Микроканоническое распределение Гиббса

МИКРОКАНОНИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГИББСА [c.61]

Микроканоническое распределение Гиббса [c.60]

Микроканоническое распределение Гиббса применимо к системе с заданной полной энергией при постоянном объеме и постоянном числе частиц, изолированной от окружающей среды (изолированная система). [c.327]

Вся статистическая физика базируется на микроканоническом и каноническом распределения х Гиббса. Большое каноническое распределение Гиббса сводится к тому, что вероятность найти систему с энергией , пропорциональна экспоненте в степени -Е /кТ) [c.101]

Каноническое распределение Гиббса — статистическое распределение для систем, имеющих заданное число частиц N, заданный объем V и способных обмениваться энергией с окружением. В общем случае если помимо потенциала, создаваемого стенками сосуда, имеются другие внешние силовые поля, задается набор внешних координат в число которых входит объем. На возможные значения энергии системы не наложено никаких ограничений, и в этом отличие системы канонического ансамбля от системы микроканонического ансамбля. Система канонического ансамбля находится в жесткой, непроницаемой [c.74]

Описываемый ниже метод был введен Гиббсом, чтобы согласовать возможное сглаживание и приближение к микроканоническому распределению с любым начальным распределением ансамбля, каким бы искаженным оно ни являлось. Анализ начинается с разбиения энергетического слоя на такие подобласти, что /-я подобласть имеет объем О г. Если О z, 1) — плотность [c.342]

П.П. 2. Микроканоническое распределение на энергетической поверхности П.П. 3. Неравенство Гиббса 371 [c.397]

Принцип динамического равновесия, т. е. справедливость распределения Гиббса или микроканонического распределения, формулы (3) и других основных распределений равновесной теории. [c.9]

Возможны два варианта записи формул неравновесной термодинамики 1) энергетический вариант, в котором используется свободная энергия F (В) = U (В) —TS (В) (В —внутренние термодинамические параметры) или внутренняя энергия О (В), и 2) энтропийный вариант, в котором за основу берется энтропия S (В). Двойственность заложена уже в равновесной термодинамике, где имеется два канонических равновесных распределения распределение Гиббса и микроканоническое. Первое из них приводит к формуле (3), а второе к распределению [c.10]

Статистические ансамбли (микроканонический, канонический, большой канонический и т. д.), рассмотренные в разделах 1.4 и 1.5, в известном смысле не являются независимыми. Можно показать, что в состоянии равновесия любая малая (критерий малости будет приведен ниже) закрытая подсистема изолированной макросистемы описывается канонической функцией распределения, любая малая открытая подсистема — функцией распределения большого канонического ансамбля и т. д. Здесь будет приведено простое доказательство последнего утверждения, известного под названием теоремы Гиббса. Немалый интерес это доказательство представляет еще и потому, что с его помощью удается непосредственно выяснить физический смысл параметров (Я, [см., например, формулы (1.4.17), (1.5.7), (1.5.33)], входящих в явные выражения для функций распределения различных статистических ансамблей. [c.358]

Мы видим, что эргодическая гипотеза заключается в следующем. Ансамбль, первоначально занимающий только часть энергетической поверхности, со временем самораспределяется однородным образом по всей энергетической поверхности, чтобы принять микроканоническое распределение. На первый взгляд это кажется не совместимым с уравнением Лиувилля, которое требует, чтобы плотность ансамбля оставалась постоянной вдоль динамических траекторий. Наглядное разрешение этого кажущегося парадокса впервые было предложено Гиббсом с помощью следующей модели. [c.341]

Гиббса ансамбли статистические (192) —набор бесконечно большого числа макроскопически идентичных систем, находящихся в одинаковых внешних условиях, но различающихся микросостояииями частиц. Введена Гиббсом для строгого вывода статистических законов распределения. Основными являются три микроканонический ансамбль — совокупность AI-> оо систем с постоянными значениями энергии, объема и числа частиц канонический ансамбль-совокупность Л1->-оо систем заданного объема, температуры и числа частиц, ио способных обмениваться энергией большой канонический ансамбль— совокупность М->-оо систем прн постоянных температуре и хими- ческом потенциале. Системы открыты и могут обмениваться между собой энергией и частицами. [c.309]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология