Уширение допплеровское

Рис. 6.9. Допплеровское уширение резонансного уровня ( 1 — энергия резонанса —температура замедлителя).

Рост интенсивности сопровождается увеличением ширины спектральной линии. Ширина спектральной линии определяется также рядом факторов — естественное уширение допплеровское уширение, связанное с учетом движения атома уширение вследствие влияния электрического поля (эффект Штарка) и вследствие влияния магнитного поля (эффект Зеемана). На ширину линии влияет концентрация атомов на нижнем уровне и характеристика прибора (аппаратурная ширина). [c.11]

Допплеровское уширение связано с энергией отдачи следующим уравнением [c.337]

В п. Е приведены выражения, физические величины и графический материал для нахождения и 1) , для газообразных продуктов сгорания Н2О, СО2, СО, N0, ЗОг и топлива СН,1. Указанные величины получены для ударно-уширенных линий. При очень высоких температурах и малых давлениях для газов с малым отношением ширины линий к среднему расстоянию (таких, как НЕ и НС1) необходимо учитывать допплеровское уширение. [c.489]

Допплеровское уширение. Существенно большее влияние на уширение спектральных линий оказывает эффект Допплера, т. е. уширение линий вследствие хаотического теплового движения атомов. Допплеровское распределение интенсивности (коэффициента поглощения) по контуру линии подчиняется экспоненциальному закону [c.140]

В отсутствие сильного допплеровского уширения, т. е. при относительно низких температурах, формула (10.155) может быть использована для оценки вклада в резонансное поглош,ение разрешенных узких резонансов в гомогенной системе, а формула (10.165) — для разрешенных широких резонансов. Соответствующие формулы (10.159) и (10.166) могут быть использованы в аналогичных условиях для гетерогенных систем. [c.507]

Допплеровское уширение уменьшается, как следует из уравнения (У.5), и в результате увеличения эффективности массы, и за счет понижения температуры и уменьшения кинетической энергии излучателя и поглотителя. Происходит сближение и сужение кривых распределения у-квантов по энергиям, как показано на рис. [c.115]

При У Г допплеровское уширение может способствовать на-личию резонансного эффекта за счет увеличения перекрывания линий испускания и поглощения (рис. 6.59). [c.337]

В упрощенном случае только допплеровского уширения линии коэффициент поглощения равен [c.186]

Допплеровская полуширина спектральной линии Допплеровское смещение Допплеровское уширение дочерние продукты дрейф дуга [c.598]

Отклонения от закона Ламберта — Беера особенно велики в области индуцированной предиссоциации (см. ниже), где увеличение концентрации или простое повышение давления за счет любого постороннего газа при неизменной концентрации поглощающего газа приводит к аномально большому расширению линий поглощения. Причина аномального уши-рения спектральных линий в данном случае состоит в том, что здесь, в отличие от обычного — ударного или допплеровского уширения — площадь линии, т. е. величина интеграла определяющего вероятность квантового перехода, не остается постоянной (с учетом поправки, вносимой полным поглощением света в центре линии, см. выше), а растет с увеличением давления. [c.304]

Величина полуширины линии зависит от ряда причин, из которых основными являются I) естественная полуширина 2) допплеровское уширение 3) уширение линии, вызванное взаимодействием атомов. [c.33]

Если эффекты Допплера и Лорентца действуют одновременно, то центральная часть линии в основном определяется допплеровским уширением, а края линии — лорентцевским. Суммарный контур описывается уравнением Фойхта [c.140]

Допплеровское уширение линии происходит вследствие быстрого хаотического движения излучающих атомов, скорость которых увеличивается с повышением температуры. Контур линии, вызванный допплеровским уширением, описывается функцией Гаусса (рис. 5.1) [c.34]

Излучающие атомы находятся в тепловом движении, благодаря чему частота излучения изменяется в зависимости от величины и направления скорости атома относительно наблюдателя (эффект Допплера). Допплеровское уширение имеет величину 10 A оно сравнимо с ударным, но последнее часто его превосходит. В середине линии доминирует допплеровское уширение, а в крыльях—ударное. [c.209]

Удовлетворительное согласие теории Грима, Колба и Шена с результатами экспериментов наблюдается до тех пор, пока можно пренебречь аппаратной функцией используемого спектрографа и допплеровским уширением [18, 20]. Наилучшее согласие теории с экспериментальными результатами наблюдалось для линии Нр серии Бальмера авторы работы [20] рекомендовали пользоваться для определения концентрации ионов графиком теоретической зависимости полуширины линии Н/з от концентрации ионов. [c.210]

Уширение резонансных линий под действием давления происходит из-за наличия посторонних атомов в среде излучающих или абсорбирующих атомов. Величина уширения изменяется в зависимости от давления посторонних газов и от их физических свойств. Точное ее значение рассчитать трудно, но известно, что порядок величины такой же, как у допплеровского уширения. [c.11]

Лорентцевское уширение. Допплеровское уширение играет основную роль только в случае достаточно разреженных газов. При атмосферном давлении большое дополнительное влияние на уширение линий оказывают столкновения частиц (эффект Лорентца). В случае, когда преобладающими являются столкновения атомов с посторонними частицами, зависимость ky от частоты в пределах контура линии поглощения описывается соотношением [c.140]

Атомные спектральные линии, измеренные специальным спектральным прибором с высокой дисперсией, обычно шире предсказываемых квантовой механикой. Это уширение возникает в силу ряда причин, наиболее существенными из которых являются допплеровское и штарковское уширения. Допплеровское уширение возникает в связи с тем, что наблюдаемые атомы находятся в постоянном движении. Те атомы, которые движутся к точке наблюдения, испускают излучение более высокой частоты, чем те, которые удаляются. Значительн ое число атомов, испускающих излучение, движется беспорядочно и в результате создает более широкий профиль спектральной линии, имеющий форму кривой Гаусса. Уширение Штарка связано с взаимодействием излучающих атомов с электрическим полем. Электрическое поле вызывает расщепление энергетических уровней каждого атома. Неоднородное поле пламе- [c.717]

Особый интерес представляет предельное выраженпе для 7 (0, Р), когда в—>03, что соответствует Г —> О и отсутствию допплеровского уширения. [c.505]

Методы расчетов резонансных интегралов, описанные в предыдущих параграфах этой главы, являются обобщением основных результатов некоторых наиболее поздних исследований теории расчета резонансных интегралов. В частности, так называемые NR- и N111 А-нрпближения могут быть использованы для получения первых оценок вклада в эффективный резонансный пнтеграл разрешенных резонансов. Для основных горючих материалов — и — резонансы разрешены вплоть до 500 и 400 эв соответственно. Ошибку, связанную с упрощенной трактовкой процесса замедления, можно уменьшить, если выбрать должным образом эффективную ширину линии Вигнера для каждого отдельного резонанса. Эта величина Г определяется как отрезок на энергетической шкале, внутри которого резонансное поперечное сечение, в том числе рассеяние и поглощение, с учетом допплеровского уширения равно или больше нотенцпального сечення рассеяния, определяемого формулой (6.177). Заметим, что в действительности эффективная ширина зависит в общем случае от расноложения материалов в системе. [c.506]

Прн наличии допплеровского уширения могут быть использованы формулы (10.200). Необходимо, одпако, отметить, что применимость этих формул до некоторой степени ограннчена и з-за иреиебреагепия интерференционным членом, который вая ен для толстых блоков но если этот член пренебрежимо мал, то функцин / (О, Р) монаю обычно ирименять весьма широко. [c.507]

Резонансное поглощение. Вследствие пространственного расширения возбужденной плазмы и существующего в ней градиента температур внутри плазмы может происходить обратное поглощение спектральных линий (закон инверсии испускания и поглощения Кирхгофа). Это явление самопогло-щения наблюдается преимущественно для резонансных линий и искажает связь между интенсивностью и числом частиц. Так как во внешних более холодных зонах плазмы допплеровское уширение меньше, чем в более горячей центральной зоне, то поглощаются преимущественно центры линий. В предельном случае интенсивность центра линий становится пренебрежимо малой по сравнению с интенсивностью обоих крыльев линии (самообраш -ние линий). Линии, отличающиеся склонностью к самопоглощению и само-обращению, в спектральных атласах приводят с индексом R (от reversal — обратный ход). Наблюдая резонансное поглощение в сложном спектре, можно найти, какие линии соответствуют переходам на основной уровень. Резонансное поглощение наблюдается также в случае прохождения резонансной линии от внешнего источника излучения через диссоциированный до атомов пар соответствующего простого вещества. Интенсивность первичного светового потока ослабляется при этом соответственно уравнению [c.186]

Газовый разряд в трубках с полым катодом. В т оках с полым катодом эмиссионный спектр материала катода получается при электрическом тлеющем разряде. Этот разряд осуществляют в атмосфере инертного газа при пониженном давлении (3—5 мм рт. ст.), и так как в этом случае допплеровское уширение, а также уширение за счет столкновений уменьшаются, в спектре получаются чрезвычайно тонкие линии. Поэтому трубки с полым катодом применяют в качестве первичных излучателей при наблюдении резонансного поглощения. Обычно для каждого элемента требуется специальная трубка. [c.189]

Лазерные методы позволяют получать частицы как с определенным значением и направлением вектора скорости, так и с определенной ориентацией в пространстве. Если для возбуждения молекулы, контур линии поглощения которой обусловлен допплеровским уширением, использовать лазер, дающий излучение со спектральной шириной, заметно меньшей ширины линии поглощения, то возбуждению подвергнутся лишь молекулы, двигаюцдаеся с определенной скоростью в направлении луча лазера. Например, если частота генерации лазера соответствует частоте центра линии поглощения молекулы, то возбуждаться будут лишь "покоящиеся" молекулы. [c.136]

Допплеровское уширение. Существенно большее влияние на уширение спектральных линий оказывает эффект Допплера, т. е. утиирение линий вследствие хаотического теплового движения атомов. Как уже отмечалось ранее, это движение описывается распределением Максвелла. Соответственно распределение коэффициента поглощения (интенсивности) по контуру линии подчиняется экспоненциальному закону [c.825]

Функция Фойгга-Райхе. Если эффекты Допплера и Лорентца оказывают значимое действие одновременно, то центральная часть линии, в основном, определяется допплеровским уширением, а края линии — лорентцев-ским. Суммарный контур описывается функцией Фойг-та-Райхе [c.825]

Прямые измерения энергии поступательного движения частиц, образующихся в ходе химической реакции, представляют большие эксперимен-тальдые трудности. Одной из немногих работ такого рода является работа Гейдона и Вольфгарда [826], в которой по допплеровскому уширению линий испускания радикала СН в кислородных пламенах ацетилена измерялась поступательная температура Г, радикалов СН, являющаяся мерой энергии поступательного движения этих радикалов. Согласно Гейдону и Вольфгарду, образование электронно-возбужденных радикалов СН в пламени связано с процессом С2 + ОН = СО + СН - - 91,2 ккал. (Оценка константы скорости этой реакции при 2200° К дает 6-10 см X X молъ -сек [571].) Измеренная ими Г, для разреженного пламени ацетилена (р = 1 мм рт. ст.) составляет 4000° К при теоретической максимальной температуре пламени 2500—2800° К. T для пламени, горящего при атмосферном давлении, близка к теоретической. [c.151]

Отклонения от закона Ламберта — Беера особенно велики в области индуцированной предиссоциации (см. ниже), где увеличение концентрации или простое повыгнение давления посредством добавки любого постороннего газа при неизменной концентрации поглощающего газа приводит к аномально большому расширению линий поглощения. Причина аномального уширения спектральных линий в данном случае состоит в том, что здесь, в отличие от обычного — ударного или допплеровского уширения, [c.347]

Уширение спектральной линии вызывается различными факторами. В пламенах наиболее важными являются уширение вследствие теплового движения атомов (допплеровское уширение) и уширение вследствие соударений возбужденных атомов с другими частицами (лорентцовское уширение). Величины ло-рентцовского и допплеровского уширений характеризуются полушириной линии, т. е. расстоянием между точками на контуре линии, в которых интенсивность линии равна половине максимальной. С ростом концентрации атомов в источнике возбуждения интенсивность излучения достигает максимума, равного интенсивности излучения черного тела лишь в центре линии и дальнейший рост интенсивности излучения возможен за счет периферических частей линии ( крыльев ). В целом поглощение света в источнике возбуждения и интенсивность его излучения определяются параметром а, равным отношению лорентцовской полуширины спектральной линии Аю , к допплеровской полуширине Дсоо [c.67]

Если температура оксиацетиленового пламени равна 3200° К, тогда допплеровское уширение линии 2497 А составляет 0,03 А. Если далее предположить, что уширение линии за счет давления равно допплеровскому уширению, то ширина линии составит 0,06 А, что значительно превышает величину изотопического сдвига. Поэтому проведение изотопного анализа бора при атомизации пламенным методом невозможно. Имеется теоретическая возможность осуществить эти измерения при атомизации образцов в разряде полого катода, поскольку ширина линии бора в лампе с полым катодом примерно равна величине изотопического сдвига Од а о попытка Голеба [151] использовать этот метод не увенчалась успехом. [c.71]