Стример

Экспериментально полученные характеристики короны зависят от двух противоположных эффектов во-первых, чем плотнее газ, тем становятся короче средний свободный пробег, это затрудняет ионизацию и увеличивает потенциал искрового перекрытия во-вторых, усиленная фотоионизация и снижение ионной диффузии способствует распространению стримера от анода через искровой промежуток, а затем второй эффект а при критическом давлении происходит искровой пробой. [c.495]

При увеличении температуры газа увеличивается критическое давление, и более высокая температуропроводность газа погашает стримеры до того, как они успевают перекрыть промежуток между электродами. Более широкий промежуток изменения параметров также предоставляет большую возможность для диссипации стримеров. [c.495]

Основываясь на аналогии между явлениями электрического пробоя твердых диэлектриков и искрового разряда в газах, А. А. Воробьев н Г. А. Воробьев [13, с. 118] предложили дальнейшее развитие гипотезы ударной ионизации электронами. Они считают, что вслед за образованием электронной лавины в твердом диэлектрике, как и в газе, с большой скоростью прорастает сильно ионизованный канал — стример. В процессе роста стримера существенную роль играет не только ударная ионизация электронами, но и фотоионизация. [c.27]

Предполагается, что время запаздывания разряда ip определяется временем распространения лавины электронов между электродами, поскольку скорость прорастания следующего за лавиной обратного стримера, значительно больше скорости распространения лавины. С учетом этого по измеренным значениям ip в работе [120] рассчитано значение кажущейся подвижности зарядов X, ответственных за распространение лавины [c.135]

Вторая стадия искрового разряда — главный разряд пр — - >, К происходит вдоль канала, образованного стримером, [c.439]

Процесс разряда (между облаком и землей) начинается со стримера, распространяющегося ступенями вниз с интервалами между ступенями 15—100 мксек. (В случае молнии стример носит название ступенчатого лидера.) Средняя скорость распространения стримера (1—5)10 см сек на отдельных ступенях она составляет [c.440]

Когда этот заряд (так называемый стример) подходит к катоду, то напряженность в этом месте поля резко возрастает, усиливая ионизацию. Образующаяся новая электронная лавина устремляется по стримеру к аноду. Эти процессы приводят к резкому увеличению проводимости и тока в искровом промежутке, т. е. к возникновению электрического разряда. Пробивным напряжением газа является напряжение искрового разряда. [c.120]

Можно предполагать, что характер развития стримера для разрядных промежутков, образованных металлическими электродами и электродами заряженный диэлектрик — металлический элемент аппарата , один и тот же. [c.120]

Влияние избыточного напряжения на вначале недооценивалось. Кроме того, фотографии искры, полученные с помощью камеры Вильсона, интерпретировались ошибочно. На снимках были обнаружены светящиеся каналы-стримеры, по которым [c.219]

В результате сравнения длины лавин на нескольких снимках, сделанных при строго одинаковых условиях через разное время после того момента, когда волна напряжения достигла электродов, скорость распространения электронных лавин оказалась равной 1,25 10 см сек. Это соответствует подвижности электронов в условиях опыта. Скорость распространения положительных стримеров оказалась большей, чем скорость роста электронных лавин и чем возможная скорость передвижения электронов в газе при данных условиях, а именно 3—4 10 см сек. Когда положительный стример достигает катода и связывает катод и анод непрерывным проводящим каналом, на катоде образуется катодное пятно в том месте, где канал ионизованного газа соприкасается с катодом и по этому каналу с очень большой скоростью 10 —10 см сек) пробегает импульс тока, превращающий канал [c.352]

Распространение стримера не обязательно начинается от анода и не обязательно совершается в направлении к катоду (положительный стример). Имеет место также и распространение стримеров, возникающих в какой-либо точке разрядного промежутка между катодом и анодом. Стримеры, распространяющиеся в сторону анода, называют отрицательными стримерами. Так же как и положительные стримеры, они растут быстрее, чем простая лавина электронов. [c.353]

Рис. 145, а II б. Схемы развития положительного стримера. [c.354]

Для того чтобы построить количественную теорию искрового-пробоя, надо найти законы и условия образования стримеров. Если в точке, где появился свободный электрон, поле, созданное зарядами данной лавины, много слабее, чем поле разряда, то [c.355]

Рис. 146. Схема разветвляющегося стримера н развитие встречного стримера.

При длинном искровом промежутке первоначальная лавина нередко начинает распространяться не непосредственно от катода, а из какой-либо точки разрядного промежутка между катодом и анодом. После того, как в ноле напряжённости Е такая лавина пробежала путь Жц, первая ступень положительного стримера распространяется от головки лавины до самого катода, как это показывают наблюдения, проведённые при помощи ячейки Керра. [c.358]

Между областями разрядного промежутка, лежащими около конца положительного и отрицательного острия, имеется существенное различие, на основании которого легко объясняется указанная выше разница в минимальной напряжённости поля, необходимой для распространения стримера у положительного и у отрицательного острия, а также различный внешний вид искровых каналов, идущих от положительного и отрицательного электродов. [c.359]

Когда лидер (стример) достигает земли, по ионизованному каналу начинает в обратном направлении (вверх) развиваться главный разряд. Скорость его развития 2-10 —1,5-10 см1сек. [c.440]

Первая стадия — переэтерификация диметилтерефталата этиленгликолем с образованием дигликолевого эфира терефта-левой кислоты (мономер димер стример). Навески 10,6 г диметилтерефталата и 7,7 г этиленгликоля помещают в четырхгор-лую колбу, нагревают при перемешивании до растворения и добавляют 0,00 1 г ацетата цинка. Реакцию проводят в токе инертного газа, постепнно нагревая реакционную смесь до 160°С в течение 2 час., а затем до 235 °С в течение 3 час. [c.175]

Элементарные процессы в искровом разряде и теория стримеров. Напряжение зажигания искрового разряда между плоскими электродами при значениях / с >200 мм рт. ст.-см Отличается от значений, подсчитанных по теории лавинных разрядов. Многочисленный ряд наблюдений над искровым разрядом и твёрдо установленные экспериментальные факты приводят к ряду других не только количественных, но и качественных расхождений с ЭТ011 теорией [c.350]

Рис. 143. Следы, оставленные в камере Ретера стримерами, распространяющимися от анода к катоду. На снимке I налево виден стример, распространившийся почти до самого катода на снимке II хорошо видно разветвление стримера.

Рис. 144. Схема распространения отрицательного стримера. I—основная лавина, распространяющаяся от катода II, III, IV и т. д.—лавины, образованные фотоэлектронами волнистыми линиями условно изображено распространение фотонов по прямым а а , С1С2, и т. д.

Объяснение механизма отрицательных стримеров основано на объёмной фотоионпзации газа и на создании усиленного поля перед головкой лавины. На рис. 144 показана схема образования отрицательного стримера. Свободные электроны, образуемые фотоионизацией впереди основной лавины, являются родоначальниками новых лавин, сливающихся в один мощный отрицательный стример, быстро продвигающийся к аноду. Подобные же схемы можно построить и для объяснения механизма положительных стримеров (рис. 145, а, б) А, В, С, В ж т. д.—общеизвестная схема лавин. Волнистыми чёрточками изображено распространение в газе фотонов. Схема О изображает положение дел в тот момент, когда отрицательная головка лавины только что коснулась анода, Р—события, имеющие место в последующие моменты времени, когда отрицательные заряды лавины ушли на анод, а образованные [c.353]

На рис. 146 показана схема разветвляющегося стримера М, N и развитие встречного стримера Л, бегущего навстречу по т-гкительному стримеру 3. [c.355]

Обратимся ко второму условию, соблюдение которого необходимо для того, чтобы мог образоваться и расти положительный стример. Основываясь на грубом параллелизме, имеющем место в разряде между явлениями ионизации и возбуждения газа, один из авторов излагаемой теории Лёб формулирует это условие так для образования положительною стримера необходимо наличие в головке лавины кон-центрпциг ионов не меньшей некоторой предельной концентрации Nсоответствующей выходу из головки лавины коротковолновых фотонов в числе, достаточном для поддержания роста стримера. При /> =200 мм рт. а.-см, т. е. в той области, где механизм теории стримеров начинает уступать место процессам, лежащим в основе лавинной теории, подсчёт N. даёт 6,9-10 ионов в 1 см . При р = 7 0 мм [c.357]

Когда положительный стример достигает катода, в созданный им канал устремляются с катода электроны, освобождаемые у-прО" цессами. Эти э.1ектроны нейтрализуют положительные объёмные заряды канала и превращают последний в ниточку плазмы с большой электропроводностью. Катод как бы передвигается внутрь разрядного промежутка в точку (рис. 148). В области разрядного промежутка, лежащей за этой точкой ближе к аноду, идёт рост новой лавины [c.358]

Рис. 148. Схема сту-ценчатогораспростра-яения лавин и стримеров в длинном искровом промежутке.

Так как минимальная наряжённость поля, имеющая место в этих случаях, меньше, чем средняя, то отсюда следует, что в неравномерных полях стримеры могут распространяться через области с ещё более низкой напряжённостью поля. На основании акспериментальных данных оценивают напряжённость поля, минимальную для возможности распространения полон ительного стримера, в 4400 в см. [c.359]

В неравномерном поле стример возникает в области, где па-аряжённость поля для этого достаточно велика, и затем лишь распространяется по всему искровому промежутку через области с меньшей напряжённостью поля. [c.359]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология