Шмидта число турбулентное

Значение b, которое имеет смысл турбулентного числа Прандтля (Шмидта), обычно выбирают близким к [c.22]

В немецкой литературе по теплопередаче (Рейхардт, Шмидт) под турбулентным числом Прандтля вместо (1.37) понимается отношение [c.24]

Совместный перенос теплоты и массы. В [49] теоретически показано, что для тонких ламинарных пограничных слоев при Рг= 5с изменения плотности под действием температуры и состава просто суммируются, если действие осуществляется в одном и том же направлении. Поэтому число На, входящее во все упомянутые выше уравнения для ламинарной конвекции, можно заменить на На-[-Ка. Разум 10 предположить, что при практически равных турбулентных числах Прандтля и Шмидта соотношения [c.282]

Это значение б(х), а тем самым, как следует из формул (3.106), (3.108), и значение коэффициента перемешивания в турбулентном потоке 2(х) зависят тогда от компонент скорости и(х, г) и v(x, г), турбулентной вязкости > (х, г) и турбулентного числа Шмидта 5с, т. е. от всех величин, необходимых для решения уравнения (3.118). Для ламинарного потока, когда (v /S ) = = 0, поле скоростей было рассмотрено Берманом [3.156], получившим решение уравнения Навье — Стокса. Решение уравнения [c.98]

Для изучения влияния обычного числа Шмидта значения бо были также вычислены в диапазоне 0,5[c.100]

При вычислении турбулентных коэффициентов переноса массы и тепла предполагается, что турбулентные числа Шмидта и Прандтля являются постоянными и соответственно равными 5т = О, 75, Рг = = 0,9. Тогда имеем [c.186]

Увеличение вязкости снижает коэффициент массопереноса. Анализ размерностей при рассмотрении процесса массопереноса дает общую связь кинематической вязкости с коэффициентом диффузии через число Шмидта. Кинематическая вязкость входит также в число Рейнольдса, характеризующее уровень турбулентности потока. Однако ни одна из моделей, связывающих гидродинамику с массопереносом, не может точно предсказать общее влияние динамической вязкости. Очень часто, когда вязкость текучей среды существенно больше вязкости воды, она оказывается неньютоновской. Следовательно, кажущаяся вязкость должна определяться по напряжению сдвига в данной зоне потока. [c.195]

Независимость времени смешения от числа Шмидта лучше всего видна из усредненного но времени уравнения неразрывности, приведенного в главе 19. При высоких значениях Ке турбулентный массовый ноток значительно больше, чем поток, обусловленный одной только молекулярной диффузией, за исключением области вблизи твердых поверхностей. [c.512]

Массоперенос в турбулентном пограничном слое наиболее полно изучен для течений вблизи твердых поверхностей при больших числах Шмидта (для жидкостей), хотя и здесь нет общей точки зрения на затухание коэффициентов турбулентной массоотдачи вблизи стенки. При этом наиболее важно установить зависимость 1 т от у в вязком подслое (области течения, непосредственно прилегающей к межфазной границе, в пределах которой поток импульса, переносимый турбулентными пульсациями, меньше потока импульса, переносимого за счет молекулярной вязкости). При больших числах Шмидта (Зс > 10) функция -От(у) достаточно хорошо описывается первым членом разложения в ряд Тейлора по степеням у [46] [c.361]

На рис. 11.7 приведены кривые зависимости размытия зоны сорбата от коэффициента распределения Г на примере сорбатов с коэффициентом распределения до 100 в турбулентном режиме при фиксированном значении Не 10 000. Здесь Ам = Ям/го Ям — вклад в ВЭТТ, обусловленный размытием в подвижной фазе 8с — число Шмидта, 8с = v/Dм, где V — коэффициент кинематической вязкости подвижной фазы — коэффициент молекулярной диффузии в подвижной фазе [c.56]

ТУРБУЛЕНТНЫЕ ЧИСЛА ШМИДТА И ПРАНДТЛЯ [c.146]

Турбулентное число Шмидта — 5сг = (4.45) [c.146]

Вследствие аналогии процессов турбулентного переноса массы и количества движения часто считают, что турбулентное число Шмидта 8ст = щ В близко к единице. [c.342]

Для гидродинамически стабилизированного турбулентного течения в круглой трубе при больших числах Шмидта в области стабилизированного массообмена при постоянной концентрации на стенке трубы справедлива формула [50] [c.368]

Для практических расчетов по формуле (5.138) необходимо в каждом конкретном случае знать среднюю локальную скорость диссипации энергии е турбулентного течения, необходимую для расчета числа Рейнольдса. Например, в широко распространенных в химической технологии аппаратах с мешалкой величину е можно принять равной полной энергии, подводимой к мешалке в единицу времени, отнесенной ко всему объему жидкости в аппарате. Формула (5.138) хорошо согласуется с экспериментальными данными в широком диапазоне числа Шмидта (S 1... 10 ) и пригодна до R e Ю , при Rbe > она дает несколько заниженный результат [18]. [c.376]

СГ1 Турбулентное число Прандтля или Шмидта 1.3-8 [c.6]

Другое допущение в аналитическом методе заключается в том, что молекулярные незначительны по сравнению с турбулентными. Это ограничивает применимость аналогии Рейнольдса к турбулентному ядру только случаями, когда число Шмидта [c.506]

В большинстве выводов принято допущение, что = . По всей вероятности, это не так, особенно если рассматривать область вблизи стенки трубки. Кроме того, отношение EjEp) (отношение турбулентного числа Шмидта к турбулентному числу Прандтля), очевидно, изменяется с изменением S и Рг. Изменение отношения EJE под воздействием различных факторов изучалось в ряде работ [156, 76, 165, 102, 132, 169], однако складывается впечатление, что завершенная и полезная теория отсутствует. [c.195]

Теория образования гомогенных активных центров в струе пара была изучена Амелиным и Беляковым [17], Хигучи и О Конски [368] и Левиным и Фридлендером [506]. Последние разработали теорию перемешивания в струе пара для систем, в которых число Льюиса (Le) (соотношение чисел Шмидта и Прандтля Le= S /Pr) относится к пару это число аппроксимирует паровоздушную систему. На основании выводов Левина и Фридлендера [506] могут быть определены условия пересыщения, в которых образуются гомогенные активные центры. Проведя эксперименты с использованием турбулентной струи паров глицерина, эти исследователи пришли к заключению, что для наблюдения данного эффекта необходимо обеспечить очень высокое пересыщение среды при скоростном процессе перемешивания. Присутствие ионов газа повышает концентрацию капель в струе паров на несколько порядков. [c.416]

На рис. 3.6 показан результат сравнения величины (Sh—1)/S s рассчитанной по формуле (5.4) (сплошная линия), с экспериментальными данными по массопереносу к частицам, взвешенным в аппаратах с мешалками, при разных числах Рейнольдса Re и Шмидта Se. Штриховая линия соответствует эмпирической зависимости, предложенной Левинсом и Гластонбери [1551 на основании собственных экспериментов, точками представ--лены экспериментальные данные Харриотта [142]. Видно, что, несмотря на сделанное при выводе зависимости (5.4) предположение о малости чисел Рейнольдса, она хорошо согласуется с экспериментальными данными вплоть до значений Re = 10 , а при Re 10 дает слегка заниженный результат, как это и следовало ожидать, по аналогии с данными по влиянию числа Рейнольдса на массообмен частицы с поступательным потоком ( 2). Таким образом, зависимость (5.4) можно рекомендовать для практических расчетов скорости массопереноса к частицам, взвешенным в турбулентном потоке жидкости, в широком диапазоне чисел Пекле и Рейнольдса. [c.109]

D -коэф. мол. диффузии распределяемого компоиеита А (м /с),/в-частота крупных волн (л/с). Для турбулентного течения пленки справедлива теоретич. ф-ла Р Э/О = = 0,097К / Re S , , где Кр = ц з/Рь безразмерный параметр, ст-поверхностное натяжение (Дж/м ), S j, = = vJD - число Шмидта для жидкости. [c.575]

Опыты Миклея [Л. 287] и сотрудников, а также Хейзера показывают, что эта поправка удовлетворительна для ламинарного и турбулентного потоков по плоским плнтам, если число Шмидта очень близко к 1. [c.578]

Эти уравнения упрощаются в том случае, когда можно пренебречь молекулярной и турбулентной диффузиен. Введем турбулентную вязкость V , турбулентное число Шмидта S и переменную поля п(х, г), связанную с локальной концентрацией iV(x, г) [c.98]

Сплошные точки для больших S характеризуют очень хорошие данные Мейеринка и Фридлендера [П1] и Харриотта и Гамильтона [66], которые получены при растворении трубок, изготовленных из слаборастворимых твердых органических веществ. Первые из названных исследователей изучали растворение бензойной и коричной кислот и аспирина в воде. Харриотт и Гамильтон с целью изменения вязкости использовали бензойную кислоту с водными растворами метилцеллюлозы и глицерина. В случае воды при 25 °С числа Шмидта для растворенных веществ оказались в пределах от 850 до 930. (Аналогичные данные опубликовали Чермак и Бекман [25] для течения жидкости в кольцевых каналах.) Три темные точки, находящиеся вблизи S 1, взяты из работы Джиллиленда [54], посвященной испарению нескольких жидкостей в турбулентный поток паровоздушной смеси в колонне с орошаемыми стенками. На рисунке не показаны данные Хаббарда и Лайтфута [72], которые хорошо согласуются с кривой Чилтона—Кольборна, построенной для области чисел Рейнольдса от 7000 до 60000 и чисел Шмидта от 1700 до 30000. [c.193]

Применяя эти результаты и допуская, что E[f = Ер, найти аналогию, связывающую число Стантона kJ i/gv с числом Шмидта ilpD, или v/D, для Re = 10000, при котором в случае гладких труб с полностью развитым турбулентным потоком t = 0,0078. [c.220]

В разд. 1.3-2 были введены определения коэффициентов обмена 47,3(1) и Окась, являющихся соответственно эффективными числами Шмидта и Прандтля. Доступные из литературы экспериментальные данные по ад эф для турбулентных течений в трубах обобщены Кестином и Ричардсоном в обзоре [Л. 51]. Анализ этих данных позволяет заключить, что величина а эф почти не изменяется по сечению трубы н равна приблизительно 0,8. [c.29]

Необходимость специального рассмотрения. Приведенные выше формулы для эффективной вязкости и других обменных характеристик учитывают только вклад турбулентности. Игнорирование ламинарных процессов обмена вполне приемлемо для большей части слоя, поскольку турбулентная область гораздо шире ламинарной. Однако в непосредственной близости стенки величина турбулентной вязкости уменьшается [как это можно видеть из уравнений (1.3-5) и (1.3-6)] и становится Сравнимой с ламинарной вязкостью. Эффективные числа Прандтля и Шмидта в пристеночной области также достигают своих лалтнарных значений. Таким образом, необходимо опираться на более точную гипотезу для цэф, учитывающую роль и вклад турбулентной и молекулярной вязкости в пристеночной области. Действительно, гипотеза для пристеночной области исключительно важна, так как именно здесь имеют место наибольшие градиенты скорости и других переменных, а величины касательных напряжений и потоков переноса представляют главный интерес для практики. [c.29]

Замечания. Вполне удовлетворительное совпадение с экспериментом обеспечивается величиной /( = 0,8, гарантирующе довольно точные предсказания влияния массопереноса. Использование величины турбулентного числа Шмидта, меньшей 0,9, улучшает это совпадение. Однако из-за неточностей в измерениях концентрации (упоминаемых в приложении [c.73]

Смотреть страницы где упоминается термин Шмидта число турбулентное: [c.359] [c.170] [c.174] [c.601] [c.109] [c.236] [c.137] [c.99] [c.238] [c.601] [c.326] [c.238] [c.118] [c.271] [c.369] [c.51] [c.195] [c.198] [c.559] [c.29] [c.30] [c.73]

Массопередача (1982) -- [ c.118 , c.146 , c.147 ]

ПОИСК

Смотрите так же термины и статьи:

Число турбулентное

Шмидт

Справочник химика 21

Химия и химическая технология