Закон вязкости Ньютона

Закон вязкости Ньютона определяет вязкость т] как коэффициент пропорциональности между напряжением ст и скоростью деформации жидкости [c.77]

Механический закон вязкости Ньютона. Сила вязкости, которую необходимо преодолеть для того, чтобы два смежных слоя жидкости или газа скользили один по другому, пропорциональна площади слоев и градиенту скорости [c.501]

Линейная зависимость между этими двумя потоками определяет важный класс жидкостей, называемых ньютоновскими. В случае простого сдвига закон вязкости Ньютона имеет вид [c.105]

Используя соотношения, аналогичные закону вязкости Ньютона и закону Фурье (см. Переноса процессы), вводят коэф. турбулентной вязкости t и турбулентной температуропроводности Eq (в м2/с), к-рые, в отличие от имеющих ту же размерность коэф. мол. диффузии Dab, температуропроводности а и кинематич. вязкости v, не являются физ.-хим. характеристиками и зависят от параметров осреднен-ного движения жидкости и положения рассматриваемого элемента ее объема в потоке. [c.601]

Явления переноса в неподвижной среде. В интересующей нас области физики имеются три рода явлений вязкости (внутреннего трения), диффузии и теплообмена, которые описываются одинаковыми математическими выражениями. Закон вязкости (Ньютон)гласит, что сила внутреннего трения прямо пропорциональна градиенту скорости [c.66]

Используя соотношения, аналогичные законам вязкости Ньютона и теплопроводности Фурье (см. Переноса процессы), вводят коэф. турбулентной кинематич. вязкости V., и турбулентной температуропроводности а (м-/с). Последние в отличие от выраженных в тех же единицах измерения коэф. мол, диффузии О, температуропроводности а и кинематич. вязкости V не являются физ.-хим. характеристиками и зависят от параметров осредненного движения среды, а также от положения рассматриваемого элемента ее объема в потоке. [c.19]

Следовательно, при приложении постоянного напряжения к упруговязкому телу его деформация непрерывно растет во времени со скоростью, пропорциональной напряжению и обратно пропорциональной времени релаксации и модулю упругости, т. е. тело ведет себя как вязкая жидкость. На самом деле, если в (Х.18) заменить т на г / и преобразовать полученное выражение, приходим к закону вязкости Ньютона [c.394]

Лабораторные исследования вязкости смазочных масел при низких температурах обнаруживают ряд аномалий вязкости, указывая на то, что масла при низких температурах Скорее приближаются по своим свойствам к пластичным телам, чем к истинным жидкостям, подчиняющимся закону вязкости Ньютона.. [c.178]

Уравнение (8) используется для вычисления молекулярного веса растворенного вещества вискозиметрическим методом. Это уравнение применимо только к разбавленным растворам, для которых соблюдается закон вязкости Ньютона. На величину постоянной уравнения оказывает влияние природа растворителя (см. таблицу). [c.187]

Из закона вязкости Ньютона следует, что вязкость жидкости не зависит от градиента скорости течения. При течении жидкости через капилляр объем протекающей жидкости пропорционален разности давления на концах капилляра, иными словами, произведение времени t протекания постоянного объема жидкости на разность давления р — постоянная величина (см. Уравнение 3). В случае движения жидкости между коаксиальными цилиндрами отношение крутящего момента М-, приложенного к вращающему цилиндру, к угловой скорости движения жидко- [c.188]

Закон вязкости Ньютона [c.23]

Из закона вязкости Ньютона следует, что вязкость жидкости не зависит от градиента скорости течения. При течении жидкости через тонкую трубку-капилляр объем протекающей жид- [c.216]

Постоянство произведения р1 в капиллярном вискозиметре является критерием подчинения жидкости закону вязкости Ньютона. В общем виде подчинение закону Ньютона выражается в том, что градиент скорости сдвига жидкости пропорционален приложенному напряжению. [c.217]

Полиэтилен, как и другие высокомолекулярные вещества, не представляет собой истинной жидкости, т. е. жидкости, подчиняющейся закону вязкости Ньютона. Согласно этому закону, напряжение сдвига 5 вызывает движение слоя жидкости, находящегося на расстоянии х от стенки сосуда со скоростью V. Отношение скорости течения к расстоянию называется скоростью сдвига Ус [c.18]

Закон вязкости Ньютона может быть выражен следующим соотношением [c.120]

Если поток считать изотермическим, а расплав условно подчиняющимся закону вязкости Ньютона, то течение расплава может быть выражено уравнением Навье-Стокса [c.20]

В случае вязкой жидкости из закона вязкости Ньютона следует [c.39]

Соотношение (3) несколько отличается от закона вязкости Ньютона (примененного к одноосному течению), имеющего вид [c.82]

Растворы полимеров при течении обнаруживают ряд аномалий, природа которых легко может быть объяснена после того, как определены особенности механических свойств самих полимеров. Как известно, растворы полимеров обладают структурной вязкостью и не подчиняются закону вязкости Ньютона. Обычно эти аномалии пытаются объяснить возникновением структур в коллоидных растворах. Однако, хотя структурообразование безусловно существует в коллоидных системах, оно не является единственной причиной упомянутых аномалий. Очень часто, в случае растворов полимеров, эти эффекты вызваны проявлением релаксационных свойств полимерных. молекул в растворе. [c.88]

Если ненаполненный полисульфидный олигомер является ньютоновской жидкостью, то его смеси с техническим углеродом проявляют тем большее отклонение от закона вязкости Ньютона, чем выше в них содержание наполнителя [133]. Ниже приведены значения постоянных в степенном уравнении вязкости т = полисульфидного олигомера (М = 7100) и его смесей с техническим углеродом ПМ-50, рассчитанные по кривым течения при температуре 35 " С и скорости сдвига 1-1,8 с-> [c.55]

Высокополимерные материалы (например, каучук, целлюлоза и ее производные) при их деформации не подчиняются ни закону вязкости Ньютона, ни закону Гука. Нарушение обоих законов проявляется в том, что коэффициент вязкости (при рассмотрении тела как вязкого) и модуль Юнга (при рассмотрении тела как упругого) зависят от времени (от скорости и длительности деформации). При равновесном или стационарном процессе, согласно самому смыс [у этих определений, влияние времени исключено. Следовательно, рассматриваемое явление есть явление неравновесное или нестационарное. Суш,ествующее в механике непрерывных сред определение понятия вязкости, непосредственно связанное с законом вязкости Ньютона, относится к стационарным процессам деформации. [c.214]

Данная двухпараметрическая модель составлена на основании кинетической теории Эйринга для жидкостей (см. раздел 1.5). Модель предсказывает наличие псевдопластических свойств при конечном значении Ху и асимптотически переходит в закон вязкости Ньютона с ]1 = А В при приближении Ху к нулю. [c.28]

Эта модель содержит три согласованных положительных параметра Фо, Ф1 и а. Если значение а выбрано большим, чем единица, рассматриваемая модель переходит в закон вязкости Ньютона при малых значениях Ху . Если же выбранное значение а меньше единицы, ньютоновский закон вязкости получается при больших Ху . По структуре модель Эллиса весьма гибкая и включает ньютоновский закон вязкости (фх = 0) и степенной закон (фц = 0) как частные случаи . [c.29]

В действительности, описанная картина слишком упрощена, поскольку хаотическое движение охватывает не все пространство внутри трубы. В центре трубы пульсации скорости почти полностью хаотичны. Однако в непосредственной близости от стенки масштаб пульсаций в осевом направлении значительно превышает соответствующей масштаб в радиальном направлении, а на самой стенке все пульсации обращаются в нуль. Отсюда с очевидностью следует, что физические свойства турбулентного потока должны претерпевать заметные изменения вдоль радиуса трубы. Хотя эти изменения происходят непрерывно, принято считать, что турбулентный поток в трубе включает три зоны 1) ламинарный подслой, в котором поле скоростей подчиняется закону вязкости Ньютона 2) буферную зону, где ламинарный и турбулентный механизмы переноса количества движения сравнимы между собой 3) область полностью развитой турбулентности, в которой чисто ламинарные эффекты практически не сказываются на характере течения. [c.147]

Вихревая вязкость Буссинеска [5]. Еще в прошлом веке было принято по аналогии с законом вязкости Ньютона записывать выражение для потока в виде [c.151]

Аналогичный результат можно получить, проинтегрировав уравнение, выражающее закон вязкости Ньютона, по толщине ламинарного подслоя. [c.154]

Сравнить закон теплопроводности Фурье с законом вязкости Ньютона. [c.241]

В уравнении (1.2) вязкость (х определена как коэффициент пропорциональности между потоком количества движения и градиентом скорости (закон вязкости Ньютона). В уравнении (8.6) теплопроводность Я, есть коэффициент пропорциональности между потоком тепла и градиентом температуры (закон теплопроводности Фурье). [c.440]

Уравнения состояния связывают тензор напряжений и тензор скоростей деформаций. Для ньютоновской жидкости при произвольном течении закон вязкости Ньютона иредставляется в виде [c.107]

РЕЛАКСАЦИЯ МЕХАНИЧЕСКАЯ В ПОЛИМЕРАХ — изменение напряженного состояния полимера при переходе от неравновесного расположения элементов его структуры (цепных макромолекул, пачек макромолекул, микрокристаллов и др.) к равновесному. Р. вызывается механически и, в зависимости от режима действия, развивается в том или ином направлении. Вследствие Р. нарушаются законы Гука для упругих полимерных тел и закон вязкости Ньютона для текучих полимерных тел. В связи с этим, изучение явлений Р. имеет большое теоретическое и практическое значение. [c.213]

Вследствие Р. формально вычисляемые модули упругости и коэфф. вязкости зависят от длительности воздействий, т. е. нарушаются законы Гука для упругих полимерных тел и закон вязкости Ньютона для текучих полимерных тел. Поэтому изучение Р. имеет наряду с теоретическим (определение изменений структуры тел при их деформации) важнейшее технич. значение (расчет конструкций из полимеров, определение параметров процессов переработки полимеров в изделия и пр.). В связи с этим широкое распространение получило термомеханическое исследование полимеров. [c.320]

Если поместить жидкость между двумя параллельными плоскими пластинками, одна из которых смещается по отношению к другой, то устанавливается распределение скоростей, показанное на рисунке 1, VIII. Сопротивление сдвигу пластинки (и любого из параллельных слоев жидкости) оказывается пропорциональным скорости сдвига. Закон вязкости Ньютона связывает эти две величины [c.210]

Можно для каждой молекулы (или каждой частицы) молекулярного веса Мг указать градиент скорости нри котором поведение этой молекулы перестает описываться законом вязкости Ньютона. Для любого данного градиента все молекулы молекулярного веса, равного или большего М , будут участвовать в пеньютоновском течении. Таким образом, вся кривая течения в целом могла бы соответствовать интегральной кривой распределения, характер которой изменен вследствие указанных выше эффектов. Для молекул данного молекулярного веса, с одной стороны, градиентная зависимость вязкости (т. е. отклонения от закона Ньютона) будет наиболее резко выражена для монодисперсного образца, поскольку эта зависимость обусловлена и ограничена только одним типом молекул. С другой стороны, полидисперсный образец всегда будет проявлять градиентную зависимость вязкости при меньших величинах градиента скорости, чем монодисперсный. Можно ожидать, что на характер кривой течения расиределение по молекулярным весам окажет влияние таким образом, что максимальная степень градиентной зависимости будет мерой высоты кривой распределения по молекулярным весам. Градиент скорости, нри котором возникла градиентная зависимость вязкости, будет характеризовать наличие в образце молекул максимального молекулярного веса. Если принять симметричную функцию распределения, то указанный градиент скорости будет мерой полуширины кривой распределения. Изложенные выше простые представления в некоторой степени усложняются тем фактом, что степень отклонения от ньютоновского характера потока, обусловленная молекулой молекулярного веса М1, зависит как от числа таких молекул, так и от величины М . К сожалению, нет достаточных данных относительно величины показателя степени х в этой зависимости. Для молекул минимального размера, присутствующих в системе, нельзя определить предельную величину градиента скорости. Точка, в которой исчезает градиентная зависимость вязкости, т. е. точка перехода кривой течения в область т] = т оо, указывает лишь на участие наименьших по размеру молекул образца в сдвиговой зависимости вязкости. Подобная зависимость не обязательно полностью обусловлена наличием наименьших по размерам молекул и, вообще говоря, не будет обусловлена только такими молекулами. Следовательно, низкомолекулярный хвост кривой распределения не будет определяться путем анализа кривой течения. [c.277]

Резкое различие длительности релаксационных процессов в простых жидкостях и полимерах видно уже из сравнения поведения текущей через трубку воды и растянутого куска резины. Течение воды подчиняется закону вязкости Ньютона, а это значит, что время установления равновесий на м1гого порядков величины меньше времени протекания воды через трубку (например, через капилляр вискозиметра). Растянутая же резина сокращается после растяжения сначала быстро, а затем настолько медленно, что сокращение, продолжаясь днями и неделями, может быть обнаружено только точными приборами. [c.24]

Для описания деформации полимерного тела аналитическими зависимостями удобно воспользоваться подходящей моделью. Основной характерной особенностью полимеров является сочетание упругости и вязкости. Полимеры в одних случаях ведут себя как упругие тела, а в других — как вязкие жидкости, но, как правило, упругость и вязкость взаимно накладываются . Полимерные тела не являются ни чисто упругими, ни истинно вязкими, и их поведение не подчиняется ни закону Гука, ни закону вязкости Ньютона. [c.74]

Решение. В области потока, непосредственно прилегающей к стенке трубы, поток количества движения представляет собой сумму ла пшарного потока, определяемого законом вязкости Ньютона, и турбулентного потока, описываемого, по предположению, э ширической формулой Дайслера. Складывая эти потоки, находим [c.154]