Слэтера Кондона, параметры

В выражении (13) и 2 —параметры Слэтера — Кондона (см., например, [4]) [c.208]

Можно показать, что выражение (13) может быть получено из (11), если последнее подвергнуть приближенному преобразованию. Энергию валентного состояния всегда можно выразить через параметры Слэтера — Кондона. Действительно, энергию любого атомного состояния (см. табл. 38) можно представить в виде [c.208]

Оценки параметров по методу Слэтера — Кондона [c.210]

Как было только что показано, параметры из соотношения (И) можно интерпретировать как величины, зависяш,ие от параметров Слэтера — Кондона, усредненных по различным состояниям ионизации А+, А и А" . Наличие процедуры усреднения можно было бы рассматривать как преимущество метода определения параметров Мы считаем, однако, что нам нужно знать значение 7(А) для нейтрального атома (конечно, если атом в молекуле действительно нейтрален). [c.210]

С целью отыскания у(А) несколько лет назад в работе [61 было предложено использовать непосредственно соотношение (13), подставив в него эмпирические значения параметров Слэтера — Кондона Ра и Р - Недавно были проведены тщательные исследования спектроскопических данных для параметра Р2 (см., например, 5]). Однако получить значения параметра Р из спектров нейтральных атомов, к сожалению, невозможно. Поэтому приходится прибегать к следующему приему. [c.210]

Мы знаем, что использование обычных слэтеровских 2/)-орби-талей приводит к значениям параметров Слэтера — Кондона [c.210]

Числа в каждом ряду таблицы представляют собой коэффициенты перед соответствующими параметрами Слэтера - Кондона в формуле дТя энергии атома или иона, находящегося в валентном состоянии, указанном в первой колонке таблицы. [c.209]

Иногда удобно вместо параметров Слэтера — Кондона использовать параметры Рака, которые даются выражениями [c.42]

Межэлектронное отталкивание Параметры Слэтера—Кондона и Рака [c.222]

F и G называются параметрами Слэтера — Кондона. В частности, в случае взаимодействия эквивалентных электронов с одинаковыми nal все функции одинаковы и все сводятся к параметрам На практике удобны несколько другие параметры — Fu, отличающиеся от F численным множителем. Так, для эквивалентных -электронов отличные от нуля Fa равны [c.224]

Кулоновский и обменный интегралы удобно выразить через вспомогательные функции и которые представляют собой двухэлектронные интегралы от радиальных функций электронов. Интегрирование по угловым координатам проводится так же, как это было сделано в расчете основного состояния атома гелия [см. выражение (9.41)1. Вспомогательные функции Ри Си, называемые параметрами Слэтера — Кондона, определяются следующим образом [c.184]

Иногда вместо параметров Рака используются параметры Слэтера — Кондона — Шоттли и 1 .и Соотношения между 11нми В = / о — 5/ 4 и С = = 35 4. [c.306]

Из-за различий в зарядовых распределениях в одноэлектронных состояниях (см. рис. 11.1) и взаимной ориентации спинов электростатическое отталкивание и обменная поправка для электронов в различных термах оказываются разными, что определяет существенные различия в энергиях термов. Последние могут быть вычислены и сводятся к интегралам, которые получили название параметров Слэтера — Кондона или Рака (см. ниже). [c.34]

Функции табл. (IV. 6) являются правильными функциями нулевого приближения, построенными на основе соображений симметрии, и следовательно матрица возмущения — межэлектронного взаимодействия — е /гц, построенная на этих функциях, будет диагональной. Поэтому задача определения взаимного расположения термов сводится к вычислению диагональных элементов — среднего значения межэлектронного взаимодействия АЕ в состояниях каждого из этих термов. Легко видеть, что т-очно так же, как показано в разделе II. 2, значения АЕ [интегралы типа (11.20) выражаются через интегралы типа [аЬ с(1] и в конечном счете через параметры Слэтера — Кондона или Рака (11.33). Пропуская промежуточные расчеты, приведем результаты [c.93]

Не смешивать функцию Р/,(Р) с параметрами Слэтера — Кондона по уравнению (VIII.21). Последние являются просто числами, [c.227]

В принципе энергия любого терма может быть вычислена из соответствующих волновых функций. Эта энергия описывается с помощью набора параметров (Слэтер—Кондон—Шортли), которыми для -конфигураций являются Ро, р2 и р4- Параметр Ро зависит только от радиальных волновых функций Я (г), в то время как Р2 и Р — только от угловых функций У(0, ф). В табл. 12.3 приведены параметры Р для различных термов для -конфигу-рации. [c.325]

Теперь определим разность энергий двух термов в свободном ионе. Выраженная через параметры Слэтера — Кондона [соотношение (9.52)], она равна величине 15/ 2 75 Р , которая будет фигурировать в уравнениях как параметр X. Принимая энергию / -терма свободного иона за нуль, получим следующую матрицу интегралов взаимодействия [c.298]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология