректировать поглощение затрудняются отсутствием полной характеристики органической матрицы и точных значений массовых коэффициентов поглощения для элементов с низкими атомными номерами. Поэтому центром обсуждения этого раздела являются поправки, которые можно ввести, чтобы сузить разрыв между численными значениями интенсивностей рентгеновского излучения, генерируемого в образце, и регистрируемого и измеряемого. Рассмотрение вопроса, что меряет рентгеновский микроанализатор в биологических системах [179], показывает, что [c.69]

Когда отношение массовых коэффициентов поглощения для излучений с энергиями Е и Е" не зависит от состава наполнителя и остается величиной постоянной ( 1экв/( Гкв=" Расчетная формула существенно упрощается и принимает вид [c.131]

Подготовка металлов и сплавов. Анализируемая поверхность металлических проб должна быть плоской и иметь минимальную шероховатость. Допустимая величина шероховатости зависит от длины волны аналитических линий и состава матрицы анализируемых проб. В общем случае, чем больше длина волны аналитической линии и/или чем больше массовый коэффициент поглощения матрицы, тем более высокие требования должны быть предъявлены к допустимой величине шероховатости анализируемой поверхности. Сама по себе частичная потеря рентгеновского излучения за счет экранирования неровностями поверхности легко учитываема, однако она должна быть одной и той же, как для анатизируемой пробы, так и для образцов сравнения. Ниже в таблице приведены оценочные значения допустимых неровностей поверхности (разность высот между вершинами и впадинами канавок) для ряда металлов и определяемых элементов. [c.38]

Расчет величины а по уравнению (75) требует знаиия массовых коэффициентов поглощения и Цг- Их можно найти по данным, приведенным в работе Викторина [172]. Прим. ред. [c.171]

Отношение [ /р (р — плотность вещества) называется массовым коэффициентом ослабления. Эта величина (выражаемая в см7г) характеризует относительное ослабление рентгеновских лучей слоем вещества массы, равной 1 г, и поперечного сечения 1 см . Массовый коэффициент поглощения можно представить в виде суммы двух членов [c.37]

Последнее требование равноаилыю определению эффективной длины волны Яэфф полихроматического пучка как длины волны такого монохроматического пучка, который эквивалентен первому при измерениях поглощения. Это понятие, введенное Дьюаиом 82, 83], основаио на использовании поглощения для характеристики рентгеновских лучей (см. 1.7, 1.8). Хотя приме-ним ость понятия эффективной длины волны и ограничена, оно является ценной характеристикой поведения полихроматического пучка. Так, например, при простых условиях для такого пучка можно определить ца] измерением поглощения в алюминии. Затем по известным значениям ца1 для различных длин волн можно найти соответствующую величину >ьэФф- Зная последнюю, можно по известным массовым коэффициентам поглощения элементов, входящих в состав данного образца, найти достаточно точное значение эффективного массового коэффициента поглощения с помощью уравнения (21). [c.87]

Так как массовый коэффициент поглощения водорода мало изменяется с длиной воллы, его величину (0,435) можно взять по литературным данным. Для углерода можно принять величину 0,567, которая была вычислена по значению к, измеренному для бензола с учетом поглощения, вызываемого водородом. По. известным данным [85], массовый коэффициент поглощения [c.96]

Коэффициент К зависит от интенсивности h первичных фотонов на поверхности образца, массового коэффициента фотоэлектрического поглощения Тд первичного излучения в определяемом элементе, расстояния R от образца до источника возбуждающего излучения, выхода флуоресценции Wq при возбуждении атома определяемого элемента на -уровень, величины скачка поглощения Sg для (/-уровня, вероятности ргперехода атома, возбужденного на -уровень, с испусканием г-й линии, площади образца 5 и, наконец, от отношения длины первичного рентгеновского излучения Я] к длине волны kf i-й линии вторичного (флуоресцентного) спектра определяемого элемента А с массовой концентрацией Сд. При кристалл-дифракционном методе обеспечения спектральной избирательности коэффициент пропорциональности К зависит еще от коэффициента F, учитывающего общие потери интенсивности флуоресценции из-за конечной апертуры кристалла, поглощения в воздухе, в кристалле и других факторов. [c.18]

Выход флуоресценции резко падает с уменьшением атомного номера [289, 290]. Ориентирдвочные результаты измерений выхода флуоресценции указывают по крайней мере на десятикратное его уменьшение при переходе от магния (7=12) к углероду (2 = 6). В обычном случае, где используется квантовый детектор излучения, снижение интенсивности не является столь резким, как это следует ожидать, из данных приложения II, где указаны значения выхода флуоресценции. Упомянутые отрицательные эффекты поглощения, как правило, x aJ)aктepны для легких элементов, когда в образцах одновременно присутствуют более тяжелые элементы. По существу их влияние сказывается на аналитической линии, поскольку ее длина волны обычно во много раз превышает эффективную длину волны возбуждающего пучка. Эта разница в длинах волн приводит к соответствующей разнице массовых коэффициентов поглощения в уравнении (85). Иногда допустимо пренебрегать массовым коэффициентом поглошения для падающего пучка при оценке величины отрицательного эффекта поглощения для легких элементов. Чем легче анализируемый элемент, тем чаще будут встречаться случаи, когда другие элементы анализируемого образца будут иметь большие атомные номера. Сказанное выше легко проиллюстрировать. ДО бавка БОДЫ к вольфрамату натрия приведет к возникновению положительного эффекта поглощения для Ь-линии вольфрама (см. табл. 19 справа налево), но эта же добавка воды вызовет заметный отрицательный эффект поглощения для /С-линии фтора в водном растворе. Анализ на углерод в органических соединениях может служить еще более наглядным примером, так как [c.229]

Зависимость величины скачка поглощения от содержания элемента в исследуемом материале впервые была оценена Гло-кером и Фронмайером. С тех пор метод абсорбционного анализа по скачку поглощения определяемого элемента получил довольно широкое применение. Изменение величины поглощения при анализе по скачку поглощения обусловлено лишь двумя причинами величиной скачка у края поглощения определяемого элемента и обычным изменением массового коэффициента поглощения наполнителя образца с изменением длины волны рентгеновского излучения. Последнее зависит от того, насколько выбранные длины волн различаются между собой. Если измерения интенсивности, сделанные по обе стороны от края поглощения определяемого элемента, экстраполировать с каждой стороны к краю так, чтобы разница в длинах волн была пренебрежимо мала, то изменение поглощения будет обусловлено только скачком, В этом случае оно характеризует количество определяемого элемента в образце, [c.129]