Температуры средние, измерение

Если температуры измеряют портативным электронным термометром, каждое показание фиксируют с точностью до О, ГС. Если температуру измеряют жидкостным стеклянным термометром, показания каждого термометра снимают с точностью до половины самого маленького деления шкалы. Среднюю температуру затем вычисляют как одну десятую от суммы температуры верхнего измерения, умноженной на три, температуры среднего измерения, умноженной на четыре, и температуры нижнего измерения, умноженной на три, полученную усредненную величину округляют до ближайших О, ГС. [c.810]

В последнее время методы измерения теплоемкостей получили такое развитие, что стало возможным уменьшить экспериментальную величину М до нескольких сотых градуса и для настоящего времени считать истинными измеренные в таком интервале температур средние теплоемкости. [c.47]

Сводка этих данных представлена в табл. 74. Они сгруппированы по периодам опытов. Каждому периоду соответствуют точно определенные условия эксплуатации батареи, указанные в левой части таблицы. Во время одного периода состав шихты менялся, но оставался близким определенному среднему составу. Во всяком случае, в сводке приводятся только шихты, которые загружали одновременно в две сравниваемые камеры, так что случайные колебания состава шихт не влияли на результаты опытов. Для каждой серии опытов брали шихту строго определенного состава серия состояла из трех или четырех коксований в каждой камере. Ширина камер е представляет собой среднее измерение ширины в горячем состоянии рядом с дверями. Независимо от шихты плотность загрузки на сухую массу (1 в разных камерах была различной плотность в камерах шириной 320 и 450 мм различалась на 1—3%. Плотность в камере шириной 380 мм всегда была на 6—7% выше плотности в камерах шириной 320 и 450 мм. Эти отклонения вызваны особенностями расположения загрузочных отверстий экспериментальной батареи, для общих выводов это не имеет значения. Плотность в камере шириной 250 мм была значительно ниже плотностей в трех указанных выше камерах. Отклонение составляло примерно 15—18%. Возможно, что это вызвано влиянием стенки, сдерживающей падение угля во время загрузки. Какова бы ни была причина этих отклонений, их следует учитывать, если нужно оценить влияние ширины на продолжительность коксования до заданной температуры. В скобках указаны значения продолжительности коксования, скорректированные с учетом пропорциональности продолжительности коксования плотности загрузки. Продолжительность коксования до заданной температуры измеряли способом, описанным выше. В качестве конечной температуры коксования принимали 1000 или 900° С. Для характеристики изменения продолжительности коксования Т в зависимости от ширины камеры е использовали три коэффициента [c.422]

Датчики погружали в ячейки с грунтом - суглинок среднего механического состава с различной влажностью при комнатной температуре. Результаты измерений приведены в табл. 10. [c.67]

Температура. Согласно молекулярно-кинетической теории вещества температура характеризуется внутренней кинетической энергией тела, определяемой средней скоростью поступательного движения молекул. Чем выше средняя скорость поступательного движения молекул газа, тем выше его температура. Для измерения температуры применяют две шкалы. В технике - в основном шкалу Цельсия, в которой за 0° принята температура плавления льда и за 100° - температура кипения воды при атмосферном давлении (760 мм рт. ст.). Температуру по этой шкале обозначают буквой t. [c.34]

По методу свободного испарения измеряли давление пара бензойной кислоты квалификации K-I, полученной из ВНИИ метрологии. Зависимость давления пара от температуры по измерениям методом Ленгмюра имеет вид gPj = 11,22 - 4633,9/Г, где Рд - давление пара при испарении со свободной поверхности. Энтальпия сублимации, отнесенная к средней температуре измерений, составила 21,2 ккал/моль. [c.84]

При изучении теплообмена в системе Ж—Т [76] было найдено, что термический граничный слой расширяется по направлению к фонтану, как можно видеть при рассмотрении радиального профиля температур слоя, измеренного термопарой без чехла (рис. 8.7). Для расчета а . из уравнения (8.12) значение АГ рассчитывалось как среднее арифметическое для двух концов слоя. [c.144]

При определении электропроводности производилось не менее 5—6 измерений каждый раз с точным определением температуры. Первое измерение, как не установившееся, отбрасывалось, а по остальным 4—5 измерениям подсчитывалось среднее значение. Результаты определения электропроводности 0,01 N раствора КС1 приводятся в табл. 45. Как видно из результатов, отдельные измерения со значительной точностью совпадают со средними значениями. [c.128]

