Ударные волны механизм образования

Различают два механизма возникновения ударных волн 1) набег вершины волн (аналогично набегу морской волны на берег) за счет нелинейных проницаемостей среды 2) образование ударной волны за счет диссипации энергии фронта (нелинейная проводимость). [c.385]

Гидродинамической теорией детонации предполагается следующий механизм образования мощной ударной волны при распространении пламени в трубах. Горение газа сопровождается расширением продуктов сгорания, которые воздействуют на фронт пламени, ускоряя его распростра нение. При каждом небольшом ускорении движения пламени от его фронта отходит слабая волна сжатия. При этом каждая последующая волна Сжатия движется со скоростью, превышающей скорость предыдущей, вследствие нагрева среды предыдущей волной, и поэтому она догоняет предыдущую волну. В результате на каком-то расстоянии от точки зажигания волны сливаются в одну мощную ударную волну, вызывающую детонацию смеси. Расстояние Ь от места воспламенения смеси в трубе до места возникновения детонации может служить мерой оценки склонности к детонации различных газовых смесей. В табл. 20 и 21 приведены данные изменения Ь в зависимости от химического состава смеси, начального давления и температуры смеси. [c.119]

Растворы полимеров, подвергнутые воздействию электрических разрядов высокого напряжения, испыты вают интенсивное расщепление на радикалы [67—69]. Механизм появления активных центров в этом случае объясняется резким увеличением давления вследствие малой сжимаемости жидкости при гидравлическом воздействии ударной волны. Движение раствора в радиальном направлении по отношению к зоне образования искры создает в реакционной массе пустоты, переходящие в ударные кавитационные волны, способные разорвать химические связи. На рис. 213 приведена схема установки, позволившей осуществить это явление практически. [c.340]

Мы приходим к выводу, что в двигателе пламя в процессе своего распространения не рождает ударных волн, и что поэтому образование ударной волны при стуке не может осуществляться способом аккумуляции элементарных ударных волн. Рождение ударной волны в двигателе представляет, следовательно, процесс, не связанный непосредственно с распространением пламени в предшествующей детонации фазе сгорания. Раскрытие подлинного механизма рождения ударной волны в двигателе составляет одну из наиболее трудных проблем, выдвинутых развитием теории детонации в моторе. [c.190]

Однако некоторые положения теории Портера требуют преобразования. Например, он предполагает, что и при пиролизе, и при вспышке (или в пламени предварительно перемешанных смесей) механизм образования углерода один и тот же. По-видимому, они действительно похожи, но это не один и тот же механизм, так как кислород начинает взаимодействовать с продуктами реакции на самых ранних ступенях. Так, в [135] показано, что добавка кислорода к ацетилену в ударной волне изменяет С4-фракцию на одну единицу массы , в результате появляется диацетилен, тогда как при чистом пиролизе С4-фракция соответствует винилацетилену. [c.306]

МЕХАНИЗМ ОБРАЗОВАНИЯ УДАРНОЙ И ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛН [c.187]

Описанный механизм образования ударной волны в энергично горящих смесях непосредственно отражается на характере распространения пламени в преддетонационном периоде, что особенно важно потому, что внешнему признаку делать заключение о [c.189]

Если данные условия, нанример давление, состав смеси и т. п., оказываются недостаточными для детонационного воспламенения, то ударная волна успевает отразиться от конца трубы еще в процессе своего формирования, в результате чего возникают отбросы пламени, вызванные столкновением отраженной ударной волны с фронтом пламени, (см. рис. 3). Таким образом, в условиях горения за пределами детонации распространение пламени происходит с отбросами пламени, что представляет второй признак описанного механизма образования ударной волны. [c.190]

Значит, место в совр. X. ф. занимает изучение структурных и спектральных характеристик высоковозбужденных частиц, что обусловлено, во-первых, разработкой новых лазерных систем и выбором частиц-эмиттеров, подходящих для генерации излучения во-еторых, созданием аналит. методов идентификации возбужденных частиц, образованных в плазме, ударных волнах, при горении, в космосе и т.д. в-третьих, необходимостью знания св-в возбужденных состояний и пов-стей их потенциальной энергии для предсказания механизма р-ций и расчета динамики элементарного акта хим. р-ции (см. ниже). [c.242]

Необходимо различать механизмы дробления капель при условиях близких к критическому (Ш, — и далеких от критического (Шд2 о)- В первом случае наблюдаются две разновидности (моды) дробления капель 1) так называемая вибрационная мода 2) разрушение капли с образованием тонкой пленки, выдуваемой в направлении потока газа. Опытами также было установлено, что механизм разрушения капли зависит и от того, является ли газовый поток стационарным (плавно ускоряющийся поток при свободном падении капли или поток за ударной волной при продолжительности воздействия, превышающей критическую) или нестационарным (поток за ударной волной при малой продолжительности воздействия меньше критической). [c.181]

При коалесценции капли воды на границе раздела углеводород— вода с большим объемом водной фазы процесс коалесценции в ряде случаев протекает ступенчато. Явление ступенчатой коалесценции было исследовано в работе [27]. Механизм этого явления заключается в следующем. В момент разрыва тонкой пленки жидкости, разделяющей каплю и поверхность другой жидкости, возникает ударная волна, распространяющаяся в направлении капли. Капля, втекая в образовавшийся разрыв, деформируется с образованием цилиндрической шейки и под воздействием [c.153]

Обсуждая условия, при которых может быть достигнута такая высокая скорость сгорания ядра , А. С. Соколик и С. А. Янтовский [49], в соответствии с высказанным предположением о возможной в этом случае роли нестойких органических перекисей, приходят к заключению, что только процесс низкотемпературного воспламенения с накоплением на холодно-пламенной его стадии органических перекисей пли продуктов их распада — свободных радикалов — может привести к осуществлению горячего взрыва, способного дать начало ударной волне. И уже как следствие этого, авторами выдвигается дальнейшее утверждение о невозможности возникновения детонации в том случае, если предпламенное изменение топлива и последующее воспламеиение ядра происходят по верхнетемнератур-ному механизму, при котором отсутствует образование перекисей. [c.179]

Распределение колебат. энергии реагента и константа скорости мономол. р-ции (распада, изомеризации) взаимно связаны друг с другом в переходной области давлений и в пределе низких давлений. Механизм И. х. к. лежит в основе хим. превращений конденсир. систем в ударных волнах, нек-рых механохим. процессов (см. Механохимия). Особое место занимает Н. х. к. р-ций, приводящих к образованию колебаний концентраций промежут. в-в и (или) продуктов (см. Колебательные реакции). [c.219]

С точки зрения этого механизма удается объяснить характер изменения длины преддетонационного участка пр от пористости т. Основным фактором, определяющим образование ударной волны при поджигании ВВ на одном из концов трубы, является скорость изменения во времени давления dp/dt в зоне горения. Характер изменения dp/dt определяется поверхностью горения (удельной поверхностью пор и скоростью их конвективного воспламенения), а также зависимостью скорости горения ВВ от давления. Как отмечалось, для однородных ВВ существует оптимальная величина пористости и размера частиц, при которой длина преддетонационного участка является минимальной. Оптимальному значению пористости соответствует максимальная поверхность пор, охваченная горением. В этой связи необходимо подчеркнуть, что для мелкокристаллического тэна (см. рис. 84) наблюдается удовлетворительное соответствие в значениях пористости (т =0,3—0,5), при которой удельная поверхность пор (см. рис. 14) и скорость конвективного горения (см. рис. 61) достигают максимальной величины. При объяснении зависимости пр (т) для крупнокристаллического тэна необходимо учитывать дробление частиц под воздействием волн сжатия. [c.181]

Поскольку детонация в двигателе представляет сферическую (в простейшем случае, плоскую) детонационную волну, к пей неприменим механизм образования ударной волны аккумуляцией элементарных волн сжатия. Единственно возмоя ным способом образования такой волны является особого рода объемное самовоспламенение — идея, высказанная в общем виде Серрюи-сом [45] в так называемой теории нуклеар-ного воспламенения , одпако без конкретной физической или химической интерпретации явления. Между тем именно выяснение специфических свойств такого самовоспламенения, приводящего к рождению сферической [c.390]

Как показали Каргин и др. [210—212], различного рода механические воздействия на кристаллические полимеры вызывают их полимеризацию. Радикальный механизм этого процесса едва ли может вызывать сомнения. Бреслер и др. [213, 214] показали, что при механической деструкции полимеров при температуре ниже точки стеклования происходит образование макрорадикалов, способных вступить в различные радикальные реакций, в частности вызывать полимеризацию мономеров. Ададуров и др. [215] сообщили о полимеризации в ударной волне. [c.81]

Позднее различными авторами была доказана возможность поджигания взрывчатой смеси ударной волной, получающейся при разрыве диафрагмы. Добавим, что Гейдоном и Фейрбсрном [593] было начато сравнительное изучение спектров пламени и детс1национной волны и спектров, возбуждаемых в горючей смеси ударной волной. Первьк результаты этих опытов показывают перспективность метода с точки зрения устанозлепия механизма образования свободных радикалов при высоких температурах. [c.644]

Группа исследователей [25] изучала пиролиз углеводородов в простой ударной трубе. Было установлено, что реакционная смесь в достаточной степени охлаждается под действием волны разрежения, распространяющейся в ней после пересечения контактной поверхности отраженной ударной волной. Для проверки предложенного Портером механизма образования углерода (см. дальше), входившей в задачи исследования, пиролиз метана проводили при 1800 и 2400 °К. Продукты реакции содержали этан, этилен, ацетилен, диацетилен, бутадиен, аллен, бутены и бутан. На основании полученных данных авторы пришли к выводу, что с повышением температуры протекает ступенчатая реакция метан этан этилен ацетилен. [c.312]

Диссоциация Н2О2, приводящая к образованию двух радикалов ОН на первой стадии реакции, исследовалась в струевых условиях [72а] и в ударных волнах [726]. Обе серии экспериментов вполне согласуются друг с другом константа скорости диссоциации была измерена в диапазоне ее изменения на семь порядков. Вторичные реакции радикала ОН с Н2О2 удается по давить только при 1400 К. При Т 1000 К выход концентраций ОН и НО2 на квазистационарный уровень упрощает про-цедуру нахождения величины к. При 1000 Т 1400 К условие достижения квазистационарности для концентраций НО2 и ОН выполняется не полностью, поэтому требуется подробный анализ сложного механизма [726]. В экспериментах, проводившихся в струевых условиях, исследовано влияние различных газов-разбавителей на скорость реакции. Установлено, что при давлениях газа-разбавителя около 1 атм реакция всегда протекала в области низких давлений. Переход в область высоких давлений наблюдался в опытах за ударными волнами при /3 20 атм [726]. [c.55]

Диссоциация формальдегида (СН2О) при сравнительно низких температурах, очевидно, характеризуется сложным механизмом. Выводы, касающиеся мономолекулярной реакции диссоциации формальдегида, можно сделать, исходя только из высокотемпературных измерений в ударных волнах [73а]. В этой системе первичная стадия диссоциации, приводящая к образованию формильного радикала, сопровождается распадом СНО и последующими реакциями атомов Н с СН2О и СНО. После анализа цепного механизма была определена константа скоро сти мономолекулярной реакции диссоциации [73а]. [c.55]

Длительность периода индукции (/, <0,5—1 мс) для умеренно разбавленных водородно-кислородных и водородно-воздушных смесей в условиях, когда 2ка — Й/[М])/ й 0,2, более или менее удовлетворительно описывается уравнением (2.11) с имеющимися данными по константам скоростей реакций (0), (а) —(с) и (f). Многие эксперименты проведены в условиях, когда температура ниже или давление выше значений, соответствующих равенству 2ка = ДМ]. При достаточно низких давлениях (/ 0,5 атм)—это условие второго взрывного предела вплоть до температур 850 К. При воспламенении за отраженными ударными волнами оно реализуется при температурах выше 1000 К и давлениях в несколько атмосфер. На основании механизма реакции на третьем взрывном пределе равенство величин 2ка и /[М] определяет расишренный второй предел и отделяет высокотемпературную область быстрого воспламенения с довольно малым образованием радикала НОг от области, которая расширяется при более низких температурах и переходит [c.169]

По теории и технологическому применению эмульсий имеется огромное количество работ. Очень полный обзор работ, выполненных до 1950 г., имеется в книге В. Клейтона [27]. За последующие 20 лет теория эмульсий существенно не изменилась, но новые работы в области эмульгирования свидетельствуют о нарастающем интересе исследователей к явлению акустического эмульгирования и о больших успехах, достигнутых в выяснении его механизма. Большинство исследователей рассматривают эмульгирующее действие ультразвука как следствие кавитации. В общих чертах объяснение диспергирующего действия ультразвука сводится к тому, что достаточно мощная упругая волна вызывает кавитацию главным образом на поверхности раздела фаз. Под действием больших ударных напряжений от захлопывания кавитационных каверн частицы дисперсной фазы дробятся. Опыты по диспергированию легкоплавких сплавов и эмульсий в общих чертах подтверждают такое представление. По мнению С. А. Недужего, возмущения на различных частотах в широком диапазоне ультразвука имеют одинаковую природу формирование возмущений начинается с определенной пороговой интенсивности волны действие отдельного возмущения на определенной частоте практически не зависит от интенсивности ультразвука с увеличением интенсивности ультразвука увеличивается не мощность, а количество возмущений действие отдельного возмущения на диспергируемую массу направлено в сторону кавитационного пузырька энергетически наиболее выгодно возникновение возмущения у границы раздела жидкости с твердым телом. С. А. Недужий высказывается о принципиальной возможности образования диспергирующих возмущений поверхностно-капиллярных волн, но считает это предположение не подтвержденным опытом. В последней стадии захлопывания пузырька наибольшая капля диспергируемой жидкости отрывается в дисперсионную среду. В результате такого движения на межфазной 4 51 [c.51]

Механизм детонационного сгорания топлив в двигателе до конца не изучен. Возникновение детонации связывают с неодинаковыми температурами в разных точках рабочей смеси. В камере сгорания двигателя энергичное окисление углеводородов и накопление активных нестабильных промежуточных продуктов начинается в конце такта сжатия в связи с резким повышением температуры. Эти процессы приобретают особенно большую скорость после воспламенения смеси и образования фронта пламени. По мере сгорания рабочей смеси температура и давление в камере сгорания быстро возрастают. Последние порции несгоревшего топлива, находящиеся в местах камеры сгорания, наиболее удаленных от свечи зажигания, подвергаются воздействию высоких температур самое длительное время. Расчети показывают, что последние порции несгоревшей смеси нагреваются до температур, превышающих температуру самовоспламенения практически всех углеводородов. При этом отсутствие самовоспламенения и детонации может быть обусловлено только тем, что период задержки самовоспламенения данной смеси превышает время сгорания последних порций смеси во фронте пламени. В противном случае в несгоревшей порции рабочей смеси могут возникнуть очаги самовоспламенения с образованием ударных волн. [c.102]

Кавитация заключается в образовании ряда мелких разрывов или полостей (пузырьков) в жидкости под действием растягивающих усилий, создаваемых звуковой волной в фазе разрежения, с последующим их охлопыванием в фазе сжатия. Прочность жидкости ослаблена в местах, где имеются мелкие пузырьки газа, частички посторонних примесей и т. д. В образующихся разрывах и кавитационных пузырьках при их схлопывании в фазе сжатия в образующейся ударной волне развиваются большие местные мгновенные давления, достигающие десятков мегапаскалей. Такие давления приводят к механическим разрушениям поверхности твердого тела. Механизм ультразвуковой кавитации в системах жидкость — твердое пористое тело изучен недостаточно, хотя при наличии ультразвуковых генераторов, создающих звуковое поле с интенсивностью >1 Вт/см , это явление может иметь перспективное применение, в частности при интенсификации подземного выщелачивания и растворения многих полезных ископаемых. Пока применение ультразвуковой кавитацНи сдерживается сравнительно малыми расстояниями от УЗ-генератора, на которых обнаруживается ее действие. [c.173]

Большое внимание в последние годы уделяется применению в пиролитических устройствах лазерной техники. Условия лазерного пиролиза существенно отличаются от термического, поскольку лазер обеспечивает проведение контролируемого пиролиза. С его помощью излучение определенной длины волны заданной энергии в течение очень короткого времени может быть направлено на ограниченную область материала пробы излучение импульсного лазера (например, с использованием рубинового или ниобиевого стекла) фокусируется и направляется на анализируемый объект. Продолжительность импульса обычно составляет около 0,001 с, а энергия — около 5 Дж/импульс [213]. Если эта энергия фокусируется на пятне диаметром 0,1 см, то плотность излучения составляет -6,4-10 Вт/см [206, с. 235]. Определенная часть этой энергии поглощается пиролизуемым образцом. Обсуждалось несколько механизмов этого процесса по-видимому, наилучшим образом описывает этот процесс полифотонная абсорбция [214]. В результате абсорбции часть пиролизуемого образца переходит в плазменное состояние. В процессе взаимодействия лазерного импульса с веществом образовавшийся плазменный факел растет в направлении лазерного удара. Скорость роста факела в вакууме составляет 10 см/с. Высокое давление, возникающее в плазме, порождает ударную волну, действующую на образец. По имеющимся оценкам температура возникающей плазмы составляет более 10 К [215, 216]. Эти процессы, в том числе рост факела и его угасание, протекают за время примерно 0,001 с. В этих условиях происходят химические превращения вещества, сопровождающиеся образованием значительных количеств летучих продуктов. Часть этих продуктов образуется в плазме, часть — как результат термического удара — в веществе. [c.149]

Полученная в наших опытах 1936 г. физическая характеристика сгорания при стуке как явления, аналогичного детонации, а в крайних случаях как подлинной детонационной волны, приводит и к более определенной формулировке вопроса о механизме возникновения стука в двигателе. Вопрос сводится теперь в основном к выяснению того, как при сгорании в двигателе образуется ударная волна. Существенным в этом вопросе является также полученный из наших опытов вывод, что возникновение в двигателе детонационного вида сгорания происходит пе в результате непрерывного и постепенного ускорения основного пламени, а, наоборот, даже после явного его замедления, а иногда и после его отброса назад. В этом отношении сгорание перед возникновением детонации в двигателе существенно отличается от сгорания, предшествующего возникновению детонационной волны в трубах при зажигании интенсивно горящих (например, кислородных) газовых смесей. Различие между двумя видами детонации (рис. 1 и 2) заключается прежде всего в том, что в трубе рождению детонационной волны всегда предшествует так называемый преддето-иациоиный период непрерывного ускорения пламени. Различие в характере распространения пламени в преддетопационном периоде и перед возникновением детонационного взрыва в двигателе отражает глубокие различия в самом механизме образования ударной волны. Только уяснив природу этих различий, мы сможем правильно подойти к установлению механизма возникновения ударной волны и детонации в двигателе. [c.187]

Физическая интерпретация механизма, посредством которого газ, попадая во фронт волны, сжимается согласно уравнению (2.102), а ье согласно обычному адиабатическому соотношению, дала повод к некоторой дискуссии [9Э, 92]. Не входя в детали, легко видеть, что процесс, призодящ.ий к обычному адиабатическому соотношению, обратим (не приводит к изменению энтропии системы), в то вре мя как процесс движения поршня, приводяш,ий к образованию ударной волны, необратим. Только для очень малых разностей АЕ и таких, ка- [c.239]

В рамках равновесного подхода механики гетерогенных сред исследована проблема взаимодействия скользящих вдоль поверхности и отраженных ударных волн со слоями дисперсных материалов. Определена волновая картина течения смеси. Получено качественное совпадение волновой картины с изученной и предложенной в литературе на основе экспериментальных исследований. Проведены параметрические исследования влияния интенсивности УВ и концентрации частиц в слое на степень усиления УВ в слое частиц и отклонения УВ от нормального положения. Показано, что могут реализовьшаться как регулярный, так и нерегулярный режимы отражения искривленной УВ от твердой подложки. Выявлены три возможных механизма подъема частиц пыли с твердой подложки. Первый связан с образованием области с достаточно интенсивной положительной вертикальной скоростью смеси за искривленной УВ, что может привести к выбросу вверх крупных частиц. На основе проведенных оценок расстояния от фронта УВ до области, в которой наблюдается положительная вертикальная скорость, при различных числах Маха показано, что это расстояние находится в качественном соответствии с эмпирической формулой [5]. [c.19]

В работе [13] вьщвинута и обоснована экспериментами гипотеза о механизме подъема частиц в потоке за скользящей ударной волной за счет силы Магнуса. В качестве метода исследования применялся быстродействующий диагностический комплекс, основанный на использовании шлирен-метода с лазерным стробоскопическим источником света в ударной трубе сечением 50 х 50 мм. Авторами приведены результаты экспериментов по динамике поведения различных порош-, ковых материалов (размером до 50 мкм, плотность 1.2...8.6 г/см , толщина слоя 2 мм) за фронтом проходящей УВ (М = 2...3, начальное давление 1 атм), полученные с помощью метода многокадровой теневой лазерной визуализации. Слой порошка насыпали в кювету, чтобы внешняя поверхность не выступала над стенкой канала (в работах [1,2, 9] показано, что выступание переднего края засыпки влияет на процесс подъема пыли), прикатывали и разравнивали так, чтобы шероховатости на поверхности практически не превышали размера частиц. Наблюдалось увеличение шероховатости поверхности засыпки и рост ее толщины, при этом отдельные частицы срывались с поверхности и уносились газовым потоком. Двухфазный слой начинает образовываться через 70...80 мкс. В экспериментах фиксировались высота гюдъема отдельных частиц и высота верхней границы сплошного слоя. Приведены зависимости этих параметров от времени для различных значений числа Маха (частицы оргстекла и бронзы) и начальной плотности. Основываясь на наблюдении, что отдельная частица, лежащая на гладкой поверхности, не поднимается до тех пор, пока не натолкнется на преграду (шероховатость или другую частицу), авторы высказали следующие соображения относительно механизма подъема дисперсной фазы. Решающим фактором они считают столкновения между частицами, которые приводят к росту шероховатостей в слое на поверхности подложки, разрыхлению засыпки и росту ее толщины, затем подъему порошка и образованию двухфазного слоя. Эти столкновения имеют место только в области, прилегающей к поверхности засыпки. В результате столкновений частицы приобретают вращательное движение, и вертикальная составляющая скорости частицы может возникнуть как вследствие упругого отражения, так и под действием силы Магнуса. Приведены некоторые теоретические оценки вклада каждой [c.189]

Еще один механизм поднятия пыли за ударной волной, сходный с предложенными в экспериментальных работах [3-5, 30], обсуждается в [35]. Основываясь на результатах своих предыдущих работ [36, 37] по взаимодействию скользящей УВ с термальным или жидким слоем, при котором отражение УВ от подложки (в том числе и маховское отражение) приводит к формированию вихревых структур, автор предполагает, что и при движении УВ по слою частиц формируются аналогичные структуры. В частности, в [35] численно исследована задача о. взаимодействии УВ со слоем псевдогаза частиц в односкоростном однотемпературном приближении механики гетерогенных сред. Приведены данные о двух возможных типах течения смеси, в которых реализуется регулярное и нерегулярное отражение УВ от плоскости, на которой лежит слой. Отмечается образование вихря на передней кромке слоя пыли, который может за счет центробежных сил способствовать отрыву и выносу частиц в область чистого газа. Расчеты показали, что включение вязкости в расчеты вызвало снижение высоты, достигаемой вихрем, и в результате можно ожидать, что унос пыли будет ослаблен в течениях, где имеются проявления вязких эффектов. [c.200]

Нелинейность уравнений гидродинамики может приводить и к другим весьма интересным эффектам, оставшимся вне поля рассмотрения в дайной книге, а именно к так называемым со-литонным решениям. Солитоны представляют собой уединенные волны, распространяющиеся без изменения своего профиля и убывающие в обе стороны на бесконечности. Онн существуют в средах без диссипации. Нелинейные эффекты, как и в случае механизма образования ударных волн, приводят к постепенному увеличению крутизны переднего фронта волиы. Вместо диссипации расплывание профиля происходит из-за дисперсии волн в рассматриваемой среде. Оба эффекта могут компенсировать друг друга, приводя к стационарности профиля солитонной волны. [c.217]

Преобладание того или иного механизма при акустическом диспергировании обуславливается масштабным фактором, так как это связано с начальной формой кавитационного пузырька при захлопывании. Если размер кавитационного пузырька преобладает над размерами твердой частицы, то условия для начального искажения формы иузырька не создается, и он захлопнется с образованием ударной волны. В тех же случаях, когда размеры твердого тела превосходят размер пузырька, он теряет сфернчсскую форму и при захлопывании образует микроструйку жидкости. [c.101]

Одно ИЗ основных отличий механизмов и кинетики химических реакций в низкотемпературной плазме от механизмов и кинетики реакций в обычных химических системах состоит в наличии заряженных и возбужденных частиц, что связано с более высоким уровнем температур и способами получения плазмы (см. стр. 6—26) [1]. Эти особенности присущи не только нлазмохи-мическим системам. Они проявляются и в других областях химии высоких энергий — радиолизе, фотолизе, лазерной фотохимии, ударных волнах, а также существенны при анализе процессов, протекающих в верхних слоях атмосферы, и т. д. Скорости реакций с участием возбужденных частиц, ионов и радикалов, как правило, значительно превышают скорости образования этих частиц [2]. Поэтому суммарная скорость химических превращений будет определяться в основном скоростями образования и гибели таких частиц, т. е. скоростями возбуждения, диссоциации, ионизации и рекомбинации. [c.113]

В работе [68] были исследованы смеси N26 (0,7—2,0%) — Аг и смеси N20—N2—О2 различного состава в инертных газах (оптимальный состав 2 % КгО, 21 % N2, 3 % О2 и 74 % Аг или Кг) путем одновременной регистрации скоростей расходования N26 и образования N0 за падающими ударными волнами в интервале 1815—3365 К (полная концентрация З-Ю моль/см ). На основе детального анализа девятистадийного механизма реакции и измеренных профилей концентраций N20 (инфракрасное излучение на длине волны 4,5 мкм) и N0 (инфракрасное излучение на длине волны 5,3 мкм) авторы получили константу скорости к. Они не заметили никакого систематического различия в эффективностях инертных (Л1=Аг, Кг или N2) партнеров по соударениям, хотя мольная доля N2 была достаточно низка, чтобы точно измерить эффективность N2. Результаты измерений к были найдены относительно малочувствительными при высоких температурах ко всем другим константам скорости и умеренно чувствительными к константам кг и къ при наиболее низких исследованных температурах. Кинетический анализ профилей концентраций N20 и N0 в предположении кг кз позволил надежно определить константу скорости к во всем интервале температур. Стандартная абсолютная погрещность определения к составила 50%, хотя действительный разброс экспериментальных значений был значительно ниже этого уровня. Выражение, полученное в работе [68], превосходно согласуется с рекомендуемым здесь выражением. [c.332]

Юмура и Асаба [103] изучали методом атомно-резонансной абсорбционной спектроскопии (Я, = 121,6 нм) образование атомов Н при распаде аммиака за падающими ударными волнами и измерили константу скорости кх в интервале 1740—3050 К. Метод атомно-резонансного поглощения высокочувствителен, что позволило исследовать сильно разбавленные смеси ЫНз—Аг (10—103 млн-1 ЫНз). Авторы проанализировали измеренные величины с помощью детального кинетического механизма с учетом поправок на пограничный слой и адсорбцию на стенках трубы. Погрешность измерений в основном вызвана погрешностью калибровки для определения абсолютной концентрации атомов (в пределах множителя 2), что приводит к такой же погрешности измерения к. [c.342]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология