Кантора уравнение

Отметив давление, при котором на поверхности мембраны образуются первые пузырьки воздуха (или капли жидкости), можно вычислить максимальный радиус пор, используя уравнение Кантора [c.67]

Применение уравнения Кантора для определения максимального радиуса пор мембраны основано на ряде предположений, упрощающих действительную структуру реальных мембран. Так же, как и при определении среднего радиуса пор, полагают, что мембрана пронизана цилиндрическими прямыми порами, расположенными перпендикулярно ее поверхности, и что поверхность полностью смачивается наполняющей их жидкостью. [c.67]

Существо метода заключается в следующем. В расплав погружается капилляр, в который подается газ так, чтобы на конце капилляра медленно образовывался пузырек. В момент, предшествующий отрыву пузырька, измеряется давление в нем. Теория метода разработана Кантором [55, 56], который вывел уравнение, связывающее максимальное давление в пузырьке с поверхностным натяжением жидкости [c.83]

Метод наибольшего давления пузырьков подробно разработан П. А. Ребиндером Ч Метод основан на применении уравнения М. Кантора [c.122]

I4.46) отличается от дифференциального уравнения Кантора 54] тем, что в него не входит глубина hi + Лг) погружения калиброванной трубки 2 в исследуемую жидкость, находящуюся в резервуаре 3 (см. рис. 4.20 ), отсутствуют члены Ркп i и Ркп г, обусловливающие-капиллярное поднятие жидкостей в том же резервуаре, не учитываются величины внешних давлений Р и Р + [c.136]

Максимальный диаметр пор можно определить измерением давления, необходимого для продавливания воздуха через влажную мембрану. Максимальный диаметр пор затем вычисляется по уравнению (закон Кантора) [c.360]

Метод ртутной порометрии основан на дилатометрическом измерении объема ртути, вдавленной в поры материала при изменении давления. Применяя этот метод, можно получить информацию об общей пористости, а также интегральную и дифференциальную кривую распределения пор по размерам. Радиус пор рассчитывают по известному уравнению Кантора [c.170]

Из приведенного уравнения видно, что расход жидкости пропорционален давлению и зависит от радиуса капилляра и их числа. При наборе капилляров различных размеров по кривой давление — расход путем совместного решения уравнения Гагена — Пуазейля и уравнения Кантора можно построить кривую распределения капилляров по размерам. На этих закономерностях основан гидродинамический метод оценки распределения пор в образце. [c.170]

Для определения среднего эффективного радиуса сквозных пор обычно используют уравнение Гагена — Пуазейля максимальный радиус сквозных трещин в образце находят по уравнению Кантора форма и ориентация пор в образце наиболее достоверно определяются с помощью растровой электронной микроскопии. [c.171]

Энтальпия жидкого кремния измерялась Корбером и Эльсеном [2463] (1873°К), Олеттом [3127] (1685—1823°К, 15 измерений) и Кантор и др. [207] (1698—1915°К, 14 измерений). Значение теплоемкости жидкого кремния Ср= 11,2 кал г-атом-град, вычисленное Чип-ман и Грантом [1099] на основании данных [2463], является ошибочным. Полученное Олеттом [3127] значение Ср=6,12 кал г-атом -град основано на измерениях энтальпии в сравнительно узком интервале температур (около 140°К), вследствие чего это значение весьма неточно. В работе [3127] не приведены численные значения энтальпии, что делает невозможной оценку точности величины Ср. Наиболее надежные данные по энтальпии жидкого кремния получены Кантор, Кисель и Фомичевым [207]. Согласно выведенному ими уравнению С°р= 6,02+0,597-10 7, теплоемкость 51 (жидк.) изменяется от Ср —7,03 до =7,16 кал г-атом -град. В Справочнике на основании данных работы [207] для теплоемкости жидкого кремния принимается постоянное значение Ср=7,1+0,3 кал г-атом-град, которое использовалось также в расчетах термодинамических функций кремния при температурах выше 1915°К. [c.682]

На основании пяти работ по измерению энтальпии бериллия при высоких температурах Келли [2363] рекомендовал линейное уравнение, описывающее теплоемкость бериллия с точностью +2% в интервале 298—1300°К. В дальнейшем более надежные данные по энтальпии бериллия были получены Джиннингсом, Дугласом и Болл [1752] (273—1170°К) и Кантор, Красовицкой и Кисель [208] (619° К — Тт). [c.797]

Кантор, Красовицкая и Кисель [208] провели измерения энтальпии жидкого бериллия в интервале 1566—2166° К и вывели уравнение для теплоемкости [c.798]

Первыми мембранами, используемыми для исследовательских работ, были, естественно, природные материалы (например, бычий пузырь). Основы создания искусственных мембран были заложены Фиком, получившим пленку из нитрата целлюлозы и проведшим в середине прошлого века свои всемирно известные исследования по диффузии [2]. Десять лет спустя Грэм [3] описал разделение смеси газов с помощью мембран из вулканизованного каучука. При этом он высказал ряд соображений относительно механизма разделения. В конце XIX века были предприняты попытки использовать резиновые мембраны для разделения компонентов воздуха [4, 5]. Процессы мембранного разделения детально исследовал Бехгольд [6, 7] в начале двадцатого столетия. Заслуга Бехгольда заключается в том, что он впервые осуществил формование мембран с регулированием их характеристик. Поскольку теоретические основы переработки полимеров в то время еще не были разработаны, подходы к получению мембран носили в основном эмпирический характер. Бехгольд был первым, кто использовал уравнение Кантора для определения размеров максимальных пор в мембранах. Он же впервые ввел термин ультрафильтрация . [c.5]

Отношение ГмаксАср служит характеристикой равномерности размеров пор в мембране. Обычно эта величина составляет 2,5—3,5. Для ультрафильтрационных мембран с малыми порами во избежание применения высоких давлений воздух заменяют жидкостью, имеющей низкое поверхностное натяжение на границе с жидкостью, в которую погружена мембрана. При этом для расчетов используют уравнение Кантора [c.66]

Определение максимального диаметра сквозных пор материала основано на измерении минимального Давления, под которым сквозь пропитанный жидкостью образец можно продавить первый пузырек воздуха или первую каплю жидкости, не смешивающейся с жидкостью, пропитывающей образец. Этот метод, предложенный Барусом и Бехгольдом, основан на уравнении Кантора [11—13] [c.112]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология