Система переменного веса

О — общее значение экстенсивного свойства применительно к системе переменного веса [c.8]

В уравнении (3.02) первый член представляет собой энергию, замеренную внутри системы, второй — энергию, локализованную на границе, и третий — энергию, замеренную в окружающей среде. При термодинамическом анализе наибольший интерес представляет определение энергии, сообщаемой системе окружающей средой или передаваемой системой окружающей среде поэтому величина в уравнении (3.02) для системы постоянного веса, названная работой, имеет особое значение. Работа для системы постоянного веса и состава определяется как суммарный механический переход энергии в окружающую среду от границы системы. Она имеет положительный знак при переходе энергии в окружающую среду и отрицательный при переходе энергии от окружающей среды к границе. Это определение в дальнейшем будет распространено на системы переменного веса. [c.45]

Системы переменного веса [c.47]

Согласно первому равенству уравнения (3.18) работа для системы переменного веса определяется как общее количество энергии, механически передаваемой от границы системы в окружающую среду в результате изменений объема и количества вещества системы. [c.48]

Применительно к системам переменного веса уравнения (3.14) и (3.15) для изобарических процессов примут соответственно вид [c.48]

Для общего случая системы переменного веса и постоянного состава аналогами уравнений (3.33) и (3.34) являются [c.53]

Настоящая глава посвящена рассмотрению упомянутых понятий в связи с формулированием первого и второго законов термодинамики для систем постоянного состава (но непостоянного веса). Последующее распространение этих положений на системы переменного состава не встречает затруднений и представляет собой дальнейшее развитие результатов, полученных в этом разделе. Трудно переоценить важность глубокого понимания фундаментальных положений первого и второго законов термодинамики применительно к системам переменного веса. [c.54]

Уравнение первого закона для системы переменного веса [c.56]

Ясно, что уравнение (4.10) позволяет оценить изменение внутренней энергии для системы переменного веса по известным тепловым и механическим эффектам, замеренным в среде, и изменению веса. Однако необходимо помнить, что оно справедливо только для таких изменений состояния, когда добавляемое вещество находится в том же состоянии, что и система. Если это условие не выполняется, уравнение (4.10) можно представить в следующей более общей форме [c.56]

Распространение второго закона термодинамики на системы переменного веса целиком базируется на положениях, ранее сформулированных для систем постоянного веса. Поэтому сначала рассмотрим основные соотношения для систем единичного веса. [c.59]

Основные положения первого и второго законов распространяются и на другие более сложные условия, чем рассмотренный здесь процесс, включая равновесное добавление вещества к системе переменного веса и постоянного состава. Тем не менее основные характеристики обоих законов, установленные ранее, остаются неизменными. [c.74]

Пример 5А. Оценка пути процесса для изохорической системы переменного веса [c.74]

Для системы переменного веса соотношение между весом А -го компонента, составом системы и общим весом задается выражением [c.88]

Работу, связанную с путем процесса, для системы переменного веса и состава можно определить по уравнению (3.23) [c.97]

Системы переменного веса и состава [c.97]

Распространение второго закона термодинамики на системы переменного веса и состава не содержит по существу ничего нового. В соответствии с законом частное от деления количества теплоты, обусловленной бесконечно малым равновесным изменением состояния, на универсальную функцию температуры, т. е. термодинамическую температуру, есть полный дифференциал. Этот дифференциал известен под названием приращения энтропии, и в силу того, что он является полным, его можно оценить с помощью общих соотношений в частных производных. [c.113]

Цель настоящей главы — рассмотреть соотношения между известными термодинамическими функциями (химический потенциал, свободная энергия, энтальпия и работа) и состоянием системы переменного веса и состава. Здесь обсуждается метод оценки химического потенциала в многокомпонентных системах. [c.128]

Необходимо подчеркнуть, что уравнение (5.27), которое можно получить непосредственно из (5.20) для системы единичного веса, является справедливым только применительно к однокомпонентной системе. Сведение (5.20) к уравнению для системы единичного веса, вырансенному через удельные значения свойств, и сравнение его с выражением (5.17) подтверждают справедливость уравнения (5.27). Если (4.18) Я = + РУ записать для системы переменного веса и продифференцировать, найдем [c.70]

Работу для таких неравновесных изменений состояния опредег ляют способом, аналогичным использованному для систем постоянного состава. Что касается теплоты, то ранее был введен коэффициент бесконечно малого изменения веса однокомпонентной системы который является функцией состояния системы и добавляемого (отбираемого) вещества. Для многокомпонентной системы переменного веса и состава вводится параметр который является функцией состояния системы и добавляемого вещества. Определение численных значений параметра производится методами, которые описаны ниже и основаны на применении первого и второго законов термодинамики к системам переменного веса и состава. [c.97]

Мак-Кей 15] провел исследование изменения энтальпии при изотермическом испарении к-октана в температурном интервале 37,8 — 171,1 С. Используемые им методы в принципе аналогичны методам Осборна с соавторами [1,2]. Аппаратура описана в примере 8А. Цель настоящего примера — термодинамический анализ такого процесса, экспериментально осуществленного для гетерогенной юднокомпонентной системы переменного веса. [c.124]