Биберман

Немонотонное поведение величины в области у = 9—10 км1сек было предсказано Л. М. Биберманом и И. Т. Якубовым [33 и нашло прекрасное подтверждение в опытах [5]. [c.52]

Расчет по формуле (I. 5. 40) наиболее сложен в том случае, когда концентрация излучателей в каждом элементарном объеме плазмы является функцией плотности излучения. Наиболее полно перенос излучения в этом общем случае исследован Биберманом и его сотрудниками. В работах [84,85] рассмотрен перенос линейчатого излучения, в [86] — перенос излучения, обладающего сплошным спектром. Полученные интегро-дифференциаль-ные уравнения достаточно сложны. При наличии локального термического равновесия концентрация излучателей не связана с плотностью излучения и рассчитывается по параметрам плазмы в рассматриваемой точке. В этом случае затруднения вызываются лишь неоднородностью плазмы. Чаще всего расчеты (см., например, [88]) выполняются в диффузионном приближении , которое применимо при небольших градиентах параметров плазмы и плотности излучения или вытекающей отсюда малой анизотропии поля излучения. Методы расчета в диффузионном приближении и условия применимости этого метода рассмотрены в [4]. Более строгое рассмотрение частных случаев неоднородности проведено, например, в работах [89, 90]. Совместное решение уравнений переноса излучения и газодинамики рассмотрено в книге Бай Ши-И [91]. [c.182]

Л. M. Биберман и И. М. Гуревич, ЖЭТФ, 20, 108 (1950), Поглощение резонансного излучения и образование метастабильных атомов в парах ртути. [c.766]

Л. М. Биберман, ЖЭТФ, 19, 584 (1949), Нарушение термодинамического равновесия в плазме, вызванное выходом излучения. [c.779]

Теперь перейдем к важному и интересному вопросу о том, как влияют процессы релаксации внутренних степеней свободы на релаксацию поступательных степеней. В рамках гидродинамических представлений он обсуждался нами выше. Сейчас же мы рассмотрим влияние неупругих процессов на вид функции распределения но скоростям. Во всех упомянутых работах по теории релаксации считалось, что функция распределения (в частности, электронов) не искажается из-за неупругих процессов. Однако нетрудно представить себе ситуацию, в которой эти искажения будут не малы. Вопрос о форме функции распределения электронов по скоростям при учете неупругих процессов исследован в целом ряде работ (см., например, 1118—124]). В большинстве из них анализ проводился на основе схемы двух уровней. Недавно Биберман с сотрудниками провел анализ функции распределения электронов как в дискретном, так и непрерывном спектрах, не прибегая к такой ограниченной модели [125, 126]. Для правильного описания дискретности энергетического спектра используется уравнение диффузии в конечных разностях, аналогичное уравнению Фоккера—Планка. Ниже мы изложим вкратце результаты [125, 126J. [c.159]

Л. М. Биберман. Докл. АН СССР, [c.168]

Приближенный метод расчета суммарной интенсивности линейчатого излучения водорода предложен Биберманом, Воробьевым и Норманом [108]. Индивидуально, с учетом гримовских контуров, рассчитывается излучение линий Я , Р . Вклад остальных, более слабых линий находится по интегральным формулам. Для сил осциллятора используется выражение [c.183]

Для диагностики кислородной, азотной и воздушной плазмы нри атмосферном давлении и температурах (6- 10) 10 ° К можно использовать абсолютные интенсивности излучения. Нами выполнены [392] соответствующие расчеты для видимой и ближней ультрафиолетовой областей. Использованы равновесный состав из табл. 18—20, сечения молекулярного поглощения по [82] и [8]. Положительный континуум рассчитывался по Биберману—Норману, для отрицательного континуума приняты сечения Оо- по [311 ] и о -=1 см . Торможение на нейтралах не учитывалось. Не учтен также вклад линейчатого излучения, которое должно быть добавлено в каждой спектральной области. Результаты расчетов представлены на рис. 32—40. Наиболее полные расчеты излучательной способности воздуха выполнены недавно Биберманом и сотр. [501, 502]. Они охватывают широкую область температур, давлений оптических толщин (см. табл. 23) и спектральный интервал от 667 до 80 ООО А, разбитый на десять диапазонов . Учтены следующие компоненты и процессы [c.206]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология