Зееман-эффект

Это излучение должно быть поляризовано в направлении, перпендикулярном Н. Это обстоятельство просто может быть понято на основе классической теории Зееман-эффекта. Согласно этой теории, магнитный момент, имеющий угол а с Я, должен совершать процессию вокруг оси поля (Ларморова процессия). При этом проекция момента на оси поля не зависит от времени, а проекция на оси, перпендикулярной Н, гармонически колеблется. [c.532]

Рис. 14.46. Контуры линии С(1228,8 нм в магнитном поле 0,4 Тл (а) и 1,6 Тл (б) вокруг атомизатора (нормальный ЗеемаН Эффект) [83]

В случае слабого поля из (29.33) — (29.34) следуют формулы зееман-эффекта E. =i +4 oWЛ = lл+g(=P,) l<,ЯЛl, [c.338]

В присутствии магнитного поля энергия зависит, также от Ж. Наблюдаемые при Зееман-эффекте явления объясняются правилом отбора для М [c.218]

Случай сильного поля — эффект Пашена — Бака. Мы рассмотрели случай, в котором зееман-эффект мал по сравнению со спиновым взаимодействием. Рассмотрим теперь другой крайний случай, когда магнитное поле настолько велико или взаимодействие спин-орбита настолько мало, что спиновое расщепление незначительно по сравнению с магнитным расщеплением. В этом случае мы исходим из вырожденной конфигурации п1 системы собственных функций ф пЫ т , в которой диагонально. Магнитная энергия в этом случае равна [c.151]

Согласие этих экспериментальных данных с теорией отличное, если принять во внимание трудности точных измерений настолько тонких эффектов. Так как теория зееман-эффекта дает абсолютные значения возмущений просто из соображений симметрии, то схема фиг. 16 полностью определяется по абсолютным значениям, если дублетное расщепление известно. [c.153]

Мессбауэровский спектр 14,4 кэв перехода Те в металлическом состоянии (рис. 3.14) представляет собой простой пример чисто ядерного зееман-эффекта. Квадрупольное расщепление ядерных энергетических уровней отсутствует из-за кубической симметрии решетки железа. [c.153]

В случае высокой симметрии и ионов с четным числом электронов кристаллическое поле может создать дублеты в результате случайного вырождения. На таких дублетах зееман-эффект первого порядка наблюдается только при наложении магнитного поля вдоль оси симметрии. Этим дублетам также можно приписать эффективный спин 5 = V2, но с -тензором, имеющем вид g фO и = 0. Небольшие искажения симметрии расщепляют случайно вырожденные уровни. Для подобных дублетов спиновый гамильтониан можно представить в виде [c.344]

Таким образом, расщепление линии ySL— y S L в общих чертах такое же, как и при нормальном зееман-эффекте. В данном случае, однако, каждая из я- и а-компонент имеет мультиплетную структуру. Без учета мультиплетного расщепления формула (29.22) совпадает с формулой нормального зеемановского расщепления (29.15). Расщепление линий рассмотренного типа носит название эффекта Пашена— Бака. Впервые подобное расщепление наблюдалось Пашеном и Баком в 1912 г. на ряде линий Li. Надо отметить, что в чистом виде эффект Пашена — Бака наблюдается очень редко. Даже в тех случаях, когда мультиплетное расщепление сравнительно мало, этот эффект должен проявляться в полях /i--2 10 э. Обычно же работают с полями порядка 3-10 — 4 10 э и значительно реже — с полями Я< 10 э. При таких значениях Н, как правило, наблюдается промежуточный случай отклонения от зеемановского расщепления становятся существенными, но все еще не очень велики ). [c.336]

Лучшие экспериментальные данные, по полному зееман-эффекту приведены в работе Кента 1) для дублета и Х6708, который возникает при переходе —)- 25 5. Для большинства дублетных спектров дублетный интервал настолько велик, т. е. С настолько велико, что наибольшие магнитные поля, которые можно практически получить, соответствуют лишь малым значениям йо/С [c.152]

Выражение (41) показывает, что для расчета Хр необходимо определить из опыта как так и / . Момент инерции /ц двухатомной молекулы относительно оси, проходящей через центр тяжести, определяется из спектроскопических данных сравнительно надежно. Величина точнее, компоненты тензора и g определяются лучще всего из исследований зееман-эффекта на молекулярных пучках. Однако на самом деле определяется при этом не электронов. а суммарный -факторГ равный g" — ядерный вклад в суммарный молекулярный фактор Ланде. Значит, необходимо из суммарного g выделить g , что не всегда можно сделать достаточно точно. [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология