Поле магнитное равномерность

Та или иная дисперсная система предназначена для выполнения определенных функций служить исходным материалом для формования строительной конструкции, если это цементная смесь исполнить роль защитной или декоративной краски, если это суспензия пигмента подчинить движение жидкости воздействиям магнитного поля, если это коллоидный раствор ферромагнетика, и т. д. Возможность дисперсной системы выполнить предназначенную ей функцию зависит от ее рецептуры — наличия в составе системы частиц вяжущих, окрашенных или магнитных материалов. Однако качество продукта и технологичность его применения и получения определяются общим свойством любых дисперсных систем вне зависимости от их рецептуры — их устойчивостью. Устойчивость — это способность системы сохранять постоянство своих свойств во времени или при достаточно сильном изменении условий. Среди разнообразных свойств всеобъемлющим является равномерность распределения дисперсного материала по всему объему системы. Она определяется многими факторами, к числу которых относится устойчивость к некоторым частным конкретным изменениям состояния системы, среди которых наиболее важна устойчивость против коагуляции и оседания частиц. Терминология, касающаяся устойчивости, сложилась до того, как были выявлены многие детали и варианты изменения состояния взвесей. По этой причине толкование ряда понятий приобрело неоднозначность. Так, коагуляция — это слипание частиц и, кроме того, разрушение дисперсной системы, при которой происходит ее разделение на фазы осадок, дисперсионную среду. Слипание частиц, сопровождающееся не разрушением, а лишь изменением состояния системы, иногда желательным и полезным. Агрегативная устойчивость — способность дисперсной системы противостоять слипанию частиц в том или ином понимании сути этого явления. Слипание может быть разным как по характеру, так и по силе сцепления частиц. Понятие кинетической устойчивости обычно характеризует способность взвеси противостоять расслаиванию (оседанию частиц) за некоторый конечный интервал времени. Термодинамическая устойчи- [c.624]

На основании сказанного можно сделать вывод о том, что на равномерность теплогенерации при постоянных диаметре проводника и частоте f главное влияние оказывает зависимость магнитной проницаемости от температуры и напряженности магнитного поля. В этом отношении нагрев меди и других парамагнетиков существенно отличается от нагрева ферромагнетиков, ибо, как указывалось, для парамагнетиков напряженность магнитного поля не оказывает влияния на магнитную проницаемость. Учитывая, что температура влияет на удельное сопротивление и магнитную проницаемость [c.213]

В основу принципа действия прибора положено использование магнитного поля рассеяния, равномерно убывающего по длине искусственного дефекта в контрольном образце (рис. 4.4). Образец представ- [c.350]

Такое поведение спирали во внешнем поле связано с конкуренцией межмолекулярного взаимодействия, которое стремится установить геликоидальное упорядочение длинных осей молекул, и взаимодействия молекул с приложенным полем, которое стремится сориентировать длинные оси всех молекул по полю. При не слишком больших напряженностях поля межмолекулярные силы препятствуют полному выстраиванию молекул по полю, однако равномерное вдоль оси вращение директора нарушается, и большая часть молекул оказывается ориентированной вдоль поля или близких к полю направлениях (см. рис. 18). В поле, превышающем критическое, взаимодействие молекул с полем оказывается сильнее межмолекулярных сил. В результате ориентация директора будет одинаковой во всем объеме холестерика и определяется она только направлением приложенного поля. Сама же величина критического поля (магнитного) оказывается равной [c.62]

Индукционный расходомер (рис. 1-46) представляет собой участок трубы 2 (покрытый изнутри изоляцией), который размещается между полюсами электромагнита 4, питающегося переменным током. Участок трубы и магнит помещены в кожух 1. Электромагнит создает внутри трубы равномерное магнитное поле, которое пересекается жидкостью, движущейся через расходомер. [c.94]

Уравнения сохранения для установившегося двумерного ламинарного течения несжимаемой проводящей жидкости, находящейся под воздействием поперечного постоянного равномерно распределенного поля магнитной индукции Во, имеют вид [c.465]

Если принять меры к тому, чтобы все силовые линии магнитного поля обтекали равномерно все витки катушки, то самоиндукция, а следовательно, и Е будут пропорцио-1 альны числу т витков катушки. Для этого катушку наматывают на железный сердечник, причем почти весь магнитный поток сосредоточивается в железе, и для электродвижущей силы самоиндукции с хорошим приближением можно принять [c.101]

Магнитные линии поля. Магнитное поле в пространстве может быть представлено посредством магнитных линий поля, направление которых в каждой точке соответствует направлению силы, действующей на магнитный полюс. Мерой силы поля служит число линий поля, пересекающих под прямым углом площадь в 1 см (плотность линий поля). Таким образом, магнитное поле силою в 1 может быть представлено одной линией, приходящейся на 1 сл -. В равномерном поле линии поля предполагаются параллельными при одинаковой плотности их. От магнитных линий поля ) следует отличать магнитные линии индук иии. Числовые значения их совпадают только для поля в воздухе (см. ниже). [c.723]

К оценке влияния индуктивных эффектов, или самоиндукции, можно подойти иначе, взяв за основу закон Фарадея (3.23) и экспериментальные данные о средней магнитной напряженности биоэлектрических источников в теле [35]. Записав (3.23) — (3.25) для комплексных амплитуд векторов электромагнитного поля, получим из них следующее выражение для напряженности электрического поля, возникающего в круговом контуре с радиусом Го при пересечении ограниченной им поверхности переменным магнитным полем с равномерно распределенной индукцией [c.164]

В промышленных установках, где необходимо передать объекту значительную мощность, устройства связи должны иметь повышенную электрическую прочность. Таким свойством обладает, например, открытый конец волновода, сопрягаемый с отверстием в определенном месте стенки камеры. Этим местом может служить область с пучностью магнитного поля, причем направления силовых линий магнитных полей в волноводе с волной Яю и в камере должны быть параллельными. В один и тот же рабочий объем может включаться несколько источников для увеличения мощности и создания равномерного поля. В этом случае излучатели должны быть развязаны, т.е. не взаимодействовать между собой. Для этого вводы могут иметь разную поляризацию волн. [c.90]

Вследствие равномерного распределения векторов по поверхности конусов равнодействующая каждого из них направлена вдоль общей оси. Поскольку на нижнем энергетическом уровне есть некоторый избыток ядерных спинов, суммарная составляющая обоих конусов, которую называют макроскопической ядерной намагниченностью М , будет отличаться от нуля. Вектор Мд совпадает с осью конуса прецессии и будет направлен в сторону приложенного магнитного поля Нд. Таким образом, внешнее магнитное поле вызовет появление макроскопической ядерной намагниченности образца. Расчет показывает, что при комнатной температуре ее величина имеет порядок 10 от величины приложенного поля. В состоянии насыщения поверхность обоих конусов заполнена ядерными векторами одинаково, поэтому макроскопическая ядерная намагниченность в этом случае равна нулю. [c.26]

Такое диполь-дипольное взаимодействие для 5-электрона равно нулю (заряд электрона распределен равномерно вокруг ядра), но для р-электрона дело обстоит иначе в определенных направлениях волновая функция имеет большее значение, чем в других, и соответственно электрон подвергается и более сильному воздействию поля ядра. Если спин ядра равен У, то чпсло его ориентаций в магнитном поле равно (2/+1), поэтому возможны (2/+1) различных по величине взаимодействий электрона и ядра. Они отличаются по энергии и соответственно этому возникает и расщепление линий спектра на (2/ + 1) значений, обнаруживаемое в спектрах ЭПР. [c.82]

В конце концов установится стационарное состояние заселенности магнитных уровней перестанут меняться, радиочастотная энергия будет равномерно поглощаться парамагнетиком. Расчет показывает, что при полях от 10 до 3 Тл резонансные частоты лежат в интервале частот 10—10 мГц, а интервал измеряемых методом ЭПР энергий составляет л 10- эВ. [c.717]

Под воздействием магнитного поля возможно неравномерное спиралевидное травление поверхности металла, что связано с возникновением магнито гидро динамических потоков, приводящих к закручиванию электролита. Перемешивание электролита, а также повышение температуры придает морфологии поверхности равномерный характер вследствие нарушения гидродинамического потока. [c.189]

Второй способ заключается в размагничивании детали переменным магнитным полем с амплитудой, равномерно уменьшающейся от некоторого максимального значения до нуля. В зависимости от материала изделия, его размеров и формы применяют переменные магнитные поля различных частот от долей Гц до 50 Гц. [c.338]

Милливольтметры являются простейшими, дешевыми и наиболее распространенными приборами для измерения термо-э. д. с. термопар. Работа милливольтметра основана на взаимодействии проводника, по которому протекает электрический ток, с магнитным полем. Проводник выполнен в виде рамки, состоящей из нескольких витков изолированной проволоки. Равномерное магнитное поле создается постоянным подковообразным магнитом с башмаками и сердечником, расположенным внутри вращающейся рамки. Схема указывающего милливольтметра приведена на рис. 16. При поступлении термо-э. д. с. рамка под действием магнитоэлектрического момента поворачивается в магнитном поле постоянного магнита до уравповешнваиия с про-тиводействуюи им моментом спиральной пружинки (волоска). Прикрепленная к рамке стрелка показывает на шкале прибора либо величину термо-э. д. с., либо температуру горячего спая. [c.56]

Магнитная индукция численно равна магнитному потоку, проходящему сквозь единицу площади. В системах МКСА и СИ она равна единице, если сквозь поверхность в один квадратный метр, расположенную в равномерно магнитном поле перпендикулярно к линиям магнитной индукции, проходит магнитный поток, равный одному веберу. [c.595]

Напряженность магнитного поля ампер на метр A/M A/m Ампер иа метр равен напряженности магнитного поля в центре длинного соленоида с равномерно распределенной обмоткой, по которой проходит ток силой 1/ге А, где п — число витков на участке соленоида длиной 1 м [c.190]

Описанные выше эффекты являются следствием взаимодействия между собой соседних частей равномерно намагниченного слоя жидкости. Это взаимодействие выражается в том, что любой участок плоского слоя создает в остальных частях слоя магнитное поле, направленное противоположно внешнему намагничивающему полю. В итоге на каждый участок слоя действует суммарное размагничивающее поле всех остальных частей слоя. Его напряженность равна МП. В электротехнике при расчетах магнитных цепей размагничивающее действие намагничиваемого тела самого на себя учитывается с помощью фактора размагничивания N. Его величина определяется формой тела, а формальный смысл — уравнением [c.763]

Изменяющееся по времени электрическое поле порождает магнитное поле при равномерно изменяющемся электрическом иоле (dbjdt — onst) получается постоянное магнитное поле. [c.191]

Степень дисбаланса градиометра по отношению к равномерному маг-Ш1ТН0МУ полю можно выразить количественно как относительное значение поля, которое воспринимается градиометром при условии, что вектор магнитной индукции направлен параллельно оси градиометра (совпадающей с компонентой поля по координатной оси г) или же перпендикулярно к ней, т.е. по осям х к у. Соответственно дисбаланс по отношению к полю с равномерным градиентом выражается относительным значением градиента, воспринимаемого градиометром при условий, что поле имеет равномерно распределенный в пространстве градиент. Сопоставление значений внешних мешающих полей и исследуемых биомагнитных полей показывает, что максимальный допустимый дисбаланс имеет порядок 10" для поля и 10 для градиента поля. Однако непосредственно при изготовлении, например, градиометров второго порядка удается их сбалансировать с максимальной точностью около 10" для поля и с более низкой точностью для градиента (зто обусловлено в основном неточностью намотки катушек на каркасы и прокладки выводов). Поэтому требуется дополнительное улучшение степени балансировки после изготовления прибора. Математический анализ процедуры балансировки градиометров высокого порядка с использованием векторных и тензорных методов представлен в [73, 159,194]. [c.50]

Более эффекгивная процедура балансировки основана на применении специальных больших катушек для создания равномерного магнитного поля и поля с равномерным градиентом. Обычно используют системы катушек Гельмгольца. Если токи в них имеют одинаковые направления, то в средней части пространства между катушками магнитное поле является практически равномерным. Если же токи текут в противоположных направлениях, то поле в этой области будет обладать равномерным градиентом. Применяются и более сложные системы, например система из пяти одинаковых квадратных катушек со специально подобранными числами витков [72, с. 85]. Очевидно, катушки должны быть достаточно большими, чгобы можно было разместить в области равномерного поля (или градиента) магнитометрическую систему (их размеры должны быть порядка метров). Методы балансировки с применением триммеров позволяют достичь точности балансировки 10". Дополнительные сведения о методах балансировки градиометров можно найти в [9, 39, 51, 58, 59, 72 и др.]. [c.52]

Задача 6.14. Из описания к а. с. 903090 Известен способ шлифования деталей инструментом в виде баллона из эластичного материала, рабочая поверхность которого покрыта абразивом. Шлифование происходит в условиях постоянного прижима инструмента к заготовке. Для равномерного прижима абразива к обрабатываемой поверхности баллона вводят ферромагнитные частицы, образзгющие суспензию, а инструмент прижимают путем воздействия на нее постоянным магнитным полем. Реализация данного способа позволяет повысить равномерность прижима абразива к обрабатываемой поверхности и точность обработки. Однако одновременно вследствие увеличения площади контакта круга с заготовкой повышается температура в зоне резания и усиливается затупление абразива, что приводит к повышению шероховатости обрабатываемых поверхностей и снижает производительность процесса... Как быть [c.109]

В магнитном фильтре устранен недостаток магнитного очистителя, заключающийся в выборочном удалении только ферромагнитных частиц. В нем помимо постоянных магнитов установлен фильтрующий элемент, задерживающий загрязнения, которые не обладают магнитными свойствами. Обычно в таких устройствах сменный фильт]зующий элемент (металлическая сетка) предохраняет поверхность постоянных магнитов от попадания на них смол и других продуктов окисления углеводородов нефти. Магнитные фильтры устанавливают преимущественно в циркуляционных системах смазки и гидропривода, где имеется опасность попадания загрязнений в виде металлических частиц в смазочное масло или гидрав-. лическую жидкость. За рубежом выпускают магнитные фильтры для систем смазки с пропускной способностью от 300 до 30000 л/мин. В фильтрах с магнитным экраном фирмы МагуеЬ (США) отдельные магнитные стержни устанавливают в складки гофрированного бумажного или сетчатого фильтрующего элемента и обеспечивают создание равномерного магнитного поля по всей фильтрующей поверхности. [c.123]

На равномерность нагрева тела при контактном способе подвода тока влияют два фактора. Во-первых, поскольку при увеличении температуры удельное сопротивление металлов возрастает, а неметаллов уменьшается, то рост температуры при нагреве металлов способствует равномерности нагрева. Для неметаллов тот же фактор действует в обратном направлении. Во-вторых, влияние переменного магнитного поля, создаваемого в проводящем теле проходящим током, вызывает неравномерность нагрева этого тела по сечению. По этой причине активное сопротивление тела при переменном токе i nep будет больше, чем при постоянном Rao i- [c.207]

Эффективность очистки жидкости от загрязняющих частиц в магнитном поле зависит от напряженности последнего, скорости потока, вязкости рабочей жидкости, природы и размера частиц, расположения силовых полей относительно направления потока жидкостей, расстояния от частиц до поверхности концентрирующих элеметхж, равномерности потока относительно магнитного элемента и др. Усилие, притягивающее частицу вблизи полюсов, может в тысячи раз превышать ее массу. [c.63]

Применяют два способа размагничивания. Наиболее эффективный из них - нагрев изделия до температуры точки Кюри, при которой магнитные свойства материала пропадают. Этот способ применяют крайне редко, так как при таком нагреве могут изменяться механические свойства материала детали, что в большинстве случаев недопустимо. Второй способ заключается в размагничивании детали переменным магнитньпи полем с амплитудой, равномерно уменьшающейся от некоторого максимального значения до нуля. В зависимости от материала изделия, его размеров и формы применяют переменные магнитные поля различных частот от долей Гц до 50 Гц. [c.160]

Источник поля 1 создает равномерное поле, взаимодействующее с объектом контроля 14. В зависимости от наличия дефектов в объекте контроля формируется магнитный рельеф, считываемый магниточувствительным узлом. При протекании тока через преобразователи Хошта на их потенциальных электродах возникает напряжение, пропорциональное напряженности магнитного поля и поступающее на кольцевые ферритовые сердечники. Формирователь синусоидального убывающего тока 7 подаёт убьшающий ток на обмотку возбуждения, в результате чего остаточная намагниченность сердечников принимает значение, пропорциональное внешнему полю. По окончании данного цикла дешифраторы 10 и 11, по [c.189]

Квазиизотермический режим осуществляется на модифицированном дерива-тографе МОМ (рис. И), Исследуемое вещество, помещенное в тигель 3, посредством керамической трубки 4 воздействует своей силой тяжести на плечо весов 5. Печь 2 с помощью регулятора / поднимает температуру с равномерной скоростью до тех пор, пока не начнется изменение массы образца. По мере изменения массы катушка 9, подвен1енная к плечу весов 8, медленно приходит в движение в магнитном поле окружающих ее постоянных магнитов 10. Величина индуцированного в катушке напряжения пропорциональна скорости изменения массы. Если скорость изменения массы образца достигнет значения, соответствующего порогу чувствительности усилителя 5, то последний приводит в действие узел регулирования нагрева /, уменьшая нагрев печи. [c.28]

Возможности метода ЭПР с внутренним ЭХГ в значительной мере определяются конструкцией ячейки, рабочая часть которой имеет цилиндрическую или плоскую форму с расстоянием между стенками 2—3 мм. При этом ячейка должна обеспечивать равномерность магнитного поля, четкий контроль потенциала рабочего электрода по трехэлектродной системе, минимум омического падения потенциала, сравнительно высокое значение тока генерации радикальных частиц, возможность освобождения раствора от парамагнитных молекул кислорода. С. Брукенстайном и сотр. описана конструкция электрохимической ячейки с кооксиальными электродами — катодом в виде спирали из золотой проволоки и анодом в виде платинового цилиндра (рис. 6.16), позволяющая, по мнению авторов, повысить чувствительность метода на несколь- [c.226]

Свойства, совокупностью которых определяется состояние системы, связаны друг с другом с изменением одного из них изменяется по крайней мере еще одно. Это взаимосвязь находит выражение в функциональной зависимости термодинамических параметров. Уравнение, связывающее термодинамические параметры системы в равновесном состоянии, называется уравнением о-сгояшХ ТШсГ уравненйе ф Р, V, Т) = О является /уравнёниём состояния чистого вещества, если отсутствуют электрическое и магнитное поля, можно пренебречь энергиями гравитационной и поверхностной, объем равномерно заполнен и во всех частях системы давление и температура постоянны. Для гомогенной смеси (раствора) появится еще одно условие — постоянство концентрации веществ по всему объему. В случае гетерогенной системы [c.16]

Предположим теперь, что кроме постоянного поля Н приложено перпендикулярное к нему равномерно вращающееся малое магнитное поле Ях (рис. 3). Это приведет к появлению пары сил Ьопр = [ц X Ях, которая будет стремиться повернуть ядерный магнитный диполь путем изменения угла 0. Однако это происходит не всегда. Если частота вращения ядерного диполя и магнитного поля не совпадает, то единственным результатом их взаимодействия являются слабые периодические возмущения прецессии ядерного магнитного диполя. Наиболее сильное взаимодействие возможно в том случае, когда поле само вращается с ларморовой частотой, причем в ту же сторону, что и магнитное ядро, т. е. синхронно с этим ядром. В этом случае векторы ц и Я1 будут неподвижны один относительно другого. При таком совпадении частот и направлений вращения вектор ядерного магнитного диполя отклоняется от оси вращения Н , а именно если вращение поля Я1 опережает по фазе на 90 вращение диполя, то угол 9 возрастает если вращение поля Ях отстает по фазе на 90° от вращения диполя, то угол 0 уменьшится. В первом случае наблюдается поглощение энергии поля Ях ядерным диполем, во втором, наоборот, поле Я1 будет поглощать энергию ядерного диполя. [c.17]

Ядерные диполи хаотически распределены в образце. Суммарный (макроскопический) магнитный момент образца зависит только от ориентации отдельных магнитных диполей и не зависит от их местонахождения. Поэтому можно условно свести начала всех векторов ядерных диполей в одну точку, от этого суммарный магнитный момент образца не изменится. При отсутствии внешнего магнитного поля свободные концы векторов равномерно разместятся на поверхности сферы. Приложим постоянное магнитное поле Hq. Если магнитные ядра имеют спин, равный Vj, это приведет к тому, что векторы образуют два конуса, направленные в противоположные стороны и имеющие общую вершину там, где раньше был центр сферы. Общая ось этих конусов совпадает с направлением приложенного магнитного поля Яр, а угол при вершине будет равен 109° 28 = 2 ar os Y U- Векторы равномерно заполнят поверхности обоих конусов и они будут вращаться вокруг общей оси с угловой частотой, равной частоте прецессии v [c.25]

Известно также, что в неоднородном магнитном поле возможно разделение эмульсий за счет концентрации капель воды в определенных участках поля, где, в результате тесного соприкосновения, эти капли будут коагулировать [200]. Если магнитная восприимчивость воды выше восприимчивости нефти, то при внесении такой эмульсии в неоднородное магнитное поле капельки концентрируются в областях, где значение напряженности магнитного поля максимально. Магнитную восприимчивость диспергированной воды можно повысить добавлением в эмульсию водного раствора закисной соли железа с добавкой водного раствора едкого натра. Гидратированная закись железа сравнительно равномерно распределяется в эмульгированной воде, и при внесении в неоднородное магнитное поле капельки оказываются ферромагнитными, т. е. процесс их концентрации и коагуляции активизируется. [c.56]

В одном из известных методов определения молекулярного веса с помощью масс-спектрометра с одной фокусировкой магнитное поле прибора поддерживают постоянным, а соответствующие ионные пучки фокусируют, изменяя потенциал отталкивающей пластины. В идеальном случае масса иона, сфокусированного на коллекторе, обратно пропорциональна ускоряющему ионы потенциалу, т. е. Мп е) [а 1Уг , где Мп — масса иона единичного электронного заряда, аУп — ускоряющий ионы потенциал. В соответствии с этим = VЕсли величины ускоряющих" потенциалов 1 и Уг могут быть точно измерены, а величина М1 точно известна, то М2 удается определить с большой точностью. Однако на практике при использовании обычных масс-спектрометров с одной фокусировкой проблема, как правило, значительно усложняется, в основном вследствие существования других потенциалов в ионном источнике, необходимых для фокусирования ионного пучка и формирования ионов в трубку. В общем указанные потенциалы не претерпевают равномерных изменений при варьировании ионизационного потенциала, поэтому описанные выше простые измерения становятся недостаточно точными. Эту трудность удается преодолеть путем выведения всех небольших градиентов потенциала из ионного источника, как это делается при точных измерениях ионизационного потенциала [102]. Однако это сопряжено с понижением чувствительности прибора, так что исследуемый ионный пучок удается обнаружить лишь с трудом. Кроме того, для многих соединений высокого молекулярного веса напряжения, ускоряющие ионы, должны быть по возможности малыми. В некоторых случаях также понижается чувствительность секторных приборов при низких ускоряющих потенциалах, что в сочетании с указанным выше эффектом часто мешает использованию рассматриваемого метода. [c.12]