Вакуумное состояние

В представлении чисел заполнения обычно полагают 0) = 1, тогда функция и), определяемая (32,9), будет также нормирована к 1. Основное состояние системы, описываемое функцией 0), часто называют вакуумным состоянием. Вакуумное состояние можно определить условием [c.152]

Функция IV ) состояния с V фононами с волновым вектором к может быть получена путем последовательного применения оператора рождения фононов Ь1 к функции нулевого (вакуумного) состояния О) [c.162]

Наконец, подставив (52,29) в (52,23) и сравнив с (52,26), найдем энергию вакуумного состояния новых невзаимодействующих элемен гарных возбуждений [c.233]

НИИ С волновым вектором q, поляризацией eg q) и энергией bQs q), получаются из функций вакуумного состояния (без фононов) по общему правилу [c.387]

В дырочном представлении состояние Фо (86,15) называют вакуумным состоянием . Вакуумное состояние обладает нулевой энергией (86,17), от которой можно отсчитывать энергию возбуждения. Возбуждение системы соответствует рождению пары частиц — частицы в состоянии 5 (е > ер) и дырки в состоянии 5 Другие состояния возбуждения характеризуются рождением нескольких пар частиц. Переход системы из состояний большей энергии в состояния меньшей энергии соответствует аннигиляции пар. Чтобы описать такие процессы, введем наряду с ферми-операторами а , (при > e ,) новые операторы (е e ,)рождения и уничтожения ды- [c.409]

Вакуумное состояние в дырочном представлении определяется условиями [c.410]

Усредняя полученное выражение по вакуумному состоянию фононов, находим, используя значения (88,14) и (88,15), [c.424]

Если обозначить через 0) волновую функцию вакуумного состояния, то эта функция определяется уравнениями [c.429]

Приведенные до сих пор соотношения пригодны для любого числа электронов N ( = 1, 2, 3,. . . ) кроме того, целесообразно рассмотреть состояние вообще без электронов — вакуумное состояние I 0). Так что состояние а 0) является одноэлектронным состоянием с волновой функцией [c.70]

Для вычисления энергии вакуумного состояния системы (т. е. состояния без новых элементарных возбуждений), надо подста- вить в (52,14) значения (52,12) и результат приравнять (52,10) тогда получим [c.231]

Заполненная ферми-сфера играет роль нового вакуумного состояния IO). Во вторичном квантовании вводятся операторы рождения и уничтожения частиц и дырок (см., например. Bohr and Mottelson, 1969). Нуклонное состояние с импульсом р и z-kom-понентой спина s= l/2 обозначается как lv =lp, s). Состояние частицы записывается как [c.171]

В настоящем параграфе исследована временная эволюция лазерного излучения на основе уравнения для матрицы плотности, полученного в работе Скалли и Лэмба /25/. При построении модели возникновения лазерного излучения были сделаны следующие предположения. Пусть атомы активной среды представляют собой двухуровневую систему, резонансным образом взаимодействующую с одной полевой модой. Активная лазерная среда сохраняется путем пропускания через резонатор атомов как в возбужденном, так и в основном состояниях. Атомы среды взаимодействуют между собой только через поле и имеют одинаковую направленную скорость движения. Время прохода атомов через резонатор полагается большим по сравнению с временем жизни атома, но малым по отношению к характерному времени изменения поля излучения. При сделанных предположениях оказалось возможным расцепить уравнения для диагональных и недиагональных элементов матрицы плотности и решить их по отдельности. Данные уравнения аналогичны системе управляющих уравнений, для которых асимптотические по времени решения были построены в первой главе. С их помощью удалось проанализировать эволюцию статистики фотонов от начального, вакуумного состояния до равновесного, определить ширину линии генерации и найти характерное время переходного процесса. [c.203]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология