Джоуля-Томсона эффект изотермический

Часть 4 (1961 г.). Теплофизические и термодинамические свойства элементов и соединений. Теплоты сгорания органических соединений. Теплоемкость, энтропия, теплоты образования, свободная энергия образования, изменения теплосодержания и теплоемкости при плавлении, испарении и пр. для элементов, неорганических и органических соединений. Значения термодинамических функций в зависимости от температуры для элементов и некоторых неорганических и органических соединений. Величины эффекта Джоуля — Томсона и изотермического эффекта Дросселя. Термодинамические функции растворов металлов. Теплоты адсорбции, смачивания, нейтрализации и др. [c.97]

Уравнение (1-159) представляет связь между эффектом Джоуля — Томсона и изотермическим эффектом дросселирования в дифференциальной форме. [c.61]

По диаграмме 8—Т для воздуха (рис. II1-4), построенной по точным экспериментальным данным, можно проследить ход процессов, протекающих при постоянных температуре, давлении, энтальпии, а также определить среднюю теплоемкость в определенном интервале температур, удельный объем, интегральный эффект Джоуля — Томсона, изотермический эффект дросселирования, эффекты адиабатического и политропического расширения воздуха, в детандерах, теплоту испарения жидкого воздуха, долю воздуха сжижаемого при дросселировании, количество тепла, отданного воздуху или отнятого у него в теплообменниках. [c.104]

ЧТО является основной зависимостью между изотермическим эффектом дросселирования и интегральным эффектом Джоуля — Томсона. [c.71]

Для расчета процессов глубокого охлаждения большое значение имеет тепловое выражение эффекта Джоуля — Томсона или так называемый изотермический эффект дросселирования А1т, который представляет собой разность энтальпий сжатого (перед [c.208]

Эффект Джоуля — Томсона, выраженный через разность энтальпий газа до и после дросселирования при начальной постоянной температуре, называется изотермическим. [c.292]

Между охлаждающим—изотермическим (А1 ) и интегральным (АТ .) эффектами Джоуля—Томсона существует следующая зависимость [c.51]

Между охлаждающим — изотермическим (Atr) и интегральным (АГг) эффектами Джоуля—Томсона существует следующая зависимость [c.51]

По этой диаграмме можно проследить ход процессов, происходящих при постоянных температуре, энтальпии или давлении воздуха. Диаграмма / — Т дает возможность определить среднюю теплоемкость в определенном интервале температур, интегральный эффект Джоуля — Томсона, изотермический эс ект (стр. 98), количество холода, затраченного на сжижение воздуха. [c.96]

Между охлаждающим—изотермическим (М-р) и интегральным (АГ,.) эффектами Джоуля—Томсона существует следующая зависимость [c.51]

Вычисление эффекта Джоуля—Томсона, как мы сейчас выяснили, прежде всего представляет вычисление изменения Н при изотермическом расширении. Этот вопрос уже обсуждался в предыду цей главе, и теперь мы проиллюстрируем применение нескольких методов, рассмотренных выше. Так, мы можем использовать рис. 36 для решения задачи, поставленной в примере 16. По критическим данным табл. III, Приложения мы находим, что при 0° С т = 2,06. Значения тг равны соответственно 5,78 и 0,032. По рис. 36 находим [c.361]

Изотермический эффект дросселирования для воздуха низкого давления Aij определяем из интегрального эффекта Джоуля-Томсона по уравнению (1-112) (см. ч. I, стр. 48) [c.423]

Для расчета процессов глубокого охлаждения исключительно важное значение имеет выражение эффекта Джоуля—Томсона в калориях или джоулях или так называемый изотермический эффект дросселирования Д/ , представляющий собой разность теплосодержаний сжатого (состояние до дросселирования) и расширенного газа при одной и той же температуре (температура начала дросселирования). [c.41]

Физическая сущность эффекта Джоуля-Томсона. Уравнения (2,48) и (2.49) могут быть представлены для изотермического эффекта дросселирования в виде [c.44]

Начальная точка находится как пересечение изобары 20 МПа с изотермой 250 К, А = 9400 Дж/моль. Состояние воздуха после дросселирования находим как пересечение линии Л=9400 Дж/моль с изобарой 5 МПа. Температура, соответствующая этой точке, 218 К. Отсюда АТ = = Ti — Ti=250—218 = 32 К. Изотермический эффект Джоуля—Томсона находим как разность энтальпий сжатого и расширенного воздуха при 7 =250 К М = = 5 — 20=10 500—9400=1100 Дж/моль. [c.48]

Охлаждение получается в результате того или иного физического явления, сопровождаемого процессом отнятия, перехода тепла. Наиболее известными процессами этого рода будут явления изменения агрегатного состояния тела (таяние, сублимация, растворение и испарение), производство внешней работы за счет внутренней энергии расширяющегося тела (адиабатное и политропное расширение газа), процесс дросселирования (эффект Джоуля-Томсона), термоэлектрический процесс (эффект Пельтье), магнитные явления (адиабатное выключение магнитного поля изотермически намагниченного парамагнитного тела) и др. [c.5]

Для измерения Авд , коммутирующий переключатель устанавливался в положение, при котором термопары оказывались включенными последовательно. В холодном состоянии спаи термопар имели температуру изолированного изотермического участка, выделенного на рис. 9.4 штриховой линией. Затем включали и выключали ток I через образец. При прохождении тока в результате появления теплоты Томсона и Джоуля температуры в точках С и О изменялись. Так как теплота Томсона в этих точках имеет противоположные знаки, то эти эффекты взаимно компенсируют друг друга, в результате чего ЭДС, измеряемая гальванометром О, создается только за счет А0д. [c.605]

В Т, i- и S, Т-диаграммах для вовдуха (рис. 6 и 7) можно легко проследить отдельные процессы р — onst, Т = onst, i = = onst, а также определить интегральный эффект Джоуля-Томсона и изотермический эффект дросселирования. [c.429]

Обычно во всех экспериментальных работах давление и температуру определяют непосредственно с помощью манометров и термометров, хотя не менее точные результаты измерений дают и относительные методы. Для определения молярного объема и плотности применяются самые различные методы измерения. Наиболее простым и прямым путем является определение массы газа и занимаемого им объема, по которым можно найти и = У1п и р = п1У. Непосредственное определение плотности можно также осуществить с помощью метода ядерного магнитного резонанса (ЯМР) и по результатам измерений показателя преломления. Можно использовать также относительный метод определения плотности, если имеется газ, отклонение которого от идеального газа хорошо известно. Кроме того, для определения плотности можно использовать методы, основанные на эффекте расширения газа. Из этих методов широко известны метод адиабатического расширения (метод Джоуля— Томсона) и метод последовательного изотермического расширения (метод Барнетта). [c.73]

Из диаграммы Т—5 для водорода (рис. 9) видно, что нри 15—20 °С эффект Джоуля—Томсона отрицательный, т. е. после дросселирования происходит нагревание газа. При изотермическом сжатии водорода в области более низких температур его энтальпия также возрастает, а последующее дрвсселирование не приводит к охлаждению. Предельная температура, при которой для р = 0 значения эффекта дросселирования переходят из положительных в отрицательные, называется температурой инверсии (для воздуха она равна 603°К, для кислорода 893 °К) [77]. Температура инверсии для водорода 204,6 °К, а поэтому для получения положительного значения эффекта дросселирования, т. е. охлаждения, необходимо сжатый водород предварительно охладить ниже его тем- [c.44]

Из Т—s-диаграммы для водорода (рис. 3-4 и 3-5) видно, что при температурах /= 15—20° С эффект Джоуля—Томсона отрицательный, т. е. после дросселирования происходит нагревание. Температура инверсия водорода 190°К, поэтому необходимо предварительное охлаждение его значительно ниже этой температуры. При охлаждении водорода до 80° К (температура кипения воздуха при 1 ата) и дросселировании его с 200 ДО 1 ата изотермичесйий дроссельный эффект составляет — Аг,, = = 45 ккал кг и теоретический коэффициент сжижения р = 0,17. При охлаждении водорода азотом, кипящим под вакуумом р = 0,2 ата, температура может быть понижена до 68° К, изотермический дроссельный эффект составит—Д/ =53 ккал кг и теоретический коэффициент сжижения р 0,26. Для увеличения коэффициента сжижения водорода целесообразно значительно понижать температуру предварительного охлаждения водорода при помощи кипящего под вакуумом азота или воздуха. [c.185]

Охлаждение может достигаться и другими физическими средствами производством внешней работы за счет внутренней энергии расширяющегосй тела (адиабатное и политропное расширение), за счет потери внутренней энергии тела в процессе дросселирования (эффект Джоуля-Томсона), термоэлек трическими (эффект Пельтье) и магнитными явлениями (адиабатное выключение магнитного поля изотермически намагниченного парамагнитного тела) и т. д. [1, И]. [c.5]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология