Образование зародыша на сферическом ядре

Можно рассмотреть особый случай гетерогенного процесса — образования зародыша в виде шарового слоя d на сферическом ядре S из фазы I. Расчеты показывают, что если пренебречь изменением положения разделяющей поверхности фазы S, то можно считать = и ds is — площадь поверхности раздела фаз г — радиус кривизны). Тогда значение [c.346]

Одним из авторов ранее было найдено изменение энергии при образовании зародыша новой фазы в виде тонкой пленки а из фазы р на сферическом ядре у. Очевидно, эти же формулы применимы и к случаю адсорбции на поверхности тела у веш еств из газообразной фазы р, и можно написать без вывода окончательные соотношения [c.362]

Образование зародыша на сферическом ядре [c.344]

Особым случаем гетерогенных процессов является образование зародыша в виде шарового слоя на сферическом ядре. Рассмотрение этого случая должно быть различным в зависимости от того, толстую или тонкую искривленную пленку образует на поверхности ядра вещество новой фазы. [c.344]

Рис. 38. Образование зародыша на сферическом ядре.

Простейшим случаем конденсации на ядрах считается тот, когда ядро обладает сферической формой и полностью смачивается, так что его можно рассматривать как подзародыш (Крыстанов, 1941 г.). Тогда скорость образования зародышей будет пропорциональна числу подзародышей в 1 см . Энергетический барьер, равный работе образования зародыша на смачиваемом ядре, вычисляется так же, как и в других, уже рассмотренных случаях, т. е. как сумма поверхностной и объемной работ изотермического образования зародыша [c.103]

Классическими работами в этой области долгое время считались работы Таммана, который исследовал процессы зародышеобразования для 150 различных органических веществ. Тамман придерживался взглядов о возможности самопроизвольного зародышеоб-разования центров кристаллизации в переохлажденных жидкостях. Большой вклад в теорию зарождения кристаллов внесли работы Фольмера, который получил соотношение для работы образования стабильного кристаллического зародыша внутри переохлажденного расплава. Свободная энергия Р образования сферического ядра радиуса г из расплава может быть выражена уравнением [c.52]

Для достаточно большой системы, когда образование HOBoii фазы заметно не изменяет температуры, давления и химических потенциалов в фазе (fj), выражения (XV. 64) — (XV. 67) переходят в формулу Гиббса (XV. 49). Таким образом, формула Гиббса приложима и к случаю образования зародыша в виде толстой пленки на сферическом ядре . Если пренебречь изменением положения разделяющей поверхности фазы (у), то можно считать, что Л( у) = Л(Ру) и r< v) = r

формула Гиббса (XV. 49) и первое слагаемое в выражениях (XV. 64) — (XV. 67) примут вид [c.345]

Топохимические реакции начинаются обычно не на всей поверхности исходного твердого вещества, а на отдельных ее участках — зародышах ядер кристаллизации новой фазы (продукта), которые образуются на поверхности кристалла. Ядра кристаллизации появляются раньше всего в областях дефектов кристаллической решетки. В простейшем случае это могут быть, например, выходы дислокаций на поверхности, вакансии, расположение атомов (ионов) в междоузлиях и т. п. Таким точкам, или элементам кристаллической решетки, свойственна повышенная энергия Гиббса и, следовательно, более высокая реакционная способность. Зародыши ядер называют также потенциальными центрами образования ядер. На рис. 167 представлена схема распространения реакции в кристалле. Около поверхностных зародышей начинается рост сферических ядер. начальные центрызарождреакции. [c.409]

Так, может быть допущено мгновенное образование ядер в начальный момент реакции (первый вариант). Это означает, что в кристалле с самого начала существует ряд точек—зародышей, связанных с областями разупорядоченного строения физического характера, т. е., как уже говорилось, выходов дислокаций на поверхность, вакансий, скоплений ионов в междоузлиях, мест примыкания острых углов граней и другое. Иными словами, здесь допускается неизменное исходное число N о зародышей. В этом случае кинетический закон должен определяться формой образующихся из зародышей ядер и скоростью их роста. Если в простом варианте допустить образование сферических ядер и постоянную скорость Kg см1сек их радиального роста, то радиус ядра будет а объем всех ядер, т. е. количество прореагировавшего вещества в начальной стадии реакции, когда ядра не перекрываются, выразится соотношением [c.344]

В просвет мальпигиевых сосу дов выпадают вторичные плазмодии шириной 9 мк, обычно с восемью яйцевидными или шарообразными ядрами. Плазмодии прикрепляются к стенке сосуда разветвленными псевдоподиями, увеличиваются в размерах, и одновременно происходит деление их ядер. В полости сосудов появляются гроздевидные скопления шаровидных или яйцевидных одноядерных образований, которые попадают на поверхность плазмодиев и погружаются в них. Лишь половина ядер плазмодия сливается с ядрами проникших в него новообразовавшихся гамет. Образующаяся в итоге слияния ядер стадия развития гриба имеет сферическую форму и диаметр около 3,5 мк. После обработки красителем Гимза эти образования окрашиваются в интенсивно синий цвет, а остальные части плазмодия окрашиваются очень слабо. Таким путем в каждом плазмодии образуется 5— 10 сферических зигот. Зиготы преобразуются в споры, вытягиваясь, приобретают веретеновидную или яйцевидную форму, размером 11,5X4,5 мк с ядром, лежащим в центре. Споры располагаются параллельно друг другу в оболочке яйцевидной цисты, окруженные остатками плазмы и ядер плазмодия. Каждый споробласт образует утолщенную оболочку споры и заключает червеобразный зародыш, ядро которого делится на два. Спора имеет поперечные бороздки, умеренно s-образно изогнута, с продольным швом. В середине споры образуется впадина, где появляется отверстие, через которое выходит зародыш, изогнутый в форме буквы V. [c.296]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология