Наклон поверхности моря

Пусть направление градиента совпадает с осью ОУ и пусть угол наклона поверхности моря в этом направлении равняется у. Тогда в уравнениях (42) й (44) появятся составляющие внешних сил [c.38]

На нижней границе слоя скорость равна нулю, следовательно, Шо = 0. На поверхности моря вертикальная составляющая скорости не равна нулю, ибо эта поверхность — наклонная. Можно показать, что здесь вертикальная составляющая связана с наклоном поверхности моря и с составляющими и ж V соотношением [c.42]

Левая часть уравнения может быть представлена в более компактом lf удобном виде. Именно, приняв обозначения углов между векторами и координатными осями в соответствии с рис. 13 и обозначая через у вектор, хаг рактеризующий наклон поверхности моря, запишем соотношения [c.44]

Наклон поверхности моря к горизонтальной плоскости в некоторый момент времени пусть будет 7, а его предельное значение, к которому он стремится, пусть равняется уо- Тогда, очевидно, [c.50]

Отсюда можно определить время, в течение которого наклон поверхности моря у достигает той или иной доли своей предельной величины уо. Допустим, например, что желательно определить, в течение какого времени наклон поверхности моря достигнет 0,7 величины Yq, соответствующей устано- [c.52]

В первом случае, как нетрудно вспомнить, исследовалось постепенное нарастание уровня, причем была введена функция, обычно характеризующая нестационарный процесс. Промежуток отсчитывается с момента начала работы ветра и до того момента, когда наклон поверхности моря до. [c.54]

Конкретные условия распространения морских течений, описанные в предыдущем параграфе, характеризуются всюду равномерностью поля ветра. Посмотрим, как изменится решение задачи в тех случаях, когда ветром бывает охвачена лишь полоса конечных размеров и когда к границам этой полосы скорость ветра падает до нуля. Подобные варианты были исследованы В. В. Шулейкиным [25] на основе уравнения, связывающего между собой вихрь тангенциальной силы поверхностного трения (rot T), расхождение вектора определяющего собой наклон поверхности моря (div у) и [c.92]

Подобное элементарное рассуждение может быть несколько продолжено. Именно, можно легко показать, что результат (125), полученный в первом приближении, выводится из статического анализа. Весьма просто подсчитать угол наклона поверхности моря, возникающего благодаря воздействию кориолисовой силы на приливное течение. [c.196]

Следовательно, при весьма малых углах наклона поверхности моря можно довольствоваться упрощенной формулой (126), полагая, что поперечный профиль очерчен по прямой, а не по экспоненциальной линии, задаваемой уравнением (125). [c.197]

В гл. I было показано, что — на основании уравнений В. Экмана — надо рассматривать установившийся наклон поверхности моря при нагоне близ отвесного берега как результат равновесия между притоком вод в дрейфовом потоке и оттоком их от берега в потоке градиентном. Исходя из этих уравнений, Р. Н. Иванов записывает выражение для угла наклона уровня моря при дрейфовом нагоне [c.371]

Подставив в (374) числовые значения, которые могли быть определены, Р. Н. Иванов вывел в результате рабочую формулу для вычисления угла Уз наклона поверхности моря, возникающего при равновесии между чисто волновым потоком и потоком градиентным [c.373]

Р. Н. Ивановыми его соавторами были проделаны вычисления по формулам (371) — для чисто дрейфового нагона и (376) — для чисто волнового нагона применительно к различным местным условиям. Обнаружилось следующее а) в океане и глубоком море наклон поверхности моря, вызываемый волновым потоком, мал по сравнению с наклоном, который вызывается дрейфовым потоком б) на морях средней глубины удельный вес того и иного явления зависит от скорости действующего ветра при слабых ветрах сохраняются результаты, полученные применительно к глубоким морям и океану при сильных ветрах преобладает наклон уровня моря, который вызван волновым потоком дрейфовый поток играет второстепенную роль, и при штормах им можно пренебрегать по сравнению с потоком волнового происхождения в) на мелководных морях только при самых слабых ветрах дрейфовый поток практически соизмерим с потоком волновым . При ветрах средней силы и в особенности штормовых очень сильный нагон вызывается волновым потоком, а дрейфовым нагоном в таких условиях можно пренебрегать. [c.373]

То обстоятельство, что наклон поверхности моря у берега линейно растет со временем, установил Номитцу [596]. Полное решение уравнений в форме (10.9.5) — (10.9.8) было получено Чарни [120]. Кроме того, Чарни обратил внимание на тесную связь этой задачи и задачи Россби от адаптации и подметил весьма важные свойства решения, как, например, то, что вдольберего-вое течение и течения, связанные с наклоном уровня моря, изменяются только в прибрежной зоне шириной порядка радиуса Россби, где они линейно зависят от времени. По своей структуре исследуемое решение сходно с решением Хафа [357], которое рассматривалось в разд. 9.14. На самом деле, если рассматриваемую oблa fь дополнить до бесконечности за пределы границы I/ = О, то можно увидеть, что решение задачи о береговом нагоне будет совпадать с решением задачи в бесконечной области, когда при у > О напряжение равно Xs, а в области <С О его знак противоположен, и оно равно —Xs. [c.105]

Градиентно-гравитационные течения возникают вследствие наклона физической поверхности моря, вызванного различными факторами,— это плотностные, бароградиентные и стоковые течения. Первые создаются горизонтальным градиентом плотности, возникающим вследствие перераспределения поля плотности. Бароградиентные течения вызываются изменениями в распределении атмосферного давления, которые приводят к наклону уровня в областях повышенного давления и повышению его в области пониженного давления. Стоковые течения создаются в результате наклона поверхности моря, вызванного притоком береговых вод, атмосферными осадками, испарением, притоком вод из другого бассейна или оттоком вод в другие районы. Наконец, могут возникать компенсационные течения вследствие нарушения равновесия за счет убыли или оттока вод из одного бассейна в другой под влиянием сгоннонагонной циркуляции и других факторов. [c.148]

Но в действительности работа ветра в течение того или иного промежутка времени приводит к наклону самой физической поверхности моря, и наклон этот бывает особенно резко выражен по соседству с берегом. Совер-ш енйо очевидно, что подобный наклон поверхности моря должен создать некоторый градиент давления в гидросфере, а под влиянием этого градиента режим течения неминуемо изменится. Впоследствии мы постараемся про> следить за поведением масс воды, находящихся одновременно и под действием дрейфа, и под действием градиента давления, а пока допустим для простоты, что ветер затих и что движение морской воды происходит лишь под влиянием одного оставшегося градиента [6]. [c.38]

Так определяется угол 8 между векторами Vhi и Y- Из этого уравнения Штокмана вытекают очень важные практические следствия. Прежде всега при отсутствии ветра (Т == 0) и при равномерном поле ветра (Т = onst) вихрь вектора Т обращается в нуль. Следовательно, в нуль обращается и os 8, а сам угол 8 становится равным 90°. Значит, при отсутствии ветра скорость течения Vhi перпендикулярна к вектору выражающему наклон поверхности моря, т.. е. Jh направлено вдоль горизонталей наклонного уровня моря. Как видим, в этом случае динамический метод обработки гидрологических разрезов может быть применен без всяких погрешностей, невзирая на существование внутреннего трения в морской воде. [c.44]

Важное уравнение (84) позволяет еще заключить, что динамический метод обработки гидроло- гических разрезов может дать хорошие результаты даже при неравномерном поле ветра, если только произведение достаточно велико, т. е. велик наклон поверхности моря 7 и велика скорость течения 11. [c.45]

Что касается числовых значений наклона поверхности моря, то, на основании уравнения (102), при условиях скорость ветра V = 10 м1сек, глубина моря Н = 10 м ж угол р = я/4 наклон у = 0,167 см1км. [c.54]

Рассмотрим прежде всего общие условия, в которых происходит движение вод в гидросфере. Как было уже упомянуто в 10, < элементарный поток можно разбить на три главных слоя 1) придонное течение с потоком Ф", охватывающее слой толщинойZ)", где2)" может быть названо нижней глубиной трения 2) глубинное течение с постоянной скоростью G, охватывающее слой между поверхностным и придонным 3) поверхностное течение с потоком Ф, скорости которого на разных глубинах слагаются из скоростей чисто дрейфового и глубинного течений. Это поверхностное течение проникает до глубины/), которую можно назвать верхней глубиной трения. В свою очередь придонное и глубинное течения образуют градиентное течение, обусловленное наклоном поверхности моря. [c.75]

В отличие от предшественников, Иванов и Каминский остановили свое внимание не на явлениях обычного ветрового дрейфа и не на каких-либо длинных волнах, вторгающихся с Северной Атлантики, а на стоксовом волновом потоке. Вычисления наклона поверхности моря произодилрюь по тем же формулам, о которых говорилось выше. В данном случае ветер был практически чисто северный, и авторы наметили меридиан 3° в. д. в качестве оси Северного моря, вдоль которой направлены воздушные потоки над морем. [c.377]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология