Чэпмена Энскога

В основном методики расчета вязкости газа базируются или на теории Чэпмена—Энскога, или на принципе Соответственных состояний. Оба эти подхода рассмотрены ниже. Рекомендации даны в конце раздела. [c.349]

Теоретический подход. Уравнение Чэпмена—Энскога для вязкости было приведено в разделе 9.3 [см. уравнение (9.3.9) ) ]. Чтобы использовать его для расчета вязкостей нужно найти диаметр столкновений а и интеграл столкновений 3 ,,. В случае решения уравнения (9.3.9) получается как сложная функция безразмерной температуры Г. Функциональная зависимость меняется с выбором межмолекулярного потенциала. Как., показано на рис. 9. г) представляет собой потенциальную энергию взаимодействия между- двумя молекулами, находящимися на расстоянии г друг от друга. При большом расстоянии между молекулами значение я (/ ) отрицательно ) молекулы притягиваются. [c.349]

Пример 9Л. Рассчитать вязкость газообразного я-октана при 37,8 °G, используя теорию Чэпмена—Энскога и потенциал Леннарда—Джонса 12-6, Сравнить полученное значение с экспериментальным результатом 58,2 мкП [35]. [c.351]

Применение теории Чэпмена—Энскога к вязкости чистых газов позволило определить много значений 8 и а некоторые из них даны в приложении С. Кроме того, в разделе 2.7 обсуждаются методы расчета е и а. [c.472]

Расчет коэффициентов диффузии при низких давлениях по данным о вязкости. Поскольку уравнения для вязкости газа [уравнение (9.3.9)] и коэффициента диффузии [уравнение (П,3.2) ] при низких давлениях основываются на одной и той же теории Чэпмена—Энскога, они могут быть использованы для выявления соотношений между этими двумя свойствами газа. [c.473]

Коэффициент молекулярной диффузии Ом рассчитывается по уравнению Чэпмена — Энскога для газов, находящихся при средних температурах и давлениях. При концентрации кокса Ск коэффициент кнудсеновской диффузии определяется соотношением [c.259]

Теория Чэпмена — Энскога подробно рассматривает взаимодействия между сталкивающимися молекулами, вводя поправку на потенциальную энергию межмолекулярного потенциала ф(г) требуется отдельное решение. Уравнение для вязкости (в спз) принимает следующий общий вид [c.432]

Таким образом, для расчета коэффициентов вязкости и теплопроводности целесообразно принять модифицированный для случая ионизованного газа метод последовательных приближений Чэпмена—Энскога, Использование высоких приближений этого метода ведет к прогрессирующему усложнению математического аппарата. В связи с этим известны работы [108, ПО, 111] по определению минимально необходимого числа приближений при расчете переносных коэффициентов для ионизованного газа. [c.22]

Диаметры молекул можно найти, используя уравнение Чэпмена — Энскога, из Tf, т. е. из коэффициента, стоящего перед скобками справа. Они равны 2,73 А для Из и 3,73 Л для N . Значения к, полученные из коэффициента нри Q, равны соответственно 0,132 и 0,182. Если же вместо диаметра, полученного из опытного значения rj , использовать диаметр, найденный экстраполяцией до бесконечно большой температуры с помощью формулы Сазерленда (табл. 7), то для к получаются несколько большие значения, а именно 0,19 и 0,29. Хотя эти результаты и представляются более приемлемыми, [c.35]

Гирщфельдер, Тэйлор, Кихара и Резерфорд [61] применили точную теорию Чэпмена — Энскога к расчету вязкости смесей двух газов и определению условий появления максимума вязкости в зависимости от состава смеси. Чаще всего максимум [c.265]

Теория Чэпмена—Энскога детально рассматривает взаимодействие между сталкивающимися молекулами, используя потенциальную энергию 112 (г). Эти уравнения хорошо известны, но решить их часто бывает очень трудно. Для каждого выбранного межмолекулярного потенциала требуется отдельное решение, В общем Виде рЬшение для вязкости можно записать следующим образом [c.349]

Пример 9.2. Известно, что аммйак при температуре 220 °С и давлении около I атм имеет вязкость 169 мкП. Как сравнить эта значение вязкости с тем, которое определено по модификации Брокау теории Чэпмена—Энскога Использовать табл. 9.2 для нахождения молекулярных параметров. [c.353]

Строгая кинетическая теория Чэпмена—Энскога может быть расширена для определения вязкости многокомпонентной газовой смеси при низкцх давлениях. Конечные выражения довольно сложны и состоят из отношения двух детерминантов, которые содержат элементы, включающие в себя мольные доли, молекулярные массы, вязкости чистых компонентов, температуру, и разнообразные интегралы столкновений. Пренебрегая членами второго порядка,, точное решение может быть аппроксимировано рядом как [c.360]

Теория транспортных свойств газа кратко изложена в разделе VIII. 3. Для вязкости результат, получаемый по методу Чэпмена — Энскога, дан уравнением (VIII. 9) и, как уже отмечалось, функциональная зависимость Qo от температуры и других молекулярных параметров меняется с выбором межмолекулярного потенциала. Здесь рассматриваются два случая неполярные газы, меж молекулярное взаимодействие в которых выражается потенциалом Леннарда — Джонса, и полярные газы, для которых применим потенциал Стоккмайера. [c.433]

Поскольку уравнения для вязкости газа при низком давлении [уравнение (VIII. 9)] и коэффициента диффузии [уравнение (X. 11)] основываются на одной и гой же теории Чэпмена — Энскога, они могут быть использованы для выявления соотношений между этими двумя свойствами газаЛ [c.568]

Среди названных методов наиболее полно разработанными в настоящее время является метод Чэпмена—Энскога и метод Грэда. При этом метод Грэда в рамках наиболее разработанных 13- или 20-моментного приближений эквивалентен. второму приближению метода Чэпмена—Энскога [10, 85, 88]. [c.22]

Пoд тaвJrяя это зиаченне в уравнение (96), снова используя выражепие Чэпмена—Энскога для и классическое выран<еиие для Я , находим [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология