Джоуля Томсона эффект точка инверсии

Точка с нулевым эффектом Джоуля-Томсона называется точкой инверсии, а геометрическое место таких точек — кривой инверсии. [c.13]

Отклонения от уравнения Ван дер Ваальса.. Табл. 6 иллюстрирует результаты сравнения гелия с газом,, подчиняющимся уравнению Ван дер Ваальса. Из этой таблицы видно, что в интервале между точкой инверсии эффекта Джоуля-Томсона и точкой Бойля гелий подчиняется уравнению Ван дер Ваальса, но при более низких температурах наступают заметные отклонения. В частности, становится отрицательным третий вириальный коэфициент С, тогда как для газа, под- [c.46]

Как следует из диаграммы i — Т для воздуха (рис. IX-48), эффект Джоуля — Томсона зависит не только от начального давления расширяющегося газа (возрастает с повышением давления) ), но и от его начальной температуры. Чем ниже начальная темпера тура газа, тем выше эффект Джоуля — Томсона (табл. IX-5). Он равен нулю в точке инверсии, выше которой газ нагревается при расширении (для воздуха при 200 ат температура инверсии 240 °С). [c.392]

Для реальных газов коэффициент Джоуля—Томсона в общем случае не равен нулю и зависит от давления и температуры. Однако при определенных значениях р и Т он становится равным нулю. Этим значением ри Т соответствуют точки инверсии эффекта Джоуля—Томсона, так как когда давление и температура газа достигают указанных значений, происходит изменение (инверсия) знака коэффициента a.J. [c.154]

ДЛЯ уменьшающегося давления. Изобара рщ,=9 является касательной к кривой инверсии (/=0) в точке С с ординатой 7 пр=3. Через эту точку проходит также критическая изохора (ипр=1). Изобары для низких давлений (рцр<9) пересекают кривую инверсии в двух точках, соответствующих верхней и нижней температурам инверсии. Площадь под кривой инверсии представляет состояния положительного эффекта Джоуля — Томсона (/>0) или падение температуры при дросселировании. [c.243]

Точка, в которой эффект Джоуля-Томсона равен нулю и начиная с которой при возрастании давления происходит нагревание, называется точкой инверсии. [c.101]

Для газообразного водорода максимальная температура инверсии дифференциального эффекта Джоуля-Томсона (Р->-0) равна Гин, макс = 204 К [238, 239]. Если до дросселирования газ имеет температуру ниже температуры инверсии, то при дросселировании он будет охлаждаться. Более подробно этот вопрос рассматривается в работах по криогенной технике, [c.141]

На рис. И1-2 показано значение дифференциального эффекта а, для воздуха в зависимости от давления и температуры. Как видно из рисунка, значение а, увеличивается с понижением температуры и давления. Точка, в которой эффект Джоуля — Томсона равен нулю, называется точкой инверсии. Существуют две [c.57]

Из эмпирического уравнения (1-112), отражающего характер изменения коэффициента а., видно, что при увеличении давления величина а — Ьр уменьщается, следовательно, дифференциальный эффект становится меньше, и при определенном общем давлении, когда а = Ьр, охлаждение вообще прекратится. В дальнейшем при увеличении давления выражение а — Ьр примет отрицательное значение, коэффициент а. будет отрицательным, и вместо охлаждения при дросселировании мы будем наблюдать нагревание газа. Точка, в которой дифференциальный эффект Джоуля — Томсона равен нулю и начиная с которой при дальнейшем возрастании давлени, происходит нагревание, называется точкой инверсии. Дросселирование в этом случае не вызовет никакого изменения температуры, и коэффициент будет равен нулю. [c.48]

В точке инверсии, когда дифференциальный эффект Джоуля—Томсона а, = О, должно быть [c.51]

Если < О, то пока величина будет меньше а , дифференциальный эффект Джоуля—Томсона остается положительным и температура газа после дросселирования понижается. Когда = дифференциальный эффект = 0, после дросселирования температура остается неизменной и газ находится в состоянии инверсии. В случае, если дифференциальный эффект < О и после дрос. [c.61]

Из формулы (11) следует, что с увеличением начального давления величина a будет уменьшаться и при а= Ьр станет равной нулю, т. е. температура воздуха при дросселировании понижаться не будет. Дальнейшее увеличение давления приводит к тому, что величина эффекта Джоуля—Томсона становится отрицательной, и газ при дросселировании будет нагреваться. Точка, в которой а =0, называется точкой инверсии. По данным Фогеля, это произойдет при абсолютном давлении для воздуха [c.52]

Из уравнения (И) видно, что с увеличением давлеиия а,- уменьшается. Если а = = Ър, то И = 0. При дальнейшем увеличении давления Р > коэффипиент а становится отрицательным. В этом случае после дросселирования реального газа температура повышается. Точка, в которой дифференциальный эффект Джоуля-Томсона И равен нулю, называется точкой инверсии. [c.428]

Точка инверсии эффекта Джоуля—Томсон а. Температура, при которой коэфициент эффекта Джоуля— [c.45]

Затем поток газа разделяется иа два потока 1 и 2, первый из них попадает в детандер, где газ расширяется при адиабатических условиях. При этом (энтропия постоянна, Д5 = 0) газ охлаждается от Гд до Г4 (й -> ]) и проходит через теплообменник II, охлаждая другой поток (2) газообразного гелия. После этого он возвращается в компрессор ( а). Поток 2 при прохождении теплообменника II охлаждается до температуры Г4 (й е). Затем этот поток через клапан Джоуля — Томсона поступает в контейнер для жидкого гелия. Температура газа, проходящего через клапан, должна быть меньше температуры инверсии эффекта Джоуля — Томсона, чтобы могло происходить охлаждение газа за счет этого эффекта. При этом часть газа сжижается (к). Остальной газ возвращается в теплообменник III (г /). Последний служит для охлаждения потока поступающего газа (е - /) до температуры Г5, при которой работает клапан Джоуля — Томсона. Далее этот газ соединяется в точке / с потоком 1 и возвращается в компрессор (у -> а). [c.138]

В соответствии с этими свойствами и строится технологическая схема процесса сжижения гелия. Сжатый гелий охлаждается до температуры, лежащей ниже точки инверсии эффекта Джоуля — Томсона, что достигается с помощью либо внешних хладоагентов, либо детандеров, в которых осуществляется адиабатическое расширение части сжатого гелия с последующим использованием 176 [c.176]

При повышении температуры (или давления) вначале достигается точка инверсии, когда газы не меняют температуры при дросселировании, а затем эффект Джоуля-Томсона становится отрицательным, т. е. газы при расширении нагреваются. Газы при нормальном давлении имеют следующие точки инверсии воздух - -ЗбО°, водород —80,5°, гелий — 258°, следовательно, водород и гелий не могут быть ожижены дросселированием без значительного предварительного охлаждения за счет других газов. [c.36]

Из рассмотрения г—Г-диаграммы (рис. 1-37) и диаграммы в приложении видно, что вправо от Г= = 132,6° К, так же как и в области перегретого пара, энтальпия уменьшается с увеличением давления, и изобары для более высоких давлений располагаются ниже, чем изобары для более низких давлений. Вблизи критической температуры, главным образом в области жидкости, кривые высоких давлений пересекаются между собой, и энтальпия при увеличении давлений нес.холько увеличивается. Точки пересечения изобар являются точками инверсии, в которых эффект Джоуля — Томсона исчезает. [c.70]

Следовательно, при дросселировании с более высоких началь ных давлений, чем указанные, воздух и кислород нагреваются Гаузеном установлено, что величина дифференциального эф фекта Джоуля—Томсона зависит от изменения температуры Опыты Гаузена показали также, что воздух в области низких температур и давлений имеет вторую точку инверсии. Поэтому величину дифференциального эффекта Джоуля—Томсона при расчетах находят по специальной диаграмме, построенной на основании данных Фогеля, Ноэлля и Гаузена (рис. 8). [c.52]

Гаузеном установлено, что величина дифференциального эффекта Джоуля—Томсона зависит от изменения температуры. Опыты Гаузена показали также, что воздух в области низких температур и давлений имеет вторую точку инверсии. Поэтому величину дифференциального эффекта Джоуля—Томсона при расчетах находят по специальной диаграмме, построенной на основании данных Фогеля, Ноэлля и Гаузена (рис. 8). [c.52]

Точки инверсии. Точка, в которой (1 = 0, известна под названием точки инверсии эффекта Джоуля — Томсона. Это не единственная точка, так как существует целый ряд соответствующих друг другу давлений и температур, при которых 1 = 0. На рис. 52 показана кривая инверсии, т. е. геометрическое место точек инверсии для азота, основанная на измерениях эффекта Джоуля — Томсона Ребуком и Остербергом [201]. Лишь эти данные и некоторые данные по аргону тех же исследователей дают достаточно полные кривые инверсии. Область внутри кривой между р = 0 и р=375 атм отвечает состояниям, где 1 положительно (охлаждение). Вся область вне кривой представляет состояния, где [1 отрицательно. При любом давлении ниже 375 атм имеются две температуры инверсии — верхняя, где [1 при понижении Т переходит от отрицательного значения к положительному, и нижняя, где происходит обратное изменение. Выше 375 атм превращения не происходит ни при каких температурах. Кривую инверсии можно найти с помощью уравления состояния, [c.356]

Камерлинг Оннес [10] решил ожижить гелий, воспользовавшись методом, с помощью которого ему удалось осуществить за несколько лет перед этим ожижение водорода. План Камерлинг Оннеса сводился к тому, чтобы, охладив сжатый гелий жидким водородом (находящимся при температуре, близкой к точке затвердевания, т. е. кипящим под давлением 6 см рт.), затем пропускать его через теплообменник, который бы оканчивался дроссельным вентилем. Как известно, охлаждение газа будет иметь место, если начальная температура дросселирования лежит ниже температуры инверсии эффекта Джоуля-Томсона. Однако практика указывала на то, что достаточное для ожижения газа охлаждение достигается только в том случае, если начальная температура дросселирования выбирается несколько ниже точки Бойля. Условия, выбранные Камерлинг Оннесом ранее (см. выше), удовлетворяли этим требованиям, и только наличие значительных отклонений гелия от закона соответственных состояний могло бы помешать его ожижению. [c.179]

Фиг. 130. Точки инверсии дифференциального эффекта Джоуля-Томсона в гелии по данным Зельманова. [c.285]

Точная теория, в которой не предполагается мaJЮ ть поправок и Ь, приводит к выводу о существовании при заданном давлении двух точек инверсии — верхней Г и нижней которая для большинства газов находится в области жидкою состояния (см. задачу 10.3). При больших перепадах давления интегральный эффект Джоуля—Томсона определяется формулой Рг [c.186]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология