Ударная и детонационная волна

ТЕОРИЯ УДАРНОЙ И ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛНЫ [c.299]

Наивысшая реакционная способность присуща ионам в газовой фазе. Такие ионы образуются в различных газоразрядных устройствах в плазменных горелках в газах, облучаемых потоками ускоренных заряженных частиц. Образование газовых ионов происходит в условиях работы новых технических устройств — в ударных и детонационных волнах, при быстром движении тел в воздухе. [c.39]

УДАРНАЯ И ДЕТОНАЦИОННАЯ ВОЛНА [c.299]

Как известно, времена релаксации для рассеяния избытка поступательной энергии в одноатомном газе очень малы. О прямых наблюдениях релаксации пока не сообщалось даже при исследовании ударных и детонационных волн, обсуждаемых ниже (см. стр. 126). Косвенно же величина так называемого коэффициента Эйкена , т. е. отношения С/т) -Су (где К — теплопроводность, т) — вязкость и Су— удельная теплоемкость газа), подтверждает хорошо известные данные Джинса [1] о сохранении распределения молекул по скоростям. По данным Джинса, релаксационный интервал для поступательной энергии соответствует четырем столкновениям. [c.117]

МЕХАНИЗМ ОБРАЗОВАНИЯ УДАРНОЙ И ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛН [c.187]

Вопрос о механизме рождения ударной и детонационной волн в трубах заключается в создании ударной волны со степенью сжатия, достаточной для воспламенения данной смеси. Последнее условие означает, что при давлении и температуре ударной волны газ воспламеняется с задержкой. [c.188]

Как известно, времена релаксации для рассеяния избытка поступательной энергии в одноатомном газе очень малы. О прямых наблюдениях релаксации пока не сообщалось даже при исследовании ударных и детонационных волн, обсуждаемых ниже (см. стр. 126). Косвенно же величина так называемого коэффициента Эйкена , т. е. отношения А /т] -су (где К — теплопроводность, [c.117]

Как ВИДНО ИЗ приведенной на рис. 252 схемы фоторегистрацни, прн этом предполагается параллельность (в развертке пути по времени) следа распространения фронта ударной волны и следующей за ним светящейся зоны реакции, так что регистрируемое расстояние точкп самовоспламенения от фронта реакции (а на рис. 252) представляется и как расстояние между фронтом ударной волны и зоной реакции в самой детонационной волне. В действительности же, по аналогии с фоторегнстра-циями рис. 251, перед отражением ударной волны от торца трубы нламя распространяется с затухающей скоростью, например, как это схематически намечено на рис. 252 линией 3, так, что расстояние а представляет интервал между фронтом ударной волны и зоной реакции не в стационарной детонационной волне, а только иосле ее распада, в процессе ее затухания. Естественно, что это расстояние может изменяться в широких пределах в зависимости от степени затухания детонационной волны к моменту отражения ударной волны от торца трубы. На основании всех опытов по отражению ударной и детонационной волн от торца трубы следует, таким образом, признать, что в стационарной детонационной волне,в том числе и спиновой у пределов детонации,имеет место практически полное совпадение фронтов воспламенения и ударной волны. [c.348]

Этот цикл работ безусловно является выдаюш,имся достижением Института химической физики. В исследования детонации включались и другие учреждения, среди которых особенно нужно отметить Сибирский институт гидродинамики [40]. Появились и первые, еще не окончательные теоретические расчеты неустойчи вости [41—43]. Среди них хочу отметить работу [43], в которой показано, что классический режим может быть неустойчив и относительно одномерных возмущений. Идеи спина и неустойчивости детонации (как и идеи теплового взрыва и горения) оказали влияние и на исследование взрывчатых веществ. В работах Дремина и сотр. [44—46] обнаружена сложная структура детонации во взрывчатых веществах, показано влияние этой структуры на условия затухания детонации. Кормер, Синицын, Юшко вместе с автором [47] разработали методику исследования отражения света (постороннего источника) от поверхности ударных и детонационных волн в конденсированных веществах. Эта методика чувствительна к искривлениям и пегладкости волны вплоть до самых малых масштабов, порядка длины световой волны. Ударные волны оказались весьма гладкими в определенных условиях удалось наблюдать [48] и гладкий фронт детонационной волны. [c.585]

ТГапроцесс развития 1 следующих стадий горения оказывает влияние длина трубы. Удлинение трубы приводит к появлению вибраций с образованием ячеистой структуры пламени, ударной и детонационных волн. [c.97]

Опыты, проведенные в Институте химической физики АН СССР в течение 1948—1949 гг., с регистрацией распространения пламени и возникающих в цилиндре двигателя ударных и детонационных волн оригинальным методом многощелевой фоторазвертки впервые, повидимому, позво- [c.212]

Наряду с индицированием, в настоящем исследовании применялась прямая фотографическая регистрация распространения пламени методом многощелевой фоторазвертки, дающим наиболее наглядную картину распространения возникающих при стуке ударных и детонационных волн. [c.218]

Я детонационных волн. Действительно, применяемая нами методика прямой фоторегистрации не позволяет обнаружить распространение ударных волн в еще не воспламенившейся смеси. Ответ на вопрос о механизме возникновения ударной и детонационной волн в двигателе, а также о природе стука в тех случаях, когда настоящей детонапионной волны не возникает, дают приведенные ниже опыты с фотографической регистрацией процесса возникновения детонации при больших скоростях фоторазвертки. [c.224]

В технике газы ионизуются во всех устройствах, где присутствует электрический разряд, в том числе в газоразрядных источниках света, в плазменных горелках и плазмотронах для осуществления различных технологических процессов, включая плазмохимические. Овладение атомной гией и развитие техники ускорения заряженных частиц породили многочисленные ситуации, в которых ионы образуются и превращаются в газах, облучаемых различными видами радиоактивных излучений и потоками ускоренных электронов и ядер. Наука и техника все чаще стгшкиваются с газами, нагретыми до состояния заметной ионизованности неэлектрическими способами при высокотемпературном сгорании, в ударных и детонационных волнах, в специфических условиях быстрого движения тел в воздухе. [c.5]

В части I приводятся основные уравнения механики и теплофизики многофазных сред различной структуры, рассматриваются методы описания межфазного взаимодействия в дисперсных средах, исследуются ударные и детонационные волны и волны горения в конденсированных средах, газовавесях и пористых телах, дается теория обработки и упрочнения металлов взрывом [c.2]

Дробление дисперсных включений кардинально влияет на процессы межфазного обмена в многофазных средах. От условий его реализации сильно зависят длины релаксационных зон установления термодинамического равновесия между фазами, интенсивность выделения энергии в условиях горения взвешенного жидкого топлива, структура и распространение ударных и детонационных волн в газоканельных системах и т. п. [c.165]

Распространение горения в смесях газа с горючими частицами может происходить как за счет процессов переноса — теплопроводности и диффузии, передачи тепла излучением, так и за счет газодинамических процессов — конвективного движения относительно частлц горячих продуктов реакции, ударных и детонационных волн. Реализация того или иного механиз1ма зависит от режима горения частиц, концентрации топлива, геометрии устройства, где горение осуществляется, н особенностей инициирования. При этом скорость распространения фронта горения изменяется в широком диапазоне от нескольких сантиметров до нескольких метров в секунду. [c.402]