Реакция газов с металлическим кальцием протекает чрезвычайно энергично и заканчивается обычно через 15—20 мин. Непоглощенными остаются только инертные газы, чистоту которых проверяют по спектру при рассмотрении разряда в трубке 10. Для количественного определения суммы инертных газов перекачивают их ртутным насосом 13 в микробюретку 12. Измеряют давления инертных газов при определенных объемах их, отмечают также температуру. Средний объем инертных газов при 0° и 760 мм рт. ст. вычисляют по данным нескольких измерений. Далее, приступают к разделению инертных газов на сумму легких (гелий и неон) и сумму тяжелых (аргон, криптон и ксенон). Закрыв кран 3 и повернув пробку крана 14 на сообщение микробюретки 12 с предварительно погруженным в сосуд Дьюара с жидким воздухом баллончиком 8, вытесняют газ под давлением ртути вакуум-насоса 13 из микробюретки в баллончик с активированным углем. [c.273]

Из данных, приведенных в табл. 4, видно, что измеренные величины кристалличности увеличиваются намного меньше, чем расчетные, т. е. только незначительное количество паракристаллической фазы превращается в кристаллическую в процессе старения при комнатной температуре. Средняя кристалличность возрастает для всех образцов (кроме А1) на 2%. Это увеличение изменяет плотность только на 0,0006 г см или 15,8% от среднего общего изменения. [c.21]

НИЯ. Нижний и верхний образцы волокнистого материала разделены каждый на два слоя. Для определения толщины под нагрузкой каждый слой предварительно взвешивается. Между слоями помещаются тонкие медные диски с соответствующими термопарами, с помощью которых замеряются температуры 2.0 и 2, на расстояниях 2.0 иХз.йВ верхнем и нижнем образцах. Температуры средней плиты Т и наружных плит Гз замеряются обычными термопарами. Особое внимание обращалось на равномерное распределение волокон по площади образцов. Толщина образцов определялась непосредственным измерением [c.380]

Обычные, выпускаемые промышленностью термисторы, применяющиеся в интервале средних температур (например от —60 до +100°С), при температуре жидкого азота имеют настолько высокое сопротивление, что уже становятся непригодными для измерения те.мпературы. Чтобы расширить интервал применения термистора в сторону низких температур, иногда изменяют условия изготовления термисторов, добиваясь значительного уменьшения постоянной В по сравнению с ее обычной величиной. Температурный коэффициент термисторов с низким значением В при комнатных температурах очень невелик, но становится достаточно большим при низких температурах, для измерения которых такие термисторы предназначены. Сопротивление термисторов с малым В возрастает при уменьшении температуры много медленнее, что делает возможным использование таких термисторов до. 50° К, а в некоторых случаях — до 20 и даже до 4° К [52, 53]. Однако воспроизводимость показаний низкотемпературных термисторов невысока. Так, для одного из исследованных типов термисторов нагрев от температуры жидкого кислорода (90° К) до комнатной температуры с последующим охлаждением вызывал смещение его показаний в среднем на 0,03° за один цикл [53]. В других случаях воспроизводимость показаний термисторов еще ниже и составляет в пересчете на температуру около 0,2°. При длительном пользовании термисторами температура даже с точностью до,1 может измеряться лишь при условии, если градуировка термисторов периодически повторяется [52]. [c.130]

Измерения средних теплоемкостей в настоящее время проводят значительно реже, чем измерения истинных теплоемкостей. В прошлом методы измерения средних теплоемкостей применяли очень широко, но в последние 20—25 лет в связи с успешным развитием методов измерения истинных теплоемкостей (в частности, повышением точности и значительным расширением температурного интервала) сильно сократилось число работ по определению средних теплоемкостей и понизился интерес к этим определениям. Измерения средних теплоемкостей в последние годы особенно часто практикуют при наиболее высоких температурах, примерно до 2500° С, пока еще недоступных для обычных методов измерения истинных теплоемкостей. В области таких высоких температур методы измерения средних теплоемкостей успешно развиваются и быстро совершенствуются в связи с тем, что опытные данные по теплоемкостям при высоких температурах часто бывают необходимы как для решения различных теоретических вопросов, так [c.293]

Определения средней теплоемкости и энтальпии нередко в настоящее время доводят до температуры 1600—1800°С, а в некоторых случаях — даже до 2500—2600°С. Калориметрический опыт при определениях средней теплоемкости проводят обычно при температурах, близких к комнатным и в его проведении не встречается затруднений. Устройство калориметров так же, как правило, не имеет специфических особенностей. Гораздо более сложно устройство печей, в которых образец (или ампула с образцом) нагревается до требуемой температуры. Конструкция печи, а также применяемый способ измерения температуры образца обычно и определяют рабочий интервал конкретных калориметрических установок для определения средних теплоемкостей- Воспроизводимость калориметрических опытов при определении средней теплоемкости довольно высока — в лучших калориметрах она достигает 0,01% (лри не слишком высоких температурах при повышении температуры точность измерений быстро падает). Полученные величины средней теплоемкости могут быть использованы и для расчета истинной теплоемкости (см. гл. 12), если прямые измерения последней невозможны. [c.319]

Другие экспериментальные доказательст11а высказанной точки зрения получаются нз фотоэлектрических измерений. Нормальная (неизбирательная) фотоэлектрическая эмиссия с вольфрамовой нити, на которой адсорбирован натрий, ири сравнительно малых заполнениях растет с температурой. Напротив, при более высоких заполнениях фотоэффект с ростом температуры падает. Оба эти эффекта обратимы [253]. Очевидно, что при сравнительно низких значениях О, когда адсорбированный натрий находится на поверхности в виде ионов, повышение температуры приводит к небольшому увеличению среднего расстояния ионов от поверхности, вследствие чего дипольньп" момент слегка увеличивается, а работа выхода слегка уменьшается. Если же натрий адсорбирован в виде атомов, то диполи, образовавшиеся теперь в результате поляризации атомов полем металла, уменьшаются, так как с повышением температуры среднее расстояние атомов натрия от поверхности металла увеличивается. [c.139]

Энтропия тела (системы)—мера обесценения энергии — определяется как величина отношения количества тепла, полученного или отданного телом, к его средней абсолютной температуре. Единицами измерения являются джоуль на градус Кельвина дж/°К), килокалория на градус Кельвина (ккалГК) и т. д. [c.584]

На рис. 6 приведены фотографии пламени у плоской проницаемой стенки, полученные методом теневой фотографии с подсветом искровым разрядом (экспозиция т 3-10 БЛО сек). Видно, что зона горения неоднородна, состоит из хаотически переплетенных поверхностей и очагов горения, пронизывающих более холодные объемы газа. Такая структура зоны горения качественно подтверждается также результатами измерения температуры газа при помощи малоинерционного термометра сопротивления. На рис. 7 дана типичная осциллограмма изменения температуры пламени, измеренная в пористой трубе диаметром 50 мм х = = 400 мм), на расстоянии 5 мм от стенки. Пульсации температур с разными амплитудами и частотами указывают на то, что термометр сопротивления в данной точке пограничного слоя поочередно омывается объемами газов разных размеров и разных температур, иЗiMeняющиx я в широких пределах от средней величины. [c.35]

Повышенную вязкость воды в тонких порах силикагелей дают также проведенные Товбиной [20] измерения скоростей диффузии различных молекул и ионов, а также измерения подвижности молекул воды в тех же системах методом ЯМР. Лоу [21] показал, что для глин имеет место экспоненциальный рост ньютоновской вязкости воды при уменьшении размеров пор. Этот вывод получен в результате измерений, выполненных тремя различными методами по скорости фильтрации при различной температуре, из измерений самодиффузии молекул воды (по рассеянию нейтронов) и по скорости переноса меченных по тритию молекул воды. Методом электронного спинового резонанса обнаружено снижение подвижности молекул воды при уменьшении среднего диаметра пор силикагелей [22]. Времена корреляции движения нейтральной спиновой метки при й = 10 нм возрастают по сравнению с объемной водой более чем в 7 раз. В наиболее тонкопористом (й = 4 нм) из исследованных силикагелей наблюдается анизотропия движения метки. [c.199]

После включения путем нажатия кнопки ТЬегторо1п1-80 перед измерениями автоматически калибруется, т. е. производится установка точки начала отсчета и чувствительности. Наличие быстродействующей памяти ЗУ создает возможность ручного сканирования в пространстве по области контролируемого объекта с непостоянной температурой. С помощью математического обеспечения в виде предварительно запрограммированных операций обработки накопленных данных, производится вычисление следующих значений температуры среднего, минимального, максимального и разностного между максимальным и минимальным, которые выводятся по желанию оператора. При измерениях может быть учтен коэффициент теплового излучения ел в пределах от 0,1 до 1,0, который вводится оператором. В случае необходимости вводится температура окружающей среды или наиболее нагретых предметов, что позволяет с учетом этого точно определить фактическую температуру контролируемого объекта. [c.194]

Поверхность частиц дисперсии, занятая каждой октадецильной цепью при допущении, что все такие группы адсорбированы, оказалась равной 0,45 нм [27]. Это значение хорошо согласуется со средним, равным 0,21 нм , найденным методом поверхностных весов [36—38] для плотно упакованного иономолекулярного слоя стеариновой кислоты. Нужно учитывать, что дисперсионная полимеризация проводилась при более высокой температуре, чем измерение. [c.84]

Как показывает табл. Х-9, в области средних температур ячейки измеренные относительные площади постоянны. Меснер и сотрудники [80] показали, что относительная чувствительность постоянна в области скоростей, различающихся в четыре раза, в области концентраций до 5-10 и в области температур от 30 до 160° С. Одинаковая относительная чувствительность была [c.219]

Для измерения средних температур термометры сопротивления применяют прежде всего в тех случаях, когда определение должно быть очень точным. При соответствующей схеме включения можно также очень точно охватить малые интервалы температуры. Точность измерения в области 0—100° составляет, как правило, несколько тысячных, при 450° — несколько сотых градуса однако, тщательно соблюдая все условия, можно проводить измерения с точностью до 0,000Г. Термометр сопротивления занимает определённый объем и показывает среднюю температуру пространства, с которым он соприкасается. Термометр сопротивления особенно удобен для измерения температуры газов, так как равновесие температур в данном случае, когда применяют очень тонкую свободно покоящуюся проволоку сопротивления, устанавливается значительно быстрее, чем при любом другом способе измерения. Наконец, термометр сопротивления позволяет измеряемую величину передавать на расстояние и поэтому широко применяется в технике. [c.93]

Спектры поглощения в ультрафиолетовой области в Институте химии БашФАН СССР измерялись на отечественном спектрофотометре СФ-4 без термостатирования при комнатной температуре. При измерении оптической плотности применялась методика, рекомендуемая инструкцией к прибору. Надежность измерения оптической плотности проверялась по показаниям пропускаемости нормальных светофильтров, входяш,их в комплект прибора. Ширина щели на длине волны 220 нм при средне чувствительности прибора составляла 0,4 мм (по шкале прибора), на более длинных волнах ширина щели постепенно уменьшалась. Предварительно было проверено, что измерения с такой и меньшей пп1риной щели одного и того же раствора, с одной и той жо установкой кюветы совпадают в пределах инструментальной погрешности, которая была исследована в работе [46]. [c.5]

Давление пара жидкого цис-2-бутена измеряли Кистяковский, Ругоф, Смит и Воген [55] и Лем и Ропер [63]. Данные последних авторов превышают в среднем измерения Кистяковского и др. на 4,5%. При температуре—80° С разница составляет 18%, при температуре 0°С—снижается до 1%. Лем и Ропер считают свои данные по давлению пара ЦЦС-2-бутена недостаточно надежными, возможно из-за каких-то примесей. Кистяковский и соавторы применяли очень чистый углеводород, содержавший более 99,9% цис-2-бутена. Поэтому данные Кистяковского и соавторов следует считать более точными. [c.76]

Измерения скорости звука и поглощения его в зависимости от частот колебания и температуры в чистых газах и их смесях позволяют определить вероятно1Сти Р. Действительно, была обнаружена температурная зависимость Р при более высоких температурах среднее число соударений, необходимых для того, чтобы колебательный квант одной молекулы перешел в поступа- [c.192]

Три эксперимента были выполнены при следующих стационарных температурах кольца (измеренных термопарой без чехла) 460 500 и 550° С. Было найдено, что изменение температуры газа в различных частях кольца незначительно (в пределах 20° С, см. рис. 11.17), и в качестве средней температуры ядра была вы-брйна Ту в уравнении (8.1). Значение а , полученное таким образом, составляло 130—140 Бт/(м - К), в то время как по уравнению (8.3) = 102 Вт/(м -К). Это расхождение вполне обосновано, если учесть, что холодные неподвижные испытуемые частицы были окружены горячими движущимися частицами, так что в дополнение к измерению коэффициента обычного плотного слоя, полученного по уравнению (8.3), метод также регистрирует еще и вклад от конвекции частиц. [c.139]

Допущение о постоянстве свойств безусловно является Весьма грубым, но часто используется. Мы ранее применяли его при оценке температуры плазмы и получили неплохо согласующиеся результаты (8 800 и 8 400° К) при определении температуры по измеренным средним значениям вязкости и электропроводности. Несмотря на несоверщенство подобных методов, они часто оказываются полезными. [c.92]

Это и есть температура замерзания, измеренная в условных градусах шкалы термометра Бекмана (абсолютное ее значение в данном случае не важно, так как для расчета все равно потребуется только разность тeмпepaтypД ). Для точности измерение повторяют раза три-четыре, а потом берут среднее значение температуры. Каждый цикл замерзание — оттаивание занимает минут двадцать. [c.107]

При ПОСТОЯННОМ потоке газа на выходе из газового резервуара (измеренном в условиях постоянства температуры) средняя скорость газа-носителя повышается по мере увеличения температуры колонки. Одновременно увеличивается давление на входе колонки. Таким образом, для случая программирования температуры с одновременным регулированием потока газа соотношения между параметрами становятся неопределенными. Рекомендация [48] поддерживать среднюю скорость газа-носителя равной или большей Ыопт, установленной для самого первого пика при исходной температуре, оказывается недостаточной для выбора наиболее приемлемой скорости потока газа. [c.96]

Эксперименты проводили на АА-спектрометре фирмы Перкин-.Элмер , модель 503. Применяли электротермический атомизатор открытого типа лабораторного изготовления, в котором печь размером 65x2,8x4,5 мм из спектрального стержня марки С-3 (рис. 1). Для обеспечения изотермичных условий испарения сечение печи на концах уменьшали до 8 мм . В стенке печи просверливали отверстия диаметром 0,8 мм для спая термопары. Печь помещали в стеклянный баллон с кварцевыми окнами для просвечивающего пучка и отверстием для пробы и выхода газов. Нагрев печи осуществляли блоком питания атомизатора НОА-72 ( Перкин-Элмер ). Температуру печи измеряли па среднем участке фотоэлектрическим пирометром 13], который калибровали перед каждой серией измерений но температуре печи, измеренной платпна-платпнородиевой (ПП-1) и вольфрам-ре-ниевой (ВР 5/20) термопарами. Погрешность измерения температуры при калибровке не превышала 10 К. [c.57]

Некоторые вопросы теории обмена электронной энергией между атомами в условиях, близких к резонансу, рассмотрены в работах [137, 138]. Для оптически разрешенных переходов с малым изменением внутренней энергии резонансное взаимодействие при больших межатомных расстояниях приводит к большим поперечным сечениям обмена вплоть до 5- 10 см . Теория предсказывает резкое уменьшение поперечного сечения при увеличении разницы энергий. Если переходы в атомах обусловлены квадруполь-квадрунольным взаимодействием, то поперечное сечение при Л = 0 уменьшается до 10 см и становится примерно равным газокинетическому. Поперечное сечение обмена электронной энергией становится меньше газокинетического при условии (/1 А I//ги) > 1, где V — относительная скорость, /—характеристическая длина потенциала взаимодействия, АЕ — изменение внутренней энергии. Левая часть неравенства представляет собой отношение продолжительности столкновения (//и) к характеристическому времени движения электронов Н1 АЕ ) и является обобщенным вариантом условия Ландау— Теллера. При умеренно высоких температурах средняя тепловая скорость составляет приблизительно 5- 10 см/с и для /=10 см отношение становится равным единице при Д =133 см . Поэтому, если Д > 200 см , вероятность обмена электронной энергией в расчете на одно столкновение намного меньше единицы. Такой же качественный вывод вытекает из уравнения (4.14). Количественные измерения поперечных сечений обмена в условиях, близких к резонансу, в ряде случаев удовлетворительно согласуются с теорией, и, кроме того, как видно из рис. 4.26, в предельном случае Д = 0 сечение действительно близко к 5 10 см2. [c.297]

Что касается величины температурного коэфициента, то она при средней температуре для разведенных растворов солей колеблется прибли-зителыю между 0,020 и 0,023, для кислот — между 0,009 и 0,016 и для едких щелочей между 0,019 и 0,020. При изменении температуры на 1 ° электропроводность изменяется, следовательно, на 1—2,5 /д. Отсюда ясно, насколько важно постоянство температуры при измерениях электропроводности. [c.109]

В светлой оболочке богатых кислородно-ацетиленовых пламен (соотношение [С2Н2]/[СзНг]стех = 2,3—4,2) наблюдаются лишь небольшие отклонения от равновесия [58]. Средняя вращательная температура радикалов ОН, Сз и СН — 3000 200° К. Вращательная температура ОН, измеренная по спектру поглощения стехиометрических кислородно-ацетиленовых пламен прп 2 м.ч рт. сТп., оказалась равной 2300 300° К, что близко к равновесной температуре пламени 2500° К, и сильно отличается от вращательных температур, измеренных по спектрам излучения (см. выше). Температура обращения линий ОН в этом пламени равна 3160° К. [c.538]