Взаимодействие электромагнитных волн с ионными кристаллами

Полярные колебания ионов сопровождаются возникновением электромагнитных волн, сильно взаимодействующих с чисто механическими колебаниями, и уравнения движения для таких колебаний описывают как смещение ионов друг относительно друга, так и компоненты электромагнитного поля, В случае полярной двухатомной решетки кубического кристалла соответствующие уравнения движения имеют вид [c.397]

Взаимодействие электромагнитных волн с ионными кристаллами [c.156]

Дифракция рентгеновских лучей в кристаллах. Рентгеновские лучи являются, как известно, поперечными электромагнитными волнами такой же природы, что и свет, но со значительно меньшей длиной волны (10 —10 см по сравнению с 10 см у видимого света). Когда рентгеновские лучи взаимодействуют с материальными частицами (атомами или ионами), содержащимися в плоскостях кристаллической решетки, каждая частица становится центром испускания сферической волны. Этот эффект обусловлен электронными оболочками, окрун<аю-щими каждый атом (см. ниже). Испускаемые излучения интерферируют, усиливая друг друга в определенных направлениях и гася в других. Эти направления обусловлены углом падения рентгеновских лучей и расстоянием между параллельными плоскостями атомов в кристалле. Таким образом, на фотографической пленке получается ряд пятен или колец (в зависимости от того, работают ли с монокристаллом или с кристаллическим порошком, спрессованным в таблетку), по положению которых можно определить расстояние между атомными плоскостями кристалла. [c.84]

Следует подчеркнуть, что такой способ подхода к вопросу обладает полной общностью и применим при любых температурах к любым телам вне зависимости от их молекулярной природы (ионные или молекулярные кристаллы, аморфные тела, металлы, диэлектрики и т. п.). Важной особенностью метода является и то обстоятельство, что, поскольку в вычислении поля используются точные уравнения Максвелла, автоматически учитываются также эффекты запаздывания, связанные с конечной скоростью распространения электромагнитных взаимодействий. Эти эффекты становятся существенными, когда расстояние Я достаточно велико Я Хо/2я, где Хо — длина волн, характерных для спектров поглощения данных тел. [c.72]

Рассмотрим некоторые особенности динамического взаимодействия электромагнитных волн с ионными кристаллами. Для простоты ограничимся взаимодействием только ближайщих атомных плоскостей, содержащих ионы разной массы (рис. 7.6), и пусть эти ионы имеют разноименные заряды. Представим, что на них [c.156]

Мы не останавливаемся на теории электронного парамагнитного резонанса, открытого в 1944 году Е. К. Завойским. Ограничимся кратким изложением важных для дальнейшего рассмотрения результатов. Метод ЭПР стал применяться для изучения природы нарушений структуры в реальных кристаллах сравнительно недавно. Число работ здесь относительно невелико, но быстро растет. В случае спин-.электронного резонанса исследуется поглощение сантиметровых электромагнитных волн, обусловленное электронами в атомах, и электронами, локализованными на дефектах, суммарные спины которых отличны от нуля. В качестве примера можно указать хотя бы на работы Уоткин-са 14, 15] и Кувалара [16], изучавших спин-электронный резонанс кристаллов Li l, Na I и K I, содержащих примесь ионов Мп2+ и V +. Мп + является наиболее пригодным парамагнитным ионом для т их исследований. Марганец характеризуется большим временем спин-решеточной релаксации, и поэтому его спектр легко наблюдать даже при комнатной и более высоких температурах. Правда, исследования с Мп2+ затрудняются сложностью спектров ЭПР, так как спин ядра / равен 5/2 и велико сверхтонкое взаимодействие. При введении иона Мп + в кристаллы щелочных галогенидов избыточный положительный заряд в кристалле компенсируется положительными вакансиями или отрицательным зарядом примесей, подобным, например 0 . Взаимодействие иона Мп + с этими дефектами легко проследить в спектре ЭПР. При более детальном исследовании в кри- [c.226]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология