Гюгонио адиабата

Рис. 67. Адиабата Гюгоньо исходной смеси и продуктов реакции

Рис. 8. Схема иллюстрирующая различие между замороженной и равновесной детонацией Чепмена — Жуге. 1 — семейство замороженных адиабат Гюгонио (состав газа фиксирован в точке пересечения с равновесной адиабатой) 2 — линии Рэлея (наклоны пропорциональны взятому (со знаком минус квадратному корню из скорости детонации), з — равновесная адиабата Гюгонио 4 — равновесная точка Чепмена — Жуге 5 — замороженная точка Чепмена — Жуге в — началь-ное состояние.

Рис. 2. Определение параметров течения за волной при помощи адиабаты Гюгонио.

Рис. 5. Различные участки на адиабате Гюгонио.

Рис. 4. Структура детонационной волны в переменных объем — давление. 1 — ударная адиабата Гюгонио (адиабата Гюгонио в случае, когда тепловыделение равно нулю) 2 — адиабата Гюгонио 3 — пик Неймана 4 — конечное состояние в случае сильной детонации 5 — линия Ралея в — конечное состояние в случае слабой дефлаг-раийи 7 — начальное состояние.

Рис. 23. Адиабаты Гюгонио для ударной волны (1) и для продуктов детонации (ПД).

Рис. 228. Адиабаты Гюгоньо (Я) и Пуассона (Р) для начальных состояний А ж N

Соотношения Ренкина — Гюгонио представляют собой уравнения, связывающие параметры течения по обе стороны этих волн. В данной главе сначала выводятся и обсуждаются общие уравнения Ренкина — Гюгонио. Далее для получения четкого описания различных режимов горения детально исследуется адиабата Гюгонио для простой системы. [c.38]

Рис. 3. Адиабаты Гюгонио при V = 1.4 (уравнение (24)).

Рг, г (A), т.е. переходу с начальной адиабаты Гюгоньо (исходная смесь) па адиабату продуктов реакции. Заметим, что уравнение последней выражается формулой (47.2). [c.244]

Простой расчет показывает, что адиабату Гюгонио идет более круто, чем равновесная. Кроме того, для данной ударной вол- ны на адиабате имеют смысл лишь начальная и конечная точки. Все промежуточные точки относятся не к процессу постепенного перехода невозмущенного состояния газа к возмущенному (этот процесс происходит скачком), а к конечному (возмущенному) состоянию газа с другими параметрами ударной волны. [c.22]

Автокатализ 46—49, 526 Адиабата Гюгоньо 638, 639, 644, 645 [c.682]

При возбуждении ударной волны в химически реагирующем горючем газе под влиянием адиабатического сжатия смеси наряду с ударной волной возникает волна горения. Совокупность этих волн представляет собой детонационную волну. В детонационной волне потери на трение и теплоотдачу при ее движении по трубе компенсируются энергией, выделяющейся в волне горения. Благодаря этому при распространении по трубе детонационной волны становится возможным стационарный режим, когда скорость детонации (О) остается постоянной. Условие существования стационарного режима определяется правилом Чемпена — Жуге, согласно которому стабильность детонационной волны достигается, если скорость потока сжатого газа за фронтом детонационной волны равна или выше скорости звука в этом газе. Правило Чемпена — Жуге позволяет найти на адиабате Гюгоньо точку с такими значениями Рг и Уг, которые обеспечивают стабильность детонационной волны и позволяют вычислить скорость детонации В [c.141]

Уравнение (43.7), носящее название адиабаты Гюгоньо, при мало различающихся / и Ро и, соответственно, и и Ио в пределе переходит в уравнение адиабаты Пуассона [c.638]

Вычисляя из уравнения (51.9) величину —равную тангенсу угла касательной к адиабате Гюгоньо, с использованием соотношения E=pvl —i) найдем [c.505]

Как известно, в отличие от детонации, горение происходит с понижением давления и расширением продуктов реакции. Горению с постоянной скоростью отвечает нижняя ветвь адиабаты Гюгонио. Скорость оттекающих от поверхности продуктов горения возрастает в соответствии с характером тепловыделения по высоте факела пламени. Таким образом, между сечениями, заключающими зону горения, существует перепад давления Дрд, причем давление максимально на поверхности горения. [c.52]

Недостающее четвертое уравнение, по Чепмену, может быть получено из условия минимума скорости детонации, определяемого совпадением касательной к адиабате Гюгоньо с прямой, проведенной из точки ро, Ьо [c.639]

Соотношение между параметрами среды до и после прохождения через нее скачка уплотнения позволяет описать ударное сжатие в координатах давление р — удельный объем V кривой, которая называется ударная адиабата или адиабата Гюгонио (рис. 21, кривая /). Проведем через точки А ро, о) и В(рг, У)), характеризующие соответственно состояние невозмущенной и возмущенной среды на кривой Гюгонио, прямую. Очевидно, что рх — Ро)/(Уо — VI) = tg а, т. е. тангенсу угла наклона этой прямой к оси абсцисс. [c.65]

Однако вытекающие из законов сохранения массы, количества движения и энергии уравнения (51.10) и (51.9) вместе с уравнением состояния, которое при допущении, что газовая смесь подчиняется законам идеальных газов, будет представлять собой уравнение Клапейрона pv =гТ, где г = /M (Л — газовая постоянная и М — средний молекулярный вес смеси), недостаточны для определения скорости детонации В, поскольку эти уравнения содержат четыре неизвестные величины />г, Vr , Тг и В. Недостающее четвертое уравнение, по Чепмену, может быть получено из условия минимума скорости детонации, определяемого совпадением касательной к адиабате Гюгоньо с прямой, проведенной из точки />о, г о (рис. 147), отвечающей начальному состоянию газа. [c.505]

Как видно из этого соотношения, искомая касательная к адиабате Гюгоньо вместе с тем является также касательной к адиабате Пуассона (в точке р , тангенс угла [c.639]

В смеси, воспламенившейся в результате сжатия в ударной волне, развивается химическая реакция горения, осуществляющаяся при постоянной скорости распространения. Последнее обстоятельство приводит к вытекающему из уравнения (43.10) линейному закону изменения состояния газа, что в виде предположения было высказано еще В. А. Михельсоном [192]. Это изменение состояния на рис. 201 (стр. 639) отвечает переходу газа по прямой О КО из состояния, изображаемого точкой О и по составу тождественного состоянию исходной смеси (О), в состояние продуктов реакции, изображаемое точкой р,,, Vy (К), т. е. переходу с начальной адиабаты Гюгоньо (исходная смесь) на адиабату продуктов реакции. Заметим, что уравнение последней выражается формулой (43.9). [c.645]

И учитывая, что множитель прп Q для е<Г6 больше О, мы видим, что л для динамического сжатия в детонационной волне выше соответствующих значений я в ударной волне без реакции. Адиабата Гюгоньо для волны сгорания в пределах е 6 лежит выше адиабаты простой ударной волны, проходящей через точку начального состояния А р , г о), как это видно из рис. 230. Скорость раснространения волны сгорания О и скорость газового потока и для адиабаты Н при сгорании определяется формулами, аналогичными (20.4), (20.5), (20.11) (20.12), для простой ударной волны, с заменой С на ) — скоростью детонационной волны. [c.304]

Ударное сжатие неизоэнтронично, так как часть энергии сжатия расходуется на необратимое нагревание газа. При сжатии в ударной волне вещество не проходит все промежуточные значения на адиабате Гюгонио, а скачком переходит из состояния ро Уо в р V]. Таким образом, кривая динамической адиабаты характеризует возможные конечные состояния вещества, получающиеся из данного исходного состояния при однократном сжатии ударными волнами различной интенсивности. [c.66]

Как видно из этого соотношения, искомая касательная к адиабате Гюгоньо вместе с тем является также касательной к адиабате Пуассона (в точке р , ь ), тангенс угла которой выражается формулой — = ур/у. Поэтому условие минимума скоро- [c.505]

Подставив в. (1.62) уравнение, вытекающее из изотермы для первого вещества яц = ф1(сц, 0), получим соотношение, связывающее концентрации первого вещества по обе стороны границы раздела первой и второй волн. Это соотношение, устанавливающее связь концентраций на скачке, аналогично адиабате Гюгонио в газовой динамике [38]. [c.35]

Если течение газов над поверхностью горения одномерно и по мере удаления от поверхности температура и скорость газов возрастает, то из адиабаты Гюгонио следует, что давление по мер удаления от поверхности будет постепенно уменьшаться. Таким образом, локальное повышение давления может быть только при нестационарном и неодномерном горении. Существование самопроизвольного проникновения газов было установлено в следующих экспериментах. [c.87]

Закономерности сжатия в ударной волне принципиально отличаются от закономерностей изоэнтропи-ческого сжатия, описываемого адиабатой Пуассона. На рис. 21 изображена изоэнтропа 2 (адиабата Пуассона), имеющая одинаковое начальное состояние с адиабатой Гюгонио (касание в точке ро Уо). Видно, что ударная адиабата идет круче, чем изоэнтропа. В случае изоэнтропы бесконечно большое давление достигается при бесконечно малом удельном объеме. [c.65]

Поскольку скорость детонации О величина постоянная, уравнение (18) в кородинатах р п V дает прямую, проходящую через точку ро Уо адиабаты Гюгонио [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология