Столкновения неупругие

При использовании слабо обогащенных материалов гетерогенные систем1л более приемлемы (если не единственно возмол ны). В гомогенных системах, использующих природный уран в смеси с любым из известных замедлителей, единственным исключением из которых является тяжелая вода, не может быть обеспечена самоподдерж вающаяся цепная реакция, так как эти замедлители обладают большим сечением захвата нейтронов. Такие хорошие замедлители, как графит, бериллий (окись бериллия), обычная вода, требуют применения обогащенного ядерного горючего, а при работе на природном уране необходимо применение гетерогенной структуры. Блочное рас-нолол енне ядерного горючего обеспечивает лучшее использование имеющихся нейтронов, так как в этом случае улучшается возмон(ность поддержания ценной реакции. Нейтроны деления, возникающие в системе с энергией порядка нескольких мегаэлектронвольт, в результате упругих и неупругих столкновений с окружающими ядрами замедляются до тепловых скоросте . Если изобразить энергетическое распределение нейтронов как функцию энергии, то окажется, что основная масса нейтронов сосредоточена в сравнительно узком энергетическом интервале. Целесообразно ввести понятие средняя энергия нейтронов в реакторе . [c.18]

Рассчитайте константу скорости для реакции рекомбинации метильных радикалов при 473 К (реакция второго порядка), если энергия активации равна нулю, диаметр столкновения — 2,03-10" см по теории столкновений неупругих шаров, энтропия активации — [c.411]

ЦБ. Неупругие столкновения. Под неупругими столкновениями подразумеваются такие столкновения, при которых изменяется общая поступательная энергия системы. Прирост или убыль поступательной энергии должны, конечно, компенсироваться другими изменениями в сталкивающихся системах. Чаще всего при этом изменяется вращательная или колебательная энергия. В исключительных случаях может происходить изменение электронной энергии. [c.149]

Хотя возможная эффективность жестких неупругих столкновений относительно велика, но практически для реальных молекул эффективность неупругих столкновений обычно мала . Причина этого отчасти видна из рис. VII.9. В случае модели жесткого шара лишь около /з всех столкновений будет происходить нри составляющих скорости, направленных вдоль оси молекулы АВ (т. е. 2/3 всех столкновений будет происходить боком ). Для этой /з средняя компонента относительной поступательной энергии, используемой при столкновении, будет равна i/f, общей относительной поступательной энергии (усредненной по 0 и ф), так что в любом данном столкновении доступна для неупругого обмена с колебаниями только- /i8 часть средней относительной поступательной энергии (которая равна 2кТ). [c.153]

Для квантовомеханического осциллятора, в котором уровни энергии отстоят друг от друга на величину, значительно большую кТ, будут эффективными только те столкновения, при которых изменение колебательной энергии близко к hv, где v — частота осциллятора. Это накладывает еще большие ограничения на возможность неупругого превращения энергии. [c.153]

В других случаях такая электронная энергия должна вырождаться в результате неупругих столкновений в иные формы энергии — обычно колебательную энергию. Как правило, электронные состояния, образующиеся в результате химических реакций, метастабильны , так что можно ожидать, что электронно-возбужденные состояния теряют избыток энергии при столкновении. Редкие случаи разрешенных переходов обусловливают процессы, которые относятся к реакциям хемилюминесценции . [c.342]

Хотя эта модель является идеальной, законы сохранения момента количества движения, которые используются для того, чтобы рассчитать условия передачи энергии, применимы одинаково хорошо к более реальным моделям, включающим квантовомеханические обработки. Получаются те же результаты, причем главным различием являются эффективные молекулярные диаметры п способность к неупругим столкновениям. [c.343]

Более низкие значения расчетных значений Кр по сравнению с экспериментальными, возможно, связаны с неучетом дробления капель при их соударениях со стенкой и частично с возрастанием Кр за счет турбулизации потока. Предварительные расчеты с учетом дробления капель приводят к существенному увеличению расчетных значений. При неупругом столкновении расчетные значения Кр оказьшаются в 2—3 раза меньше приведенных на рис. 5.8. [c.258]

И если при этом первая частица — электрон, а вторая — молекула, то т1<Ст2 и, следовательно, при неупругом ударе р=1, т. е. вся энергия электрона может целиком перейти в энергию электронного возбуждения атома или молекулы. Опыт показывает, что такой переход подчинен квантовым законам. Он возможен только тогда, когда энергия ударяющего электрона равна той энергии, которая необходима для перевода электрона в молекуле из заданного в любое другое состояние, разрешенное квантовыми условиями отбора. Столкновения между электронами и атомами или молекулами, которые ведут к возбуждению атомов или молекул за счет кинетической энергии электронов, называются ударами первого рода. Франк и Герц исследовали столкновения электронов с атомами и на основании результатов исследований разработали удобные методы определения резонансных, критических и ионизационных потенциалов атомов. [c.75]

Отличительной особенностью газовых лазеров является то, что в них вещество имеет малую плотность, поэтому возможность его разрушения исключена. Возбуждение газов происходит в результате упругих и неупругих столкновений, ионизации и рекомбинации, диссоциации, химических реакций и других процессов. Это приводит к разнообразным методам создания инверсной заселенности (электрический разряд, оптическая накачка, химические реакции и др.). [c.99]

В настоящее время имеется обширная информация о потенциалах взаимодействия простых систем, как полученная неэмпирическим расчетом, так и из данных о неупругих столкновениях в пучках и релаксирующем газе [40, 497, 559]. [c.65]

Такая несимметричная форма записи столкновительного члена уравнения Больцмана при интегрировании по скоростям использована, например, в работе [41 ] при расчете неравновесных коэффициентов скорости химических реакций. У авторов используемой нами модели [445], несмотря на учет неупругих столкновений, проблемы дополнительных коэффициентов не возникает, поскольку они рассматривают лишь переходы частиц с уровня на уровень без изменения массы. [c.25]

Таким образом, неупругий обмен энергии для не слишком медленных столкновений зависит только от средней относительной поступательной энергии и средней энергии осциллятора. Множитель, зависящий от массы,, в уравнении (VII.ИВ.9) симметричен относительно величин mjmn и mjmx и имеет максимальное значение, равное единице, при mJm-Q = mJm.B — = 1 + (причем он существенно не изменяется, пока отношения масс находятся в пределах от 1 до4 . Таким образом, мы снова видим, что неупругие столкновения наиболее эффективны, когда массы сталкивающихся систем приблизительно одинаковы. [c.153]

В первую очередь рассмотрим процессы неупругого рассеяния. Уже было отмечено, что при столкновении, которое сопровождается неупругим рассеянием, образуется составное ядро в возбужденном состоянии. Энергия возбуждения складывается из кинетической энергии падающего нейтрона и энергии связи этого нейтрона с ядром-мишенью. В случае легких ядер энергия возбужденного состояния составного ядра по энергетической шкале находится далеко от основного состояния — на расстоянии до 1 Мэе. Если масса бомбардируемой частицы большая, то первый уровень возбуждения располагается ближе к основному состоянию (от 10 до 100 кэв) и промежуточные состояния находятся па более близком расстоянии друг от друга, чем в легких ядрах [21. [c.48]

Таким образом, формулы (7) и (8) позволяют оценить время осаждения дисперсных частиц и выяснить эффективность работы низконапорных вихревых аппаратов, когда столкновение частиц со стенкой аппарата носит характер абсолютно неупругого удара. [c.316]

Рассмотрим многокомпонентную смесь газов, в которой могут происходить химические реакции. Под химической реакцией подразумевается неупругий процесс столкновения частиц, в результате которого происходит перераспределение масс и внутренней энергии сталкивающихся частиц. Нашей целью является нахождение условий равновесия на основе обобщенного уравнения Больцмана, поэтому на функции распределения налагаются обычные ограничения, определяющие возможность использования уравнения Больцмана. В частности, концентрации всех компонент смеси достаточно малы, чтобы можно было учитывать только бинарные столкновения. [c.20]

Первое из них представляет собой хорошо известное условие равновесности газовой смеси без химических реакций, а второе связано именно с процессами химического превращения. Таким образом, логарифмы функций распределения должны являться аддитивными инвариантами всех (и упругих, и неупругих) молекулярных столкновений. Такой результат является-естественным обобщением условий, налагаемых на функции распределения в кинетической теории нереагирующих газов, в которой обычно анализируют соотношения (1.66). [c.23]

Рассчитать константу скорости для реакции рекомбинации метильных радикалов при 473°К (реакция второго порядка), если энергия активации равна нулю, а а) диаметр столкновения 20,ЗХ Х10 нм по теории столкновений неупругих шаров б) энтропия активации 8,4 дж/моль-град (2,0 кал/град-моль) по теории абсолютных скоростей реакций. За стандартное состояние принять 1 моль1см . [c.349]

Происхождение комбинационного рассеяния можно понять, используя представления квантовой теории рассеяния. При столкновении с молекулами кванты света рассеиваются. Если столкновение полностью упругое, они отклоняются от первоначального направления своего движения (от источника), не изменяя энергии. Если же столкновение неупругое, т. е. происходит обмен энергией между квантом и молекулой, молекула может потерять или приобрести дополнительно энергию Д в соответствии с правилами отбора. Приче.м ДЕ должна быть равна из.менению колебательной и (или) врапдательной энергии и соответствовать разности энергий двух разрешенных ее состояний. Излучение, рассеянное с частотой, меньшей, чем у падающего света, называют стоксовым, а с частотой большей — антистоксовым. Стоксово излучение сопровождается увеличением энергии молекул (такой процесс может произойти всегда), и линия его более интенсивна (на несколько порядков), чем антисток-сова, так как в этом случае молекула уже должна находиться в одном из возбужденных состояний (рис. 32.9). [c.770]

Модель жесткого шара не годится для описания неупругих столкновений, так как она предполагает, что молекулы могут обмениваться только поступательной энергией. Однако небольшое изменение модели дает возможность учесть враш,ательную энергию. Для этого нужно ввести коэффициент шероховатости (0<<2г<1), который определяет величину тангенциальной силы, действующей во время столкновения двух жестких сферических молекул. Для учета колебательной энергии, вводится допуще- [c.149]

В дальпе1шгем под общим понятием <(Сто.лкновение будем иметь в виду перечисленные взаимодействия нейтрона с ядрами. Когда речь идет о вероят-1шсти ядерного столкновения, иод этим подразумевается любой из четырех процессов захват, деление, упругое рассеяние и неупругое рассеяние. [c.25]

Вероятность неупругого перехода увеличивается с увеличением жесткости столкновения. Эта жесткость измеряется отношением времени колебания к времени столкновения tJx ow = Уц/2л а, где ст — сфера действия молекулярных сил , v — частота осциллятора, а Vr — относительная скорость в момент столкновения. [c.153]

Уравнение Ван-дер-Ваальса дает достаточно точные результаты для всех газов даже в области их критических температур и давлений. Однако при высоких давлениях, когда плотность газа велика или когда газ находится вблизи точки сжижения, это уравнение дает значительные отклонения от действительного поведения газа (ср. приведенные выше примеры 2 н 3). Отклонения объясняются тем, что при большой плотности газа иа его давление оказывают влияние не только силы взаимного притяжения, но также и силы взаимного отталкивания частиц, обусловленные внешними электронными оболочками этих частиц. Кроме того, здесь на реальное поведение газа в значительной мере также оказывают влияние неупругие столкновения его частиц и другие факторы. В связи с этим, кроме уравнения Ван-дер-Ваальса, был предложен ряд других, более сложных уравнений для реального состояния газов, на которых мы здесь останавливаться не будем, так как они для ггракгики технологических расчетов интереса не представляют. Уравнением Ван-дер-Ваальса в производственных расчетах также пользуются довольно редко наиболее удобными и более точными для этого являются энтропийные диаграммы (глава IV, стр. 103). [c.57]

СТСПС11СЙ свободы дпилчйиия ядер. Так, предположение об адиабатическом изменении одной степени свободы ядер по сравнению с другими является удовлотворитсльиым нулевым приближением для описания обмена энергии при неупругих столкновениях и реакциях [4391. [c.53]

Другими ироцоссами подобного тина, которым уделяется большое внимание в последнее время в связи с лазерами, работающими на переходах — атомов галогсн(51), являются неупругие столкновения галогеноводородов с атомами галогенов. Например, для столкновения атома Вг в основном электронном состоягши Рг/, с колебательно-возбужденной молекулой H l имеются два возможных канала [c.105]

Согласно существующим представлениям, мономолекулярные прот1 оссы протекают с заметной скоростью лишь в том случае, когда реагирующая молекула обладает внутренней энергией, большей некоторой пороговой величины, называемой энергией активации Е - Будем называть такие молекулы активными. Активные молекулы образуются в ходе химической реакции в результате неупругих столкновений с молекулами резервуара (термическая активация), при облучении светом, при электронном ударе (потермическая активация) и т. п. [c.106]

Из решения ладачи неупругого столкновения в борновском приближении можно получить дифференциальное сечение, применимое как к электронам, так и к любым заряженным частицам, а также приближенное значение полного сечения [c.175]

Возникновение спутников основной частоты получило название комбинационного рассеяния (КР) света или эффекта Рамана (в зарубежной литературе). Оно было открыто независимо и одновременно советскими физиками Мандельштамом и Ландсбергом и индийскими физиками Раманом и Кришнаном. Вероятность неупругого столкновения мала, поэтому стоксовы линии слабые, интенсивность их в миллионы раз меньше релеевской, при фотографировании требуется длительная, часто многочасовая экспозиция. Еще более слабы ан-тистоксовы линии, так как вероятность сверхупругого рассеяния еще меньше (при низких температурах доля возбужденных молекул ничтожна). Сравнение интенсивности релеевской, стоксовой и антистоксовой линий приведено на рис. 68. [c.146]

Природа столкновения определяется в основном скоростью нейтрона. При энергиях нейтрона, превышающих 1 эв, ядро-мишень ведет себя как свободная частица, так как при этих энергиях силами химических связей можно пренебречь. При более низких энергиях нейтрона могут возникнуть внутримолекулярные колебания и произойдет неупругое столкновение иейтрона с этой молекулой. Однако существует некоторая скорость нейтрона, ниже которой не могут быть возбуждены даже самые слабые колебания молекулы, и ядро-мишень участвует и столкновении как целое с эффективной массой молекулы. [c.37]

II замедлителе поело того, как они испытают одно неупругое столкновение I блоках горючего. Эти пейтропы вступают в процесс замедления со зпачп-тельно меньшей энергией и = и, следовательно, их возраст [c.518]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология