спектры кластеры

Рис. 1.4. Масс-спектры кластеров СОг- При малом давлении в камере — 700 мбар — наблюдается экспоненциальное уменьшение кластеров по размерам, при большем давлении — 3 ООО мбар — образуются более крупные кластеры с горбообразным распределением. п — число молекул в кластере. Сплошные кривые — расчетные данные [4]

Особенности фононного спектра кластеров обуславливаются наличием большого числа поверхностных атомов. Атомы на поверхности кластера слабее связаны с кристаллической решеткой, и, следовательно, частоты их колебаний меньше. Поэтому в колебательном спектре должно быть большое число низкоэнергетических колебаний, что приводит, согласно (5.7)-(5.10), к увеличению (г ). Вместе с тем кластеры характеризуются предельными длинами волн фононов, обусловленными размером кластера, т. е. фононный спектр лишается части низкочастотных колебаний и величина (г ) должна уменьшаться. Однако влияние обрезания фононного спектра для дебаевской плотности спектра незначительно (р(ш) а ) и общий эффект должен привести все же к увеличению (г ). [c.188]

На рис. 7.3 приведены фотоэлектронные спектры кластеров Ag с числом га = 16 4- 21. В этом диапазоне размеров в измерениях энергии ионизации для кластеров серебра наблюдались особенности, связанные с оболочечной моделью. [c.246]

Рис.7.14. Фотоэлектронные спектры кластеров с п = 3-г32. Стрелкой показаны значения энергий, используемых для определения сродства к электрону [13]

На рис. 16.7 приведены мессбауэровские спектры кластеров железа с размерами 10,5 11,5 14 и 16,5 нм. Исследовалась наносистема, состоящая из полимера и 10 % кластеров железа. [c.533]

Основное различие в спектрах кластеров гидроксида железа проявляется между гидратированными и сухими образцами в диапазоне температур 8,5 Ч-15 К. [c.561]

Найдите в масс-спектре кластер пиков молекулярного иона (р . 5.3.1). Если пик молекуля шого иона имеет низкую интенсивность или его отнесение вызывает затруднения, то подтвердить правильность отнесения можно с помснцью методов мягкой ионизации (химической ионизации, бомбардировки ускоренными- атомами и т. д. см. разд 5.3.2.), позволяющих обнаружить более интенсивные квазимолекулярные ионы, чаще всего [М + Н]+. Следует всеща иметь в виду возможность присутствия примесей наиболее распространенными за1рязнениями являются ф алатные пластификаторы (m/z 149, 167, 279) и силиконовая смазка (m/z 133, 207, 281, 355, 429). Поскольку наблюдаемый масс-спектр зависит от парциального давления компонентов смеси в ионном источнике, то в нем может доминировать даже минорный, но более летучий компонент. [c.224]

Рис. 7.10 показывает фотоабсорбционный спектр кластера с незаполненной оболочкой [1]. Линия спектра, соответствующая низкой энергии поглощения, отвечает колебаниям вдоль большой оси эллипса, высокоэнергетическая линия — колебаниям вдоль малой оси эллипса. [c.257]

Такое сходство формы резонансных спектров кластеров с одинаковым числом электронов и возможность их эффективной интерпретации с помошью применения модели классической капли сферической и эллипсоидальной формы позволяет сделать вывод о том, что геометрическая форма щелочных кластеров определяет симметрию электронного газа. Это, в свою очередь, позволяет отдать предпочтение коллективной модели электронных возбуждений и колебаний в электронном облаке относительно ионного ядра. [c.258]

Энергии сродства к электрону могут быть получены из фотоэлектронных спектров, при этом можно различить вклады, например вклады 4s- и Зd-пoлo . На рис. 7.26 приводятся энергии сродства к электрону для 4s- и Зd-пoлo , определенных из фотоэлектронных спектров кластеров Си при n = 1 -г 410. [c.271]

Рис. 9.10. Двухфононные ионизационные спектры кластеров бензола перехода 0-0

Рис. 15.1. в) расчетные спектры плазмонного поглощения кластеров серебра с размерами от 2 до 8 нм, цифрами указаны размеры кластеров б) расчетные спектры кластеров серебра размером 4 нм окруженных средой с переменной дизлектрической постоянной. Каждый спектр нормализован по максимуму плазмонного лика. Наверху под стрелкой указаны значения = 1, 3,6 [4] [c.488]

Результаты свидетельствуют об ущирении линий СТС с уменьшением размера кластера и возрастании скорости суперпарамагнитной релаксации. Исключение составляют кластеры с размером 10,5 нм, спектры которых подобны спектрам кластеров с размерами 14 нм. Понижение температуры и наложение внешнего магнитного поля 0,3 Тл приводит к сужению [c.533]

На рис. 16.22 и 16.23 приведены мессбауэровские спектры кластеров ферригидрита в порах полисорба для концентраций с = 1,2 10 и [c.555]

Рис. 16.22. Мессбауэровские спектры кластеров ферригидрита в полисорбе с размерами пор 13 нм (а, 6) и 20 нм в), с = 2 10" М а) 4,2 К 6) 10 К в) 4,2 К [22]

Рис. 16.23. Мессбауэровские спектры кластеров ферригидрита в полисорбе с размерами пор 13 нм, с = 2 10" М о) 4,2 К б) 6 К в) 10 К [22]

Рис. 16.24. Мессбауэровские спектры кластеров ферригидрита в полисорбе с размерами пор 75 нм (с = 1,2 10 М) а) 4,2 К б) 25 К в) 50 К

Как и для кластеров ферригидрита, мессбауэровская спектроскопия представляет здесь эффективный способ исследования магнитных фазовых переходов в нанокластерах. Спектры обрабатывались с вьщелением квадрупольного дублета и магнитной СТС с учетом распределения магнитных полей. Мессбауэровские спектры кластеров гидроксида железа в сухом и гидратированном состояниях показаны на рис. 16.26 и 16.27. [c.561]

Рис. 16.26. Мессбауэровские спектры кластеров оксигидроксида железа в сухом суль-фокатионите при различных температурах измерения [26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология