Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Число турбулентное

    Частицы в потоке, двигаясь с различными скоростями, увеличивают диссипацию кинетической энергии, в результате чего имеет место отставание частиц от турбулентного движения жидкости (последнее усиливается с ростом волнового числа турбулентности). Таким образом, наличие твердых частиц в потоке видоизменяет энергетический спектр турбулентного движения в основном в области больших волновых чисел. [c.78]


    В. Н. Троицкий [35] считает, что процесс перемешивания можно представить как взаимодействие большого числа турбулентных глобул различного размера, на которые распадаются исходные струи газа-носителя и хлорида после их попадания в поток плазмы. Время молекулярного перемешивания будет зависеть от скорости молекулярной диффузии 1 диф в глубь глобулы и размера самой глобулы й  [c.215]

    Рассмотрение общего случая протекания химической реакции одновременно с перемешиванием двух (или большого числа) турбулентных потоков (один из которых может представлять собой, как это часто бывает в прикладной плазмохимии, запыленную струю) является настолько сложной задачей, что ее полное решение до сих пор не найдено. [c.281]

    В процессе измерений наблюдалось, что число турбулентных пятен и переходных структур резко увеличивается с ростом амплитуды [c.208]

    ДИЛИ и расширили данные о поведении волн Толлмина — Шлихтинга среди других переходных структур (включая турбулентные пятна). В отличие от работы [Грек и др., 1987], они обнаружили, что хотя характеристики отдельных турбулентных пятен не меняются, скорость нарастания и число турбулентных пятен существенно зависят от наличия волн Толлмина — Шлихтинга в пограничном слое. [c.223]

    С увеличением скорости течения сверх критической, как показано в гл. 4, все большее число турбулентных пульсаций скорости участвуют в процессе взвешивания частиц. При этом начальные возмущения дна становятся все более частыми и все больше отражают набор масштабов, свойственных турбулентности. Создается эффект одновременного образования гряд по всей длине потока. Степень развитости донных форм, пропорциональная скорости потока и уровню начального искажения поверхности дна, оказывается зависящей от тех же факторов, что и турбулентная структура речного потока. Таким образом, находит обьяснение структурное подобие донных форм и речной турбулентности. Подробности роста донных форм и переформирования руслового рельефа могут быть понятными лишь при детальном изучении особенностей обтекания донных форм речным потоком. [c.174]

    На рис. 52 графически представлена зависимость турбулентной скорости распространения пламени от числа Рейнольдса для индивидуальных углеводородов. Как видно из графика, скорость распространения пламени только за счет турбулентности может быть увеличена с 147 до 320 см сек у ацетилена, с 70 до 120 см/сек у этилена и с 45 до 55— [c.81]


Рис. 52. Зависимость турбулентной скорости горения горючих смесей от числа Рейнольдса Рис. 52. Зависимость <a href="/info/336331">турбулентной скорости горения</a> <a href="/info/909037">горючих смесей</a> от числа Рейнольдса
    К такому виду зависимости Вк приводят и различные модели, например, при замене зернистого слоя рядом последовательно соединенных ячеек полного смешения 9] масштабы которых см пропорциональны ёз. По расчетам Ранца [10] для поперечного тепло- и массопереноса при ромбоэдрической упаковке шаров Во = 0,089. Для продольного конвекционного переноса при больших числах Рейнольдса в работе [11 получено Во = 0,5. Такое же значение получено в работе [12] с использованием выводов статистической теории турбулентности. [c.89]

    Вблизи от стенки трубы интенсивность турбулентных вихрей-уменьшается и пограничный слой на стенке должен быть в значительной части ламинарным. Кроме того, число точек контакта [c.127]

    Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

    При турбулентном движении потока в трубе без наполнения величина Ьь будет функцией коэффициента гидравлического сопротивления. Хорошие результаты дает формула, выведенная, на основании большого числа экспериментальных данных [28]  [c.327]

    Из уравнения (У.7) следует, что для секционированной колонны эффект продольного перемешивания обусловлен наличием конечного числа ячеек полного перемешивания и турбулентным перемешиванием между соседними ячейками. Величина Епл представляет собой не истинный коэффициент продольной турбулентной диффузии, а фиктивный, отнесенный ко всему поперечному сечению колонны. Этот коэффициент связан с коэффициентом продольной турбулентной диффузии п.т в сечении отверстия секционирующего кольца диаметром Дз соотношением [c.152]

    При исследовании [17] насадочной колонны диаметром 38 мм, длиной от 152 до 915 мм, заполненной различными насадками (шары, кольца Рашига и др.), кривые отклика на импульсный ввод трассера в поток воды регистрировали в двух сечениях. С увеличением критерия Рейнольдса от 0,1 до 1000 наблюдалось возрастание Еп от 0,2 до 10 см с и Ре—от 0,1 до 1,3. При Ке = 0,1—100 величина Еп линейно зависит от Ре, а при Не = 100—400 показатель степени у Ке падает от 1 до 0,25, после чего наблюдается излом кривой. Авторы объясняют это переходом от ламинарного режима течения к турбулентному. Заметим, что при Ке=1—400 числа Пекле весьма близки для всех испытанных типов насадок (Ре 0,8). С увеличением размера элемента насадки продольное перемешивание несколько возрастает (Ре падает). [c.184]

    Теоретический анализ, проведенный в работе [ 175], показал, что рассеяние импульсно введенного трассера за счет турбулентной диффузии и механизма действия последовательных ячеек полного перемешивания идентично. Сравнение результирующих функций распределения привело к выводу, что при больших числах Re число Ре—>-2. Показано, что число Ре зависит от способа укладки насадки, характеризуемого величиной у  [c.191]

    Диаметр труб змеевика подбирают с таким расчетом, чтобы сырье входило в печь в жидкой фазе со скоростью 1,2—2 м/сек. Такая скорость не приводит к чрезмерно высоким гидравлическим сопротивлениям, но обеспечивает турбулентный режим потоку сырья, а с ним и высокий коэффициент теплопередачи. Диаметр труб обычно не превышает 152 мм, поэтому в печах высокой производительности для обеспечения отмеченной скорости в трубах применяют два или большее число параллельных потоков сырья. [c.292]


    Увеличение скорости распространения фронта пламени с ростом турбулентности горючей смеси происходит также вследствие искривления и увеличения поверхности фронта пламени и имеет очень важное значение для обеспечения нормального сгорания смеси в двигателе при различных числах оборотов. С увеличением числа оборотов непрерывно уменьшается время, отведенное на процесс сгорания смеси в двигателе. Одновременно усиливается вихревое движение смеси за счет увеличения скорости поступления смеси через впускной клапан, что приводит к росту скорости распространения пламени. Влияние турбулентности рабочей смеси на скорость распространения фронта пламени [19] показано ниже  [c.56]

    Таким образом, скорость распространения фронта пламени увеличивается приблизительно пропорционально числу оборотов коленчатого вала (рис. 13). Если бы скорость распространения фронта пламени не зависела от турбулентности смеси, работа двигателя на разных режимах была бы невозможна. [c.56]

    Мы уже отмечали, что увеличение числа оборотов коленчатого вала и связанное с ним усиление турбулентности смеси практически не влияют на длительность первой фазы. Поэтому при неизменном угле опережения зажигания с повышением числа оборотов будет наблюдаться все более позднее развитие процесса сгорания по циклу (рис. 19, а). [c.65]

    Опытами О. Рейнольдса, а также других исследователей было установлено, что движение потока будет ламинарным, если число Рейнольдса равно или меньше 2320. Если же число Рейнольдса больше 10 ООО — движение турбулентное. При значениях числа Рейнольдса в пределах 2320—10 ООО может быть как турбулентное, так и ламинарное движение жидкости. Движение жидкости при числах Рейнольдса в пределах 2320—10 ООО характеризуется неустойчивым состоянием, при котором достаточно малейшего возмущения (толчка), чтобы ламинарное движение перешло в турбулентное. Поэтому 2320 можно считать критическим значением числа Рейнольдса (Кекр), а скорость жидкости, соответствующая Ке р, считается критической скоростью ( кр)-Значение критической [c.35]

    Если же число Рейнольдса или средняя скорость больше критических, т. е. Ке > Кекр или ги > г кp, то будем считать, что движение жидкости является турбулентным или переходным. [c.35]

    На рис. 3. 12 даются кривые зависимости коэффициента трения от числа Рейнольдса при ламинарном и турбулентном движениях. [c.39]

    Ниже приводятся ориентировочные значения местных сопротивлений при турбулентном режиме, выраженные числом диаметров трубы. [c.40]

    Обозначив число задвижек, находящихся на трубопроводе, через /гJ, колен через щ, тройников через . , вентилей через n , получим формулу для определения расчетной длины трубопровода при турбулентном движении жидкости  [c.40]

    При стекании жидкости ио наклонной или вертикальной поверхности характер движения потока может быть турбулентным (как, наиример, в колонне с орошаемой стенкой, рассмотренной в главе IV, при достаточно высоких значениях числа Рейнольдса). Кроме того, скорость абсорбции может быть увеличена и при ламинарном течении за счет волнообразования на поверхности и возникающих при этом конвективных перемещений. В точках контакта отдельных элементов поверхности часто происходит периодическое смешение слоя жидкости при его стекании по насадке по вертикальному ряду дисков или шаров.  [c.98]

    Имеется несколько различных форм профилей скорости. В случае прямых цилиндрических реакторов без насадки профиль скоростей может аппроксимироваться кривой параболической формы, характерной для ламинарного потока, или кривой почти прямоугольной формы, характерной для турбулентного потока. Форма профиля зависит от того, превышено ли критическое значение числа Рейнольдса или нет , причем параболический профиль,при Ке<Кекр, устанавливается всегда постепенно по мере того, как по длине реактора затухают неизбежно возникающие на входе возмущения. Обычно считается, что на расстоянии, равном 50 м от входа, можно ожидать достаточно хорошей аппроксимации параболического распределения скоростей. Однако эта величина часто больше фактической длины реактора  [c.65]

    Коэффициент теплоотдачи прп конвективном теплообмене (охлаждение или нагревание) зависит как от условий обтекания стенки трубы жидкостью, так и от режима ее течения. Для жидкости, подаваемой в трубное пространство теплообменника, стремятся создать турбулентный режим за счет увеличения числа ходов. [c.149]

    Аналитическое исследование гидродинамики и массообмена в каналах с отсосом или вдувом проводят для ламинарных течений интегрированием системы уравнений (4.1)—(4.4), для турбулентных — на основе дифференциальных и интегральных соотношений модели пограничного слоя при этом основные результаты по коэффициентам трения и числам массообмена обычно представляют в форме относительных законов сопротивления и массообмена [1—3]  [c.123]

    Проблеме гидродинамической устойчивости ламинарного течения в плоских каналах и трубах с проницаемыми стенками и условиями перехода в турбулентный режим посвящен ряд исследований [1]. Выводы о влиянии отсоса (вдува) на устойчивость пограничного слоя сводятся к следующему в плоском канале отсос стабилизирует течение, повышая критическое число Рейнольдса (рис. 4.6) вдув вначале резко дестабилизирует процесс, однако при параметрах вдува, больших критического, наблюдается слабый рост критического значения числа Рейнольдса Re . Потеря устойчивости ламинарного течения в трубах с проницаемыми стенками имеет особенности в частности, отсос дестабилизирует течение, снижая Re . [c.132]

    Полная потеря устойчивости и возникновение развитого турбулентного режима при смешанно-конвективном течении происходят при пониженных значениях числа Рейнольдса в частности, в плоском канале при Ra = 20000 пороговое значение числа Re снижается на 200 [26]. [c.132]

    Обобщенные коэффициенты турбулентной диффузии СуСг [311] и число турбулентности [c.40]

    Рассмотрение общего случая протекания химической реакции одновременно с перемешиванием двух (или большего числа) турбулентных потоков (один из которых может представлять собой, как это часто бывает в прикладной плазмохимии, запыленную струю) является настолько сложной задачей, что ее решение до сих пор не найдено. Это обусловлено не только известными трудностями описания механизма турбулентности [237], нелиней- [c.110]

    Непосредственные наблюдения за движением частиц, взвешенных в турбулентном потоке жидкости около стенки, с помощью ультрамикроскопа, ироде- ланные еще в 1932 г. Фейджем и Тайнендом [8], не обнаружили области, свободной от пульсационного движения. В это же время Мэрфри [9], производя расчеты теплоотдачи при больших значениях числа Прандтля, предпринял попытку учесть характеристики турбулентности в пристеночной области, где течение ранее предполагалось чисто ламинарным. Однако дальнейшее развитие теории массопередачн сильно тормозилось отсутствием экспериментальных данных [c.170]

    В своей более ранней работе [29] Коларж принимал, что внутренний масштаб турбулентности Хо вблизи стенки такой же, как в ядре потока, т. е. >-0 = /Ре /1, где — характерный размер системы (например, диаметр трубки), Ре — число Рейнольдса всего потока. В дальнейшем [30] он учел неизотропный характер турбулентности вблизи степкн и нашел следующую полуэмпирическую формулу для вычисления Хо [c.175]

    Несмотря на отмеченные недостатки результатов H.H. Павловского, есть основания для их сопоставления с соответствующими результатами трубной гидравлики. Важно подчеркнуть, что критические значения числа Рейнольдса, подсчитанные по формуле (1.11), намного меньше тех, которые в трубной гидравлике соответствуют переходу ламинарного течения в турбулентное. Это служит одним из доводов в пользу того, что причины нарушения закона Дарси при высоких скоростях фильтрации (увеличение влияния сил инерции по мере увеличения Re) не следует связывать с турбулизацией течения. Отсутствие турбулентности при нарушении закона Дарси было доказано также прямыми опытами, изложенными Г. Шнебели. [c.21]

    Рассмотрение процесса с чисто физической точки зрения приводит к выводам, что скорость турбулентного пламени Ут определяется не масштабом турбулентности и значением числа Рейнольдса, а величиной пульсационной составляющей скорости потока. Существенно то, что при большой степени турбулентности потока Ут не зависит от горючих свойств газовой смеси, которые определяют нормальную скорость распространения пламени Этот результат является следствием рассмотрения процесса только с чисто физической точки зрения. При больших а выброс языков фронта пламени настолько значителен, а поверхность пламени так велика, что сгорание газа, попавшего в зону горения, должно происходить очень быстро и практически не должно зависеть от нормальной скорости горения и , а следовательно, и не тормозить выброс новых языков пламени. При экспериментальной оценке От зависит от [c.166]

    Характеристики турбулентности (в том числе коэффициент турбулентной диффузии) слабо зависят от вязкости и плотности потоков [142—144]. В отношении пульсационной экстракционной колонны отмечено [143], что точность измерений коэффициента турбулентной диффузии недостаточна для установления зависимости его от числа Рейнольдса. Прямое измерение влияния физических свойств потоков на коэффициент продольной турбулентной диффузии выполнено [144] для колонного экстрактора с мешалкой. [c.153]

    На рис. У-23 показана общая зависимость Ре от Рем для ряда значений числа Зс=х/0. На графике большинетво опытных точек автором не показа но, но на-неоаны да(н ные других последов а тел ей для жидкости и газа. При турбулентном режиме данные удовлетворительно описываются кривой, полученной при условии полного перемешивания в одном слое насадки. Каждому числу 5с соответствует своя линия перехода от значений Ре при ламинарном режиме к Ре при турбулентном режиме. Заметим, что в число Пекле Ре здесь входит гидравлический диаметр канала для слоя насадки. [c.194]

    Если режим движения жидкости ближе к турбулентному, чем к ламинарному, то, кроме рассмотренных выше факторов, следует учитывать также и влияние турбулентной диффузии. Значение коэффициента турбулентной диффузии во всем объеме реактора, за исключением его части, непосредственно прилегающей к стенке, как правило, значительно больше значения коэффициента обычной молекулярной диффузии, и его величина возрастает с увеличением числа Рейнольдса В этом случае радиальная компонента оказывает также положительное воздействие, поскольку она компенсирует эффекты, препятствующие применению простого метода расчета, описанного в 2.2 и основанного на модели идеального вытеснения среды. В ряде работ [22—29] показано, в каких случаях продольная турбулентная диффузия влияет обратным образом и исключает возможность исиользования модели идеального вытеснения. В недавно опубликованных работах Левеншпиля [30], Крамерса и Уэстертерпа [9] приводятся интересные обзоры по данному вопросу. В первом приближении для простых реакций можно принять, что, если [c.60]

    На рис. 1У-2 приведены расчетные данные [145], которые иллюстрируют зависимость концентрационной поляризации от проницаемости мембраны и числа Рейнольдса (Ке = ш г/ ) в турбулентном потоке при разделении 4%-ного водного раствора МаС1 с П01 10 щью трубчатых мембран. Как видно из рис. 1У-2, концентрационная поляризация особенно значительна для мембран с высокой проницаемостью при не-больши. С значениях (Не. [c.173]

Смотреть страницы где упоминается термин Число турбулентное: [c.16]    [c.146]    [c.170]    [c.174]    [c.132]    [c.161]    [c.257]    [c.223]    [c.132]    [c.63]    [c.80]   
Горение Физические и химические аспекты моделирование эксперименты образование загрязняющих веществ (2006) -- [ c.215 , c.238 ]



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Амплитудный метод определения критических чисел Рейнольдса ламинарно-турбулентного перехода в пограничных слоях

Кишиневский, Т. Б. Денисова, В. А. Парменов. Экспериментальное исследование массоотдачи от стенки гладкой трубы к турбулентному потоку жидкости при больших числах Прандтля

Коэффициент поверхностного трения турбулентный зависимость от числа Рейнольдс

О создании инженерного метода расчета чисел Рейнольдса ламинарно-турбулентного перехода

Обобщение гидродинамической теории теплообмена (Рг ф 1). Закономерности турбулентного пограничного слоя. Поправка на влияние ламинарного подслоя Число St и его физический смысл

Пекле число турбулентное

Турбулентное число Дамкелера

Турбулентные числа Шмидта и Прандтля

Число Льюиса турбулентное

Число Прандтля турбулентное

Шмидта число турбулентное



© 2024 chem21.info Реклама на сайте