Определение скорости детонаций по D a u t г i с h еу

Рис. 146. Схема расположения фотокамеры с вращающимся барабаном для определения скоростей детонации.

Рис. 48. Новейшая схема определения скорости детонации хронографом

ОПЫТНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ДЕТОНАЦИИ [c.80]

Пользуясь этой теорией, исследователи вычислили скорости детонации газовых смесей в трубах, хорошо совпадающие с экспериментально найденными значениями. Совпадение теоретически вычисленных и экспериментально определенных значений скорости детонации подтверждает справедливость представлений, на которых основывается гидродинамическая теория детонации. [c.119]

В принципе такой прием предварительного образования однородной смеси распространим на все виды топлива и окислителей как газообразных, так и жидких и твердых. Однако в стационарных процессах этот прием получил широкое распространение лишь для газообразных горючих смесей. Так называемые унитарные топлива — вещества, обладающие способностью гореть без добавочного внешнего окислителя, т. е. содержащие в себе потенциальный запас активного кислорода, характеризуются значительной склонностью к детонации и взрыву. Некоторые сорта порохов могут быть заранее подобраны по составу с расчетом на определенную скорость выгорания, что делает [c.122]

Основные параметры зарядов и результаты определения скоростей детонации порошков металлов в жидком кислороде приведены в табл. 6. Из таблицы видно, что скорости детонации зарядов на основе металлических порошков, несмотря на их большие плотности, невелики и соизмеримы со скоростями детона- [c.96]

Однако вытекающие и.з законов сохранения массы, количества движения и энергии уравнения вместе с уравнением состояния недостаточны для определения скорости детонации О, поскольку эти уравнения содержат четыре неизвестных величины рг> Т . и О, тогда как из законов сохранения и уравнения состояния могут быть получены лишь три неизвестных. Недостающее четвертое уравнение, по Чепмену, может быть определено условием касания прямой, проведенной на плоскости ру из точки РцУ к детонационной адиабате (кривой продукты реакции , рис. (57). Каждая частица газа в детонационной волне претерпевает следующие превращения. Сначала ударная волна сжимает газ, переводя его из точки р и в точку р = р , [c.242]

Рис. 16. Схема определения скорости детонации при помощи детонирующего шнура

Однако вытекающие из законов сохранения массы, количества движения и энергии уравнения (51.10) и (51.9) вместе с уравнением состояния, которое при допущении, что газовая смесь подчиняется законам идеальных газов, будет представлять собой уравнение Клапейрона pv =гТ, где г = /M (Л — газовая постоянная и М — средний молекулярный вес смеси), недостаточны для определения скорости детонации В, поскольку эти уравнения содержат четыре неизвестные величины />г, Vr , Тг и В. Недостающее четвертое уравнение, по Чепмену, может быть получено из условия минимума скорости детонации, определяемого совпадением касательной к адиабате Гюгоньо с прямой, проведенной из точки />о, г о (рис. 147), отвечающей начальному состоянию газа. [c.505]

Для определения скорости детонации обычно берется цилиндрический заряд взрывчатого вещества радиуса Я, длина которого доходит до нескольких метров. В зависимости от условий определения взрывчатое вещество может не иметь оболочки или находиться в трубках из бумаги, стекла, стали, свинца или из других материалов (см. раздел о процессах в детонационной волне). Инициирование такого заряда осуществляется детонатором, вставленным в один из концов взрывчатого вещества. Исследования показывают, что детонационная волна должна пройти некоторое расстояние по заряду взрывчатого вещества ( разгон ), прежде чем она достигнет постоянной скорости, характерной для этого заряда. Чтобы убедиться, что участок разгона не влияет на определяемую скорость детонации, определения проводят при различных длинах этого участка. Обычно для его сокращения после детонатора помещается взрывчатое вещество, более восприимчивое к детонации, например тетрил или тэн. Скорость детонации испытуемого вещества сравнивается со скоростью детонации другого однородного взрывчатого вещества, определенной каким-либо независимым способом. Зарядом для сравнения скорости детонации является детонирующий шнур — матерчатая или металлическая оболочка, тщательно заполненная с равномерной плотностью таким взрывчатым веществом, как порошкообразный тэн или тринитротолуол. Концы отрезка шнура известной длины помещаются в испытуемый заряд на расстоянии L друг от друга (рис. 1). Средняя часть шнура укладывается на мягком фиксирующем материале, например на свинцовой пластинке. При прохождении детонации через испытуемый заряд один конец детонирующего шнура инициируется на (—секунд раньше другого. В этом выражении Ь — средняя скорость детонации в исследуемом заряде, а и — промежутки времени, необходимые для того, чтобы детонация на обоих концах заряда сравнения достигла постоянной скорости. При одинаковых условиях но если [c.364]

Фотографический метод определения скорости детонации [c.365]

Косвенный способ определения скорости детонации по [c.95]

Э. С. Драгунов. Определение критического диаметра и скорости детонации жидкого озона. 1958. Руководитель канд. хим. наук А. А. Лопаткин. [c.224]

Наиболее просто, что важно при работе в полевых условиях, можно определить скорость детонации по способу.. До-Триша (ГОСТ 3250—58). Для этого необходимо иметь детонирующий шнур с точно определенной скоростью детонации. Простейшая схема испытания дана на рис. 16. [c.80]

Однако главные свойства бензинов, используемых как моторное топливо, заключаются не в этом. Бензин должен сгорать в цилиндре двигателя относительно спокойно, с определенной скоростью, но без детонации. [c.257]

Из всех параметров детонации наиболее легко измеряется скорость детонационной волны. Так как скорость детонации во многих взрывчатых веществах имеет порядок нескольких тысяч метров в секунду, то при ее измерении приходится оперировать такими единицами времени, как 10 сек. и даже меньше. В настоящее время применяются три основных экспериментальных метода ее определения. [c.364]

Дальнейшее развитие теории стационарной детонационной волны было получено в работах Зельдовича, Деринга и Неймана, использовавших для определения условий, обеспечивающих стационарное распространение волны, представление о конечной длительности реакции в детонационной волне [157]. При этом должно вьшолняться следующее условие поджигающая газ ударная волна должна распространяться по газу со скоростью, равной скорости детонации. [c.141]

Переход процесса горения от нормального к детонационному требует определенного времени. Путь, проходимый пламенем за это время, принято называть индукционным расстоянием детонации. Оно обычно определяется экспериментально в длинной цилиндрической трубе при помощи искрового или нагретого проволочного воспламенителя, который располагают на одном из концов трубы. Расстояние от воспламенителя до того места по оси трубы, где фронт пламени впервые достигнет скорости детонации, называется расстоянием индукции. Это расстояние зависит от состава горючей смеси, давления, температуры и концентрации продуктов в газообразной смеси, геометрии ограниченного пространства и энергии источника воспламенения. [c.275]

Дальнейшие исследования привели к установлению ряда специфических особенностей этого явления. Так, детонационное распространение пламени обычно наблюдалось в смесях, харак-теризуюшихся высокой нормальной скоростью распространения пламени. Скорость детонации изменялась с изменением состава и вида горючей смеси. Наблюдались предельные значения состава смеси, выше и ниже которых смесь не детонировала (табл. 3.5). При этом концентрационные пределы детонации, или детонационные границы, были более узкими, чем границы зажигания. Скорость детонации практически не изменялась при изменении диаметра трубы (если он был больше определенного малого значения — примерно 15 мм), кривизны трубы, начального давления, температуры смеси и условий позади фронта. [c.140]

Измерение скоростей с помощью электронной аппаратуры. Основной недостаток фотографического метода определения скоростей детонации заключается в том, что мгновенная скорость/) вычисляется по тангенсу (2.1) угла наклона светящегося следа фронта волны па фотопленке, что ограничивает точность измерения. Хронографический метод Вертело и Вьейля [4], при котором измеряется время перемещения детонационной волны вдоль заданного конечного участка взрывчатого заряда, дает возможность определить среднее значение/). В отдельных случаях это, впрочем, не является [c.483]

Некоторые примеры экспериментальной оценки скоростей детонации. Камеры для фотографирования перемещающейся ударной волны широко применялись для определения скоростей устойчивой детонации в газах и в конденсированных взрывчатых веществах как без оболочек, так и в тонких прозрачных оболочках. Подробное описание большинства этих работ до сих пор не опубликовано [26, 40]. Хотя применение оптических методов определения скоростей детонации твердых взрывчатых зарядов в толстых металлических оболочках затруднительно, Цибульский, Пэймен и Вудхед [22] получили для таких зарядов точные значения скоростей детонации фотографичес- [c.483]

Уже первые расчеты скорости детонации, выполненные по классической теории, показали хорошую сходимость вычисленных и экспериментально определенных значений ив. Этот результат свидетельствует о справедливости представлений опри- [c.141]

Первые определения скорости детонации произвели в 1885 г. ертло и Вьель они пользовались для этого зарядами взрывчатого вещества длиною до 200 м время прохождения взрыва по таким зарядам определялось посредством чувствительного хронографа. Принцип этого способа применяется та сже и в настоящее время, но взрываемые заряды значительно укорочены, а хронограф берется соогветственно более точный. [c.91]

Скорость детонации определяют с помощью специальных приборов— хронографов. Широкое применение нашли в последнее время оптический метод определения скорости детонации с помощью фоторегистра с зеркальной разверткой и осциллографический метод. Эти методы описаны в специальных курсах теории ВВ и руководствах по лабораторным работам по теории ВВ [3], [8], [10]. [c.80]

Вследствие несовершенства метода Юнионтаун в 1940 г. в США в г. Сан-Бернардино были проведены широкие комплексные испытания с целью создания нового метода дорожных детонационных испытаний. Этот метод, получивший название метода Сан-Бернардино или метода граничных линий , заключался в определении скорости, при которой прекращается детонация при разгоне автомобиля с минимальной скорости при полностью открытом дросселе на дороге с постоянным уклоном. Для испытуемых и эталонных топлив определялась зависимость граничного угла опережения зажигания от скорости движения автомобиля. В целях устранения режимов работы с повышенной интенсивностью детонации вспоследствии стали применять непрерывное ручное регулирование опережения зажигания в процессе разгона на начало слышимой детонации, и метод стал называться модифицированным методом граничных линий [1]. За последние годы американские методы детонационных испытаний принципиально не изменились и с небольшими усовершенствованиями применяются до настоящего времени. [c.94]

Можно убедительно продемонстрировать, что для большого числа органических веществ энергия, высвобождающаяся при горении, превышает примерно в 10 раз энергию, выделяющуюся при детонации равной массы ТНТ. Однако можно отметить, что это расхождение значительно уменьшится, если учесть также массу кислорода, без которой не сможет произойти высвобождение энергии. Таким образом, отношение выделенной энергии при горении X кг стехиометрической смеси типичного представителя ряда парафинов и кислорода к энергии, выделенной при детонации X кг ТНТ, примерно равно 2,25. Вопрос "Что представляет собой "внезапное" высвобождение " - требует количественного определения. Скорость распространения детонации в твердом или жидком ВВ (ниже называемом "конденсированным" ВВ) - это приблизительно скорость звука в веществе. В энциклопедии [Kirk-0thmer,1980] приводится диапазон [c.242]

Вследствие несовершенства метода Юнионтаун в 1940 г. в США в г. Сан-Бернардино были проведены широкие комплексные испытания с целью создания нового метода дорожных детонационных испытаний. Этот метод, получивший название метод Сан-Бернардино , или метод граничных линий , заключался в определении скорости, при которой прекрашается детонация при разгоне автомобиля с минимальной скорости при полностью открытом дросселе на дороге с постоянным уклоном. Для испытуемых и эталонных топлив определялась зависимость граничного угла опережения зажигания от скорости движения автомобиля. [c.192]

Точки ф (0) и ф (1) являются узлами, поэтому на рис. 3 эти две точки соединены бесконечным числом интегральных кривых. Следовательно, для целой области значений параметров будут существовать приемлемые решения, проходящие через обе эти точки. Таким образом, независимо от скорости реакции сильная детонация имеет место при любой скорости распространения, большей, чем скорость, соответствующая верхней точке Чепмена — Жуге. С другой стороны, между точками ф (0) и ф+ (1) не рис. 3 проходит лишь одна интегральная кривая (обозначенная через /),т. е. при любой заданной скорости волны слабая детонация может существовать лишь для некоторых функций скорости реакции. Аналогично, между точками ф (0) и ф (1) проходит лишь одна интегральная кривая (обозначенная через Ь), следовательно, слабая волна обычного горения распространяется с определенной скоростью волны, зависящей от скорости реакции. На-ррнец, на рис. 3 отсутствуют интегральные кривые, сое- [c.202]

Расчет скорости детонации из уравнений квазиодномерного течения значительно более труден, чем расчеты, о которых шла речь в главе 2. Так, скорость волны теперь зависит от профилей статического и динамического давлений в зоне реакции, т. е. структура волны в данном случае влияет на величину скорости детонации. Еще одна трудность связана с определением той точки за волной, в которой следует использовать условие Чепмена — Жуге Моо = 1. Это условие нельзя использовать в точке х = оо, так как при некотором конечном значении координаты х пограничный слой будет заполнять все сечение трубы. Фэй преодолел эту трудность, воспользовавшись тем, что увеличение площади и подвод тепла оказывают противоположное действие на квазиодномерное течение (в дозвуковом режиме подвод тепла приводит к увеличению, а увеличение площади — к уменьшению числа М). Здесь может наблюдаться явление, подобное тому, какое имеет место в горле сопла Лаваля. В некоторой точке сопла, где скорость роста площади реакционной зоны соответствующим образом связана со скоростью увеличения энтальпии торможения потока, может наблюдаться плавный переход через М = 1отМ< 1кМ 1. Следовательно, условие Чепмена — Жуге нужно использовать в точке х, где скорость роста пограничного слоя соответствующим образом связана со скоростью химической реакции. При этом характеристики течения в области, расположенной вниз по потоку от этой плоскости (М = 1), не могут влиять па детонационную волну, так как в этой области скорость газа относительно волны превышает скорость звука как внутри, так и вне пограничного слоя. [c.217]

Уже сообщалось [ 1 1) о теоретическом изучении неустановнвшегося процесса развития детонации в твердых ракетных топливах. Эти исследования были вызваны требованиями безопасности и надежности твердых ракетных топлив. Численные решения одномерных нестационарных уравнений Навье — Стокса позволили получить ясную упрощенную картину процесса развития детонации Г ]. Однако остаются не определенными скорости гомогенных и гетерогенных процессов, которые могут иметь место нри такой детонации. [c.224]

ТЕТРАНИТРОМЕТАН iNOj) , жидк, с резким запахом t ,, 14,2 С. IKHi, 125,7 °С 1,6394, я" 1,4407 не раств. в воде, смешивается с орг, р-рителями. Нитрует аром, и алиф, соед., содержащие подвижный атом водорода окисляет орг, и неорг. в-ва. Ракетное топливо и окислитель для него (по заруб, данным) слабое, малочувствительное к мех. воздействиям бризантное ВВ для жидких взрывчатых смесей (скорость детонации в стальной трубе 6400 м/с) мягкий нитрующий агент в лаб. синтезах (в т. ч. для модификации белков) реагент для качеств, определения непредельных орг, соединений. Раздражает слизистые оболочки дыхат. путей, вызывает судороги (ПДК 0,3 мг/м ), вЛлтухов К, В,, Перекалив В. В., Успехи химии , 1976, т. 45, в. 11, с. 2050—76. [c.573]

На режой зависимости скорости детонации от степени диссоциации продуктов горения основан одип из методов определения теплот диссоциации, сводящийся к измерениям скорости детонации. Так, Я- Б. Зельдович 78] показал, что наблюдаемая скорость детонации в смесях дициана СаМ., с кислородо.м может быть совместима лишь с теплотой диссоциации СО, превышающей 210 ккал. Позднее Кистяковский и Зинман [843] нашли, что измеренные значения скорости детонации в ацетилено-кислородных смесях совпадают с вычисленными лишь при теплоте диссоциации СО, равной 256 ккал (наиболее достоверное зиаченпе теплоты диссоциации СО, получающееся на основании различных методов). [c.640]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология