Коэффициент усиления акустических колебани

Формула (61) показывает, что усиление акустических волн на горящей поверхности (см., например, формулу (50)) может иметь место только в том случае, если коэффициент fi достаточно велик (fi > 1/у) и произведение ах лежит в некотором благоприятном интервале значений ( os (в т) > > 1 /fiv). Для реальных значений частоты колебаний ю (например, в случае не слишком малых камер сгорания, не очень высоких гармоник колебаний) и типичных значений X последнее условие эквивалентно требованию достаточной малости времени запаздывания т (со т < os- (l/fiY)). [c.304]

В анализе устойчивости отклик скорости горения представляется в виде суммы [тпр + тпи) ш, которую можно выразить через акустические переменные р /р и и /а при известных и Поскольку устойчивость определяется как амплитудой, так и фазой колебаний скорости горения (по отношению к колебаниям в газе), то величины тр Ши, р и и являются комплексными переменными. Фазу величины т обычно определяют по отношению к р, так что действительная часть величины Z, обозначаемая 2 представляет собой составляющую скорости горения, находящуюся в фазе с изменением давления. С этой составляющей, как правило, связаны коэффициенты усиления и затухания колебаний. Фаза величины т относительно р определяется величиной сот, где т — время опережения т по фазе. [c.119]

Рис. 65. Зависимости коэффициентов усиления ес и демпфирования 8 акустических колебаний от частоты по результатам огневых испытаний в Т-ка

Спектр излучения лазеров определяется числом генерируемых типов колебаний (мод) и шириной линии излучения каждого из них. В зависимости от свойств активной среды, резонатора и режима работы лазера число мод может колебаться от единицы до нескольких тысяч. Для спектроскопии основное значение имеет так называемый одночастотный режим генерации. Обычно этот режим достигается при малом превышении усиления в активной среде над потерями и с помощью специальных резонаторов, в которых потери па всех типах колебаний значительны, а на желательном типе колебаний малы, что приводит к селекции мод. В одночастотном режиме ширина линии излучения лазера, как правило, обусловлена техническими причинами изменением коэффициента преломления среды, изменением расстояния между зеркалами из-за вибраций, акустическими помехами и т. д. В лучших по стабильности газовых лазерах ширина линии Ак может иметь величину 10 гц Ак/к 10-11). [c.374]

Вильямс в работе [ ] сформулировал линейные обыкновенные дифференциальные уравнения с переменными коэффициентами, пригодные для расчета взаимодействия акустических волн с зоной горения (а также внутренней неустойчивости). При этом рассматривалась протяженная реакционная зона, в которой могут иметь место колебания. Тем самым были исключены искусственные предположения о поверхности пламени и зоне теплопроводности. Однако Вильямс получил лишь грубые аналитические оценки величины акустической проводимости окончательные результаты были ограничены случаем низких частот и высоких энергий активаций реакции в газовой фазе. Так же как в работах Харта и Мак Клюра, в работе Вильямса были найдены области усиления и затухания, однако результаты свидетельствуют о менее сильной тенденции к усилению акустических колебаний, чем результаты, полученные Хартом и Мак Клюром. Для выяснения природы взаимодействия акустических колебаний с плоской одномерной реакционной зоной горящего твердого топлива необходимо дальнейшее исследование дифференциальных уравнений, установленных в работе [ ]. Необходимо также рассмотреть взаимодействие волн давления с неплоской и негомогенной зоной горения смесевого твердого топлива, описанного в пункте е 2 ). [c.302]

Форма концентратора может быть конической, экспоненциальной, катетоидной или ступенчатой. Встречаются акустические концентраторы и более сложной формы — комбинированные. Конические концентраторы дают наименьшее усиление амплитуды, ступенчатые — наибольшее. Чем выше коэффициент усиления концентратора, тем больше падает амплитуда колебаний под нагрузкой, тем чувствительнее концентратор к изменению своей длины, тем менее он прочен. [c.324]

Рассмотрим случай, когда деталь закреплена в шпиндель станка, вылет детали из шпинделя отсутствует и колебания подаются на инструмент. В этом случае изменение собственной частоты акустической системы и связанные с этим изменением нестабильности амплитуды колебаний в зоне резания зависят от технологического процесса. Увеличение технологических нагрузок приводит к большим расстройкам системы (система больше расстраивается при сверлении и меньше — при развертывании). Увеличение коэффициента усиления системы приводит также к большим расстройкам системы при прочих равных условиях. Это можно объяснить увеличеннем плотности нагрузки инструмента на деталь. Но основной причиной, очевидно, является степень отражения волны от зоны резания. Обрабатываемую деталь при таком способе крепления к станку следует рассматривать как единую массу со станком. Тогда при идеальном акустическом контакте инструмента с деталью получается система с коэффициентом усиления меньшим единицы и тем меньшим, чем больше приведенная площадь системы деталь — зажимное устройство в зоне резания. Уменьшение коэффициента усиления перехода инструмент—деталь приводит к уменьшению амплитуды колебаний в зоне резания и, следовательно, к приближению граничных условий задачи к условиям (системы). Усилие выступает здесь как параметр, от которого зависят граничные условия системы. В первом приближении на основании анализа графиков (рис. VI. 56, а) граничное условие конца системы можно записать так I х==х, = , пЫ, [c.425]

Модель зоны горения, предложенная Хартом и Мак Клюром, была усовершенствована Денисоном и Баумом введением нредположения о том, что скорость пламени зависит от свойства потока на горячей границе зопы горения (см. пункты б и в 4 главы 5), которое позволяет заменить феноменологические коэффициенты, учитывающие зависимость скорости пламени от давления и температуры, величинами, более тесно связанными со скоростью химической реакции. Ими была исследована лишь область колебаний низкой частоты (колебаний с частотой меньшей, чем 10 колебаний в секунду). При этом нестационарные уравнения сохранения необходимо рассматривать лишь в конденсированной фазе, так как можно считать, что процессы в газе без запаздывания следуют за колебаниями давления. Было установлено, что в этом предельном случае результаты зависят только от двух безразмерных параметров. В работе было рассчитано вызванное колебаниями давления возмущение массовой скорости горения, однако не были определены ни акустическая проводимость, ни фазовый угол (величины, которые являются наиболее существенными при решении вопроса о том, усиление или ослабление имеет место). Денисон и Баум Р] установили также наличие внутренней неустойчивости ) (самовозбуждение) у рассмотренной ими системы (см. пункт в 4 главы 7) [c.301]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология