Детонация ударная адиабата

Указанным методом проводился расчет ударных адиабат пористых ВВ при определении критических давлений инициирования детонации. [c.185]

Изложенная модель детонации позволяет оценить минимальную взрывоопасную в жидком кислороде толщину слоя топлива бкр на внутренней поверхности трубки. В качестве уравнения состояния жидкого кислорода при высоких давлениях авторы [20] использовали уравнение состояния баротропной жидкости в форме Тэта с показателем баротропности л = 7, которое хорощо аппроксимирует экспериментальные ударные адиабаты, приведенные в [21] [c.104]

Однако вытекающие и.з законов сохранения массы, количества движения и энергии уравнения вместе с уравнением состояния недостаточны для определения скорости детонации О, поскольку эти уравнения содержат четыре неизвестных величины рг> Т . и О, тогда как из законов сохранения и уравнения состояния могут быть получены лишь три неизвестных. Недостающее четвертое уравнение, по Чепмену, может быть определено условием касания прямой, проведенной на плоскости ру из точки РцУ к детонационной адиабате (кривой продукты реакции , рис. (57). Каждая частица газа в детонационной волне претерпевает следующие превращения. Сначала ударная волна сжимает газ, переводя его из точки р и в точку р = р , [c.242]

Рис. 23. Адиабаты Гюгонио для ударной волны (1) и для продуктов детонации (ПД).

Рис. 4. Структура детонационной волны в переменных объем — давление. 1 — ударная адиабата Гюгонио (адиабата Гюгонио в случае, когда тепловыделение равно нулю) 2 — адиабата Гюгонио 3 — пик Неймана 4 — конечное состояние в случае сильной детонации 5 — линия Ралея в — конечное состояние в случае слабой дефлаг-раийи 7 — начальное состояние.

Измерение критического давления инициирования детонации. Существует несколько методов определения Рк ,с содержанием которых можно ознакомиться в работе [148]. Если в ранних исследованиях передача детонации от активного заряда к пассивному осуществлялась в основном через воздушный промежуток, то в последние годы широкое распространение получил экспериментальный метод определения основанный на использовании инертной преграды (металл, плексиглас и т. п.). Схема опыта представлена на рис. 88, а 1 — ВВ, 2 — преграда, 3 — активный заряд, 4 — линза, 5 — детонатор), а его графическая интерпретация — на рис. 88, б (О/ — ударная адиабата материала преграды, О// — ударная адиабата исследуемого ВВ, 1 2— изэптропа расширения преграды). При детонации активного заряда в преграду входит ударная волна, давление в которой определяется, если известна ударная адиабата ВВ и зависимость массовой скорости материала преграды от свойств активного заряда. После подхода волны к границе преграда — исследуемое ВВ обратно по преграде распространяется волна разгрузки, а по ВВ — ударная волна. [c.185]

Естественно, что приведенные уравнения состояния можно использовать и для описания фаз (исходно фазы и фазы плотных газов из продуктов детонации) конденсированных взрывчатых веществ (ВВ). Определение уравнения состояния исходной, или пепрореагировавшей фазы конденсированного ВВ, так же как и для обычных конденсированных веществ, основывается на ударной адиабате этой фазы в виде зависимости D v), где D — скорость ударной волны, v — массовая скорость непрореагировавшего вещества за ударной волной. Чтобы полутать такую ударную адиабату, необходимо провести измерение у и D до начала детонационного превращения. Для твердых ВВ такие данные получены в работах В. С. Илюхина, П. Ф. Похила и др. (1960) А. Н. Дремина и др. (1970). По этим данным, используя описанные выше методы, можно получить уравнения состояния исходной фазы ВВ. Для гексогена такая процедура была выполнена в работе Н. X. Ахмадеева, Р. И. Нигматулина (1976), и соответст-ву Ощие результаты приведены в Приложении. [c.249]

Рис. 3.3.1. Расчетные р 7-диаграммы для детонации сплошного (Го = 1/ро== е=0,55 10 м кг, то = 0) и порошкового ( о = 1,0 10" м кг, то = 0,45 обозначения на соответствующих кривых снабжены штрихами) гексогена 7 —кривая холодного сжатия рр(У) нереагировавшего гексогена, 2 и 2 — ударные адиабаты нереагировавшего сплошного (то = 0) и порошкового (то = 0,45) гексогена, 5 и 5 — детонационные адиабаты сплошного и порошкового гексогена при полном выделении энергии взрыва (2о (ро, То), 4 и 4 — детонационные адиабаты при неполном энерговыделепии, составляющем 75Уо от 0, 5 и 5 — детонационные адиабаты при неполном энерговыделении, составляющем 50% от Qo, ОВ]А и прямые Рэлея —Михельсона

При возбуждении ударной волны в химически реагирующем горючем газе под влиянием адиабатического сжатия смеси наряду с ударной волной возникает волна горения. Совокупность этих волн представляет собой детонационную волну. В детонационной волне потери на трение и теплоотдачу при ее движении по трубе компенсируются энергией, выделяющейся в волне горения. Благодаря этому при распространении по трубе детонационной волны становится возможным стационарный режим, когда скорость детонации (О) остается постоянной. Условие существования стационарного режима определяется правилом Чемпена — Жуге, согласно которому стабильность детонационной волны достигается, если скорость потока сжатого газа за фронтом детонационной волны равна или выше скорости звука в этом газе. Правило Чемпена — Жуге позволяет найти на адиабате Гюгоньо точку с такими значениями Рг и Уг, которые обеспечивают стабильность детонационной волны и позволяют вычислить скорость детонации В [c.141]

Чепмен и Жуге показали, что в случае устойчивой нормальной детонации в результате сжатия исходного вещества в ударной волне состояние его будет соответствовать точке В рй УО при этом прямая Михельсона, проведенная из точки А(ро] Уо) в точку В, касается адиабаты Гюгонио для продуктов детонации в точке 2. [c.68]

Режимы недосжатой или сверхзвуковой B>Vг + С ) детонаций, которым соответствуют точки тина В" на детонационной адиабате, расположенные ниже точки 5/, или точки Ч—Ж, не реализуются, и поэтому соответствующий участок детонационной адиабаты на рис. 3.1.6, а показан штриховой линией. Невозможность этого режима, инициируемого ударной волной, следует из исследования структуры детонационной волны с учетом характерной для существующих ВВ кинетики химической реакции тепловыделения. [c.263]

На рис. 3.3.1 представлены pF-диаграммы для расчета детонации сплошного и пористого гексогена. Здесь, в соответствии со схемой рис. 3.1.5, 3.1.6, представлены кривая холодного сжатия исходного гексогена, ударные и детонационные адиабаты, рассчитанные по уравнениям (3.1.27) и (3.1.30). Для сравнения приведены детонационные адиабаты при полном (100%) и неполном (75 и 50%) энерговыделении о. Точки Bj и — точки Чепмена — Жуге для сплошного и пористого ВВ, определяемые с помощью прямых линий OBjA и O BjA (линий Рэлея — Михельсона), которые являются касательными, проведенными из точек О и О к соответствующим детонационным адиабатам. Здесь точки О ж О определяются исходным состоянием соответственно сплошного и пористого ВВ. При этом точки А ж А соответствуют состояниям за ударной волной (в химпике). [c.268]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология