Навье-Стокса термодинамического

Для большинства инженерных расчетов достаточно знания осредненных параметров газа, которые можно определить путем решения осредненных уравнений Навье-Стокса. Однако в отличие от ламинарного течения, система уравнений, описывающая осредненные характеристики турбулентного течения (1.2.6)--(1.2.8), оказывается незамкнутой, так как кроме значений осредненной скорости, температуры и других термодинамических параметров содержит неизвестные двойные корреляции. [c.13]

Следует помнить, что и баротропная, и несжимаемая жидкости — предельные случаи реальной. Заметим также, что для несжимаемой ньютоновской жидкости под давлением понимают уже не равновесное термодинамическое давление ре, а среднее гидродинамическое р = —(1/3)Тг<7. Система уравнений Навье-Стокса принимает для несжимаемой ньютоновской жидкости вид [c.142]

Турбулизация межфазной границы может быть обусловлена- также возникающими при тепло- или массопередаче локальными изменениями поверхностного натяжения. Учет влияния концентрационных и температурных изменений поверхностного натяжения на гидродинамику вблизи межфазной границы представляет собой весьма сложную и в настоян1ее время еще не решенную задачу (необходимо исследовать устойчивость решения уравнения Навье — Стокса по отношению к малым возмущениям — локальным изменениям скорости). Пока сделаны лишь первые попытки решения этой задачи [72, 73]. В частности, показано [72], что возможность возникновения неустойчивости существенно зависит от знака гиббсовой адсорбции растворенного вещества в состоянии термодинамического равновесия, а также от соотношения между кинематическими вязкостями соприкасающихся фаз и коэффициентами диффузии веществ, которыми обмениваются эти фазы. Объяснено явление стационарной ячеистой картины конвективного движения, вызванного локальными градиентами поверхностного натяжения [73].. Дальнейшие исследования в этой области наталкиваются на серьезные математические трудности. [c.183]

Уравнения линейной вязкоупругости для изотропных сред являются естественным обобщением простейшей формы закона Гука и Навье — Стокса / = Ее, где ей/— обобщенные термодинамические сила и поток соответственно (напряжение и скорость [c.308]

При исследовании влияния конечной скорости рекомбинации атомов на каталитической поверхности в аэрокосмических приложениях необходимо решать уравнения обтекания с соответствуюш,ими граничными условиями. Исследуемые течения, как при полете тел в атмосфере, так и в экспериментах, соответствуют режиму континуального течения (Кп С 1), которое описывается системой уравнений Навье-Стокса. Эти уравнения можно получить феноменологически, если предположить линейную зависимость векторов термодинамических потоков от термодинамических сил [173], либо методами кинетической теории газов, решая уравнения Больцмана [174]. Появление в смеси при достаточно высоких температурах ионизованных компонентов при выполнении условия квазинейтральности и отсутствия заметного внешнего магнитного поля принципиально не меняет структуры уравнений Навье-Стокса. Исключение электрического поля с использованием условия квазинейтральности и пренебрежением индуцированным за счет движения зарядов магнитным полем приводит к уравнениям, по виду совпадаюгцим с уравнениями для смеси элек- [c.158]

Феноменологически механич. свойства Ж. описываются системой дифференциальных ур-ний в частных производных, из к-рых особо важным является ур-ние Навье-Стокса. Исследование этих ур-ний при соответствующих начальных и граничных условиях является предметом гидромеханики. Феиоменологич. описание термодинамич. свойств дается ур-нием состояния р = /(Г, V), связывающим давление р с темп-рой Т и уд. объемом V. Наряду с уравнениями состояния, определенными строгими методами, существует большое число полуэмпирич. уравнений состояния. Наиболее простым в то же время теоретически обоснованным является ур-ние Ван-дер-Ваальса. Оно качественно описывает не только равновесные свойства газов и жидкостей, но, будучи дополнено термодинамическими соотношениями, и фазовые переходы жидкость — пар (см. Испарение). Зная ур-ние состояния, можно вычислить термодинамич. характеристики Ж. теплоемкость, сжимаемость и т. д. Вдали от критич. точки коэфф. сжимаемости и теплового расширения не очень чувствительны к давлению. Однако сжимаемость медленно уменьшается с увеличением давления. [c.31]

Г азообразование и выделение энергии при горении твёрдого топлива в газогенераторе из-за малых объёмов и удлинения камеры сгорания целесообразно рассматривать в осреднённых параметрах в общепринятой термодинамической постановке с учётом конструктивных особенностей генератора. Движение газа в длинных газоводах и цилиндрах с переменным объёмом для получения точных решений необходимо описывать в трёхмерной постановке замкнутой системы дифференциальных уравнений Навье-Стокса, неразрывности и со- [c.119]