Излучения абсолютная интенсивность

Оптические пирометры, как и радиационные, градуируют ио излучению абсолютно черного тела. Поэтому при измерении температур реальных тел они показывают более низкую по сравнению с действительной — так называемую яркостную монохроматическую температуру, т. е. температуру абсолютно черного тела, при которой интенсивность монохроматического излучения последнего равна интенсивности монохроматического излучения реального тела. Однако погрешность от неполноты излучения у оптического пирометра меньше, чем у радиационного. Так, при коэффициенте теплового излучения 0,9— 0,7 погрешность в измерении равна 7—25 °С при измерении температуры около 1000 С и 15—50 °С при измерении температуры 1500 С, т. е. достигает 0,7—3,0%-Тем ие менее для неокисленных тел (в вакууме, защитной атмосфере) с е=0,3- 0,4 эта погрешность может достигать 100 °С. [c.35]

Распределение интенсивности по длинам волн в спектре излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры тела и длины волны излучения показано на рис. 1.1. Как и у всех твердых тел, спектр излучения абсолютно черного тела является непрерывным и неравномерным. [c.12]

Интенсивность спектральной линии возрастает пропорционально концентрации невозбужденных атомов в плазме N0, а следовательно и концентрации элемента в пробе только при малых значениях этих величин. При более высоких концентрациях атомов зависимость интенсивности от N0 ослабляется вследствие эффекта поглощения плазмой излученных фотонов (самопоглощение). Влияние самопоглощения наиболее выражено для резонансных линий, так как в этом случае фотоны поглощаются атомами, находящимися в основном состоянии, т. е. преобладающими в плазме. При очень высоких концентрациях элемента и, соответственно, высоком самопоглощении интенсивность спектральной линии достигает максимума, не зависит от концентрации и равна интенсивности излучения абсолютно черного тела для данной температуры в данном спектральном интервале длин волн. [c.11]

Классическая физика преподнесла физикам большой сюрприз, когда они попытались объяснить свечение нагретого докрасна куска железа. Известно, что все твердые тела в сильно нагретом состоянии испускают излучение. Идеальное излучение, испускаемое телом с совершенными погло-шающими и излучающими свойствами, называется излучением абсолютно черного тела. На рис. 8-6,а показан спектр, т. е. график зависимости относительной интенсивности от частоты излучения, нагретого докрасна твердого тела. Поскольку большая часть его излучения приходится на красную и инфракрасную области частот, свечение предмета кажется красным. При повышении температуры максимум интенсивности смещается в сторону больших частот, и тогда светящийся предмет кажется оранжевым, затем желтым и, наконец, белым, если во всей видимой области спектра излучается достаточная энергия. [c.336]

Поместив источник и образец в твердые кристаллические решетки, мы не оказали воздействия на переходы без отдачи для всех ядер, но увеличили вероятность перехода без отдачи. Причина этого заключается в том, что энергия у-лучей может привести к возбуждению колебаний решетки. Эта энергия влияет тем же самым образом, что и энергия отдачи в газе, т. е. она приводит к снижению энергии излучающей частицы и увеличению энергии поглощающей частицы. Некоторые характеристики кристалла и условия эксперимента для излучения и поглощения не меняют исходного колебательного состояния решетки, т.е. будут удовлетворять условиям перехода без отдачи. Следует подчеркнуть, что эти условия определяют просто интенсивность наблюдаемых линий, поскольку этим эффектом задается только число частиц с подходящей энергией. Нас не интересует абсолютная интенсивность полос, поэтому здесь не обсуждается этот аспект МБ-спектроскопии. Однако упомянем, что для некоторых веществ (обычно твердых молекулярных веществ) решеточные и молекулярные колебания возбуждаются до такой степени, что при комнатной температуре происходит только небольшое число переходов без отдачи и спектр не наблюдается. Часто спектр регистрируют путем значительного понижения температуры образца. [c.287]

Тепловое излучение электрической дуги. Свободно горящие дуги в реакционных объемах электрических печей являются самыми интенсивными и высокотемпературными источниками излучения теплоты. Интенсивность теплового излучения электрической дуги достигает 9000 Вт/м [27]. Излучение электрической дуги близко к излучению абсолютно черного тела. Температура столба дуги может быть определена по уравнению [c.62]

Отношение интенсивности теплового излучения данного тела к излучению абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью его черноты е очевидно, что е < 1. Для многих твердых тел величина 8 близка к единице, однако поглощательная или соответственно излучательная способность газов много меньше. Она существенно зависит от толщины слоя газа и его состава. Установлено, что при температурах пламени, как правило, заметно излучают трех- и многоатомные газы, среди них для нас важнейшие — двуокись углерода и водяной пар. Излучение таких газов, как N2, О. и Н,, незначительно. С повышением температуры величина е для излучающих газов уменьшается приблизительно обратно пропорционально — Т >°. Поэтому зависимость излу-чательной способности газа от температуры слабее, чем для абсолютно черного тела она пропорциональна [c.110]

Спектральная интенсивность излучения абсолютно черного те.па, в зависимости от частоты V, описывается формулой [2] [c.13]

С увеличением температуры пламени спектральный состав излучения обогащается коротковолновыми составляющими, а максимум спектральной интенсивности излучения частиц сажистого углерода кос смещается в сторону коротких длин волн по сравнению с максимумом спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени. В среднем при температурах промышленных пламен это смещение составляет примерно 0,25 мк. [c.20]

На рис. 1,4 в качестве примера приведено сравнение спектрального распределения интенсивности излучения вольфрама с соответствующим ему по температуре спектральным распределением интенсивности излучения абсолютно черного тела. Как видно из графиков, распределение интенсивности в спектре излучения вольфрама лишь в общих чертах напоминает по своему характеру спектральное распределение интенсивности излучения абсолютно черного тела. [c.21]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривая распределения интенсивности в зависимости от длины волны подобна кривой абсолютно черного тела (1х ела = 1я,о), то излучение такого тела, в отличие от излучения абсолютно черного тела, называют серым. [c.21]

Большая стабильность источника излучения и слабое влияние состава и структуры пробы позволяют работать по абсолютной интенсивности линий. Не представляет труда также получение эталонов. Все это делает применение рентгено-спектрального анализа для качественного и количественного анализов сплавов руд и других материалов со сложным составом весьма эффективным. [c.347]

Определение интенсивности света термо- и фотоэлементами основано на изменении электрических свойств, происходящих при нагревании или облучении. При использовании термоэлементов прием,ный элемент (спай термопары, пластина болометра и т. п.) позволяет определять абсолютную интенсивность света во всей спектральной области от далекого ультрафиолетового излучения [c.143]

Как показано в разд. 2.3, эти правила выводятся при рассмотрении возможности взаимодействия с электрическим вектором излучения в процессе перехода из исходного в рассматриваемые конечные состояния химических частиц. Часто свойства симметрии участвующих в переходе волновых функций исключают определенные переходы, так что правила отбора дают представление лишь о вероятности перехода, не характеризуя абсолютные интенсивности взаимодействий. [c.40]

В идеальном фотохимическом эксперименте должен исполь зоваться монохроматический свет, так как природа многих первичных процессов и их квантовые выходы могут зависеть от длины волны света. Кроме того, применение монохроматического излучения упрощает измерения абсолютных интенсивностей света. Но большинство источников света, исключая лазеры, дают излучение в некотором спектральном диапазоне, и для выделения света с узкой полосой длин волн требуются специальные приборы. Для этой цели хорошо подходят решеточные и призменные монохроматоры, хотя для некоторых экспериментов интенсивности получаемого света могут оказаться недостаточными. В более простых случаях применяют один или несколько цветных фильтров. Ими могут быть жидкие растворы или стекла, которые содержат соединения, обладающие сильным поглощением света с нежелательными длинами волн. Большое значение для фотохимии имеют интерференционные светофильтры, основанные на явлениях интерференции в тонких пленках (родственных цветовым эффектам в мыльных пузырях), которые могут быть изготовлены с любыми нужными характеристиками пропускания. [c.179]

В случае термоэлементов определение интенсивности света основано на изменении электрических свойств, происходящих при нагревании. Когда свет попадает на зачерненную приемную площадку термоэлемента, вся световая энергия превращается в тепло. Выделяющееся тепло повышает температуру площадки и прикрепленной к ней термопары, вызывая появление термо-э.д. с. Приемный элемент (пластина болометра, спай термопары и т. д.) пригоден для определения абсолютной интенсивности света во всей спектральной области от далекого ультрафиолетового излучения до инфракрасного, поскольку коэффициент поглощения сохраняется в широком интервале длин волн. При этом система термоэлемент — гальванометр калибруется при помощи стандартных источников света. К недостаткам подобных приемников излучения следует отнести малую чувствительность, значительную инерционность и малое внутреннее сопротивление, что сильно ограничивает возможность усиления возникающей э.д. с. [c.252]

Конечно, реальное тело не является абсолютно черным, но можно показать (закон Кирхгофа), что интенсивность излучения абсолютно черного тела является верхним пре делом для интенсивности излучения любого тела при за данной температуре. [c.315]

Рж [(- s ) ]. Кроме того, учитывается спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела, определяемая для газовой и жидкой сред по выражениям [c.27]

Для определения абсолютной интенсивности излучения кратера дуги производится уравнивание освещенностей дуги и источника света. Зажигание дуги производится с помощью тонкой медной проволоки, натягиваемой между анодом и катодом, мгновенно сгорающей при включении напряжения. [c.105]

Второй способ определения температуры состоит в измерении абсолютной интенсивности непрерывного излучения плазмы. Согласно теории Крамерса, Меккер и Петерс [Л. 1-98] нашли значение эмиссионного коэффициента для всего непрерывного излучения [c.107]

Общеизвестным примером афинного подобия двух кривых, изображающих физические закономерности, могут служить кривые интенсивности излучения абсолютно черного тела и серого тела со сплошным спектром (см., например, [Л. 59, 62)). [c.66]

Из соотношения (2.207) следует, что спектральная интенсивность собственного излучения оптически толстого слоя газа (Оу >1) приближается к излучению абсолютно черного тела, [c.200]

В предыдущем разделе было показано, что излучение абсолютно черного тела, помещенного в изотермический объем, является изотропным, т. е. независимым от направления. На основе этого факта можно легко показать, что интенсивность излучения ь абсолютно черного тела выражается законом косинуса Ламберта [c.442]

Закон Планка для интенсивности монохроматического теплового излучения абсолютно черного тела в направлении нормали имеет следующее математическое выражение [c.443]

Без множителя 2 уравнение выражает интенсивность поляризованного излучения абсолютно черного тела. [c.443]

Интенсивность монохроматического излучения абсолютно [c.446]

Если мы от плотности энергии перейдем к интенсивности излучения, то в конечном счете получим знаменитый закон Планка для интенсивности излучения абсолютно черного тела [c.454]

В последнее уравиение нужно подставить значения обеих интенсивностей излучения для рассматриваемого. угла р. Если интенсивность излучения поверхности подчиняется закону косинуса, как и излучение абсолютно черного, тела, то направленная излучательная способность не зависит от угла р в направлении нормали к поверхности и идентична полусферической излучательной способности. [c.461]

Интенсивность излучения абсолютно черного тела в направлении, нормальном к поверхности, определяется из формулы [c.483]

A. Совместные явления. В рамках спектрального рассмотрения плотность теплового потока линейна относительно интенсивности излучения абсолютно черного тела Л, и когда спектральные характеристики изменяются не очень резко, линейность распространяется и на интегральную плотность аффективного излучения Sj-== ,,T . Плотность теплового потока при переносе тсплопровод-постыо линейна относительно потенциала потока теплоты [c.511]

Если интенсивность излучения абсолютно черного тела при данной температуре принять за единицу, распределение по направлениям излучательных способностей всех реальных поверхностей должны представляться кривыми, лежащими в пределах полукруга, а серые поверхности будут представлены полуокружностями (рис. 3). Определенная выше интенсивность излучения не зависит от расстояния, поскольку от расстояния не зависит телесный угол. Однако это определение применимо и к такой ситуации, когда вершина телесного угла помещена н зрачок наблюдателя. В этом случае телесный угол уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния как поток излучения, а отношенне потока к телесному углу остается постоянным. Это объясняет тот факт, что два одинаковых излучателя, имеющих одинаковую температуру, но находящихся на разных расстояниях, воспринимаются наблюдателем как источники, обладающие одинаковым цветом и яркостью. Это же утверждение справедливо и относительно любых оптических изображений излучателя, которые могут быть сформированы с помощью линз или зеркал. [c.193]

Излучение, возникающее в отсутствие химической реакции (или радиоактивного распада), называется тепловым. В этом случае наиболее интенсивное при данной температуре излучение имеет так называемое абсолютно черное тело, которое полностью поглощает любые падающие на него лучи, т. е. отличается нулевой прозрачностью и отражательной способЕюстью. Интенсивность теплового излучения абсолютно черного тела не занисит от его иных фи-яико-химических свойств и однозначно определяется величиной абсолютной температуры она пропорциональна Т, т, е. быстро возрастает с повышением температуры. [c.110]

Рис. 1.1. Спектратьное распределение интенсивности излучения абсолютно черного тела [2]

Тепловое излучение пламени на указанных пяти участках спектра длин волн связано лишь с изл чением твердых частиц сажистого углерода (1хс). Для сравнения на каждом из фафиков приведена кривая спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени (1хо)- [c.19]

Интенсивность излучения абсолютно черного тела может быть апределена из следующей теоретической зависимости [c.292]

Это выражение содержит только одну неизвестную постоянную, а именно величину /г, которую можно было бы определить нз измерения интенсивности излучения абсолютно черного тела. Это уравнение находится в полном соответствии с результатами экспериментальнЫьХ определений интенсивности излучения абсолютно черного тела. Его решение привело К представлению, что энергия состоит из определенных частиц, или квантов, подобно материи, которую можно дробить 1на частицы о-пределенного размера молекулы, атомы, электроны и т. п. [c.455]

В нашем распоряжении (находится огромный источник энергии в виде солнечного излучения, и сейчас делаются попытки найти способы эффективного его использова(ния. Например, в настоящее время в различных исследовательских центрах изучается возможность использовать эту энергию для обопрева домов. Данный раздел книги посвящен краткому рассмотрению вопросов, касающихся солнечного излучения. Излучение Солнца подобно излучению абсолютно черного круглого диска с тем(перату-рой, равной 6 000° С. Лучи, идущие от какой-либо точки на Земле к двум противоположным точкам на окружности Солнца, образуют угол, равный 32 мин, или 0,00931 рад. Вследствие высокой тем(пературы максимальная интенсивность излучения обнаружена при длине волны 0,5 мк. Приблизительно половина излучения имеет место в видимом интервале, а остальная часть — в инфракрасном интервале приблизительно вплоть до 3 мк. Ча(сть солнечного излучения, направленного к Земле, поглощается, отражается или преломляется атмосферой, а остальная часть достигает поверхности Земли. В среднем ежегодно Землей поглощается приблизительно 43% излучения, идущего от Солнца (27% непосредственно и 16% в виде рассеянного солнечного излучения) 42% отражается или преломляется обратно в пространство от облаков воздуха и отражается от поверхности Земли 15% поглощается атмосферой. [c.527]