Джоуля Томсона

Рис. 10.4. Зависимость коэффициента Джоуля-Томсона от давления (для газоконденсатной смеси) Карачаганакского газоконденсатного месторождения

Эффект Джоуля—Томсона. Дросселирование газов [c.152]

Опыт Джоуля—Томсона схематически заключается в следующем (рис. IV. 12). В трубке, изолированной в тепловом отношении, между медными сетками помещена пробка 1 из ваты. Слева и справа от пробки между поршнями [c.152]

Расчет коэффициента Джоуля-Томсона и нахождение инверсионных кривых различных газов имеют большое значение для техники получения низких температур, в которой используется процесс дросселирования газов. Так, для водорода верхние температуры инверсии при давлениях I и 100 атм равны соответственно —73 и —92 °С. Следовательно, при комнатных температурах дросселирование водорода приведет к его нагреванию (а <0). [c.155]

Газообразный водород можно охладить до очень низких температур, погружая его в жидкий кислород, помещенный в сосуд Дьюара, и затем сжижить, используя эффект Джоуля — Томсона. В )898 г. Дьюар первым получил жидкий водород. [c.122]

Работа Ван-дер-Ваальса ясно показала, что для водорода эффект Джоуля — Томсона наблюдается только после того, как температура его снизится ниже некоторого определенного значения. И чтобы снизить температуру водорода до требуемого значения, перед проведением цикла расширения газ следует охладить. [c.122]

Интересно, что коэффициент Джоуля-Томсона, будучи функцией термодинамического состояния, существенно зависит от давления. На рис. 10.4 приведена зависимость от р для газоконденсатной смеси Карачаганакского месторождения для пластового диапазона температур. На графике видна точка инверсии р , в которой меняет знак. Таким образом, газообразная пластовая смесь на пути к скважине сначала немного разогревается, а потом начинает охлаждаться. [c.323]

Процесс прохождения газа сквозь узкие отверстия, сопровождающийся резким понижением давления, называется дросселированием газа. Частным случаем дросселирования, проводимого в определенных условиях, является опыт Джоуля—Томсона. [c.153]

Джоуля-Томсона = О, поэтому дроссельный эффект не учитывается [c.322]

Эффект Джоуля-Томсона может быть использован для активного воздействия на пласт холодом или теплом. Охлаждение или замораживание забоя скважины путем продавливания нефтяного газа через дроссельный элемент, опущенный в скважину на насосно-компрессорных трубах, не представляет технических трудностей. В связи с этим можно осуществить внутрипластовое замораживание путем создания в пласте холодного кольца вокруг скважины на заданном расстоянии от ее оси с температурой ниже нуля, причем забойная температура может оставаться начальной такое кольцо не пропускает воды к застывшей нефти и может быть использовано как для разобщения пластов, так и для многократного гидроразрыва. [c.8]

Отсюда, считая г параметром и используя определение коэффициента Джоуля - Томсона, получаем [c.323]

Обычно во всех экспериментальных работах давление и температуру определяют непосредственно с помощью манометров и термометров, хотя не менее точные результаты измерений дают и относительные методы. Для определения молярного объема и плотности применяются самые различные методы измерения. Наиболее простым и прямым путем является определение массы газа и занимаемого им объема, по которым можно найти и = У1п и р = п1У. Непосредственное определение плотности можно также осуществить с помощью метода ядерного магнитного резонанса (ЯМР) и по результатам измерений показателя преломления. Можно использовать также относительный метод определения плотности, если имеется газ, отклонение которого от идеального газа хорошо известно. Кроме того, для определения плотности можно использовать методы, основанные на эффекте расширения газа. Из этих методов широко известны метод адиабатического расширения (метод Джоуля— Томсона) и метод последовательного изотермического расширения (метод Барнетта). [c.73]

Джоуля-Томсона (дифференциальный коэффициент дросселирования), смысл которого состоит в следующем если флюид адиабатически (без теплообмена с окружающей средой) преодолевает гидравлическое сопротивление и из области с давлением р перетекает в область с давлением р 6р, то температура в нем увеличивается на 6Т= Ьр. Такой процесс называется идеальным дроссельным, энтальпия при этом сохраняется. Таким образом, по определению [c.320]

Если дифференциальный коэффициент Джоуля — Томсона е выразить через [c.72]

С позиции молекулярной физики свойства газов, жидкостей и твердых тел можно подразделить на две группы равновесные свойства (например, описываемые уравнением состояния, или описываемые коэффициентами поверхностного натяжения и Джоуля - Томсона) и неравновесные (такие, как вязкость, диффузия и теплопроводность). Выражение для всех макросвойств через молекулярные величины и межмолекулярные силы может быть получено из статистической механики, позволяющей также предсказать значения многих физических величин, для которых отсутствуют экспериментальные данные. [c.28]

В дроссельных холодильных циклах используется эффект Джоуля — Томсона. Эти циклы достаточно эффективны при больших перепадах на дросселе. Со снижением перепада их эффективность резко падает. В условиях небольших перепадов шачительно более эффективно расширение газа в детандерах. Однако для получения очень низких температур, приближающихся к началу сжижения газа, эффективность детандеров тювь снижается. Это объясняется резким отклонением свойств реальных газов от идеальных при температурах, близких к температуре сжижения. В этих условиях резко падает способность газа к расширению, растут потери холода и возникает опасность гидравлических ударов. Современш ш конструкции детандеров допускают конденсацию жидкости в детандере до 20 мае. 7о- [c.134]

Для реальных газов коэффициент Джоуля—Томсона в общем случае не равен нулю и зависит от давления и температуры. Однако при определенных значениях р и Т он становится равным нулю. Этим значением ри Т соответствуют точки инверсии эффекта Джоуля—Томсона, так как когда давление и температура газа достигают указанных значений, происходит изменение (инверсия) знака коэффициента a.J. [c.154]

Кроме того, существуют графо-аналитические методы, позволяющие получить результаты с большей точностью в применении к природным газам различного состава. Для расчетов используют график зависимости коэффициента сжимаемости газов от приведенных параметров 2 = / (я, т), построенный для термодинамически подобных веществ. Рассмотрим метод, основанный на применении коэффициента Джоуля—Томсона. [c.199]

Обычно для нефтей коэффициент Джоуля-Томсона = 0,3- [c.323]

Эффект Джоуля — Томсона уменьшается в пересчете на 1 ат с ростом давления. [c.392]

Доказать, что коэффициент Джоуля-Томсона а) = 0 для соверщенного газа б) e = 1/(рСр) для несжимаемой жидкости. [c.334]

Решение. В данных условиях газ реальный — этилен охлаждается (эффект Джоуля—Томсона). Из предыдущего примера известно, что в начальном состоянии энтальпия этилена ti — 64 ккал/кг. От точки pi = 50 ат, Tj = = 313 К на диаграмме (рис. VI-2) движемся параллельно изоэнтальпе i = = 65 ккал/кг, пересекая все нижерасположенные изобары нужную нам изобару р = 2 ат изоэнтальпа i = 64 ккал/кг пересечет несколько ниже изотермы Т = 243 К. Следовательно, этилен охлаждается до 7 5 = 241 К, т. е. —32°С. [c.141]

Джоуль и в. Томсон установили опытным путем, что при расширении реальных газов их температура изменяется (аффект Джоуля—Томсона), и количественно изучили это явление (1852—1862). [c.152]

Как следует из диаграммы i — Т для воздуха (рис. IX-48), эффект Джоуля — Томсона зависит не только от начального давления расширяющегося газа (возрастает с повышением давления) ), но и от его начальной температуры. Чем ниже начальная темпера тура газа, тем выше эффект Джоуля — Томсона (табл. IX-5). Он равен нулю в точке инверсии, выше которой газ нагревается при расширении (для воздуха при 200 ат температура инверсии 240 °С). [c.392]

Тепловой режим газопроводов. Подземные газопроводы постоянно находятся в состоянии теплообмена с окружающей средой. Образование гидратов, отложение парафинистых осадков, выпадение конденсата углеводородов и воды — обычные явления, имеющие место при эксплуатации газопроводов. Изменение температуры в газопроводе зависит от трех факторов охлаждения или нагревания потока в трубе за счет теплообмена с окружающей средой, снижение температуры за счет падения давления (эффект Джоуля—Томсона), нагревание потока за счет превращения работы по определению сил трения в тепло внутреннего теплообмена. Последний фактор играет незначительную роль и его можно пе учитывать при расчете температурного режима газопровода. [c.168]

Эффект Джоуля — Томсона при расширении воздуха [c.394]

Рис. IV, 12. Схема опыта Джоуля—Томсона.

Получить жидкий гелий первым удалось голландскому физику Хейке Камерлинг-Оннесу (1853—1926). В 1908 г. он сначала охладил гелий в ванне с жидким водородом, а затем, использовав эффект Джоуля — Томсона, получил при температуре 4 К жидкий гелий . [c.122]

Инверсия эффекта Джоуля—Томсона имеет место, когда числитель выражения (IV, 75) равен нулю, т. е. когда [c.154]

Рис 87. Значения адиабатического коэффициента Джоуля—Томсона / дТ [c.157]

Ср йТ — 01(1р), где О — коэффициент Джоуля—Томсона. Изобарная теплоемкость одного моля [c.200]

Из-за эффекта Джоуля—Томсона температура ного профиля участка газо-газа в газопроводе может оказаться ниже темпе- провода [c.169]

КОЭФФИЦИЕНТЫ ДЖОУЛЯ—ТОМСОНА [c.68]

СТОЯНИЯ. Самой известной и, вероятно, полезной из этих величин является коэффициент Джоуля—Томсона ц, который определяется как [c.69]

Пусть в пласт толщиной h с теплоемкостью с через скважину закачивается горячая (или холодная) вода с температурой 7 (/), отличной от начальной пластовой Tq, и постоянньпи расходом Q. Если считать кровлю и подошву пласта теплоизолированными и пренебречь оттоком теплоты через кровлю и подошву, а также не учитывать теплопроводность в самом пласте и эффект Джоуля-Томсона, то задача об опреде-ленш поля температуры пласта упрощается. В этом случае уравнение (10.56) для рассматриваемого плоскорадиальиого течения принимает следующий вид [c.325]

Выражения для всех известных термодинамических величин, полученные с использованием вириальных коэффициентов, имеются в ряде обзоров [3, 85, 86], поэтому здесь они не приводятся. Коэффициенты Джоуля—Томсона более детально обсуждаются в гл. 3 и 4. [c.70]

Коэффициенты Джоуля—Томсона адиабатный дроссель-эффект [c.108]

На рис. 118 приводится диаграмма температур кипения различных веществ при атмосферном давлении и марки стали, которые применяются в криогенной технике. На рис. 119 показана принципиальная технологическая схема гелиевого производства, основанного на эффекте Джоуля—Томсона. Газ отбирается из газопровода, давление в котором составляет около 35 кгс/см , осушается и поступает на низкотемпературное разделение. В данном случае холодильный цикл заключается в охлаждении газа и последующем расширении его в дросселе. В результате расширения около 80% исходного газа сжижается и выде- [c.196]

Аналогично, сильно сжатый газ, расширяясь при i = onst (с помощью дроссельного клапана), охлаждается вследствие производства внутренней работы (эффект Джоуля — Томсона), однако достигаемое таким образом снижение температуры слишком мало, чтобы добиться полного сжижения газа. Неоднократное повторение сжатия и расширения с использованием при этом эффективного противоточного теплообменника позволяет использовать данный, процесс в промышленности. [c.392]

Общая химия (1979) -- [ c.162 ]

Фазовые равновесия в химической технологии (1989) -- [ c.14 , c.114 , c.118 , c.141 , c.537 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.0 ]

Водород свойства, получение, хранение, транспортирование, применение (1989) -- [ c.51 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (1969) -- [ c.0 ]

Общая технология синтетических каучуков Издание 4 (1969) -- [ c.55 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.690 , c.713 ]

Общая химия (1968) -- [ c.137 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.59 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология