Рассеяния вектор сфера отражения

Если через начало координат дифракционного пространства провести прямую, указывающую направление первичного пучка, и произвести обычное построение сферы отражения (в данном случае — сферы рассеяния ), как показано на рис. 32 6, то вектор ОО будет указывать направление, в котором рассеянный луч при данной ориентации имеет структурную амплитуду Р О). Значения весовой функции во всех точках дифракционного пространства вдоль поверхности сферы рассеяния дают нам структурные амплитуды рассеяния в соответствующих направлениях при заданной ориентации молекулы. При изменении ориентации молекулы меняется и ориентация дифракционного пространства сфера рассеяния пересекает его в новых точках — с иными значениями Р. [c.91]

Как только выбрано направление s р, различные направления S, в которых наблюдается рассеяние, определяются строго ограниченным набором возможных векторов рассеяния S. Из рис. 13.3, видно, что вектор S, идущий из начала координат обратного пространства, всегда оканчивается в точке, лежащей на оси вектора S и отстоящей от его начала на расстояние 1/Х. Геометрическим местом точек, отстоящих от начала векторов S на расстояние 1/Х, будет сфера с радиусом 1/Х и центром в начале s. Таким образом, все возможные векторы рассеяния S, начинающиеся в начале координат, должны достигать поверхности сферы радиуса 1/Х (рис. 13.8,S). Эта сфера называется сферой отражения. Она всегда касательна к плоскости проведенной через начало координат перпендикулярно направлению падающего пучка Sq. [c.328]

Рассеяние рентгеновских лучей будет наблюдаться только в том случае, если одновременно выполняются условия Лауэ и условия, налагаемые сферой отражения. Это означает, что вектор рассеяния должен оканчиваться в точках пересечения сферы отражения с рядом параллельных плоскостей. Как показано на рис. 13.8,В, это пересечение представляет собой ряд параллельных окружностей. Их ориентация и характеристики набора плоскостей, который их порождает, зависят только от угла между Sq и а. [c.328]

Наличие линейной цепочки атомов выразится в том, что некоторая конечная интенсивность будет наблюдаться лишь при таких углах рассеяния, которые соответствуют пересечению набора плоскостей (а -8 = Л, Л = 0, 1, 2... ) со сферой отражения. Каждому вектору рассеяния 8, проведенному в одну из точек пересечения, будет соответствовать свой луч рассеянного излучения. Согласно уравнению (13.3), этот луч распространяется в направлении 8 = Х8 -(- Зц (рис. 13.3). [c.330]

Для расчета картины, создаваемой рассеянным излучением, лучше всего воспользоваться схемой, приведенной на рис. 13.3, (а не эквивалентной ей, показанной на рис. 13.ЗИ). Начало вектора помещается на оси вектора в точке, находящейся на расстоянии 1/Х от начала координат. Другими словами, можно считать, что вектор исходит из центра сферы отражения. Изображенный таким образом вектор указывает на конец соответствующего вектора рассеяния 8 (рис. 13.3, и 3.9Д). [c.330]

При заданных длине волны излучения, ориентациях кристалла и падающего пучка рентгеновских лучей все возможные векторы рассеяния простираются от начала координат до поверхности сферы отражения (рис. 13.23). Эту сферу можно построить с помощью рис. 13.3,у4, рассмотрев все возможные ориентации вектора 8. Ее диаметр равняется 2/Х, поскольку это наибольшее из возможных значений 181, соответствующее 6 = 90°. Поверхность сферы проходит через начало обратной решетки. Здесь к = к = I = О, вектор рассеяния 8 имеет нулевую длину и б = 0°, т.е. все излучение рассеивается просто вперед, в направлении падающего пучка. [c.360]

РИС. 13.24. Влияние врашения образца иа наблюдаемую дифракцию. А. Ориентация образца, при которой пара векторов рассеяния (черные стрелки) оканчивается в узлах обратной решетки. Заметим, что если считать рассеянное излучение (коричневые стрелки) выходящим из центра сферы отражения, то векторы 5 проходят через те точки обратной решетки, в которых оканчиваются векторы 8. Б. Иная геометрия, при которой светится лишь один узел обратной решетки. [c.361]

Вернемся к рис. 13.23,/1 и обратим внимание на положение сферы отражения Путем вращения кристалла вокруг любой из трех осей лабораторной системы координат можно заставить узлы обратной решетки пересекать поверхность сферы отражения, но за пределами досягаемости останется множество узлов, которые расположены дальше от начала координат, чем самая далекая точка поверхности этой сферы. Наибольшая длина, которую может иметь вектор рассеяния, равняется 2/Х. Таким образом, при всех возможных геометриях мы не получим информации от точек обратного пространства, отстоящих от начала координат больше чем на 2/Х. [c.364]

Для того чтобы получить данные о группировке содержимого в элементарной ячейке, необходимо измерять интенсивности рассеянных пучков рентгеновского излучения. И в методе с пленкой, и в методе со счетчиком кристалл движется во время измерений так, что точки о.р. пересекают сферу отражения с одной стороны до другой. Поскольку точки о. р. растягиваются по сфере отражения, интегральная интенсивность зависит частично от угла между направлением движения и поверхностью сферы при пересечении. Время, необходимое для пересечения точкой о.р. сферы, увеличивается по мере того, как угол приближается к нулю. Необходимо также объяснить различие в отражаемости рентгеновских лучей, электрический вектор которых перпендикулярен и параллелен плоскости отражения. Лорентцева и поляризационная поправки соответственно могут быть использованы для исправления наблюдаемой интенсивности отражения hkl следую- [c.390]

В гл. I, п. 18 было показано, что фурье-трансформанта поликристалла в обратном пространстве представляет собой последовательность концентрических сфер, радиусы которых задаются выражением (1.376). При сечении сферой отражений фурье-трапсфор-манты поликристалла векторы рассеяния к, выходящие из центра сферы отражения и опирающиеся па соответствующие круговые сечения фурье-трансформанты поликристалла, образуют как в обратном пространстве, так и в Л-пространстве систему коаксиальных дифракционных конусов с углами раствора 40д, где u/i определяется формулой Вульфа — Брегга (1.36в) [c.118]

Л И получим точку о, из которой как из начала координат построим обратную решетку кристалла, находящегося в Р. Вектор РО равен вектору kofk и дает направление падающей волны. Опишем сферу радиуса 1/Л с центром в точке Р. Если какой-либо узел HK.L обратной решетки (ОР) попадает на эту сферу, называемую сферой отражения (распространения), то для семейства плоскостей (hkl) кристаллетеской решетки выполняется условие Лауэ к—ko) k =gHKL. При этом PQ=klK показывает направление лучей, дающих при интерференции максимум интенсивности рассеянного излучения в точке наблюдения. [c.176]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология