Уравнение Никурадзе

Известное уравнение Никурадзе для определения коэффициента трения при движении однофазного потока в трубе с искусственной (песчаной) шероховатостью можно аппроксимировать выражением [c.75]

Формула Блазиуса применима в. пределах значений Ке от 3000 до 100 000. В области значений / е от 100 000 до 3 000 000 применим уравнение Никурадзе [c.74]

В области значений от 1 10 до 1 Ю применимо уравнение Никурадзе для гладких труб [c.72]

Коэффициент сопротивления для режима шероховатости трения подсчитывают по уравнению Никурадзе [c.61]

Для случая больших чисел Рейнольдса (Ю - Ю ) применяется уравнение Никурадзе [c.40]

В данном случае постоянная интегрирования С не может быть определена теоретически, поскольку условия на границе турбулентного ядра неизвестны. Поэтому обе постоянные величины Ь и С были определены из сопоставления уравнения (2.31) с экспериментальными данными, полученными Никурадзе [16]. При этом оказалось, что один набор коэффициентов не позволяет описать уравнением (2.31) всю зону турбулентного ядра. Это вполне естественно, так как переход ламинарного подслоя в чисто турбулентное течение происходит постепенно в пределах некоторой переходной зоны (рис. 2.5). [c.70]

Карман по экспериментальным данным Никурадзе нашел значения постоянных в уравнении (11.16) [c.21]

На рис. 6-6 в графической форме представлено уравнение Кармана— Никурадзе для фактора трения при полностью стабилизированном турбулентном течении в гладкой трубе круглого сечения. Приведены также два упрощенных уравнения, которые могут быть использованы в тех случаях, когда требуется простота алгебраических выкладок. Факторы трения при турбулентном течении в трубах некруглых сечений, не имеющих острых углов, очень мало отличаются от факторов трения для круглых труб. [c.86]

Если на поверхность пленки оказывает воздействие движение окружающей среды, то толщина пленки будет увеличиваться или уменьшаться в зависимости от того, совпадает ли направление этого движения с направлением действия силы тяжести или же противоположно ему. При создании метода расчета толщины пленки и распределения скорости с учетом я без учета эффекта поверхностного увлечения было использовано уравнение обобщенного распределения скорости Никурадзе , Для случая движения окружающей среды в направлении, совпадающем с направлением действия силы тяжести, возможно графическое решение . [c.177]

При турбулентном движении потока (Не > 3000) в шероховатой прямой трубе (с учетом шероховатости) по опытам Никурадзе коэффициент Я может быть определен из уравнения [c.113]

Приняв согласно теории Кармана и опытов Никурадзе (р = т] при т] < 5 ф = —3,05 + 5 1п т] при 5 < л < 30 и Ф = 5,5 + 2,51п т при т) > 30, И. В. Доманский и В. Н. Соколов решили систему уравнений и нашли выражение для [c.100]

Проводимость круглого вакуум-провода при турбулентном режиме определяют из предположения об изотермичности процесса по уравнениям для сжимаемой жидкости. При 2200<Ке< <200 000 можно с достаточной степенью точности использовать закономерность, экспериментально установленную Блазиусом и подтвержденную опытами Никурадзе [c.119]

Аналогичные уравнения для теплопередачи при движении в трубах проинтегрировал Рейнольдс, пренебрегая ламинарной пленкой, всегда имеющейся у стенки трубы. Прандтль и Тейлор позднее внесли поправку, учитывающую наличие этой пленки, а Карман учел также наличие буферной или переходной зоны между пограничным ламинарным с.яо-ем и турбулентным ядром потока. Для этой цели величина Sv определялась путем подстановки данных Никурадзе -по распределению скоростей в уравнения (13) и (14), которые после этого интегрировались при допущении, что Применение этих результатов к массопередаче подробно рассмотрено Шервудом" 50- 53. [c.72]

Наряду с попытками конструирования профилей скорости делались попытки уточнить исходные гипотезы замыкания уравнений движения учесть изменение касательных напряжений по глубине потока и более точно описать изменение длины пути перемешивания [34]. Так, аппроксимируя экспериментальные данные Никурадзе по длине пути перемешивания зависимостью [c.14]

Коэффициент К имеет обычное значение 0,4. Опыты Никурадзе на трубах, в которых шероховатость создавалась путем наклеивания на стенки трубы аккуратно отсеянных песчинок определенного размера, показывают, что уравнение (13. 74) справедливо в зоне вполне шероховатых труб при числе Рейнольдса, вычисленном по размеру неровностей, превосходящем 70. В этом случае Сз = 8,5. Граница зоны гидравлически гладких труб соот- [c.149]

Течение несжимаемой жидкости имеет развитый турбулентный режим, а поле скоростей описывается следующими уравнениями основанными на данных, которые получены Никурадзе [721 для воды [c.287]

При 8< Д гидравлическое сопротивление определяется только шероховатостью стенки и от Ке не зависит. По опытным данным Никурадзе, коэффициент сопротивления труб с искусственной равномерной шероховатостью определяется по уравнению [c.444]

После предварительного определения диаметра трубы dt находят коэффициент трения к по приведенно иу выше уравнению Никурадзе и затем окончательно уточняют диаметр трубо-пров ода. [c.106]

Гипотеза Прандтля в определенной мере стимулировала дальнейший прогресс в этом направлении. Никурадзе [44] одним из первых изучил распределение скорости в гидролотках и косвенно пришел к выводу о направленном характере этих течений вдоль биссектрисы к угловой линии. Интенсивное развитие в экспериментальных исследованиях новых методов и средств измерений, таких как термоанемометрия, стробоскопия и других безусловно способствовало пониманию исследуемого вопроса на качественно более высоком уровне [45—521 и впоследствии послужило даже основой для приближенного описания вторичных течений [130]. Более эффективные методы анализа вторичных течений основаны на использовании уравнения переноса для продольной компоненты завихренности, которое можно получить путем перекрестного дифференцирования по г и по у осредненных по времени уравнений Рейнольдса в проекции на оси у я г я последующего вычитания одного уравнения из другого. В этом случае точное выражение для стационарного несжимаемого течения принимает следующий вид [c.115]

Предшествующее рассмотрение исходит из работ Л. Прандтля и Т. Кармана. Экспериментальные данные о распределении скорости получены в основном И. Никурадзе. Относительно личного вклада каждого из тех, кому принадлежат эти результаты, отошлем интересующихся к книгам Шлихтинга [144] и Кнудсена и Катца [85]. Недавние усовершенствования уравнений универсального распределения скорости можно найти у Дейсслера [34]. [c.145]

Как показал Миллер [48], эти уравнения удовлетворяют данным, приведенным Никурадзе, после вычитания из опытного значения у -I- поправки, равной 7 если это не сделано, неисправленным данным будет удовлетворять единственное уравнение, подобное уравнению (6-7Ь). Миллер показал также, что измерение скоростей происходило на близком расстоянии от входа в трубу. Тем не менее последующие исследования, проведенные Дайссле-ром [14] с воздухом, хорошо согласуются с исправленными данными Никурадзе. [c.213]

Как показывает Миллер [68], эти уравнения удовлетворяют данным, приведенным Никурадзе, после вычитания 7 из экспериментального значения если это не проделано, нескорректированным данным будет удовлетворять уравнение, подобное уравнению (9-4Ь). Миллер установил также, что скорости измерялись на коротком расстоянии после входа в трубу. Тем не менее последующие данные, полученные Дайсслером [19] для воздуха, хорошо согласуются с исправленными данными, приведенными Никурадзе. [c.287]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология