Дремин

Для измерения скорости фронта волны используют либо два датчика, либо один датчик, но ступенчатой формы, который был предложен Дреминым с сотр. [27]. Таким образом, в одном эксперименте одновременно измеряют среднюю скорость волны и скорость движения вещества за фронтом. Электромагнитный метод широко применялся при измерении параметров детонации, а [c.21]

Лит Семенов Н Н, О некоторых проблемах химической кинетики н реакционной способности, 2 нзд., М, 1958, Докучаев М М, Родионов В Н, Ромашов А Н, Взрыв на выброс, М, 1963, Действие излучения большой мощности иа металлы, М, 1970, Физика взрыва, 2 изд, М, 1975, Кудинов В М, Коротеев А Я, Сварка взрывом в металлургии, М, 1978, Дерибас А А, Физика упрочнения и сварки взрывом, 2 изд, Новосиб, 1980 А И Дремин [c.364]

Неустойчивое распространение НСР с высокой скоростью можно наблюдать и при воздействии на ВВ готовой ударной волны значительной интенсивности, которая обеспечивает на некоторой длине заряда вынужденное распространение процесса. Так, в работе Дремина, Колдунова [27], которые проводили опыты с зарядами литого тротила диаметром 3 = 60 мм (без оболочки), отмечалось, что при воздействии ударной волны критической интенсивности (ркр = 35 кбар) возникал процесс (в нашей терминологии — низкоскоростной режим ), скорость которого на дли- [c.160]

Переход низкоскоростного режима в стационарную детонацию в литых ВВ осуществляется, по мнению авторов работы [13], скачком, поскольку наименьший интервал перехода был равен 13 мм, а соответствующее время около 4 мксек. Однако изучение формирования детонационной волны в литом тротиле при ударном инициировании, проведенное Дреминым и Колдуновым [27], показало, что возникновение детонации происходит в форме плавного возрастания параметров волны вплоть до детонационных. В опытах, проведенных в работе [131], переход горения литой дины в детонацию также осуществлялся в форме плавного нарастания скорости. [c.168]

Этот цикл работ безусловно является выдаюш,имся достижением Института химической физики. В исследования детонации включались и другие учреждения, среди которых особенно нужно отметить Сибирский институт гидродинамики [40]. Появились и первые, еще не окончательные теоретические расчеты неустойчи вости [41—43]. Среди них хочу отметить работу [43], в которой показано, что классический режим может быть неустойчив и относительно одномерных возмущений. Идеи спина и неустойчивости детонации (как и идеи теплового взрыва и горения) оказали влияние и на исследование взрывчатых веществ. В работах Дремина и сотр. [44—46] обнаружена сложная структура детонации во взрывчатых веществах, показано влияние этой структуры на условия затухания детонации. Кормер, Синицын, Юшко вместе с автором [47] разработали методику исследования отражения света (постороннего источника) от поверхности ударных и детонационных волн в конденсированных веществах. Эта методика чувствительна к искривлениям и пегладкости волны вплоть до самых малых масштабов, порядка длины световой волны. Ударные волны оказались весьма гладкими в определенных условиях удалось наблюдать [48] и гладкий фронт детонационной волны. [c.585]

Естественно, что приведенные уравнения состояния можно использовать и для описания фаз (исходно фазы и фазы плотных газов из продуктов детонации) конденсированных взрывчатых веществ (ВВ). Определение уравнения состояния исходной, или пепрореагировавшей фазы конденсированного ВВ, так же как и для обычных конденсированных веществ, основывается на ударной адиабате этой фазы в виде зависимости D v), где D — скорость ударной волны, v — массовая скорость непрореагировавшего вещества за ударной волной. Чтобы полутать такую ударную адиабату, необходимо провести измерение у и D до начала детонационного превращения. Для твердых ВВ такие данные получены в работах В. С. Илюхина, П. Ф. Похила и др. (1960) А. Н. Дремина и др. (1970). По этим данным, используя описанные выше методы, можно получить уравнения состояния исходной фазы ВВ. Для гексогена такая процедура была выполнена в работе Н. X. Ахмадеева, Р. И. Нигматулина (1976), и соответст-ву Ощие результаты приведены в Приложении. [c.249]

Реализация в опытах схемы с накладным зарядом взрывчатого вещества, детонирующего на тонкой пластине из инертного материала, плотно прижато к торцу заряда ВВ, позволяет по измеренной скорости движения свободной поверхности пластины исследовать само взрывчатое вещество. Это достигается использованием тонких пластин разной толщины Ь, что дает возможность по результатам измерений построить профиль скорости свободной поверхности пластины в зависимости от ее толщины и воспроизвести при малых Ь химпик детонационной волны (см. А. Н. Дремин, С. Д. Савров и др., 1970). [c.271]

Результаты работ (А. В. Ананьин, А. П. Дремин, Г. И. Капель, 1973 L. Barker, R. HoIIenba h, 1972, 1974), посвященных экспериментальному исследованию, эволюции и профилей ударных волн в железе и малоуглеродистой стали, дают возможность проводить подробное численное исследование кинетики а е превращений в железе. Было выполнено численное моделирование указанных экспериментов и проведено сравнение измеренных и рассчитанных многоволновых распределений давлений и скоростей, возникающих при высокоскоростном ударе по схеме, близкой к схеме на рис. 3.5.1. Анализ расчетных и экспериментальных данных позволил определить кинетические коэффициенты (3.5.1), т. е. определить кинетику фазовых переходов в сильных ударных волнах в железе. Ниже все результаты расчетов для железа будут приводиться для указанной кинетики фазовых переходов. [c.294]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология