Трение зоны при турбулентном движении

При расчете коэффициента трения для всех областей (зон) турбулентного движения применимо общее уравнение [c.88]

В зоне турбулентного движения для значений Кв > 100 ООО коэфициент внешнего трения А для п = 0,066—0,008 достигает максимального значения и в дальнейшем не меняется с изменением числа Рейнольдса. [c.76]

Переход в зону турбулентного движения (7 е>2320) сопровождается увеличением коэффициента трения. [c.73]

При прохождении газового потока через активное сопротивление часть энергии газа превращается в тепло, что вызывается вязкостью газа. В прямолинейных участках (Потери на трение определяются трением между слоями движущегося газа и трением о стенки труб. В общем случае эти потери относительно невелики. Однако если на пути газа иаходятся перегородки, узкие трубки, щели, то при турбулентном характере потока наличие этих элементов вызывает образование зон вихревого движения газа с высокой скоростью колебаний части газа, вследствие чего резко увеличиваются потери энергии иа трение. Естественно, что установка любого гасителя пульсации давления сопровождается некоторым увеличением гидравлических потерь в трубопроводной системе, однако они в большинстве случаев компенсируются уменьшением затрат мощности компрессора. [c.170]

В области вихрей создается разрежение, и при движении жидкости становится необходимым преодолеть, помимо сил трения, разность давлений в основной массе жидкости и в зоне завихрений за частицей. При турбулентном движении это сопротивление, обусловленное силами инерции, приобретает решающее значение. [c.175]

В прямолинейных участках потери на трение определяются трением между слоями движущегося газа и трением о стенки труб. В общем случае эти потери относительно невелики. Однако если на пути турбулентного потока встречаются неоднородные элементы (перегородка, узкие трубки, щели), это вызывает образование зон вихревого движения с высокой скоростью колебаний части потока, вследствие чего потери энергии на трение резко возрастают. Естественно, что установка любого гасителя пульсации давления сопровождается некоторым увеличением гидравлических потерь в трубопроводной системе, [c.502]

Переход от одного режима потока к другому для жидкостей (газов) с большим внутренним трением растягивается в так называемую переходную зону, когда поток не подчиняется законам ни ламинарного, ни турбулентного движения. Лишь при значении Ре > 10000 уравнения теплоотдачи при турбулентном движении потока являются справедливыми. [c.151]

Опытные исследования показывают, как было упомянуто выше, что при больших скоростях поток жидкости теряет свой ламинарный характер. Правда, у стенки тонкий слой жидкости движется ламинарно (главную роль играют здесь силы внутреннего трения), ио в центральной части трубы элементы жидкости кроме движения по направлению оси имеют также составляющие, направленные перпендикулярно к ней (при этом могут иметь место даже завихрения). Эта часть потока называется зоной турбулентного течения (главную роль здесь играют силы инерции). Наконец, между ламинарным и турбулентным слоями появляется переходный слой, в котором поток может иметь переменный характер во времени и пространстве, т. е. быть или ламинарным, или турбулентным (рис. 1-21). Вообще поток, в котором происходят описанные явления, называется турбулентным. [c.38]

Как следует из таблицы, до температуры / = 60° поток будет ламинарным. Коэффициенты трения для ламинарного движения можпо определить из теоретического уравнения турбулентного же, а также для переходной зоны — [c.45]

Потери напора на участке абсорбционной зоны с гомогенным потоком жидкости и потери на местных сопротивлениях определяются по известным формулам. Потери на трение на барботажных участках аппарата рассчитываются по формуле, основанной на полуэмпирической теории турбулентности переноса количества движения, [c.141]

Таким образом, и последняя схема, хотя и более близкая к действителыю-сти, все же оказалась неудовлетворительной. Было, однако, замечено, что течение, описанное выше, возможно лишь в идеальной жидкости, не обладающей совершенно никакой вязкостью. В реальных жидкостях поверхности раздела практически существовать, вообще говоря, ие могут. Согласно схеме на фиг. 341, а при наличии между двумя слоями жидкости, движущимися с разными скоростями, малейшего трения (или других всегда имеющих место возмущающих причин) поверхность раздела принимает волнистую форму. Вследствие этого в долинах и гребнях волн двух соприкасающихся слоев давления повышаются (нижний слой, знак - - ) и понижаются (верхний слой, знак —), что ведет к дальнейшему усилению волнистости формы (фиг. 344, б). Отмеченное только что явление повторяется затем в еще более резкой форме, и поверхность раздела становится несимметричной (фиг. 341, ). Наконец, во шы опрокидываются и сматываются в вихри (фиг. 341, г, д), которые срываются с краев пластинки, смешиваются с жидкостью, расположенной за пластинкой, завихряют ее и создают зону с турбулентным движением жидкости. Вихри непрерывно сталкиваются, разбиваются, жидкость энергично перемешивается, увлекая и взвешеш1ые в ней частицы твердых тел и т. д. Такой будет и схема работы лопастной мешалки, согласно новейшим взглядам, которые с точки зрения качественной (фиг. 342) имеют все основания считаться безусловно правильными. Так как непрерывное образование вихрей требует, очевидно, соответствующей затраты энергии, то неизбежно возникает соответствующая сила сопротивления Р, которая эту работу совершает. Удельное давление на пластинку со стороны набегающего потока больше давления на заднюю поверхность пластинки, и, очевидно, будем иметь, относя вычисления к средним значениям давлений, [c.463]

Здесь возможны следующие режимы движения ламинарный, т =1 турбулентный в зоне гидравлически гладких труб, т = 0,25 турбулентный в зоне смешанного трения, т = 0,123 турбулентный в квадратичной зоне, т = 0. [c.107]

Расчеты должны проводиться с учетом того, что при некотором значении количества растворенного в нефти газа происходит смена режима движения. Например, ламинарный режим сменится зоной гидравлически гладких труб турбулентного режима или зона Блазиуса сменится зоной смешанного трения, [c.118]

В случае, когда режим перекачки дегазированной нефти соответствует зоне-Блазиуса или зоне смешанного трения турбулентного -режима, обязательно существует максимум функции к(Гр). Причем значения к в этом случае значительно меньше, чем они могут быть при ламинарном режиме (рис. 40). При построении этого графика приняты = 0,7 м С = 0,6076 м с а = 0,05 (кривая 1) а = 0,07 (кривая 2). Остальные данные те же, что и для предыдущего графика (см. рис. 39). Кривую на рис. 39 можно сопоставлять с кривой 1 на рис. 40, так как исходные данные для их построения отличаются только диаметрами труб (средние скорости течения приблизительно одинаковы), за счет чего и достигается различие в режимах движения. [c.120]

Если величину, вычисленную по уравнению (85), вычесть из величины потерянной энергии, найденной с помощью измеренного значения перепада давлений, то получим энергию, затраченную на турбулентное трение струи в ограниченном пространстве, или, что все равно, потери при приведении в движение газов в циркуляционной зоне. [c.94]

Объясняется это, по-видимому, тем, что при малой высоте ограниченного пространства и подковообразном движении обратный поток настолько затрудняет движение прямого потока, что значительная часть энергии последнего затрачивается на преодоление турбулентного трения по границам этих потоков, в результате чего развитых циркуляционных зон не образуется. [c.106]

Таким образом, режим движения керосина в трубопроводе турбулентный в зоне гладкого трения. [c.57]

Рассмотрим подробнее структуру течения жидкости вблизи твердой поверхности. Влияние стенки на движение среды проявляется через силы сопротивления движению потока, возникающие при взаимодействии движущейся жидкости с твердой поверхностью. Силы сопротивления складываются из собственно силы вязкостного трения и силы сопротивления, обусловленной взаимодействием потока с элементами шероховатости стенки при их обтекании. По мере приближения к твердой поверхности скорость движения жидкости снижается. При этом уменьшается и значение местного (локального) числа Рейнольдса, определяемого формулой Кем = /ш(г/)р/ц, где у — расстояние до стенки ииу — продольная составляющая средней скорости движения среды, р — плотность среды, кг/м ц — коэффициент динамической вязкости жидкости, Па-с. Значение числа Кем, как известно, связано с характером течения жидкости в рассматриваемой области. Непосредственно у стенки скорость движения среды очень мала, соответственно мало и значение числа Кем. Поэтому вблизи стенки течение носит ламинарный характер. Эту подобласть пристеночной области называют вязким подслоем. Чуть дальше от стенки расположена переходная зона с режимом перемежающейся турбулентности, при котором в каждой точке этой зоны происходит последовательное чередование периодов ламинарного и турбулентного течения. Соответ- [c.20]

Увеличение момента количесгва движения реакционной смеси должно быть скомпенсировано падением давления в зоне пламени. Пренебрегая незначительным трением, обусловленным вязкостью или турбулентностью, из уравнений Ньютона для скорости изменения момента получаем [c.400]

ВОСХОДЯЩИХ движений в зоне фронтов приводится, например, в [92]. В работе [75] решение, показанное на рис. 13.9, было обобщено с учетом эффектов трения о поверхность земли. Полученные результаты были сравнены с наблюдениями Сандерса. Влияние трения вне пределов пограничного слоя рассматривалось в другом контексте в работе [249], а применительно к фронтам в океане — в работе [226]. Эффекты турбулентных потоков в свободной атмосфере обсуждаются в статье Шапиро [717], а Вильямс [860] получил стационарный фронт численным путем. Эффекты высвобождения скрытого тепла конденсации, которые также могут иметь большое значение, моделировались, например, в работе [605]. [c.336]

В СССР в последние десятилетия были проведены научно-исследовательские работы, показавшие, что движение сточных вод в канализационной сети может происходить не только в условиях турбулентного движения во вполне шероховатой зоне, но и в других условиях, когда коэффициент сопротивления трения по длине может оказаться большим, чем в условиях вполне шероховатой зоны. Было признано целесообразньш пользоваться формулой Дарси вместо формулы Шези. По формуле"Дарси [c.41]

ЖИДКОСТИ, движущимися с разными скоростями, трения (или других всегда имеющих место возмущающих причин) поверхность раздела принимает волнистую форму. Во впадинах и па гребнях волн двух соприкасающихся слоев давления повышаются (иижний слой, знак +) и понижаются (верхний слой, знак —), что ведет к дальнейшему увеличению волнистости (фиг. 287, б). Отмеченное явление повторяется затем в еще более резкой форме, и поверхность раздела становится несимметричной (фиг. 287, в). Наконец, волны образуют вихри (фиг. 287, г, д), которые срываются с краев пластинки, смешиваются с жидкостью, расположенной за пластинкой, завихряют ее и создают зону с турбулентным движением жидкости. [c.363]

Соотношения (4.14) — (4.16) охватывают всю область турбулентного режима движения вязкой жидкости (Ке 2320). Значение р в зоне смешаного трения и квадратичной зоне меняется параметрически в зависимости от относительной эквивалентной шероховатости труб и в каждом конкретном случае (когда трубопровод задан) является константой. [c.94]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология