Турбулентные числа Шмидта и Прандтля

При вычислении турбулентных коэффициентов переноса массы и тепла предполагается, что турбулентные числа Шмидта и Прандтля являются постоянными и соответственно равными 5т = О, 75, Рг = = 0,9. Тогда имеем [c.186]

ТУРБУЛЕНТНЫЕ ЧИСЛА ШМИДТА И ПРАНДТЛЯ [c.146]

Значение b, которое имеет смысл турбулентного числа Прандтля (Шмидта), обычно выбирают близким к [c.22]

Совместный перенос теплоты и массы. В [49] теоретически показано, что для тонких ламинарных пограничных слоев при Рг= 5с изменения плотности под действием температуры и состава просто суммируются, если действие осуществляется в одном и том же направлении. Поэтому число На, входящее во все упомянутые выше уравнения для ламинарной конвекции, можно заменить на На-[-Ка. Разум 10 предположить, что при практически равных турбулентных числах Прандтля и Шмидта соотношения [c.282]

В немецкой литературе по теплопередаче (Рейхардт, Шмидт) под турбулентным числом Прандтля вместо (1.37) понимается отношение [c.24]

СГ1 Турбулентное число Прандтля или Шмидта 1.3-8 [c.6]

В большинстве выводов принято допущение, что = . По всей вероятности, это не так, особенно если рассматривать область вблизи стенки трубки. Кроме того, отношение EjEp) (отношение турбулентного числа Шмидта к турбулентному числу Прандтля), очевидно, изменяется с изменением S и Рг. Изменение отношения EJE под воздействием различных факторов изучалось в ряде работ [156, 76, 165, 102, 132, 169], однако складывается впечатление, что завершенная и полезная теория отсутствует. [c.195]

В разд. 1.3-2 были введены определения коэффициентов обмена 47,3(1) и Окась, являющихся соответственно эффективными числами Шмидта и Прандтля. Доступные из литературы экспериментальные данные по ад эф для турбулентных течений в трубах обобщены Кестином и Ричардсоном в обзоре [Л. 51]. Анализ этих данных позволяет заключить, что величина а эф почти не изменяется по сечению трубы н равна приблизительно 0,8. [c.29]

Теория образования гомогенных активных центров в струе пара была изучена Амелиным и Беляковым [17], Хигучи и О Конски [368] и Левиным и Фридлендером [506]. Последние разработали теорию перемешивания в струе пара для систем, в которых число Льюиса (Le) (соотношение чисел Шмидта и Прандтля Le= S /Pr) относится к пару это число аппроксимирует паровоздушную систему. На основании выводов Левина и Фридлендера [506] могут быть определены условия пересыщения, в которых образуются гомогенные активные центры. Проведя эксперименты с использованием турбулентной струи паров глицерина, эти исследователи пришли к заключению, что для наблюдения данного эффекта необходимо обеспечить очень высокое пересыщение среды при скоростном процессе перемешивания. Присутствие ионов газа повышает концентрацию капель в струе паров на несколько порядков. [c.416]

Необходимость специального рассмотрения. Приведенные выше формулы для эффективной вязкости и других обменных характеристик учитывают только вклад турбулентности. Игнорирование ламинарных процессов обмена вполне приемлемо для большей части слоя, поскольку турбулентная область гораздо шире ламинарной. Однако в непосредственной близости стенки величина турбулентной вязкости уменьшается [как это можно видеть из уравнений (1.3-5) и (1.3-6)] и становится Сравнимой с ламинарной вязкостью. Эффективные числа Прандтля и Шмидта в пристеночной области также достигают своих лалтнарных значений. Таким образом, необходимо опираться на более точную гипотезу для цэф, учитывающую роль и вклад турбулентной и молекулярной вязкости в пристеночной области. Действительно, гипотеза для пристеночной области исключительно важна, так как именно здесь имеют место наибольшие градиенты скорости и других переменных, а величины касательных напряжений и потоков переноса представляют главный интерес для практики. [c.29]

Следует также отметить, что в соответствии с экспериментальными данными /13/, коэффициенты турбулентного переноса в уравнениях движения отличаются от аналогичных в уравнении энергии и диффузии на постоянную величину, а именно на число Прандтля (уравнение энергии) и Шмидта (уравнение диффузии), которые для круглых осесимметричных струй равны 0,7. Вычисленные в соответствии с изложенной моделью турбулентного переноса коэффициенты непосредственно использовались при численном интегрировании системы уравнений (3), а также для расчета дисперсий (5) при восстановлении распределений параметров течения в соответствии с нормальным законом. Учитывая параметры транспортируемого природного газа, можно утверждать,что, независимо от формы и размеров отверстия в первом сценарии аварии будет реализовано истечение при сверхкритическом перепаде давления (рабочее давление в, магистральном газопроводе составляет 50-70 атм.). Структура и закономерности распространения звуковых недорасширенных газовых струй существенно отличаются от таковых для дозвуковых струйных течений. Экспериментальные исследования свидетельствуют [c.120]