Радиационное затухание

Концентрация раствора. Возможные концентрации вещества в растворе ограничены снизу и сверху. Ограничения снизу обусловлены допустимым уровнем сигнал/шум для данного метода регистрации, ограничения сверху обычно связаны с растворимостью вещества. Для чистых жидкостей при наличии очень сильного сигнала ЯМР могут возникнуть специфические явления (так называемое радиационное затухание), приводящие к уширению сигнала ЯМР. [c.133]

Радиационное уширение спектральных линий. Свободные колебания излучающей системы обязательно должны быть затухающими, так как излучая система теряет энергию. Но затухающее колебание не является монохроматическим, а содержит целый набор частот. Таким образом радиационное затухание, присущее каждой излучающей системе, приводит к уширению спектральных линий. В рамках классической электродинамики распределение интенсивности в спектре излучения осциллятора частоты со описывается так называемой дисперсионной формулой [c.452]

Величина у носит название константы радиационного затухания. Этой величиной определяется потеря энергии на излучение [c.452]

Допплеровское уширение. В подавляющем большинстве случаев ширины линий эмиссионных спектров во много раз превышают радиационные ширины, а контуры линий оказываются значительно более сложными, чем дисперсионные. Причиной этого дополнительного уширения являются допплер-эффект и взаимодействие излучающего атома с окружающими его частицами—другими атомами и молекулами, ионами и электронами. В этом параграфе будет рассмотрено допплеровское уширение, причем сначала мы предположим, что всеми другими причинами уширения, в том числе и радиационным затуханием, можно пренебречь. [c.455]

Совместное действие радиационного затухания и допплер-эффекта. С учетом радиационного уширения распределение интенсивности в линии излучения атома, имеющ.его лучевую скорость V, имеет вид [c.456]

Совместный учет радиационного затухания, допплер-эф-фекта и эффектов давления. Поскольку радиационное уширение и уширение, вызываемое взаимодействием, статистически независимы, совместный учет обоих этих эффектов в соответствии с (36.17) приводит к распределению интенсивности [c.477]

Рис. 4.6. Диаграмма, иллюстрирующая радиационное затухание в синхротроне.

Существенно, что учет радиационного затухания фактически не меняет полученных соотношений. Действительно, радиационное торможение сводится к появлению в собственной системе отсчета заряженной частицы дополнительного электрического поля. Это поле, очевидно, не действует на магнитный момент, и поэтому формула [c.186]

Адиабатическое изменение фазового пространства для каждой отдельной степени свободы может быть теперь вычислено с использованием (4.98) для соответствующих частот. Далее мы обсудим радиационное затухание, предполагая, что в силу линеаризации или адиабатического приближения три степени свободы разделяются. Хотя полученные выше соотношения были найдены для ультраре-лятивистского- случая, аналогичные выражения могут быть выведены при низких энергиях. [c.172]

Затухание бегатронных колебаний в этой форме было первоначально опубликовано Хенри [9]. Результаты в случае синхронных колебаний для азимутально-симметричных ускорителей были первоначально выведены Бомом и Фолди [1]. Мы применим эту запись уравнений в 4.6 при обсуждении многооборотйой инжекции,. использующей радиационное затухание. [c.176]

Многооборотная инжекция, использующая радиационное затухание. В предыдущих пунктах мы приложили абстрактную теорию накопления частиц в фазовом пространстве к конкретной физической задаче о предотвращении столкновения колеблющейся частицы с инфлектором. Аналогично уменьшение площади фазового пространства в результате применения негамильтоновых сил может быть объяснено на примере радиационных сил как радиационное затухание амплитуды колебаний. Удобно объяснить этот процесс на примере накопительных колец со встречными пучками 22]. [c.207]

В этом эксперименте короткий импульс тока с энергией от 300 до 500 Мэе инжектируется из линейного ускорителя в накопительное кольцо. Магнит инфлектора отключается до того, как траектории первоначально инжектируемых частиц снова возмущаются его магнитным полем. Амплитуда колебаний, которая привела бы частицы обратно в возмущающее поле, затем затухает из-за син-хротронного излучения. В силу значительного интервала времени от начала инжекции амплитуда колебаний достаточно затухает, так что частицы уходят из окрестности возмущающего движения поля инфлектора при инжекции последующих оборотов. Окончательный размер пучка зависит от противоборствующих эффектов радиационного затухания и раскачки из-за рассеяния на остаточном газе, тормозного излучения и квантовых флуктуаций. Рассеяние на остаточном газе ведет к бетатронным колебаниям, тормозное излучение и квантовые флуктуации излучения усиливают синхротронные колебания. [c.207]

Чтобы определить равновесный размер пучка, нужно сравнить степень радиационного затухания со степенью раскачки. Затухание рассчитывается с использованием (4.115) при п - 0,5, = = РуТ = 5 кзвЬборот с Г = 1//о и /о = 36 Мгц, тогда находим Ту = 3 мсек и Те 1,5 мсек, так что колебания будут затухать. Найдено, что наиболее существенный эффект раскачки — радиационные флуктуации. Кристи [3] ргссчр тал зтот эффект, мы здесь. [c.208]

Интересно, что для получения указанных выше оценок принципиально важным оказывается отличие реального потенциала канала от гармонического. В гармонической яме время жизни на юзёужденном уровне легко найти по классической формуле для радиационного затухания т = / 2 [c.206]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология