Модем акустический

Ограничения, накладываемые акустическим резонансом. Из равенства (7.6) ширина канала для первой моды акустического резонанса определяется соотношением с n/2f (3540-1/2-100) = 1,77 м. Таким образом, ширина воздушного капала в направлении, перпендикулярном трубам, должна быть на 20% ниже этого значения, т. е. примерно 1,47 м. При этом будут устранены возможность акустического резонанса и связанные с ним трудности, обусловленные вибрацией канала. [c.224]

Электромагнитно-акустические преобразователи (ЭМА) могут возбуждать и принимать все возможные моды акустических волн. [c.229]

Эти выводы были сделаны в результате исследования строения н-алканов в жидком и твердом состоянии методами ИК- и КР-спектроско-пии, рентгенографии и электронографии /97, 102, 120/. Например, в области низких частот для каждого из н-парафинов обнаруживается линия комбинационного рассеяния, частота которой обратно пропорциональна числу атомов углерода ( продольная акустическая мода"). Это единственная линия, наблюдаемая в твердом состоянии ниже 500 см 1. В жидком же состоянии все эти вещества дают много других линий комбинационного рассеяния в низкочастотной области. Это означает, что молекулы алканов в жидком состоянии существуют в виде нескольких поворотных изомеров /97, 104, 121/. [c.154]

Анализ результатов регистрации акустической эмиссии показал, что представительная эмиссия, превышающая два импульса в секунду на канал, исходила из зоны несплошностей и свежих сварных швов при нагружении в диапазоне 80-100 атм. При этом в амплитудном спектре эмиссии снижался вес низкоамплитудной моды, и амплитудное распределение становилось равномерным. Количество импульсов акустической эмиссии уменьшалось при накоплении циклов нагружения. По мере роста числа циклов величина средней амплитуды убывала, а спектр смещался в область высоких частот. В случае выдержки под давлением 125 атм характер эмиссии изменялся. Ее интенсивность вначале падала, а затем возрастала в 5-6 раз. Импульсный поток становился более коррелированным, а его интенсивность сохранялась при разгрузке. В ходе последующего повышения давления до 150 атм образовалась течь вследствие наличия некачественного сварного шва. После ремонта испытания были продолжены. При давлении более 150 ат [c.192]

Полученные для рассматриваемых труб характеристики свидетельствуют о том, что затухание наиболее мощных мод для пустой и заполненной трубы составляет около 0,2 ёВ/м. Это позволяет устанавливать приемники на расстоянии до 100 м друг от друга. При диагностике газопроводов (аналог пустой трубы) локализацию следует проводить для моды 3,3 мм/мкс, а при обследовании нефтепроводов — 1,5 мм/мкс. Измерение акустических сигналов осуществляли на трубе, очищенной от изоляции, наличие которой может приводить к дополнительному поглощению энергии волны. Поэтому приведенную оценку расстояний между приемниками для указанного частотного диапазона следует считать максимальной [139]. [c.198]

В отличие от этого в преобразователях бесконтактного типа возбуждают упругие колебания точек на поверхности (или вблизи поверхности) ОК под воздействием поля другой физической природы. Чаще всего для этого используют электромагнитное поле. Такие преобразователи называют электромагнитно-акустическими (ЭМА). Они позволяют возбудить упругие колебания твердого тела по требуемому закону, т. е. в требуемом направлении в каждом участке поверхности ОК, чтобы получить нужную моду. Работа приемников акустических волн основана на эффектах, обратных используемым для возбуждения. [c.6]

Различные моды нормальных волн в стержне возбуждают путем наклонного падения продольной волны из внешней среды или электромагнитно-акустическим (ЭМА) способом (см. 1.5). Крутильную волну возбуждают только ЭМА-способом. [c.30]

Моды, соответствующие знаку минус в выражении (133), известны как акустические моды колебаний, потому что такие моды могут быть возбуждены в кристаллическом стержне, соединенном с акустическим генератором, создающим в стержне волны сжатия. Другая совокупность решений, отвечающая знаку плюс в (133), характеризует так называемые оптические моды колебаний. Такие моды возбуждаются, например, в щелочно-галоидных кристаллах под воздействием электромагнитного излучения с частотой, равной К2а/ л. [c.111]

Здесь Р — амплитуда, а — соответствующая скорость изменения амплитуды колебаний, которая реализовалась бы, если бы процесс i протекал изолированно от других процессов. Члены с положительными 8/ являются источниками усиления, а члены с отрицательными 8г — источниками потерь акустической энергии. При 8>1 колебания нарастают и система неустойчива. Для удобства можно принять, что индекс i относится к одному из семи процессов, перечисленных выше. Относительный вклад различных факторов сильно зависит от моды колебаний, размера двигателя, типа ТРТ и т. д. Тем не менее наиболее важными факторами являются динамическая реакция (основной показатель неустойчивого горения) и демпфирование вследствие рассогласования фаз в потоке (часто — основной источник акустических потерь). [c.118]

Здесь а — скорость звука (порядка 1000 м/с), а О — соответствующий поперечный размер, например диаметр полости камеры сгорания (0,01ч-1 м). Поперечные моды колебаний имеют частоты порядка 500—50 000 Гц в зависимости от размера двигателя. Исследования поперечных мод колебаний сопряжены со значительными экспериментальными трудностями вследствие того, что к датчикам предъявляются требования высокой чувствительности (обязательно использование пьезоэлектрических датчиков) и необходимости их тщательной установки, исключающей дополнительное демпфирование или возмущение акустического поля. [c.126]

В акустическом контроле (АК) используются различные типы колебаний и волн, отличающихся направлением колебаний, распределением амплитуд колебаний и волн в среде, скоростью распространения волн. В акустике различные типы колебаний и волн принято называть модами. [c.20]

Контроль труб на грубые дефекты на больших расстояниях (порядка 20. .. 50 м) предлагается осуществлять с применением волноводного эффекта [425, с. 763/166]. Трубы рассматриваются как волноводы, подобные стержням. В них можно возбуждать продольные, изгибные и крутильные моды волн различных порядков. О влиянии толщины стенки трубы, существенно отличающей трубу от стержня, на дисперсионные кривые не сообщается. Изоляционное покрытие не препятствует контролю. От него следует освобождать поверхность трубы только в месте акустического контакта с преобразователями. [c.455]

В [425, с. 88/019] сообщалось о контроле тросов подвесных мостов. Тросы состояли из большого числа (100. .. 350) элементов в виде параллельных проволок диаметром 7 мм. При контроле использовали продольные нормальные волны первой моды на частоте 2,25 МГц. В натуральной проволоке из троса длиной 800 мм выявляли искусственный дефект типа зарубки глубиной 1,5 мм. Если трос погружали в воду, сигнал ослаблялся на 10. .. 14 дБ. В реальных тросах обнаруживали коррозионные повреждения глубиной > 1 мм. Тросы имели оболочку, так что возможен был акустический контакт только с концами проволок. [c.459]

Следует отметить, что большинство исследователей сопоставляют акустические характеристики чугунов со средней длиной или диаметром графитных включений. Вместе с тем математическая обработка данных показывает, что кривые распределения графитных включений по размерам (рис. 57) могут иметь сложный характер и отличаются от нормальной кривой наличием хвоста в сторону больших размеров графитных включений. Характер распределения описывается законом, близким к логарифмически нормальному для серых чугунов и нормальному для высокопрочных. В первом случае значение средней арифметической ие попадает в околомодальный интервал, а мода опережает среднюю арифметическую. Можно полагать, что ультразвуковой метод регистрирует преобладающее, т. е. модальное зпачение величины [c.90]

При отражении свободной волны от акустически более мягкой среды происходит сдвиг фаз. У кромки наблюдаются два таких отражения, т. е. двойной сдвиг фаз, независимо от того, было ли преобразование моды или нет. Поэтому эхо от кромки [c.62]

В первых приборах применялись пьезоэлектрические искатели с кварцем и прямым акустическим контактом. При этом был достигнут явный успех в случае крупных поковок, например роторов электрогенераторов. Здесь применяли исключительно продольные волны с нормальным (перпендикулярным) прозвучиванием. Поперечные во.яны хотя и были известны, но к ним относились с предубеждением ввиду трудности обозрения путей их. прохождения и преобразования мод. Поэтому практическое применение после крупных поковок ограничивалось вначале железнодорожными осями и листами. Только в начале 1950-х гг. преобразователи продольных волн были выполнены с пластмассовыми клиньями, и получились искатели нового типа (Картин [c.193]

Спектр излучения лазеров определяется числом генерируемых типов колебаний (мод) и шириной линии излучения каждого из них. В зависимости от свойств активной среды, резонатора и режима работы лазера число мод может колебаться от единицы до нескольких тысяч. Для спектроскопии основное значение имеет так называемый одночастотный режим генерации. Обычно этот режим достигается при малом превышении усиления в активной среде над потерями и с помощью специальных резонаторов, в которых потери па всех типах колебаний значительны, а на желательном типе колебаний малы, что приводит к селекции мод. В одночастотном режиме ширина линии излучения лазера, как правило, обусловлена техническими причинами изменением коэффициента преломления среды, изменением расстояния между зеркалами из-за вибраций, акустическими помехами и т. д. В лучших по стабильности газовых лазерах ширина линии Ак может иметь величину 10 гц Ак/к 10-11). [c.374]

Получение реального акустического образа элементарного акта определенной моды неупругой деформации материала открывает возможность вы-даления ее вклада в общую макроскопическую деформацию кристалла. Возможность такого подхода проиллюстрирована на примере измерения АЭ в процессе механических испытаний макроскопических образцов полукристаллического циркония [194]. [c.225]

Обычно плотность энергии бегущей волны очень мала. Однако в виде стоячих волн может быть сконцентрирована значительная акустическая энергия. Акустический резонанс легко наблюдать, так как звуковые волны имеют длины от нескольких сантиметров до нескольких метров. Для микроволнового электромагнитного излучения длины волн также обычно около нескольких сантиметров. Поэтому микроволновые резонаторы должны иметь удобные размеры. Как и при акустическом резонансе, форма резонатора может быть произвольной. Но в отличие от акустики следует учитывать наличие как электрического, так и магнитного полей (Ei и Hi). Положения максимумов Ei и Hi различны их относительная локализация зависит от типа колебаний (моды). В ЭПР нужно применять моды, которые [c.34]

Измерение активной в спектре комбинационного рассеяния продольной акустической моды полиэтилена показывает, что отжиг сопровождается не только увеличением длины складки, которое регистрируется по изменению частоты, но и уменьшением однородности длин складок, о котором свидетельствует увеличение ширины линии в 2,5 раза [69]. Закристаллизованный из расплава полиэтилен до отжига характеризуется широким распределением по длине складок, которое после отжига несколько сужается. [c.480]

Поэтому при анализе можно ограничиться рассмотрением только этих резонансных частот. Значения функции множественной когерентности для пяти первых мод приведены в табл. 9.1. Величина у у.х находится в пределах от 0,64 до 0,86, что вполне приемлемо вероятно, функция когерентности не достигает более высоких значений из-за смещения оценок на резонансных частотах в связи с низким спектральным разрешением (разд. 5.2.3). В табл. 9.1 приведены также значения частных когерентных спектров, которые вычислялись в следующем порядке 1 ( ) — входной процесс, генерируемый вибратором 1 (левая сторона фермы, ближайшая к приборной доске) X2 t)—входной процесс, генерируемый вибратором 2 (правая сторона фермы) Хз(/) — акустический щум. [c.245]

Время горения тоже меняется. При анализе устойчивости граничные условия для уравнений течения задаются формой полости камеры сгорания, а расчеты проводятся отдельно для каждой моды акустических колебаний и для каждого изучаемого периода работы РДТТ. [c.124]

Рис. 6.17. Связь вибрационного горения с а 0 стическнми колебаниями газового столба (штриховые линии) 1 У1 — моды акустических колебаний (номера гармоник). Сплошные линии — линейные интервалы вибрационного горения

Характеры различных представлений приведены в табл. 2, в которую входят как ионные, так и молекулярные кристаллы с = Числа полных мод (п ), трансляционных мод (акустических Т и оптических Т) и либрационных мод Я ) легко определить из характеров различных представлений и таблицы характеров соответствующей точечной группы, используя формулу (18). Число внутренних колебаний каждого фрагмента можно вычислить, вычитая (Т Т ) и Я из общего числа модпг. Активность различных колебаний в ИК-спектре и спектре КР определяется по обычным правилам. Компоненты дипольного момента или тензора поляризуемости преобразуются как декар товы координаты х, у, г и как их произведения соответственно Неприводимые представления, по которым они преобразуются обычно даны в стандартных таблицах характеров (см., напри мер, работы [47, 50, 51]). (Все это верно лишь в том случае когда выбранные кристаллографические оси совпадают с осями используемыми в точечной группе.) [c.371]

С — константа частоты, безразмерная (см, табл. 1) С — константа частоты первой моды и-образнон трубы, безразмерная (см. рис. 4) й— характерная длина для акустических вибраций обычно диаметр кожуха тенлообмениика, м Д,- — внутре1н-1ий диаметр грубы, м [c.328]

Вывод об относительно преобладающей доле молекул с одним гош. поворотом согласуется с результатами спектроскопических исследс-за-ний, выполненных Р.Г.Шнайдером и его сотрудниками. В работах /104, 121/ ими исследована низкочастотная полоса поглощения - продольная акустическая мода, соответствующая колебаниям полностью вытянутой цепи н-алканов в жидком и твердом состояниях. Оказалось, что в жидком состоянии интенсивность этой полосы уменьшается по сравнению с ее интенсивностью в твердом состоянии, что соответствует, по мнению авторов, укорачиванию цепи на один атом. Авторы работ /104, 121/ объяснили это явление тем, что в жидком состоянии предпоследняя С-С-связь приобретает гош-конфигурацию. [c.157]

В рассматриваемых испытаниях распространение акустических волн исследовали как в пустой плети, так и в плети, заполненной водой. В системе АС-6А/М были установлены частотные фильтры на диапазон 10-200 кГц. Генерацию волн напряжения осуществляли с помощью сломов грифеля твердостью 2Н и диаметром 0,5 мм, вставленного в карандаш со специальной насадкой (источник Су-Нилсена). Сломы производили на разных расстояниях от приемников. Импульс акустической эмиссии фиксировал блок регистратора типа РАС-3 А. Согласно теоретическим представлениям, в данной конструкции должны существовать симметричная ЗОг и асимметричная АО моды, распространяющиеся со скоростями 5,4 и 3,3 мм/мкс соответственно. [c.198]

Для целей контроля применяют колебания частотой от 50 Гц до 50 МГц. Интенсивность колебаний при этом обычно невелика, не более 1 Вт/см2. Как будет показано в 1.1, существуют разные типы акустических волн, отличающиеся скоростью распространения, направлением колебания частиц и другими признаками. Их называют модами (от лат. modus — образец, способ). [c.6]

Маклаклан считает, что координирование роста шести лучей можно объяснить существованием термических и акустических стоячих волн в кристалле. По мере того как снежинка растет путем наслаивания молекул воды на первоначальный зародыш кристаллизации, она совершает тепловые колебания в температурном интервале 250-273 К. Движущиеся молекулы воды ударяют по зародышу, и некоторые отскакивают от него, а те, которые остаются, способствуют его росту. Разветвление происходит в местах с высокой концентрацией молекул воды. Если изначальный зародыш льда имеет гексагональную форму, показанную на рис, 2-38, <з, и условия благоприятствуют росту дендри-тов, го шесть угловых позиций будут получать больше молекул воды и будут выделять больше скрытой теплоты кристаллизации, чем остальные участки. Развитие дендрита, вытекающее из подобных условий, показано на рис. 2-38,6. Следующая стадия развития снежинки-это образование нового набора дендритных ветвей (или лучей), которые определяются характером колебаний вдоль иглообразных лучей снежинки. Считается, что длинные иглы, показанные на рис. 2-38, й, состоят из совокупности молекул, которые соответствуют структуре льда. Молекулы совершают колебания, и распределение энергии между колебательными модами находится под влиянием граничных условий. Когда одна из игл становится сильно перегруженной в некотором месте, в ней индуцируются продольные колебания, В узловых точках таких колебаний будут выбрасываться дендритные ветви, которые оказываются равноудаленными, как показано на рис. 2-38,г е. Как же стоячие волны в одной из ветвей взаимодействуют с себе подобными в других Такое взаимодействие осуществляется через центральную часть снежинки, в которой сходятся все лучи и через которую проходит ось симметрии. Это место сочленения ретранслирует все частоты колебаний, индуцируя те же самые узлы во всех лучах. Таким образом, Маклаклан утверждает, что дендритное развитие идет идентично во всех ветвях и оно не зависит от какой-либо выбранной ветви, для которой произошло изменение условии. [c.45]

Разработана автоматизированная установка [111] для контроля ферритов в диапазоне частот 50. .. 300 кГц. Установка позволяет измерять собственную частоту, добротность и магнитные свойства ферритов. В условиях массового производства поликристаллических ферритовых пластин достаточно измерить один акустический параметр - частоту нижней планарной моды при оптимальном подмагничи-вающем поле. [c.798]

С фазовым управлением (pha.sed array, РА-метод) открывают намного больше возможностей, а для акустического контакта у них требуется лишь несколько сантиметров. Принцип их тоже заключается в разбивке на очень узкие элементы (шириной менее длины волны), но с управлением в одно и то же время, хотя с систематическим сдвигом фаз от одного элемента (секции) к другому. В результате возбуждается наклонный звуковой луч, угол которого изменяется в зависимости от сдвига фаз по желанию этот луч можно фокусировать. Одновременно можно подавить боковые лепестки характеристики направленности увеличением размеров отдельных излучателей (секций) по направлению к краю, а возможно и изменением амплитуды, как у искателя с гауссовским распределением. В режиме приема такой искатель равноценен искателю с переменным углом. При малых углах он излучает продольные волны, а при больших углах происходит преобразование моды в твердом теле, как у наклонных искателей. Они применяются для работы и в иммерсионном, и в контактном вариантах. Число излучателей (секций колебательного элемента) может варьироваться примерно от 10 (для грубого управления) до нескольких сотен, например для контроля сварных швов применяют от 24 до 50 секций. При их изготовлении либо монтируют на демпфере заранее подогнанные отдельные полоски, причем демпфер ввиду раздельных подво- [c.234]

Поперечные волны можно возбуждать в основном без преобразования моды поперечно поляризованным пьезокерамическим излучателем или, но с меньшим к.п.д.— У-кварцевым излучателем. Однако для непосредственного контакта требуется твердый или, по крайней мере, очень вязкий акустический слой, пригодный только для длительного (постоянного) подключения. Искатель для наклонного прозвучиваиия можно получить при прочном закреплении излучателя (при помощи замазки) на металлическом клине и т. п., угол которого непосредственно соответствует желательному углу. Если направление поляризации излучателя параллельно плоскости падения (волны ЗУ, как у обычных наклонных искателей), то можно передать волну через слой жидкости прямо в изделие (см. раздел 2.4). Недостаток такого решения заключается в том, что этот слой ввиду больших различий в акустической жесткости должен быть очень тонким и однородным следовательно, поверхности должны быть очень ровными. Возможный диапазон углов (примерно от 35 до 80°) получается таким же, как для обычных наклонных искателей. Более крутые поперечные волны можно получить только при твердом акустическом контакте. Излучателями поперечных волн теперь уже комплектуются также 41 секционированные искатели [96]. [c.239]

Механизм теилоироводности в диэлектрическом кристалле заключается в том, что длинноволновые фононы, энергия которых недостаточна для возникновения процессов переброса, в результате столкновений (нормальные ироцессы) создают неравновесные (возбужденные) фононы с большей энергией. Столкновения таких фононов происходят в соответствии с выражением (4.75) с изменением квазиимиульса взаимодействующих фононов ( 7-ироцессы). Процессы переброса приводят к появлению конечного значения коэффициента теплопроводности и отличного от нуля теплового сопротивления диэлектрических кристаллов. Процессы переброса в основном и определяют характер температурной зависимости коэффициента теплопроводности. При очень низких температурах (Г—>-0 К) процессы переброса вымораживаются , так как энергия неравновесных фононов уже оказывается недостаточной для осуществления этих процессов. При повышении температуры вначале процессы переброса размораживаются для тех ветвей спектра, которые раньше выходят на границу зоны Бриллюэна. Поэтому для поперечных акустических мод процессы переброса могут возникать при более низких температурах [22], чем для продольных. Это приводит к увеличению коэффициента а в выражении для коэф- [c.144]

Наиболее популярным и недорогим типом модема, предназначенным для передачи данных со скоростью вплоть до 300 бит/с, является модем с акустическим соединительным устройством [31—34]. В модеме этого типа для вывода и ввода воспринимаемых человеческим ухом частот используются громкоговоритель и микрофон. Соединение с телефонной сетью осуш,ествляет- [c.315]

Пример реального спектра колебаний кристалла с двумя атомами в элементарной ячейке представлен на рис. 30, где приведены, дисперсионные кривые для алмаза при двух направлениях волнового вектора. На графиках отмечены акустические ветви 1А продольная акустическая и ГЛ — поперечная акустическая) и оптические ветви ЬО — продольная оптическая и ТО — попереченая оптическая). Поскольку оба выделенных направления вектора к являются весьма симметричными направлениями в обратной решетке, то все поперечные моды оказываются дважды вырожденными. [c.85]

Решеточные моды. Три отчетливые полосы в области спектра 50—1200 см обусловлены межмолекулярными модами колебании. Отношение частот колебаний во льдах ]53 НгО и ОгО показывает, соответствует ли полоса заторможенным трансляциям или либрациям. По данным табл. 3.15 видно, что частотное отношение НгО/ОгО полосы спектра около 800 см" составляет 840/640=1,3. Поэто.му эта полоса может быть отнесена к либра ционным движениям (например, [257]). Поскольку частотное отношение НаО/ОгО полосы спектра около 229 см соответствует 229/222=1,03, то она может быть отнесена к заторможенным трансляционным движениям. Полоса спектра около 60 см", обнаруживаемая с Г10М0Щью метода рассеяния нейтронов и в ра-мановском спектре, по-видимому, также обусловлена заторможенной трансляцией [209, 257]. Берти и Уэллей [28] детально исследовали область инфракрасного спектра от 50 до 360 см", соответствующую заторможенным трансляциям. Кроме главного максимума при 229 см" , были установлены менее интенсивный максимум нри 164 см" и плечо около 190 см" 01ш отнесли Ш1КИ при 229 и 164 см к максимальным значениям плотности колебательных состояний, обязанных поперечному оптическому и продольному акустическому колебаниям соответственно, а плечо нри 190 с " — к максимуму продольных оптических колебаний. Кроме того, эти авторы считали, что пик, который появляется около 65 см в спектре оптическая плотность/ -2, соответствует максимуму поперечных акустических колебаний. [c.135]

Первое экспериментальное подтверждение предсказания И. Я. Померанчука о том, что изотопы могут значительно влиять на теплопроводность, было получено Т. Джеболом и Дж. Халлом в 1958 г. [172]. Они нашли, что теплопроводность обогащённого до 95,8% кристалла германия в максимуме примерно в 3 раза больше, чем германия с природным изотопическим составом. Это увеличение теплопроводности качественно согласуется с теорией [149], хотя оказалось значительно меньше ожидавшегося 15-кратного увеличения, рассчитанного исходя из 15-кратного уменьшения параметра изотопического беспорядка. В работе [172] высказано предположение, что расхождение теории и эксперимента вызвано наличием в Ge ветви акустических фононов с сильной дисперсией, особенно вдоль кристаллографических направлений [001] и [111]. Для этой ветви фононные моды вблизи границы зоны Бриллюэна имеют низкую энергию, и трёхфононные процессы рассеяния без сохранения квазиимпульса остаются важным каналом теплового сопротивления до температур ниже, чем 0о/Ю 40 К (для Ge 0d = 375 К). Позже Дж. Каллауэй [173] получил хорошее согласие между своей моделью теплопроводности и экспериментальными данными работы [172] за исключением области температур вблизи максимума теплопроводности. Указанная выше особенность фононного спектра германия приводит к тому, что уже на достаточно низких частотах плотность фононных состояний отклоняется вверх от квадратичной дебаевской зависимости. В силу этого частотная зависимость скорости изотопического рассеяния [c.83]

Акустические колебания. Сильный шум, по-видимому, является результатом того, что скорость потока, определяющая частоту осцилляций потока в любом из двух случаев, показанных на рис. 7.14, оказывается близкой к акустической частоте закрытой органной трубы , т. е. столба жидкости между рядами труб (в направлении поперек потока жидкости). Известен пример [29], когда шум описывался как непереносимый свист . Были зарегистрированы уровни шума до 124 дб [31]. Такие поперечные акустические колебания могут также вызывать в трубах или стенках каналов поперечные колебания большой амплитуды, если частота колебаний окажется близкой к частоте собственных колебаний указанных элементов (как правило, к одной из мод колебаний, возникающих при изгибе). В воздуховодах с номинальным атмосферным рабочим давлением наблюдались флуктуации давления до 0,21 кПсм [31]. Систематические исследования возможности воздействия на эти явления проводились при коридорной схеме расположения труб путем изменения поперечного и осевого шага труб, причем было обнаружено, что число Струхаля сравнительно нечувствительно к изменению поперечного шага труб в пределах обычно применяемых значений шага, но чувствительно к изменению осевого шага [29]. Если последний превышает утроенный диаметр труб, то взаимодействие рядов труб становится относительно слабым, и разумнее определять число Струхаля по диаметру труб, а не по шагу. Исследование также показало, что скорости жидкости, дающие пиковые значения амплитуд шума, соответствуют совпадению частоты срыва вихрей с частотой собственных акустических колебаний одной из мод органной трубы в воздушном столбе в перпендикулярном к скорости потока и к осям труб направлении [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология