Напряжение зажигания искрового разряда

Искровой разряд как конечная стадия развития возникает при мощности источника тока, недостаточной для поддержания стационарного дугового или тлеющего разряда. Напряжение зажигания искрового разряда достаточно велико, однако после пробоя разрядного промежутка, когда его сопротивление становится очень малым, в цепи возникает импульс тока большой силы, напряжение на разрядном промежутке падает до значения, меньщего напряжения погасания искрового разряда, и разряд прекращается. После этого напряжение на разрядном промежутке вновь повышается до прежней величины, и процесс повторяется. Максимальная сила тока в импульсе при искровом разряде изменяется в широких пределах в зависимости от [c.505]

При атмосферном давлении, при конфигурации разрядного промежутка, не допускающей возникновения коронного разряда, и при мощности источника тока, недостаточной для возникновения и поддержания стационарного дугового разряда, искрово разряд является конечной стадией развития ири переходе из несамостоятельного разряда в самостоятельный. В этом случае напряжение зажигания искрового разряда, или искровой потенциал, равно напряжению зажигания самостоятельного разряда и при прочих равных условиях однозначно зависит от расстояния между электродами. Поэтому измерение того расстояния между двумя шаровыми электродами, при котором между ними проскакивает искра в атмосферном воздухе, служит для измерения высокого напряжения в высоковольтной технике. [c.350]

Согласно теории лавинных разрядов природа катода должна играть существенную роль в процессе пробоя. Между тем оказалось, что при атмосферном давлении напряжение зажигания искрового разряда не зависит от материала катода в пределах ошибок измерения. [c.350]

НАПРЯЖЕНИЕ ЗАЖИГАНИЯ ИСКРОВОГО РАЗРЯДА [c.547]

Принципиальная схема батарейной системы зажигания приведена на рис. 159, а. Когда распределитель во вторичной цени подключает очередную запальную свечу, кулачковая шайба набегает на подвижный контакт прерывателя 2. В этот момент первичная цепь размыкается и во вторичной обмотке катушки 6 индуктируется высокое напряжение, вызывающее искровой разряд в запальной свече. Для уменьшения искрения на контактах прерывателя параллельно последнему подключается конденсатор 3. [c.281]

Искровой потенциал не равен напряжению зажигания самостоятельного разряда, а больше его в тех случаях, когда при большой неравномерности поля у электродов при переходе несамостоятельного разряда в самостоятельный пробой завершается не сразу и возникает форма самостоятельного разряда, называемая коронным разрядом, о котором речь будет ниже. [c.350]

Та разность потенциалов между электродами, при которой разряд из несамостоятельного переходит в самостоятельный, называется пробивным напряжением, или напряжением зажигания газового разряда, а также искровым напряжением. Последнее название появилось потому, что при пробое воздуха при атмосферном давлении обычно возникает искровой разряд. В литературе, говоря о пробое пли о переходе разряда из несамостоятельного в самостоятельный, очень часто слово напряжение заменяют словом потенциал , понимая под этим потенциал анода и молчаливо предполагая, что потенциал катода принят за [c.421]

На эффективность искрового зажигания большое влияние оказывает охлаждающее воздействие электродов. Поскольку реальные системы зажигания могут генерировать напряжение только ограниченной величины, с постепенным увеличением длины искрового промежутка необходимое для образования искры напряжение растет, и разряд в конце концов становится невозможен. Иначе говоря, длина искрового [c.37]

На рис. 3.22 показаны результаты эксперимента с использованием электродов, установленных в стенке трубки заподлицо с внутренней поверхностью и, следовательно, с искровым промежутком, равным внутреннему диаметру трубки, т.е. 5 мм. Однако при этом требуются высокие напряжения для образования искрового разряда при воспламенении всех исследуемых газовых смесей, что не позволяет регулировать энергию искры изменением тока первичной обмотки катушки зажигания. Регулирование достигается последовательным включением в цепь вторичного контура сопротивления / . На рисунке показана зависимость величины последовательно включенного сопро [c.53]

Измерения показывают, что минимальная энергия зажигания углеводородных газов и паров приблизительно равна 0,25 мДж. Искровой разряд, полученный при напряжении 20 ООО В с емкости 1,25 пФ или с заряженного тела размером в трехкопеечную монету, выделит энергию, достаточную для воспламенения указанных горючих смесей. В связи с этим необходимо заземлять все металлические части оборудования независимо от их размеров. Требования к выполнению заземления приведены в Правилах защиты от статического электричества [115]. Согласно указанным правилам, оборудование следует считать электростатически заземленным, если сопротивление [c.163]

Эти разряды характеризуются большой воспламеняющей способностью. Так, в искровом разряде с проводника размером с трехкопеечную монету, (емкость 1,25 пФ) при напряжении 20 кВ выделяется энергия в 0,25 мДж, достаточная для зажигания многих газо-паровоздушных смесей [166]. Разряды с проводников, имеющих большую емкость при том же потенциале, могут воспламенить пылевоздушные смеси многих горючих материалов. [c.167]

Для зажигания дугового разряда [444] оба электрода сближают, так что вследствие тепла сопротивления катод в отдельных местах разогревается до температуры, возбуждающей дуговой разряд. Дугу можно зажечь при помощи искрового или тихого электрического разряда. Анод может быть холодным однако при горении дуги в нормальных условиях его температура достигает 3800°, т. е. температуры более высокой, чем температура катода ( 3200°). При электрической дуге переменного тока, которая легко гаснет, температура электродов всегда ниже. Дуга горит гораздо спокойнее, если она возникает при постоянном токе и при достаточно большом шунтирующем сопротивлении и, по крайней мере, угольном катоде. При увеличении силы тока дуга начинает шипеть и горит при значительно более низком постоянном напряжении. При свободном горении на воздухе угольный электрод постепенно уменьшается за счет окисления сгорание электрода в атмосфере аргона происходит лишь на 1% от количества, которое сгорает на воздухе. Подобно дуговому разряду, возникающему между угольными электродами, ведет себя дуга, возникающая между другими металлически проводящими веществами исключением является дуговой разряд в ртути. (При всех работах с дуговым разрядом глаза следует защищать темными очками.) [c.140]

Влияние полярности на при большом давлении особенно велико в случае промежутков с заостренными электродами при положительном острие потенциал зажигания имеет наименьшее значение (рис. 105). При медленном повышении напряжения между электродами на положительном острие сперва возникает коронный разряд (глава 8). Электроны, ионизирующие газ в сильном поле около острия, быстро уходят на острие, и в промежуток врастает малоподвижное облако положительного пространственного заряда. Всякое увеличение ионизации приводит к возрастанию электрического поля на катодном конце этого облака. В результате электроны, движущиеся со стороны катода, сильнее ускоряются и ионизуют газ, а облако положительного пространственного заряда протягивается к катоду. Если острие является отрицательным электродом, коронный разряд окружает его облаком положительных ионов, которое уменьшает поле в остальной части промежутка. Поэтому электроны, выходящие с катода, проходят в сильном поле лишь очень короткое расстояние, а на большей части своего пути они движутся в слабом поле. Те же электроны, которые образовались в газе на некотором удалении от катода, проходят весь свой путь и производят ионизацию в слабом поле. Это отчасти объясняет, почему при высоких давлениях для положительного острия наблюдается низкий, а для отрицательного — высокий потенциал зажигания (рис. 105). Эти потенциалы зажигания являются, таким образом, потенциалами, при которых коронный разряд переходит в искровой [22]. Потенциал зажигания коронного разряда, конечно, намного ниже. [c.222]

Вопрос о понижении напряжения зажигания при облучении катода разрабатывал в рамках теории Роговского и исследовал экспериментально ряд авторов [1273—1280, 1347—1352, 1354—1359, 1382]. В некоторых опытах Ь оказывалось при интенсивном освещении катода выше, чем без освещения [1361 —1363]. Подобное же явление было впервые обнаружено по отношению к электрической искре при атмосферном давлении русским физиком-электриком В. К. Лебединским в девятисотых годах [1281]. Это явление соответствует не переходу разряда из несамостоятельного в самостоятельный, а переходу коронного разряда в искровой. [c.448]

Естественно предположить, что при очень больших частотах начальное напряжение должно возрастать вследствие тех же причин, благодаря которым возрастает напряжение зажигания других видов высокочастотного разряда. Параллельно повышению в разряде происходит понижение силы тока при одном и том же напряжении. Поэтому можно сказать с уверенностью, что при повышении частоты отношение диэлектрических потерь к суммарной потере мощности при высокочастотной короне должно возрастать. Это обстоятельство, надо полагать, является одной из причин, почему при частотах в несколько мегагерц или около того в зависимости от мощности источника колебаний, высокочастотная корона перестаёт возникать, уступая место факельному разряду, для поддержания которого при этих частотах повышение частоты благоприятно. О высокочастотной короне и о высокочастотном искровом разряде смотрите также [2146—2174]. [c.653]

При зажигании к стационарному искровому промежутку прикладывается импульсное напряжение, генерируемое катушкой зажигания или магнето высокого напряжения, как описано выше. Возникающая при этом искра отличается от описанных выше индуктивной и емкостной искр. Возникающий в начале электрический разряд схож по свойствам с емкостной искрой, а впоследствии становится идентичен индуктивной искре. Такая искра называется комбинированной искрой и определяется суммой емкостной и индуктивной компонент. На рис. 3.8 представлена развертка изображения комбинированной искры, полученная посредством вращающегося зеркала [2]. Искра проскакивает между игольчатыми электродами. Вначале появляется яркая белая линия а. Это — емкостная искра. Время импульса крайне мало. Затем появляются узкие фиолетовые полосы б, каждая из которых содержит несколько линий. На эти полосы накладываются полосы в, постепенно переходящие в одну сплошную полосу. Желтая треугольная полоса г, закрывающая все поле, является изображением пламени вокруг искры, б, в — индуктивные компоненты искры. Искра в области снимка с полосами б, т. е. индуктивная составляющая искры, или, по крайней мере, ее начальная часть является [c.36]

Оптимальная длина искрового промежутка при измерении минимальной энергии зажигания для большинства органических дисперсных материалов составляет приблизительно 4 мм, средняя напряженность поля в канале разряда составляет около 3 МВ/м. Приняв коэффициент безопасности в формуле (6) равным 2,5, получим [c.39]

Элементарные процессы в искровом разряде и теория стримеров. Напряжение зажигания искрового разряда между плоскими электродами при значениях / с >200 мм рт. ст.-см Отличается от значений, подсчитанных по теории лавинных разрядов. Многочисленный ряд наблюдений над искровым разрядом и твёрдо установленные экспериментальные факты приводят к ряду других не только количественных, но и качественных расхождений с ЭТ011 теорией [c.350]

Искровой разряд возникает при большой разнице потенциалов между электродами как прерывистая и своеобразная форма разряда, сменяющая слабые токи несамостоятельного разряда. При не слишком больших расстояниях между электродами и не слишком больших давлениях газа напряжение зажигания искрового разряда (искровой потенциал) Уз может быть правильно рассчитано по теории Тауисеггда. Поэтому к искровому разряду подходили с точки зрения теории Таунсенда-Роговского и принимали развитие канала искры за развитие электронных лавин. Роговский предпринял дополнение теории Таунсенда с учётом пространственных зарядов для того, чтобы устранить противоречие между установленным им экспериментально чрезвычайно коротким временем формирования искрового разряда (<ЫО се/с при расстоянии между электродами в 1 сж и нормальном атмосферном давлении) и временем в 10 —10 сек, необходимым по теории Таунсенда для развития разряда. [c.396]

Напряжение зажигания искрового разряда. При атмосферном давлении, при конфигурации разрядного промежутка, не допускающей возникновения коронного разряда, и при мощности источника тока, недостаточной для возникновения и поддержания стационарного дугового разряда, искровой разряд является конечной стадией развития ори переходе из несамостоятельного разряда в самостоятельный. В этом случае напряжение зажигания искрового разряда, или искровой потенциал, равно напряжению зажигания самостоятельного разряда и при прочих рашых условиях однозначно зависит от расстояния между электродами Поэтому издавна измерение того расстояния между двумя шаровыми электродами, при котором между ними при какой-либо разности потенциалов проскакивает искра в атмосферном воздухе, служит для определения этой разности потенциалов. Этот способ является общепринятым в высоковольтной технике методом измерения высоких напряжений. Вопрос об искровом потенциале в атмосферном воздухе для шаровых электродов подвергался очень детальному теоретическому и экспериментальному исследованию [1884, 1885, 1877, 1945, 1947, 1954]. Построен ряд формул и таблиц для определения искрового потенциала из расстояния между шарами и для поправок на [c.547]

Недостаточность теории Таунсенда-Роговского для объяснения явлений искрового разряда. Стримеры. В случаях, когда пробой завершается сразу и коронвого разряда не возникает, напряжение зажигания искрового разряда при значениях произведения рй > 200 см мм Hg отличается от значений, подсчитанных по теории Таунсенда-Роговского. Более того, многочисленный ряд наблюдений различных физиков над искровым разрядом и твёрдо установленные ими экспериментальные факты приводят к ряду не только количественных, но и качественных расхождений с теорией разряда Таунсенда-Роговского [1870, 1917, 1913]. Эти расхождения между теорией и экспериментом можно распределить по следующим основным группам. [c.548]

Запальные устройства. В промышленных горелках наиболее часто используют запальные устройства электрического типа (искровые или с нитью накаливания). Искра в зазоре между двумя электродами вызывается разрядом конденсатора (нередко как в автомобильной запальной свече). Помимо стандартной индукционной запальной катущки в современных запальных устройствах применяют полупроводниковые диоды, разряжающиеся через запальную катущку и обеспечивающие мощный искровый разряд без каких-либо контактных прерывателей или других подвижных устройств. Для зажигания газового пламени можно применять раскаленную проволоку — нити накаливания. Они требуют более низкого рабочего напряжения (10—20 В) по сравнению с запальниками искрового типа (1000 В), однако нити накаливания становятся менее стойкими и надежными, если они подвергаются непрерывному воздействию пламени. При использовании нити накаливания весьма важно правильно выбрать место их установки в горелке. [c.124]

СВЕЧИ ЗАЖИГАНИЯ. Горючая смесь в двигателе воспламеняется при помощи искрового разряда высокого напряжения, образующегося между электродами свечи. Установлено, что электрическая искра свечи состоит из топкопроводящего канала [c.544]

В заряженную таким образом стеклянную трубу вдоль ее оси вводили электрод — металлический шар диаметром 50 мм, который соединяли с разрядным промежутком установки ИУ-1М, где создавали оптимальную для зажигания конденсированным искровым разрядом пылевоздушную смесь (рис. 79). Экспериментами обнаружено, что при движении электрода внутри стеклянной трубы вдоль ее оси возникает 2—3 скользящих разряда, причем первый и, как правило, самый мощный разряд (см. рис. 78) происходит при перемещении шара от торца трубы на расстояние 70—150 мм, последующие же разряды возникают при его попадании во вторую половину трубы. Максимальная величина заряда, реализованного с трубы в единичном электростатическом разряде, составляла О, 6 мкКл. Эта величина определена по напряжению на емкости в цепи разряда. Аэрозоль исследуемого продукта ие воспламенялся разрядом такой величины, пропускаемым между металлическими электродами установки ИУ-1М, Величина же заряда в контроль- [c.183]

Искровой разряд возникает прн большом давлении газа. При этом условии имеет место высокое напряжение зажигания разряда, но после того, как разрядньп промежуток пробит искровым каналом, сопротивление этого промежутка делается очень малым, в цени возникает сильный ток, приводящий к такому перераспределению иотенциала, что на разрядный промежуток приходится тишь незначите.льное напряжение. Если источник тока имеет не очень большую мощность, то после кратковременного импульса [c.347]

Искровой разряд возникает при большом давлении газа. При этом условии потенциал зажигания разряда очень высок, но, после того как разрядный промежуток пробит искровым каиалом, сопротивление этого промежутка делается очень малым, в цепи возникает сильный ток, приводящий к такому перераспределению потенциала, что иа разрядный промежуток приходится лишь незначительное напряжение. Если источник тока имеет не очень большую мощность после кратковременного импульса тока большой силы в канале искры, разряд через, этот канал прекращается. Напряжение между электродами вновь возрастает до прежнего значения, и картина искрового пробоя повторяется вновь с образованием нового искрового канала. Время нарастания напряжения тем больше, чем больше ёмкость между электродами искрового промежутка. Поэтому введение в цепь ёмкости, включённой параллельно искровому промежутку, увеличивает отрезок времени, протекающий между проскакиванием двух последовательных искр. В то же время увеличивается интенсивность искры и вое производимые ею эффекты. Через канал протекает большее количество электричества и поэтому увеличиваются амплитуда и длительность импульса тока. [c.544]

Электрические явления в искре значительно более сложны, чем в тлеющем разряде. В частности, сам разряд не имеет стационарного характера — в течение прохождения искры через межэлектродное пространство напряжение и сила тока меняются. Мы ограничимся здесь рассмотрением зажигания при помощи индукционных катушек типа применяемых в двигателях. Такой искровой разряд состоит из емкостной и индукционной фаз обе эти фазы обладают различными электрическими свойствами и зажигающей способностью. Отдельное рассмотрение кэнденсированного разряда было бы излишним, так как его свойства почти полностью идентичны со свойствами емкостной фазы разряда индукционной катушки. [c.125]

В результате действия высоковольтного пускового импульса напряжение зажигания импульсной лаыпы уменьшается и в ней возникает мощный искровой разряд, канал которого вскоре заполняет все внутреннее сечеиие разрядной трубки. Этот разряд продолжается до тех пор. пока конденсатор Сь питающий лампу, не разрядится [c.26]

В одной из примененных схем импульсы осуществляются при низком напряжении и большой емкости. Трубка без электродов, в которой находятся газы или пары при давлении в несколько сотых ми 1лиметра, помещается в центре катушки, через которую проходят токи высокой частоты. При мощности в импульсе, меньшей 10 кет, возбуждаются только дуговые линии. Средняя мощность разряда около 500 вт. Для наблюдения искровых линий необходимо повысить напряжение. Однако применение импульсных генераторов для получения высокочастотных разрядов (как кольцевого, так и тлеющего) требует увеличения напряженности поля, необходимой для зажигания разряда, причем напряженность тем больше, чем меньше длительность импульса т. [c.55]

Для повышения устойчивости горения дуги переменного тока и для надежного,ее зажигания при сварке на малых токах применяют высокочастотные агрегаты-осцилляторы (рис. III.4). Осциллятор — аппарат, состоящий из повышающего трансформатора /77 и искрового генератора колебаний высокой частоты с колебательным контуром, состоящим из индуктивности Lk, емкости Ск и искрового разрядника Р. Кон-центрично с катушкой L находится катушка Lb, от которой через защитный конденсатор Сб (во избежание попадания высокого напряжения нормальной частоты на сварочный пост) делают выводы на выходные зажимы осциллятора В—Г. От вторичной обмотки сварочного трансформатора СТ на первичную обмотку повышающего трансформатора ПТ подают напряжение 65 В. Трансформатор ПТ повышает его до 2—3 кВ и подает на индукционную катушку Lk. Параллельно вторичной обмотке ПТ подключен разрядник Р. Когда между пластинами разрядника проскакивает искра, начинается колебательный разряд конденсатора на колебательный контур, состоящий из индукционной катушки Lk, конденсатора Ск и разрядника Р. [c.62]

Непосредственное определение времени формирования разряда при искровом пробое в воздухе при атмосферном давлении показало, однако, что в этом случае время формирования разряда при расстоянии между электродами в 1 сл в 100 раз меньше, чем следует по теории Таунсенда. Роговский при помощи катодного осциллографа, способного регистрировать события, происходящие в течение 10 секунд, снял временной ход зажигания разряда в воздухе при атмосферном давлении. Чтобы исключить влияние постепенного нарастания напряжения, он пользовался ударной волной напряжения с очень крутым фронтом, бегущей по параллельным проводам, в конце которых находился испытуемый разрядный промежуток. Осциллографировалось напряжение на электродах разрядного промежутка. При возникновении разряда это напряжение падало до очень малых значений вследствие перераспределения напряжения в цепи при появлении разрядного тока. [c.432]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология