Стримеров теория

Для того чтобы построить количественную теорию искрового-пробоя, надо найти законы и условия образования стримеров. Если в точке, где появился свободный электрон, поле, созданное зарядами данной лавины, много слабее, чем поле разряда, то [c.355]

Наиболее существенный недостаток теории стримеров—эмпирически установленное условие Л (,=7-101 ионов см , не учитывающее реального хода процесса фотоионизации газа в объёме. Поэтому в статьях, опубликованных в 1948 году, Лёб возвращается к основному условию, которому должны удовлетворять последовательные процессы, имеющие место при любом явлении пробоя. каждый цикл разрядных первичных и вторичных процессов должен привести к появлению в соответствующем месте искрового промежутка такого же числа электронов, как то, которое привело к возникновению первичного процесса этого цикла. [c.360]

Хотя теория искрового перекрытия, строго говоря, должна была бы основываться на теории стримеров и на разборе условий их возникновения и распространения во внешней области коронного разряда, к вопросу о переходе коронного разряда в другие виды разряда оказывается возможным подойти также и с точки зрения теории лавинных разрядов. [c.382]

Количественное оформление теории стримеров дали в 1939 и и 1940 годах Мик и Лёб. Существенной чертой теории стримеров является отказ от более или менее равномерного поля теории Таунсенда-Роговского с продольной составляющей, одинаковой для различных точек одного и того же поперечного сечения разрядной трубки. Теория стримеров учитывает искажение поля зарядами, сосредоточенными в головке каждой отдельной лавины и каждого стримера. [c.397]

Такова в общих чертах картина искрового разряда. Согласно теории стримеров, по мере увеличения длины искры эта картина усложняется. [c.397]

Для того чтобы построить количественную теорию искрового пробоя, надо найти законы и условия образования стримеров. Если в точке, где появился свободный электрон, поле, созданное зарядами данной лавины, много слабее, чем поле разряда, то этот электрон попадает непосредственно на анод, образовав на своём пути лишь незначительную новую лавину электронов. Чтобы фотоэлектроны вместе с образуемыми ими лавинами вливались в канал основной лавины, надо, чтобы существовало определённое соотношение между полем лавины и полем разряда, созданным электродами. Это первое условие образования стримера выдвинул Мик [1917]. Второе условие заключается в том, чтобы головка лавины излучала количество фотонов, достаточное для поддержания и распространения стримера. Это второе условие ввёл Лёб [1870], [c.553]

Можно проверить, должен ли согласно теории стримеров закон Пашена иметь место в искровом [c.558]

Обратимся ко второму условию соблюдение которого необходимо для того, чтобы мог образоваться и расти положительный стример. Основываясь на грубом параллелизме, имеющем место в разряде между явлениями ионизации и возбуждения газа, Лёб формулирует это условие так для образования положительного стримера необходимо наличие в головке лавины концентрации ионов ЛГ,-, не меньшей некоторой предельной концентрации соответствующей выходу из головки лавины коротковолновых фотонов, достаточной для поддержания роста стримера. При рй == 200 мм Нд см, т. е. в той области, где механизм теории стримеров начинает уступать место процессам, лежащим в основе теории Таунсенда-Роговского, подсчёт по уравнению (675) даёт 6,9 10 ионов в одном см . При р =760 мм Нд и й = 10 см — область, в которой теория Мика даёт результаты, согласные с опытом, тот же подсчёт даёт 8,8- 10 ионов в 1 см . На основании этих данных Лёб принимает за предельное значение —7 10 1 ион см , в первом приближении считает это значение величиной постоянной и пользуется им во всех своих подсчётах. [c.560]

В этой связи считаем небесполезным подчеркнуть следующее представление новой теории, кажущееся на первый взгляд парадоксальным удачно начавшееся движение только одного электрона приводит к развязке такого мощного явления, как могучая электрическая искра, пробивающая в лабораторных опытах искровые промежутки длиной в несколько метров, а в природных условиях проявляющая себя в виде молнии. Заметим, что противники теории стримеров оставляют этой теории как раз область импульсных разрядов, длинных искр и молнии. [c.565]

С точки зрения теории стримеров в случае искрового пробоя внешней области короны условия пробоя существенно отличаются от условий пробоя газа при плоских электродах. В последнем случае в разрядном промежутке должны быть удовлетворены условия возникновения стримера, тогда как в [c.639]

С точки зрения теории стримеров пробой связан с вопросом об условиях возникновения стримеров при начальных стадиях развития коронного разряда и их распространения вплоть до некоронирующего электрода. Условие (815) остаётся в этом случае предельным и даёт максимально возможную величину критического [c.642]

Элементарные процессы в искровом разряде и теория стримеров. Напряжение зажигания искрового разряда между плоскими электродами при значениях / с >200 мм рт. ст.-см Отличается от значений, подсчитанных по теории лавинных разрядов. Многочисленный ряд наблюдений над искровым разрядом и твёрдо установленные экспериментальные факты приводят к ряду других не только количественных, но и качественных расхождений с ЭТ011 теорией [c.350]

Обратимся ко второму условию, соблюдение которого необходимо для того, чтобы мог образоваться и расти положительный стример. Основываясь на грубом параллелизме, имеющем место в разряде между явлениями ионизации и возбуждения газа, один из авторов излагаемой теории Лёб формулирует это условие так для образования положительною стримера необходимо наличие в головке лавины кон-центрпциг ионов не меньшей некоторой предельной концентрации Nсоответствующей выходу из головки лавины коротковолновых фотонов в числе, достаточном для поддержания роста стримера. При /> =200 мм рт. а.-см, т. е. в той области, где механизм теории стримеров начинает уступать место процессам, лежащим в основе лавинной теории, подсчёт N. даёт 6,9-10 ионов в 1 см . При р = 7 0 мм [c.357]

В настоящее время к коронному разряду Н. А. Капцовым применена теория лавинных разрядов. Однако полностью у.110жить все явления коронного разряда в рамки этой теории нельзя. В целом ряде деталей коронный разряд не представляет собой такого однородного в пространстве и постоянного во времени явления, каким рисует разряд лавинная теория. Прежде всего в рамки лавинной теории не может уложиться переход коронного разряда в искровой, поскольку в рамки этой теории пе укладывается сам искровой разряд. Но и помимо этого в коронном разряде наблюдается ряд прерывистых явлений, связанных с образованием и распространением стримеров. [c.373]

С точки зрения теории стримеров условие (108,3) является лредельным и даёт максимальное значение отношения [c.384]

В области обш,ей теории разряда другой метод подхода к явлениям газового разряда был указан в 1923 году Ленгмю-ром, установившим представление о газоразрядной плазме и указавшим пути экспериментального и теоретического исследования последней [1021—1023, 1581, 1582]. В новейшее время Лёб и его школа пошли по другому направлению в изучении газового разряда [1869, 1870, 1875]. Созданная этой школой теория искрового пробоя и кистевого разряда учитывает в числе основных элементарных процессов фотоионизацию в объёме газа и наряду с представлением об электронных лавинах Таунсенда вводит представление о стримерах . Этим путём в значительной степени удалось расшифровать явления искрового разряда и молнии, а также разряда с острия. Количественную теорию термической ионизации дал индийский физик Сага (1923 г.) [811]. Приложение теории Сага к отшнурованному дуговому разряду дали Эленбас и другие (1935 г.) [1837—1839]. Среди них Бойль впервые осуществил разряд в парах ртути при сверхвысоких давлениях порядка ста атмосфер и выше [1850. [c.29]

Объёмная фотононизация газа. Объёмной фотоионизацией газа, или объёмным фотоэффектом в газе, называется ионизация газа в результате поглощения частицей газа кванта излучения. Объёмный фотоэффект происходит не только под действием коротковолнового излучения, проникающего в газ извне, но также и под действием радиаций, генерируемых внутри той области газа, в которой происходит разряд. На наличие такого коротковолнового излучения в разряде было указано уже давно [772]. Однако та значительная роль, которую играет объёмный фотоэффект в газе в некоторых типах газовых разрядов, была обнаружена лишь недавно при попытках объяснить механизм так называемой положительной короны и при возникновении новой теории искрового разряда — теории стримеров. [c.222]

В период 1938—1940 годов получила оформление ещё одна теория газового разряда, а именно — теория стримеров, выдвинутая школой американского физика Лёба и позволившая объяснить ряд явлений в искровом и коронном разрядах. [c.396]

Согласно теории стримеров, необходимым условием искрового пробоя является прорастание положительного стримера через весь искровой промежуток от анода вплоть до катода или же встреча в какой-либо промежуточной точке положительного и отрицательного стримера. После этого через искровой канал про-хекают очень сильные токи, приводящие к очень высокой температуре газа в канале и таким образом к термическому возбуждению и термической ионизации. [c.397]

Теория развития искрового канала после образования стримером тонкого канала ионизованного газа развита в последние годы группой советских физиков на основе их экспериментальных исследований и представления об ударной воздушной вапне, распространяющейся от первоначального канала (см. гл. XVIII стр. 571). [c.397]

Недостаточность теории Таунсенда-Роговского для объяснения явлений искрового разряда. Стримеры. В случаях, когда пробой завершается сразу и коронвого разряда не возникает, напряжение зажигания искрового разряда при значениях произведения рй > 200 см мм Hg отличается от значений, подсчитанных по теории Таунсенда-Роговского. Более того, многочисленный ряд наблюдений различных физиков над искровым разрядом и твёрдо установленные ими экспериментальные факты приводят к ряду не только количественных, но и качественных расхождений с теорией разряда Таунсенда-Роговского [1870, 1917, 1913]. Эти расхождения между теорией и экспериментом можно распределить по следующим основным группам. [c.548]

Теория стримеров. В противоположность теории пробоя Таунсенда-Роговского, пользующейся представлением о постеленном раскачивании лавин путём у-процессов на катоде, теория стримеров представляет собой теорию однолавинного пробоя. Через разрядный промежуток, согласно этой теории, при пробое пробегает только одна лавина, вызывающая появление стримера, быстро распространяющегося через разрядный промежуток. [c.551]

Попробуем проанализировать этот пункт новой теории несколько глубже. Выражение (686) является условием того, что под действием фотоэффекта в объёме газа около основной лавины начинают образовываться и вливаться в её канал новые, дочерние лавины. Но появление одной или даже нескольких таких лавин ещё не обусловливает собой того, что стример будет неуклонно расти от анода к катоду. Необходимы такие благоприятные для роста стримера условия, при которых вместе с вливанием каждой дочерней лавины увеличивается напряжённость поля основной лавины, а также увеличивается число излучаемых во все стороны фотонов. Возможное уменьшение одного из этих факторов с избытком должно перекрываться увеличением другого. Когда поле лавины Х одного порядка величины с полем разрядного промежутка X, вероятность осуществления необходимых для роста стримера благоприятных условий очень быстро растёт с увеличением X. О вероятности здесь уместно говорить йотому, что благодаря большому числу излучаемых головкой лавины фотонов и большого числа дочерних лавин появление и рост стримера носят статистический характер. Только быстрое увеличение вероятности появления и роста стримера, вызываемого единичной электронной лавиной, при увеличении X приводит к возможности говорить об определённом значейии пробивной напряжённости поля Xg и пробивного напряжения t/g. На самом же деле искровой пробой надо рассматривать как явление, происходящее в зависимости от случайных обстоятельств (то при не- [c.559]

Рассмотренные выше статьи Лёба содержат также попытку распространить его новую теорию на задачу о распространении стримера в неоднородном поле ). [c.571]

Возникновение ударной волны показывает, что теорию расширения канала искрового разряда необходимо строить, исходя из того, что при распростране-д НИИ по ионизованному каналу стримера обратной волны напряжения, создающей главный канал искры, происходит процесс взрывного типа, приводящий к внезап- [c.572]

В появившейся в 1948 г. статье [2095] Лёб даёт обзор явлений в отрицательной и положительной короне в случае остриё — плоскость и ра >ризает далее объяснение этих явлений отчасти яа основе теории Таунсенда-Роговского, отчасти на основе новейшей стадии теории стримеров. Приводим из этой статьи рисунок 278, дающий внешний вид отрицательной короны ), [c.631]

Полная теория искрового перекрытия должна основываться на теории стримеров и на разборе условий их возникновения и распространения во внешней области коронного разряда. Тем не менее к вопросу о переходе коронного разряда в другие виды разряда оказывается возможным подойти также и с точки зрения теории Таунсенда-Роговского. Результаты, полученные при этом для величины напряо/сения искрового перекрытия [2019], довольно хорошо согласуются с экспериментальными данными и могут быть обоснованы, исходя из теории стримеров, как предельные значения. [c.635]

Так как равенство (813) характеризует собой границу коронируюш,его слоя, то справедливость этого соотношения на всём протяжении разрядного промежутка короны является условием того, что коронирующий слой заполняет собой весь разрядный промежуток, и совпадает с условием перехода коронного разряда в искровой или в дуговой с точки зрения теории Таунсенда-Роговского. Разница заключается в том, что по теории Таунсенда-Рогов-ского (813) представляет собой необходимое условие искрового пробоя. Если же обосновывать условие (813), исходя, как мы это только что сделали, из теории стримеров и из их наличия в коронирую- [c.640]

Так называемая стримерная теория, обоснованная экспериментальными данными, объясняет возникновение искрового разряда следующим образом. Возникновению ярко светящегося канала предшествует появление слабо светящихся скоплепт" ионизированных частиц — стригчеров (рис. 4.о). В виде конусов на этом рисунке показаны электронные лавины. Причиной возникновения стримеров является не только образование электронных лавин посредством ударной ионизации, по еще и ионизация газа излучением, возникающим Б самом разряде. [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология