Адиабата

Теплоемкость ацетилена и показатели адиабаты при различных температурах представлены в табл, 5, [c.32]

Из последнего уравнения следует, что с увеличением температуры показатель адиабаты будет, убывать, так как при этих условиях изохорная теплоемкость возрастает. Но, уменьшаясь с повышением температуры, К ни при каких условиях не может стать меньше единицы. Из соотношений (И.И) и (П.12) можно определить зависимость теплоемкости от показателя К и получить математические выражения, встречающиеся в выводах термодинамики. [c.33]

Внутренняя энергия и энтальпия идеального газа зависят только от температуры, а его теплоемкости при постоянном давлении и объеме принимаются постоянными. Это обусловливает постоянство показателя изоэнтропы идеального газа к = с /с-, и дает возможность проинтегрировать дифференциальное уравнение изоэнтропного процесса, представив его в виде адиабаты Пуассона [c.114]

Что такое показатель адиабаты, политропы [c.48]

Можно принять, что к равен для газов одноатомных— 1,67 двухатомных — 1,41 трехатомнь х—1,3 (в частности, показатель адиабаты для метана равен 1,3). Таким образом, число К обусловливается числом атомов в молекуле. Для реальных газов коэффициент К есть величина переменная, являющаяся функцией температуры. При повышении температуры коэффициент К убывает. [c.32]

Состояние газа характеризуется давлением. Температура Т на входе и во всех ступенях после охлаждения газа одинакова. Символ ю обозначает мольную работу сжатия УйР в отдельной ступени. На диаграммах р—У работу сжатия представляет площадь между адиабатой и ординатой. Из диаграмм следует, что работа сжатия в трехступенчатом компрессоре меньше, чем в двухступенчатом. Задача оптимизации заключается в выборе таких промежуточных давлений р или р и р , чтобы площадь под адиабатой была минимальной, т. е. чтобы достигалась минимальная работа сжатия [c.339]

Значения табулированы и соответственно показаны на диаграммах (см. рис. 8—10). При анализе этого материала прежде всего ясно то, что показатель адиабаты К для условий реальных углеводородных компонентов (пластовых нефтегазовых систем) представляется величиной переменной и зависит прежде всего от температуры. При увеличении температуры коэффициент К заметно убывает вследствие повышения изохорной теплоемкости. При прочих равных условиях увеличение содержания газа в смеси закономерно приводит к уменьшению показателя адиабаты. [c.69]

Проточную часть, ротора 3 с рабочими колесами одинакового диаметра , подшипниковых опор 5 и концевых уплотнений 4. Корпуса имеют одно выносное промежуточное охлаждение после двух ступеней. Наличие выносного охлаждения после двух ступеней при сжатии кислорода, азота, воздуха и других, близких к ним по свойствам газов позволяет достичь высоких окружных скоростей при этом температура сжатого газа не превышает допустимую величину, равную 180° С. Если выносное охлаждение не требуется (например, при сжатии углеводородов, имеющих показатель адиабаты к = = 1,25), промежуточные патрубки заглушаются. [c.188]

В термодинамике широкое применение имеет коэффициент К, называемый показателем адиабаты, через который обозначают отношение изобарной теплоемкости к изохорной теплоемкости, т. е. [c.32]

Так кз к в формуле (11.26) показатель адиабаты не может быть раскрыт (величины Ср и являются параметрами искомыми), то значение коэффициента К выражают следующим образом [c.44]

При уменьшении количества газа в смеси показатель адиабаты увеличивается и для однофазного потока при тех же значениях t я р равен пределу 1,701—1,520. [c.69]

По уравнению адиабаты определяем конечное давление воздуха Р2 и температуру 7г при этом начальное давление Р = = 0,9 ага и температуре Т, = 273 + 27 = 300° К, х для воздуха = [c.77]

Более высокий выход достигается при относительно меньшей температуре. Реактор делят на части (1 4), и реакционная смесь охлаждается между этими частями путем теплообмена. I — изотерма II — адиабата III — охлаждение. [c.222]

В приложении приведены номограммы 2 и 3, дающие возможность быстро подсчитывать отдельные параметры уравне-ння адиабаты и политропы. [c.75]

Решение. 1. При адиабатических изменениях энтропия постоянна следовательно, для точек 1 и 2 имеем Si = S2. Так как на диаграмме (рис. VI-2) значения энтропии отложены на оси абсцисс, адиабатическое изменение от точки 1 до точки 2 происходит по прямой, параллельной оси ординат. Точка 1 лежит на пересечении изобары р = 2 ат с граничной кривой х = 1 (сухой насыщенный пар), а значит, и на изотерме Ti= 180 К. Точка 2 определится пересечением изобары Р2 = 8 ат адиабатой, доходящей через точку 1. Установим, что точке 2 соответствует изотерма Т2 = 260 К. Найдем также значения энтальпий й = 46,1 ккал/кг, 12 = 67,3 ккал/кг. Работа адиабатического сжатия [c.141]

Теплоемкость ацетилена Ср и i л кал г град ) и показатели адиабаты К [c.32]

Из приведенного соотношения следует, что для повышения эффективности цикла необходимо увеличивать степень сжатия и показатель адиабаты рабочего тела. [c.51]

Отношение изобарной теплоемкости к изохорно Ср1Су называется показателем адиабаты и используется пзи расчетах адиабатического сжатия газа (рис. 6). Чаш,е всего приходится иметь дело с политропическим сжатием или расширением. Для инженерных расчетов показатель политропы берется равным /г = 0,95 Ср/Су. [c.46]

Парокомпрессионные холодильные машины (ПХМ) могут работать с влажным ходом или сухим ходом компрессора. В первом случае компрессор всасывает влажный пар хладагента и сжимает его по адиабате (изоэнтропе) /—2 до состояния насыщения, далее следует конденсация пара по изотерме 2—3, латем переохлаждение жидкости 3 —3, дросселирование по изо-энтальпе 3—4 и испарение по изотерме 4—1 (см. рис. 42, б). [c.126]

Во втором случае (см. рис. 42, в) компрессор всасывает сухой пар и сжимает его по адиабате 1—2 до рабочего давления. Далее следует охлаждение перегретых паров хладагента до состояния насыщения по изобаре 2—2, конденсация по изотерме 2—3, переохлаждение 3 —3, дросселирование по изоэнталь-пе 3—4 и испарение по изотерме 4—/. [c.126]

Если расщирение газа протекает по законам адиабаты или политропы, то необходимо иметь в виду, что здесь могут иметь место два случая 1) когда расширение идет с совершением внешней работы, т. е. когда сжатый газ действует па поршень в цилиндре расширительной машины, приводя его в движение 2) когда расширение протекает без совершения внешней работы, т. е. когда газу при его расширении не противостоит никакое препятствие (подобно поршню). Второй случай имеет место, нанример, при переходе газа через вентиль (или дроссельный клапан) из сосуда высокого давления в сосуд низкого давления. Отсюда ясно, что так как во втором случае газ никакой внешней работы не совершает, то для него неприменимы уравнения (39) — (42в). Неприменимость указанных уравнении следует также из того, что вывод этих уравнений состояния основан на принципе слотия газа за счет внешних усилий, т. е. такого сжатия, когда на этот процесс затрачивается определенная механическая работа. [c.73]

При возбуждении ударной волны в химически реагирующем горючем газе под влиянием адиабатического сжатия смеси наряду с ударной волной возникает волна горения. Совокупность этих волн представляет собой детонационную волну. В детонационной волне потери на трение и теплоотдачу при ее движении по трубе компенсируются энергией, выделяющейся в волне горения. Благодаря этому при распространении по трубе детонационной волны становится возможным стационарный режим, когда скорость детонации (О) остается постоянной. Условие существования стационарного режима определяется правилом Чемпена — Жуге, согласно которому стабильность детонационной волны достигается, если скорость потока сжатого газа за фронтом детонационной волны равна или выше скорости звука в этом газе. Правило Чемпена — Жуге позволяет найти на адиабате Гюгоньо точку с такими значениями Рг и Уг, которые обеспечивают стабильность детонационной волны и позволяют вычислить скорость детонации В [c.141]

Кроме диаграмм s—T (энтропия — температура) для различных технических расчетов применяются также диаграммы, составленные в других системах координат, например i—p (энтальпия — давление), V—р (объем — давление), Т—i (температура — энтальпия), S—i (энтропия — энтальпия) и т. п. На эти диаграммы всегда наносятся линия, ограничивающая область влажного пара, и изотермы, изобары, нзохоры, изоэнтальпы, изоэнтропы (адиабаты), линии постоянной степени сухости и т. д. [c.142]

Цикл Карно (рис. 4) образован двумя изотермами и двумя адиабатами. Рабочее тело, параметры состояния которого соответствуют точке а в системе ру-координат, сообщается с источником теплоты, и к нему подводится теплота при постоянной температуре Т1. Тяким образом создаются условия для расщирения рабочего [c.31]

Предположим, что в холодильниках происходит полное охлаж-Д( ние газа до той температуры, какую он имел в начале сжатия в пе рвой ступени. Тогда точки б, г, е, и, определяющие на индикаторной диаграмме начало сжатий по ступеням, лежат на изотерме, и процесс сжатия является идеальным. Если бы сжатие газа до окончательного давления рз происходило по адиабате в одноступенчатом компрессоре, то этот процесс был бы изображен адиабатой бж, причем па сжатие газа затрачивалась бы дополнительная работа. (заштрихованная площадь). Как видно из диаграммы, при многоступенчатом сжатии и межступеичатом охлаждении газа процесс приближается к идеальному изотермическому процессу (ления бгеи) — наиболее совершенному с точки зрения экономичности. [c.216]

Основы процессов химической технологии (1967) -- [ c.0 ]

Химическая термодинамика (1963) -- [ c.118 ]

Техно-химические расчёты Издание 2 (1950) -- [ c.99 ]

Техно-химические расчёты Издание 4 (1966) -- [ c.67 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.193 ]

Компрессорные машины (1961) -- [ c.59 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.193 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.0 ]

Термодинамика (0) -- [ c.97 , c.108 ]

Термодинамика (0) -- [ c.39 , c.47 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология