Турбулентная струя давление пара

Н. М. Зингером были проведены опыты по конденсации пара на струе воды, движущейся со скоростью Ю- -25 м/сек. Автор установил значительную деформацию температурного поля, связанную с нарушением сплошности струи. В быстродвижущейся струе жидкости коэффициент турбулентной теплопроводности меняется по сечению струи и интенсивность теплоотдачи возрастает по сравнению со струей, движущейся с малой скоростью. Для оценки интенсивности теплоотдачи рассмотрим пример. Через сопло диаметром 5 мм выпускается вода со скоростью 25 м/сек. Начальная температура воды Тх = 278° К и конечная Га = 373° К. Давление пара в приемной камере [c.220]

Однако следует иметь в виду, что при смешении газов в известные моменты могут возникнуть локальные более высокие пересыщения, особенно в случае турбулентного смешения двух свободных газовых потоков, например при впускании струи горячего пара в холодный атмосферный воздух. Температура и парциальное давление в каждой точке зоны смешения определяются с помощью тех же уравнений. Однако, как показал Амелин , аначение п изменяется от п=0 на границе между зоной смешения я одним газом до п = оо на границе между зоной смешения и другим газом. Поэтому для некоторого значения п — /пая которое МО- [c.32]

Продукт под давлением подается в канал трубчатых вставок, куда одновременно через отверстия, расположенные под прямым углом к потоку продукта, вводится чистый пар. В результате конденсации пара в турбулентной струе продукт быстро нагревается. Подача пара в корпус смесителя осуществляется через клапан 6 и патрубок 5. Давление пара, подаваемого в смеситель, должно быть на 0,03—0,05 МПа выше давления подогреваемого продукта. Для нагревания продукта конденсирующимся паром можно использовать обычный пластинчатый теплообменный аппарат. При этом возможны два варианта смешения пара с продуктом. [c.44]

При обтекании капли топлива воздухом на ее поверхности получается срыв струи, а позади капли образуется область застоя. Вследствие этого с различных частей поверхности капли испарение происходит не с одинаковой интенсивностью. В этом случае скорость испарения определяется не только температурой, давлением среды, давлением паров испаряющегося топлива и размерами капли, но и гидродинамическими условиями процесса, т. е. скоростью относительного движения и турбулентностью газового потока. [c.95]

Приведенные данные о свойствах турбулентной струи справедливы при 5<5кр.. Из них следует, что скорость потока и, температура газа Т, давление пара р и пересыщение пара 5 в любой точке струи определяются положением этой точки, т. е. координатами X и у [c.109]

Приведенные данные о свойствах турбулентной струи справедливы при 5 < 5кр. Из них следует, что скорость потока V, температура газа Т, давление пара р и пересыщение пара 5 в любой [c.106]

В камере всасывания вышедшая с большой скоростью струя рабочего пара (обычно более 1000 м/сек) встречает частицы холодного пара, имеющие сравнительно с рабочим паром незначительную скорость, и увлекает их. Механизм увлечения холодного пара в эжекторе еще недостаточно изучен. В свете современной теории турбулентного течения свободных струй жидкостей и газов процесс увлечения представляется как результат передачи импульса от выносимых за пределы струи частиц рабочего пара к частицам окружающей среды (холодного пара) с которыми они входят в соприкосновение в пограничном слое. Получая импульс, частицы холодного пара приобретают большую скорость и присоединяются к струе. В результате обмена импульсами между струей рабочего пара и окружающим ее холодным паром средняя скорость струи падает. В диффузоре, в суживающейся его части, называемой также камерой смешения, процесс смешивания рабочего и холодного пара заканчивается и начинается процесс повышения давления за счет дальнейшего уменьшения скорости потока, уже включающего рабочий и холодный лар. [c.14]

При больших скоростях истечения пара увеличение газа происходит в результате турбулентно-вязкостного перемешивания вихрей пара с частицами газа (эжекторные насо- сы). С понижением давления и уменьшением расхода пара возрастает роль вязкостного захвата в ламинарную струю (бустерные насосы). [c.63]

При больших скоростях истечения жидкости из насадки турбулентность потока приводит к разрыву струи в местах образования пузырьков растворенного газа и паров жидкости, что увеличивает дальнобойность струи. В случаи повышения статического давления в струе эффективность разрыва ее уменьшается, поэтому необходимо создать такую структуру жидкости, при которой независимо от величины статического давления эффект разрыва струи проявил бы себя в полной мере. Кроме того, необходимо разработать конструкции насадки, позволяющие получать максимальные скорости истечения жидкости при минимальных потерях давления, а также максимально уменьшать разъедание этой насадки, что обеспечит большую продолжительность ее работы. [c.389]

Вследствие того что в пароструйных насосах используются сопла с небольшим сечением, они могут хорошо работать только в переходной области давлений (10—мм рт. ст.) и становятся неэффективными при высоком вакууме, поскольку узкие отверстия сопел оказывают высокое сопротивление потоку, а увлечение газа за счет турбулентного потока не имеет существенного значения. Вместо этого при давлениях ниже 0,1 мм рт. ст. проявляется во все возрастающей степени диффузия газа в поток ртутных паров [71]. Гаеде, который сконструировал первый диффузионный насос, пропускал струю ртутных паров через щель [72]. [c.409]

Процесс разрушения капель в потоке воздуха исследовался A.A. Бузуковым. Установлено, что под действием воздушного потока в капле жидкости образуется вмятина, затем капля принимает форму выпуклой пленки, лопается и дробится. Максимальный размер капли, могущей существовать в факеле, определяется из условия равенства силы поверхностного натяжения и силы аэродинамического давления. Другая схема дробления струи на капли в простейшем виде представляется как разрыв пленки, являющейся продолжением окружности сопла, под действием сил турбулентных пульсаций. Третья схема распада струи строится на предположении И. Е. Ульянова о том, что причиной разрушения единого потока жидкости на капли являются кавитационные процессы. При высокой скорости течения топлива в сопловом канале статическое давление снижается до значений, соответствующих упругости паров, в потоке при этом образуются кавитационные зоны в виде отдельных пузырьков. По выходе из сопла давление восстанавливается до атмосферного, а пузырьки исчезают, разрушая целостность струи. К. К. Шальпев установил, что число срывов кавитационных каверн п зависит от скорости течения жидкости W. При этом число срывов за одну секунду равно n = 28w при w = = 8,0 ч- 1,2 м/с. При более высокой скорости потока кавитационные пузырьки образуются не только на поверхности, но и внутри струи, что приводит к истечению парожидкостной эмульсии. Наличие завихренного движения (у центробежных форсунок) или попадание жидкости в струю пара (у форсунок с паровым распыливанием) интенсифицирует образование кавитационных пузырьков по всему сечению струи. [c.37]

При необходимости достижения более высоких температур жидкости такой способ нагрева неудобен в связи с тем, что она из раз-ряда обычных резервуаров переходит в разряд сосудов, работающих под давлением. Поэтому вместо такого способа нагревания используют другой, основанный на том, что контакт между жидкостью и паром осуществляется в результате ввода пара под избыточным давлением в струю жидкости, турбулентно движущейся в трубе (или канале иной формы). Теплообмен в аппаратах первого типа изучал Г. А. Ересько, а в аппаратах второго типа — А. Н. Чернигов и Л. П. Одерий. [c.158]